Проводимость плазмы

Рассмотрим, как гипотеза о вращающейся нейтронной звезде объясняет основные особенности пульсаров. Предварительно заметим, чтс образовавшаяся нейтронная звезда должна быть сильно намагниченной (Н 10 Э) и быстро вращаться (период Г =0,1—0,01 с). Появление сильного магнитного поля и быстрое вращение нейтронной звезды объясняются высокой проводимостью ее плазменного вещества и сохранением вращательного момента. Действительно, большая проводимость плазмы означает, что в процессе сжатия магнитный поток не меняется и, следовательно, H-R — [c.613]

Проводимость плазмы адр определяется с помощью решения кинетич, ур-ний для заряж. частиц относительно их ф-ций распределения fi (где I — сорт частицы). [c.700]

Электрическая проводимость плазмы определяется концентрацией электронов и средним временем между столкновениями электронов с атомами, молекулами и ионами [c.525]

В МГД-генераторах замкнутого цикла рабочим телом является инертный газ (как правило, аргон или гелий) с присадкой щелочного металла (цезий, калий). В МГД-генераторах замкнутого цикла используется эффект неравновесной ионизации за счет индуцированных электрических полей. Однако при неполной ионизации присадки щелочного металла (температура электронов ниже 5000 К) в неравновесной плазме развивается ионизационная неустойчивость, которая приводит к снижению в несколько раз эффективной проводимости плазмы, определяющей электрические характеристики МГ Д-генератора. [c.527]

Используя соотношение (6.2.62) и приближение случайных фаз (6.2.63) для диэлектрической проницаемости, вывести формулу Займана (6.2.64) для проводимости плазмы. [c.88]

ВЫСОКОЧАСТОТНАЯ ПРОВОДИМОСТЬ ПЛАЗМЫ ион-ионных столкновений. Тогда уравнение (38.10) дает [c.141]

Высокочастотная проводимость плазмы [c.141]

I 39. ВЫСОКОЧАСТОТНАЯ ПРОВОДИМОСТЬ ПЛАЗМЫ 143 [c.143]

Применение полученных закономерностей о влиянии кинетики на проводимость плазмы продуктов сгорания с примесью в сверхзвуковых соплах показали, что сверхзвуковые скорости обеспечивают значительно большее увеличение мощностей, чем при квази-равновесном распределении <Хе. [c.250]

Первое предположение — проводимость плазмы определяется лишь ее электронной составляющей. Это хорошее приближение, так как из-за большого различия в массе злектронов т, и ионов mt (по порядку величины mj/m, >10 ) движением ионов можно практически пренебречь. Второе предположение — пренебрежение действием на электроны со стороны магнитной составляющей ноля волны. Это приближение хорошо для электронов, имеющих нерелятивистские скорости из-за фактора v/ , который в таких условиях значительно меньше единицы. Нас интересуют энергии электронов <1 МэВ, так что условие v/ < 1 справедливо. Третье предположение — длина волны излучении гораздо больше амплитуды А смещения электрона в периодическом поле. Это условие означает, что поле волны можно считать однородным. Условие %. > А выполняется для полей с не экстремально большой [c.262]

Изучение высокочастотной проводимости плазмы, получаемой в ударных волнах, в поле электромагнитной волны проводилось путем измерения ее отражательной способности. Этот метод достаточно широко известен в физике металлов и полупроводников, где он используется для определения энергетического спектра, концентрации и эффективных масс носителей заряда. Особый интерес при этом [c.357]

Е — электрич. ноле, связанное с падением напряжения во внешней цени а — проводимость плазмы т) — т. н. коэффициент нагрузки , равный отношению сопротивления нагрузки к полному сопротивлению нагрузки и плазмы). Поток тепла через [c.27]

В основном эффективность генератора зависит от проводимости плазмы. Плазма, используемая в МПД-генераторах, — это или продукты сгорания химич. топлива, или инертный газ, имеющий значительно меньшее эффективное сечение рассеяния электронов (в замкнутом цикле нагреватель — МПД-генера тор — холодильник — компрессор-нагреватель), или нар жидкого металла [3] (замкнутый цикл с насосом вместо компрессора). Во всех трех случаях проводи мость самого газа нри рабочих темп-рах (3000° С — 15()0° С) ничтожно мала. Для создания проводимости в газ добавляют пары щелочных металлов ( s или К), имеющих низкий потенциал ионизации. [c.27]

ПРОВОДИМОСТЬ ПЛАЗМЫ — см. Плазма. [c.207]

ОЦЕНКИ КИНЕТИЧЕСКИХ КОЭФФИЦИЕНТОВ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ, ВЯЗКОСТИ И ПРОВОДИМОСТИ ПЛАЗМЫ [c.69]

Наконец, оценим удельную проводимость плазмы у. Для этого воспользуемся формулой (2.5), положив в ней концентрацию 1 и заменив с на <тг [c.70]

Из этой формулы видно, что проводимость обусловлена электронами, так как, согласно (3.67), транспортные сечения при Гв Г,- для электронов и ионов сравнимы друг с другом. Подставляя (3.67) в (3.94), находим оценку для удельной проводимости плазмы [c.70]

Показать, что проводимость плазмы определяется столкновениями электронов с ионами, но не с электронами, вследствие закона сохранения полного нмпульса электронной компоненты. [c.70]

Оценки кинетических коэффициентов теплопроводности, вязкости и проводимости плазмы..........................69 [c.223]

Конечно, существуют также исключения, соответствующие нарушению условия равновесия. Например, плазма, поддерживаемая разрядом при постоянном токе, вовсе не обязательно находится в состоянии равновесия, и поэтому нельзя утверждать априори, что проводимость плазмы генерирует тепловой шум, соответствующий электронной температуре Тп. В полупроводниковом диоде с двойной инжекцией, ток которого ограничен пространственным зарядом, дырки инжектируются одним электродом, а электроны — другим. Снова имеем пример, когда плазма существует только за счет протекания постоянного тока (процессы инжекции) и, следовательно, априори не очевидно, что проводимость диода будет давать тепловой шум, характеризуемый температурой прибора (равной температуре кристаллической решетки). [c.83]

Подвижность заряженных частиц К определяется соотношением K=w/E, где W—дрейфовая скорость заряженных частиц в электрическом поле напряженностью Е. При высокой напряженности электрического поля Е, когда функция распределения заряженных частиц отличается от максвелловской и их температура не имеет прямого физического смысла, соотношение (20.3) справедливо приближенно, с погрешностью 10—15%, если при этом под температурой заряженных частиц понимать величму, связанную с их средней энергией ё соотношением 8 = кТ. В плазме, основной механизм проводимости которой связан с движением электронов под действием электрического поля, подвижность электронов Ке связана с проводимостью плазмы а соотношением [c.430]

При использовании в М. г. плазмы инертных газов за счёт индуцир. поля возможно повышение темп-ры электронов, значительное увеличение стенеии ионизации плазмы и её проводимости. Экспоримоптально показана возможность получения необходимой для работы М. г. проводимости плазмы при температуре 2000 К. Ведутся исследования и разработки этого типа М. г. [c.697]

Важную роль, особенно в плааме электроотрицательных газов, играют процессы прилипания электрона к атому или молекуле, в результате чего образуется отрицат. ион. Хотя процессы прилипания электрона не изменяют число заряж. частиц в плазме, но при таком переходе резко падает проводимость плазмы, существенно изменяются её др. свойства. Процесс 10— трёхчастичное прилипание электрона к атому, процесс 11 — диссоциативное прилипание электрона к молекуле, процесс 12 — фотоприлипание. В частности, в атм. воздухе в результате процесса 10 за 10" с первоначально образованные медленные электроны превращаются в отрицат. ионы, а процесс 12 ответствен за ночное свечение неба. [c.353]

Процессы разрушения и образования О. и. очень разнообразны (табл. 4). Эффективностью этих процессов определяется роль О. и. в раал. газово-плазменных системах, Образование О. и. в газовом разряде резко снижает проводимость плазмы, а это приводит к возникновению неустойчивостей и структур в газовом разряде. Введение в газовый промежуток электроотрицат. газов повышает его пробойное напряжение. Существенны процессы с О. и. в атмосфере Земли, планет, звёзд. Отрн-цат. заряд у поверхности Земли связан с процессом 2 (табл. 4). Излучение Солнца в оптич. области спектра в большей степени создастся процессом 3 (табл. 4), протекающим в фотосфере Солнца. [c.515]

Экспериментально П, электронов определяют при измерении зависимости дрейфовой скорости электронов от нриведённой напряжённости электрического поля Е/ , Величину дрейфовой скорости находят либо на основании измерений проводимости плазмы и кон- [c.665]

Зарядовая нейтрализация пучка происходит при инжекции в достаточно плотную плаз.му за счёт вытеснения из его объёма медленных плазменных электронов с характерным временем (4яа) , где а — проводимость плазмы. Если к моменту достижения нейтрализации ток С. п. продолжает нарастать, то эдс индукции создаёт ток оставшихся плазменных электронов, направленный против тока пучка и вызывающий токовую нейтрализацию. При небольшой плотности плазмы, когда плазменная частота озр < с/а, обратный ток распределён по всему объёму, так что токовая нейтрализация неполна и имеет интегральный характер. При Ыр > da происходит локальная нейтрализация, за исключением поверхности С. п., где образуется двойной токовый слой толщиной - juip и сосредоточено ыагн. поле. В таких условиях частицы С. и. практически свободны, а сам он электродинамически венаблюдаем. Эффективность переноса пучком мощности и энергии через плазму на расстояния 1м близка к 100%, но на больших расстояниях уменьшается за счёт раал. неустойчивостей С. п., в первую очередь поперечной неустойчивости, выражающейся в изгибании пучка как целого и разбиения его на отд, нити. [c.503]

ТО ясно, что проводимость плазмы растет с увеличепие.м температуры электронов как Т/. С другой стороны, при выполнении условия олектронейтральпости еп + — 0) проводимость плазмы не зависит от плотности числа заряженных частиц. При температуре электроиов 10 К проводимость равна 10 eк . [c.167]

В. П. С II л и н, А. Р. Ш и с т е р. К теории понерочпой диффузии, статической и высокочастотной проводимости плазмы, находящейся в сильном магнитном поле. ЖЭТФ 49, 193 (1965). [c.335]

Критическая плотпость плазмы. Распространение электромагнитных волп в плазме описывается уравнениями Максвелла, отличными от тех уравнений, которые рассматривались выше, в лекциях 11 — 14. Отличие состоит в учете проводимости плазмы, обусловленной наличием в ней свободных электронов. Учет проводимости а сводптся к замене диэлектрической пропицаемо-стн 8 на комплексную диэлектрическую проницаемость е/, которая описывается соотношением [c.261]

Порядок величины плотности тока по закону Ома j tEq, где сг - проводимость плазмы. Поэтому из первого уравнения (1.1) имеем Но аЕо1/с, где I - длина канала. Учитывая это, получим [c.588]

Из (2.6), учитывая соотношение (2.5), для электрической проводимости плазмы Сэл получим (пренебрегая слабым влиянием на <Гэл произведения йРоУ. [c.64]

Для увеличения проводимости плазмы выгодно использовать одноатомный разреженный газ, т. к. элект-poinj в нем, нагреваемые из-за выделения джо) лева тепла /2/сг, оказываются значительно горячее газа, столкновения электронов в оснбвном упругие, а нри упругих столкновениях электроны теряют очень мало энергии ( г У/))о, где т — масса электрона, т — масса атома газа). Проводимость такой неизотерми-ческой плазмы уже пе зависит от темн-ры газа и при [c.27]

Плазменные колебания в металле есть коллективные продольные возбуждения газа электронов проводимости. Плазмо-нами называют квантованные плазменные колебания. Мы можем возбудить плазмой, пропуская электрон через тонкую металлическую пластинку (рис. 8.6) или в результате отражения электрона (или фотона) от металлической пленки. Наличие у электрона заряда связывает флуктуации электрост-атического поля с колебаниями плазмы. Электрон, проходящий через пленку или отражающийся от нее, будет терять энергию, причем не непрерывно, а порциями, кратными энергии плазмона. На рис. 8.7 приведены спектры потерь энергии, полученные в экспериментах на А1 и Mg. [c.288]

Если электротккое поле изменяется с частотой т, а внешнее постоянное магнитное поле отсутствует, то относительная диэлектриес-кая проницаемость и проводимость плазмы равны соответственно [c.190]

Определить относительную диэлектрическую проницаемость и проводимость плазмы, если коэф шшент распространения волны на частдае 0,48 ГГц равен 6— ) 2 м" . [c.195]

Определить относительную диэлектрическую проницаетость и проводимость плазмы. Расчет провести для двух частот сигнала = =-Ю Гци/а= 10 Гц. [c.199]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...