Магнитная ловушка

В последние годы широкое применение получили так называемые адиабатические магнитные ловушки. Это открытые системы с магнитными пробками (зеркалами) на концах. [c.332]

Рис. 111. Схема действия адиабатической магнитной ловушки.

Подобную адиабатическую магнитную ловушку представляет установка Огра (СССР). [c.333]

Магические числа 41, 184, 185 Магнетон Бора 59 Магнитная ловушка 482 Магнитный момент нейтрона 77—83, 86 [c.716]

В заключение отметим еще одну особенность движения заряженных частиц в магнитном поле Земли. Для заряженной частицы с любой, но не превышающей нескольких ГэВ энергией в магнитном поле Земли существуют ловушки, т. е. области пространства, характеризующиеся тем, что заряженные частицы не могут ни влетать извне в них, ни вылетать из них. Эти магнитные ловушки имеют форму тороидов, охватывающих Землю в широтном направлении. Их удаленность от поверхности Земли определяется энергией частиц чем выше энергия, тем ближе к Земле должна быть расположена ловушка. [c.641]

Очевидно, что магнитные ловушки являются естественным резервуаром для накопления заряженных частиц. Поэтому вблизи Земли следует ожидать существования зон с повышенной концентрацией частиц. Такие зоны, содержащие главным образом протоны и электроны, были действительно обнаружены и получили название радиационных поясов Земли (Дж. ван Аллен, С. Н. Вернов и А. Е. Чудаков, 1958). [c.641]

Плазма оказалась очень капризной субстанцией, сопротивляющейся всем попыткам ограничить ее свободу. Много трудностей пришлось преодолеть ученым, пока не были созданы установки с магнитными ловушками, в которых удается постепенно приручать строптивую плазму. Эти установки получили название токамак ( тороидальная камера с аксиальным магнитным полем , или ток, камера, магнитные катушки ). Эта русская аббревиатура стала таким же общеупотребительным в мире словом, как спутник . [c.217]

Магические числа 41, 129 Магнитные ловушки 108 Массовое число 22 Меченые атомы 125 Мощность 30 [c.138]

На сохранении первого адиабатич. инварианта основана идея удержания частиц в т. н. адиабатич. ловушке (см. Открытые ловушки, Магнитные ловушки). [c.56]

В магн. доле с индукцией В на частицы П. действует Лоренца сила в результате этого заряж. частицы П. вращаются с циклотронными частотами сод = еВ/тс по ларморовским спиралям (кружкам) радиуса рв= Гх/( в, где — перпендикулярная В составляющая скорости частицы (подробнее см. Магнитные ловушки). В Таком взаимодействии. проявляется диамагнетизм [c.595]

Конфигурации магн. доля, в к-рых возможно равновесие ограниченного объёма плазмы, образуют магнитные ловушки. Как следует из теоремы вириала,— интегрального выражения ур-ния равновесия ( ),— равновесие ограниченного объёма плазмы невозможно за счёт только магн. поля, создаваемого током в самой плазме. Напр., хотя в кольце плазмы с током благодаря пинч-эффекту осуществляется равновесие по малому радиусу, равновесия по большому радиусу нет и под действием эл.-динамич. сил кольцо растягивается (даже и при наличии стягивающего внутр. тороидального магн. поля). Чтобы подобная кольцевая конфигурация с током и тороидальным магн. полем была в равновесии, необходимо либо внешнее поперечное к плоскости кольца. магн, поле, либо внеш. плазма с давлением, превышающим давление плазмы в кольце. Такого рода магн. трубки наблюдаются в фотосфере Солнца, В последнем случае следует скорее говорить не о Р. п. в магн. поле, а о равновесии магн, поля в плазме. [c.195]

Лит. см. при ст. Магнитные ловушки, Стелларатор. [c.150]

Кроме Т. д. перенос энергии в плазме может быть связан с неоднородностью удерживающего плазму магн. ноля, т. к. в этом случае часть запертых частиц плазмы (см. Магнитные ловушки) может двигаться кроме мелкомасштабного ларморовского вращения по крупномасштабным замкнутым дрейфовым орбитам. В токамаках такие орбиты наз. бананами, а связанная с ними диффузия — банановой или неоклассической. В экспериментах на тока- [c.177]

Равновесие. При помещении плазмы во внеш. магн, поле его взаимодействие с электрич. токами, неизбежно возникающими в плазме, находящейся в магн. поле, или специально возбуждаемыми в ней, может уравновесить градиент давления плазмы во всём её объёме (см. Равновесие плазмы, Магнитные ловушки). Цилиндрич. плазменный шнур, опирающийся торцами на электроды, может быть уравновешен в радиальном направлении собств. магн. полем В пропускаемого по нему электрич. тока J (пинч-эффект). Уравновешивание плазмы по всем направлениям собств. магн. полем невозможно. Это следует из интегральной теоремы вириала [c.212]

Стеллараторы — тороидальная (замкнутая) магнитная ловушка, в которой круговое движение заряженных частиц плазмы создается системой внешних проводников, охватывающих тороидальную плазму (рис. 9.51). Плазма в стеллараторе создается и предварительно нагревается разрядом в газообразной топливной смеси (ионизация составляет несколько процентов). [c.539]

Рис. 9.S2. Классическая магнитная ловушка

Уплотнительные материалы. Уплотнения в муфте предназначены для защиты подшипников от попадания частиц наполнителя и предотвращения утечки наполнителя из рабочего зазора. Применяются войлочные или фетровые сальники графитовые кольца, манжеты из резины и кожи. Используются магнитные ловушки — уплотнения из постоянных магнитов и электромагнитов, задерживающих железные частицы наполнителя. [c.212]

Для удержания плазмы применяются магнитные ловушки и тороидальные разряды с продольным магнитным полем. В магнитных ловушках плазма удерживается внешним магнитным полем специфической (иногда довольно сложной) конфигурации. [c.229]

Крыльчатый насос 1 муфты (см. разрез справа) прокачивает масло вдоль вала затем масло через магнитные ловушки 3, в узкую щель которых не могут пройти металлические частицы, поступает в резервуар 2. Герметичность конструкции обеспечивается уплотнениями 4. Винтовым насосом 5 создается циркуляция жидкости внутри муфты. [c.412]

Аналогичные трудности возникают и во многих других исследованиях, посвященных освобождению термоядерной энергии в управляемом процессе. Пока еще трудно сказать, когда будет решена эта задача. Сложных нерешенных проблем еще очень много. Мы не имеем возможности даже касаться их в настоящей книге (тем более, что физика плазмы и не является разделом ядерной физики) и отсылаем интересущихся к специальной и научно-популярной литературе . Отметим только, что в 1963 г. опубликованы очень обнадеживающие результаты, полученные в СССР в Институте атомной энергии им. И. В. Курчатова. Группе физиков, работающих под общим руководством Л. А. Арцимовича, удалось получить плазму с температурой 40- 10 ° и плотностью 10"> частиц/см и сохранить ее в течение сотых долей секунды (до 0,06 сек) в объеме, равном нескольким десяткам литров. Этот успех был достигнут благодаря использованию магнитной ловушки с комбинированными магнитными полями, напряженность которых растет во все стороны от местонахождения плазменного шнура. [c.483]

Появлению намагниченности могут способствовать многие факторы, например тепловые возмущения, существенная неравномерность тепловых потоков по высоте и периметру труб, изменение температуры стенки, действие мазутного факела как низкотемпературной плазмы, акустоэлектрический эффект вследствие работы отрыва паровых пузырей и их захлопывания. Рассмотрение этих процессов в динамике показывает, что важнейшим фактором следует считать именно термоволновой эффект. Очевидно, эффект проявляется в наибольшей мере в мазутных котлах давлением 110-155 кгс/см на участках с высокой тепловой нагрузкой, особенно при нарушении стабильного пузырькового кипения, в результате чего максимум магнитной индукции наблюдается вдоль образующей экранной трубы, наиболее выступающей в топку. Действие такой магнитной ловушки оказывается достаточным для образования отложений на узком участке внутренней поверхности парогенерирующей трубы вдоль указанной образующей даже в условиях весьма незначительного содержания взвешенных ферромагнитных примесей в котловой воде. Наблюдаемое в практике эксплуатации явно выраженное неравномерное (чередующееся) распределение отложений по длине экранной трубы с обогреваемой ее стороны, по-видймому, соответствует узлам пучности волн магнитной индукции. [c.54]

Силовые линии магнитного поля Земли имеют такую конфигурацию, что образуют адиабатич. магнитную ловушку для попавших па них заряж. частиц. Для заряженных частиц, движущихся в квазистационарных магн. полях, магн. момент движения ц с хорошей точностью является адиабатич. инвариантом (л,= =тмШаа/2Л=сопз1 (сс — угол между вектором скорости [c.437]

Межпланетная К. п. Состояние околопланетной плазмы, а также структура занимаемого его пространства зависят от наличия собственного магн. поля у планеты и её удалённости от Солнца. Магн. поле планеты существенно увеличивает область удержания околопланетной плазмы, образуя естественные магнитные ловушки. Поэтому область удержания околопланетной плазмы является неоднородной. Большую роль в формировании околопланетной плазмы играют потоки солнечной плазмы, двигающиеся практически радиально от Солнца (т, н. солнечный ветер), плотности к-рых падают с расстоянием от Солнца. Непосредственные измерения плотности частиц солнечного ветра вблизи Земли с помощью космич. аппаратов дают значения n l--10) см" . Плазма околоземного космич. пространства обычно ра.чделяется на плазму ионосферы, имеющую плотность п до 10 см на высотах 350 км, плазму радиационных поясов Земли (ft- lO см и магнит-осферы Земли вплоть до неск. радиусов Земли простирается т. н. плазмосфера, плотность к-рой п 10 см . [c.469]

МАГНЙТНЫЕ зеркала — области повышенной напряжённости магн. поля, в к-рых происходит отражо-ние частицы изменение направления движения на обратное) вследствие адиабатич. инвариантности её магн. момента. Подробнее см. Открытые ловушки Магнитные ловушки. [c.675]

Сепарация частиц по массам всегда проявляется в плазменных ускорителях. Напр., в ускорителях с замкнутым дрейфом частицы, родившиеся в одной точке и поэтому прошедшие одну и ту же разность потенциалов и пересекшие один и тот же магн, поток, на выходе из ускорителя имеют разные азимутальные скорости и М 1 (вследствие сохранения обобщённого момента кол-ва движения), что и приводит к сепарации. Чётко проявляется М.-с. тяжёлых ионов (примесей) в замкнутых магнитных ловушках, напр, в токомаках. [c.53]

В 1980-х гг. появилась гипотеза о круговороте плазмы в. магнитосфере Земли. Эксперим. подтверждение этой гипотезы получено при измерениях ионного состава Р. п.— среди энергичных частиц зарегистрирована значит, доля ионосферных ионов (ионов кислорода и молекулярных ионов). Хотя мн. аспекты процессов ускорения и переноса частиц в магнитосфере недостаточно ясны, в первом приближении Р. п. можно считать промежуточным резервуаром накопления энергичных частиц, перемещающихся по энергетич. шкале в процессе круговорота . Предполагается, что круговорот плазмы в магнитосфере Земли происходит по следующей схеме. В полярных областях вдоль открытых силовых линий геомагн. поля, уходящих в удалённые области магнитосферы, ионосферные ионы и электроны с энергией неск. эВ (превышающей их тепловую энергию) испаряются из плотных слоёв атмосферы, преодолевая гравитац. притяжение Земли (т, и. полярный ветер). Попадая в плазменный слой хвоста магнитосферы, эти частицы ускоряются до энергий порядка неск, кэВ и вовлекаются в конвективное движение плазмы к Земле, На внеш. границе Р. п. (на геоцентрич. расстояниях 6—10 На, Нд — радиус Земли) большие квазистационарные электрич. поля и сильно неоднородные магн. поля увеличивают энергию частиц ещё на один-два порядка. Далее, перемещаясь ближе к Земле, в район максимума потоков частиц Р, п. (2—5 На), в результате, рассеяния на колебаниях электрич. и магн. полей, частицы попадают в область всё более сильного магн. поля, испытывая индукд, ускорение вплоть до энергий в сотни МэВ. Те же процессы рассеяния, к-рые приводят к радиальному перемещению частиц к Земле, обусловливают их попадание в конус потерь (см. Магнитные ловушки). Он определяется соотношением между полем в вершине силовой линии (в экваториальной плоскости) и нолем вблизи торца геомагн. ловушки (в верх, слоях атмосферы). Частицы, у к-рых достаточно велика продольная (по отношению к магн. полю) компонента скорости при движении вдоль силовой линии, попадают в плотные слои атмосферы. Здесь они сталкиваются с ионами или нейтральными атомами и тормозятся, теряясь среди тепловых ионов. После переноса в полярные области заряж. частицы готовы вновь стать полярным ветром и начать новый цикл, Помимо высыпания в верх, атмосферу др. механизмом потерь является перезарядка энергичных частиц (см. Перезарядка ионов) на нейтральных атомах экзосферы. Этот процесс особенно важен для долгоживущих энергичных частиц. В целом различия в механизмах ускорения и потерь разных составляющих Р. п.— электронов, протонов и др. частиц — настолько [c.208]

Т. п. в магнитных ловушках диффузия плазмы из центр, областей ловушек на периферию вращение плазмы в ловушках и плазменных центрифугах уход плазмы в пробки открытых. магнитных ловушек течение в волноводах плазлгениых течения в окрестности диверторных слоев формирование плазменных сгустков в виде компактных торов. [c.112]

Представление о Т с. как о системах с вложенными тороидальными магн. поверхностями является идеализацией. Реально Т. с. всегда имеют по крайг ей мере мелкую островную структуру (см. Магнитные ловушки). [c.150]

Источник с электронно-циклотронным резонансом (E R). Этот тип источника—двухступенчатый, В первой ступени с помощью электронов, разогретых за счёт передачи энергии вынужденных СВЧ-колебаний на ларморовской электронной частоте / , тоздаётся низкозарядная плазма при давлении 10 —10 тор (подводимая мощность СВЧ<0,5 кВт,/л = 6,4—16 ГГц для разл. типов конструкций). Во второй стадии создаётся давление 10 тор, холодная плазма диффундирует а зеркальную магнитную ловушку, где за счёт электронно-циклотронного резонанса (мощность СВЧ 1—1,5 кВт) энергия электронов плазмы повышается до 1 —10 кэВ. Магн. ловушка в зоне ионизации плазмы быстрыми электронами увеличивает время их взаимодействия с ионами до 10—50 мс (ял 10 с/см ) и заметно повышает заряд ионов. Источник прекрасно воспроизводит характеристики пучка, обладает высокой надёжностью в работе и большим сроком службы. [c.196]

Б. Проблема создаиия и устойчигюго удержания высокотемпературно плазмы (см. Плазма, Магнитная гидродинамика, Магнитные ловушки, Самостяги-вающийся разряд). Исследования по проблеме управ- [c.180]

Смотреть страницы где упоминается термин Магнитная ловушка : [c.349] [c.331] [c.394] [c.30] [c.30] [c.676] [c.678] [c.588] [c.597] [c.681] [c.93] [c.149] [c.232] [c.538] [c.200] [c.200] [c.646] [c.180] [c.534] [c.391] [c.491]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...