Фронт мгновенный

Однако существуют светочувствительные среды (некоторые красители, кристаллы, пары металлов), которые почти мгновенно реагируют фазовыми или амплитудными характеристиками на изменение освещенности. В. зтом случае голограмма существует только во время воздействия на среду объектной и опорной волн, а восстановление волнового фронта производится одновременно с записью, в результате взаимодействия опорной и объектной волн с образованной ими же интерференционной структурой. Это — динамические голограммы. [c.23]

Таким образом всякий импульс, в котором скорости частиц возрастают не мгновенно, но достигают значений, превосходящих скорость звука в газе, превращается в ударную волну. Так происходит, например, образование ударной волны при взрыве, когда давление образовавшихся при взрыве газов возрастает хотя и очень быстро, но все же с конечной скоростью. Но независимо от механизма возникновения ударной волны в реальном газе не могут существовать в буквальном смысле разрывы давления, плотности и скорости. Поэтому рассмотренный механизм возникновения ударной волны приводит не к образованию разрывов в буквальном смысле слова, а к возникновению у фронта импульса сжатия тонкого слоя с очень большими градиентами плотности, давления и скорости частиц. Но большие градиенты скоростей приводят к большим потерям энергии за счет вязкости, а большие градиенты сжатия, а значит и повышения температуры газа, — к большим потерям за счет теплопроводности. Поэтому потери энергии в ударной волне велики, и при распространении она гораздо быстрее ослабевает, чем слабый импульс сжатия. [c.583]

Волновую теорию света Гюйгенс основал на следующем принципе. Если 2 есть фронт световой волны в мгновение t (рис. 161), то каждая точка Р на этом фронте должна рассматриваться как источник новой вторичной волны, а фронт волны S к моменту t t > t) есть огибающая таких вторичных волн. [c.275]

Некоторое исключение представляет прерывная волна, фронт которой имеет вид вала. В момент прохождения такого вала высота уровня в данном сечении изменяется почти мгновенно на значительную величину, но затем изменение уровня вновь происходит очень медленно. [c.205]

Пусть при t <С о температуры на входе потоков равны нулю. В момент времени = О на вход первого потока поступил единичный тепловой импульс Г] вх(0 == (0- При этом жидкость, входящая во второй поток в момент t — О, мгновенно нагревается до некоторой ненулевой температуры. Поскольку скорость первого потока больше, чем скорость второго потока, тепловой импульс, распространяясь со скоростью Wi, будет нагревать до положительной, но все меньшей и меньшей температуры слои жидкости во втором потоке, которые двигаются перед слоем, вошедшим в момент / = О в поток. Все нагретые вертикальные слои жидкости во втором потоке двигаются со скоростью, меньшей скорости первого потока, поэтому их обгоняют слои жидкости в первом потоке, находящиеся непосредственно за фронтом импульса, В результате слои в первом потоке также нагреваются. [c.175]

При достаточно больших значениях t возмущение распространяется без затухания со скоростью < с. Итак, картину распространения волны в наследственно-упругом теле нужно представить себе следующим образом. Сначала идет упругая волна с мгновенной скоростью с, за фронтом сигнал быстро затухает по экспоненциальному закону. По мере приближения к фронту упругой волны, распространяющейся с длительной скоростью с , интенсивность сигнала должна возрастать до величины Оо па фронте, а за этим фронтом остается постоянной. Такая довольно очевидная картина может быть получена и в результате более строгого анализа. [c.611]

В соответствии с (19.25) в волне, характеризующейся повышением уровня (Лв > 0), сечение с большей глубиной нагоняет сечение с меньшей глубиной- Поэтому мгновенные профили волны становятся все более крутыми, при определенных условиях волна может опрокинуться, т. е. разрушиться. Для волн с АвС 0 сечение с меньшей глубиной отстает от сечения с большей глубиной и мгновенные профили волны становятся все более распластанными. Если изменение расхода, вызвавшее появление положительной волны, произошло достаточно быстро, фронт такой волны считают вертикальным, хотя на самом деле положительная волна в таких условиях начинается с переднего вала высотой примерно 1,5 Ав (рис. 19.7). [c.86]

Если не интересоваться процессами, происходящими в самой зоне горения, то можно считать, что её толщина равна нулю, т. е. что газ сгорает мгновенно на некоторой геометрической поверхности. Определяющими параметрами в этом случае будут начальная плотность смеси pj, начальное давление р , количество теплоты Q, выделяющееся при сгорании единицы массы газа, и в случае распространения фронта пламени — его скорость по частицам U, являющаяся для данной смеси известной физико-химической константой. [c.171]

Растяжение призматического стержня (рис. 27) при мгновенном деформировании на величину ez=ezo сопровождается волнами разгрузки от боковых поверхностей. Взаимодействие этих волн между собой и с поверхностями определяет напряженное состояние материала. В данном случае трехосное напряженное состояние, соответствующее одноосной деформации в момент деформирования (см. рис. 27, а), за фронтами волн разгрузки от двух прилегающих боковых поверхностей изменяется [c.83]

Все рабочие элементы электрической схемы компонуются в пульте управления в соответствии с принципиальной схемой установки. При конструировании и сборке электрической схемы необходимо обеспечить выполнение всех требований, являющихся обязательными при монтаже любой электрической машины. Особое внимание следует обращать на выполнение цепи разрядного контура мгновенные токи, идущие по этой цепи, выражаются сотнями ампер, и для уменьшения потерь на сопротивление (что обеспечивает наиболее крутой фронт волны импульса) требуются надёжные контакты всех переключателей и соответствующее сечение подводящих проводов. С этой же целью максимально уменьшают длину всех проводов цепи разрядного контура, размещая всю электрическую схему в корпусе станка или в каркасе, на котором он стоит. [c.64]

Более распространенным является горение в условиях крупномасштабной турбулентности (/>8). Под действием турбулентности этого вида фронт пламени начинает деформироваться. По мере, увеличения пульсационных составляющих скорости (w ) фронт пламени все более искривляется (рис. 54, а) и в конце концов разрывается. При сильной крупномасштабной турбулентности пульсирующие объемы горящего газа и свежей смеси двигаются вперемежку (рис, 54, б) и несгоревшая смесь постепенно сгорает, В этих условиях резко возрастает поверхность сгорания, которую уже нельзя назвать фронтом, поскольку она распределена по всему объему горящей смеси и в итоге скорость распространения пламени увеличивается. Зона горения в этом случае состоит как бы из множества.очагов горения. Основываясь на упрощающем геометрическом представлении, а именно на представлении о мгновенной поверхности пламени, как составленной из множества конических поверхностей, возможно получить следующее выражение для скорости турбулентного распространения пламени (для w < u ) [c.108]

Из уравнений (1.36), (1.37) следует, что в вязкоупругой изотропной среде, проявляющей мгновенную упругость, любое возмущение можно разложить на две волны — продольную и поперечную, передний фронт которых распространяется со скоростями а и Ь упругих волн соответственно. [c.13]

Будем полагать, что происходит попарное слияние капель. Капли сливаются мгновенно после первичного соприкосновения друг с другом. Вероятность слияния. капель зависит от плотности их размещения на поверхности конденсации и скорости конденсационного перемещения фронта капель [c.149]

Для нестационарных А. т. состояние течения в неК рый момент времени t, характеризуемое распределением давлений, скоростей, темп-р в пространстве, механически подобно состоянию течения при любом др. значении t. Такие течения образуются, напр., в случае сильного взрыва, а также при распространении в горючей смеси фронта пламени или детонации. В случае сферич. симметрии взрыв (поджигание смеси) происходит в точке, в случае цилиндрич, симметрии — вдоль прямой, а в случае плоских волн — вдоль плоскости. Если в момент J=0 мгновенно выделяется конечная энергия а нач. плотность газовой среды равна pj, то введение безразмерной автомодельной переменной (где г — расстояние от места взрыва, v=3—для сферич. волн, v=2 — для цилиндрических и v=l—для плоских) позволяет свести задачу определения безразмерных давлений, скоростей, темп-р за взрывной (ударной) волной к решению системы обыкновенных дифференц. ур-ний с автомодельными граничными условиями на ударной волне. t [c.19]

В импульсных следящих системах чаще всего используются амплитудно-импульсная (АИМ), широтно-импульсная (ШИМ) и временная импульсная (ВИМ) модуляции. Высота, ширина и сдвиг фронта импульсов относительно начала цикла квантования являются функциями мгновенного значения входного сигнала в момент квантования. [c.386]

Картину распространения пламени при ламинарном истечении газо-воздушной смеси можно себе представить следующим образом (рис. 4-1). Если бы поток смеси на одно мгновение остановился, пламя переместилось бы за время At по нормали к поверхности фронта на расстояние например, из точ- [c.52]

Сгорание — это не мгновенный процесс. Скорость распространения фронта пламени в двигателе обычно составляет 50—60 м/с. Однако в случае применения низкосортного для данного двигателя бензина или при некоторых других обстоятельствах, о которых будет сказано ниже, сгорание может принять взрывной характер. Скорость распространения фронта волны может повыситься до 2000—2500 м/с. Это явление называется детонацией. [c.28]

В зоне развития трещины усталости обычно видны характерные усталостные линии (4 на рис. 20.5). Картина расположения этих линий отчасти напоминает мгновенную фотографию волн, распространяющихся на поверхности водоема из точки, аналогичной очагу разрушения. Усталостные линии —это следы продвижения фронта трещины. Появление этих линий связано прежде всего с переменной скоростью продвижения фронта трещины. Это движение периодически замедляется, а затем снова ускоряется. Замедлению или ускорению движения фронта трещины способствуют прежде всего изменения нагрузки в процессе эксплуатации. [c.336]

Закрепленный конец свободен от напряжений до тех пор, пока в момент времени t=T 2 не подойдет фронт первой волны. В этот момент, как показано на рис. 15.18(a), напряжение мгновенно становится равным 2оо, так как падающая и отраженная волны имеют одинаковую величину. Затем напряжение на закрепленном конце постепенно уменьшается с течением времени, пока в момент времени ЗГ/2 не подойдет фронт следующей волны. В этот момент времени напряжение опять мгновенно увеличивается на 2(То- Полное напряжение Of в этот момент времени на закрепленном конце составляет, как показано на рис. 15.18(й), [c.526]

Если по закрепленному с одного конца стержню производится продольный удар по другому концу мгновенно прикладываемой большой по величине силой Р, как показано на рис. 15.4(a), то предел текучести материала может быть превышен. Для материала с ярко выраженной точкой текучести, как, например, углеродистая сталь [1], схематичное изображение волны напряжения в случае превышения вызываемыми внешней нагрузкой напряжениями предела текучести для трех последовательных моментов времени будет выглядеть, как показано на рис. 15.20. Отметим, что скорость распространения фронта пластической волны Ср меньше скорости распространения упругой волны. Относительное изменение формы волны на рис. 15.20 обусловлено увеличением расстояния между фронтами упругой и пластической волн. Например, теоретическими исследованиями установлено и экспериментально подтверждено [2], что пластическая волна, порождаемая детонацией [c.529]

Был решен также ряд задач о развитии волны детонации при концентрированном подводе к газу энергии. При этом за начальное распределение параметров принималось, в частности, то, которое соответствует известному решению задачи о сильном взрыве. Известно, что в предположении о мгновенном тепловыделении на фронте волны детонации при таких начальных условиях волна сильной детонации постепенно ослабевает и выходит на нормальный режим распространения. В случае плоских волн этот режим достигается лишь асимптотически, а в случае цилиндрических и сферических волн — за конечное время. [c.138]

В рассматриваемой идеализированной постановке жидкость мгновенно заполняет выемку до уровня ж = —ii(0) = —1 и начинается ее фильтрация в грунт. При этом в начальный момент нормальная к границе выемки Г скорость жидкости бесконечна [1, 2], а уравнение, определяющее продвижение Г+ в грунте, как нетрудно показать, в каждой точке Г тождественно соответствующему уравнению для фронта насыщения одномерной задачи теории фильтрации. Пусть координата 7V+ движущегося переднего фронта Г + отсчитывается от Г по нормали N к ней, а над границей грунта в указанной точке расположен слой жидкости высоты h = Н — X где, в согласии со сказанным ранее, х = Х(у) — уравнение образующей выемки. Тогда 7V+ = t) с координатой s, отсчитываемой вдоль Г, определяется [c.304]

Рис. 3 отвечает одиночной выемке, в которой при 0<т<Г1=0.25 уровень жидкости постоянен (Н = 1), а в момент г = Т1 мгновенно снижается либо до Н = 0.1 (рис. 3, а), либо до 77 = 0 (рис. 3, В задачах с задним фронтом насыщения подобие (в смысле независимости решения в масштабированных переменных от ш, п и х) оказывается неполным прежде всего из-за того, что в уравнение движения заднего фронта из (1.10) входит п. В представленных на рис. 3 результатах п = 0.5. Кроме того, если исходный закон изменения уровня жидкости задан в форме Н = 77( ), то при переходе к г в нем в явном виде появится зависимость от >сп. В примерах рис. 3 такая зависимость отсутствует, поскольку Н задавалась как функция г. Соответствие цифр около кривых Г+ и Г , представляющих передний и задний фронты насыщения, и г на рис. 3 а такое 1 (0.25), 2 (0.36), 3 (0.48) и 4 (0.63), а на рис. 3,6 1 (0.25), 2 (0.36), 3 (0.58) и 4 (0.73). [c.306]

Численное решение. В рамках уравнений и условий (1.2)-(1.8) исследовалось поведение системы — нагретая частица с паровой оболочкой в жидкости после мгновенного изменения давления жидкости вдали от частицы от ро до р1, что моделирует поведение системы за фронтом ударной волны или за волной разрежения. [c.717]

Во втором случае с использованием протяженного источника пространственная когерентность освещенности на апертурном экране отсутствует (мы можем предполагать, что временная когерентность имеет место в обоих случаях). Как мы видели, полосы, обусловленные волновыми фронтами из одной точки источника, смещены относительно полос от фронтов из других точек источника. Если источник достаточно большой, то окончательным результатом является пятно на экране со сравнительно равномерной освещенностью. Тем не менее здесь полосы образуются так же, как и в первом случае, но они являются мгновенными, и их положение непрерывно изменяется, давая однородную освещенность даже за минимально возможное короткое время. Из наличия информации об индивидуальных фазовых соотношениях в свете, который будет поступать на внесенные линзы, следует, что по-прежнему существует возможность сформировать изображение апертуры с помощью линз. (При когерентном освещении стабильность фазовых соотношений при некоторых условиях позволяет записать полную информацию, включая фазы, о волновых фронтах от апертурного экрана в этом состоит основа голографии (разд. 5.4.) [c.19]

Рассмотрим следующую задачу. Пусть покоящийся политропный газ с с = 1 находится внутри или вне достаточно гладкого выпуклого объема V, ограниченного по верхностью S (соответственно цилиндра в плоскопараллельном случае). Поверхность S мгновенно разрушается, и начинается истечение газа в вакуум. Будем интересоваться начальной стадией разлета либо до момента обращения в нуль одного из радиусов кривизны главных нормальных сечений поверхности слабого разрыва, распространяющегося по покоящемуся газу, либо до фокусировки в какой-либо точке фронта истечения газа в вакуум и, таким образом, можем использовать уравнения изэнтропического потенциального течения газа. [c.346]

Допустим, что в некотором вязкоупругом теле имеется начальный математический разрез, а нагрузки приложены мгновенно и затем остаются неизменными. В этом случае приведенный анализ будет исчерпывающим, если вязкоупругое тело является жидкостью, т. е. способно к неограниченной деформации. Действительно, если в процессе мгновенного приложения нагрузки на фронте трещины не будет достигнуто условие хрупкого разрушения Кг Ki , то в дальнейшем острый край трещины станет расплываться, и трещина превратится в полость, способную лишь к расширению в поперечном направлении и неспособную развиваться как трещина вследствие неограниченного течения материала. Если же условие хрупкого разрушения на фронте трещины будет достигнуто в процессе мгновенного приложения нагрузки, то начальный разрез будет распространяться, как хрупкая трещина. После того как растягивающие нагрузки сняты, трещина в жидкости существует в течение некоторого времени порядка времени релаксации Т и затем, очевидно, исчезает. [c.298]

На рис. 1.7, а представлены зависимости продольного смещения конца стержня (длина /=15 мм, высота к = 115) во времени при мгновенном снятии нагрузки Р = 3000 Н. Расхождение решения МКЭ с аналитическим решением Тимошенко [228] йри размерах КЭ A.t = ft/3, Ay = hj и шаге интегрирования по вре-мени Ат = 0,05 мкс (приблизительно T v/200, где Tv —период собственных колебаний) составило 2 % по схеме интегрирования I [формула (1.41)] и 10 % для схемы интегрирования II [формула (1.47)] в первом периоде колебаний. В дальнейшем для схемы II развивается процесс численного демпфирования (уменьшение амплитуды и увеличение периода колебаний), обусловленный выбранной для данной схемы аппроксимацией скорости и ускорения на этапе Ат (принята линейная зависимость скорости от времени). В данном случае при внезапно приложенной нагрузке ускорение на фронте волны теоретически описывается б-функцией. Численное решение занижает ускорение, что приводит к постоянному снижению значений кинетической энергии и энергии деформации в процессе нагружения по сравнению с аналитическими значениями (рис. 1.7,6). В связи с тем что с помощью предложенного метода предлагается решать за- [c.37]

Первая оценка скорости света в вакууме была проведена еще в конце XVn в. и базировалась на астрономических наблюдениях. Было замечено, что промежуток времени между затмениями ближайшего спутника Юпитера уменьшается при сближении с Землей и увеличивается при их расхождении. Анализируя эти наблюдения, Ремер предположил, что свет распространяется с конечной скоростью, равной 3,1см/с. Эта смелая идея находилась в противоречии с господствующими тогда взглядами школы Декарта, согласно которым свет должен распространяться мгновенно. В XIX в. усилиями Физо, Фуко и других физиков, развивавших волновую теорию света, были проведены тщательные измерения этой константы. При этом использовались различные лабораторные устройства. В частности, применялся метод вращающегося зеркала, который был в начале XX в. усовершенствован Майкельсоном, определившим скорость света с высокой точностью. Мы не будем подробно рассматривать эти тонкие и остроумные исследования. Укажем лишь, что во всех таких опытах фактически измеряется время, необходимое для прохождения импульсом света вполне определенного пути. Таким образом, в результате эксперимента измеряется скорость светового импульса, точнее, скорость некоторой его части. Например, можно вести измерения по переднему или заднему фронту сигнала, исследовать область максимальной энергии импульса и т. д. [c.45]

Исследуемые здесь стационарные решения со скачком или без скачка есть предельные решения, к которым стремятся нестационарные возмущения со скачком при сохранении стационарных условий перед (о) и за ( г) волной. Например, при движении поршня с постоянной KOf остью Vo в покоящуюся среду в начальный момент около поршн возникает скачок, причем его начальная амплитуда и начальная скорость распространения практически не зависят от присутствия пузырьков и определяются только свойствами жидкости. В частности, скорость распространения скачка будет практич( Ски равна скорости звука i в чистой жидкости. Далее начнут сказываться дифракция переднего скачка па пузырьках п его разгрузка пз-за сжимаемости пузырьков. Интенсивность скачка, вляющегося передним фронтом возмущения, будет уменьшаться. При этом основное возмущение должно отставать от скачка. При сохранении скорости поршня Fo асимптотически при t оо установится стационарная волновая конфигурация. Если Уо = 1 Uo — иИ > то передний скачок имеет предельную ненулевув) амплитуду, что соответствует стационарному режиму Da> j] если Fo = y — uj < то интенсивность скачка затухает д> нуля, что соответствует стационарному режиму Се< Dq< f. Аналогичные режимы будут иметь место при мгновенном повышении давления с ро до р, и сохранении его постоянным в каюм-либо месте. И если р < р , то предельная волна будет иметь непрерывную структуру. [c.71]

На первом этапе при мгновенном закрытии задвижки (рис. 5.11) слой жидкости около нее остановится, а остальная жидкость в трубе будет продолжать двигаться с прежней скоростью и. Через некоторое время начнут останавливаться и слои жидкости слева от задвижки, т. е. фронт остановивщейся жидкости х—х будет двигаться от задвижки к резервуару. В остановивщемся объеме жидкости между задвижкой и сечением х—х возникнет дополнительное давление Ар. Таким образом, справа от сечения х—х жидкость неподвижна, и ее давление равно р+Ар, а слева от сечения X—X жидкость по-прежнему движется к задвижке со скоростью ц и в трубе будет прежнее давление р. Фронт сжатия х—х движется в направлении резервуара со скоростью распространения ударной волны с. Описанный процесс послойного сжатия будет продолжаться до тех пор, пока ударная волна не дойдет до резервуара. На этом первый этап гидравлического удара заканчивается [c.66]

Распространение упругих однородных волн в стержнях было рассмотрено в элементарной постановке в 2.10 и 6.7. В 13.7, 13.8 были выявлены те ограничения, при которых элементарная теория применима (длинные волны) и в первом приближенни те поправки, которые нужно внести в результаты элементарной теории, относящейся к предполагаемой возможности распространения фронтов, несущих разрыв деформаций, напряжений и скоростей. Эти ограничения естественным образом снимаются, если рассматривать не волны в стержнях, а плоские волны в нолу-бесконечном теле, возникающие в том случае, когда к границе полубескопечного тела внезапно прикладывается нормальное давление или этой границе сообщается мгновенная скорость. Практически эксперименты подобного рода делаются на толстых плитах, заряд взрывчатого вещества укладывается на поверхности плиты и подрывается либо вторая плита бросается путем взрыва на первую так, что контакт возникает по всей поверхности одновременно. Создание действительно плоского фронта при этом довольно трудно, с одной стороны. С другой — измерения перемещений и скоростей возможны только на второй свободной поверхности плиты, от которой отражается приходящая ударная волна. Поэтому информация, извлекаемая из опытов подобного рода, довольно ограничена. [c.565]

Для реальных пламен фронт пламени имеет конечную толщину, а сам процесс распространения фронта пламени определяется нелинейными уравнениями в частных гроиз-водных. Поэтому представляют интерес результаты числового анализа нестационарного распространения пламени, которые позволяют оценить степень достоверности результатов, полученных методом малых возмущений, и выяснить характер поведения возмущений с ростом времени. С этой целью рассмотрим распространение фронта пламени в по-лубесконечном цилиндре радиуса г . Так же как и в 6.8, предполагается, что начальная температура горючей смеси равна Тц, а некаталитический торец циллиндра в момент времени = 0 мгновенно нагревается до температуры То Тр, которая при о делается постоянной. Будем предполагать, что имеет место реакция первого порядка и справедливы четвертое и пятое допущения, сформулированные в начале этого параграфа. Определим условия, при которых возможно устойчивое и неустойчивое распространение фронта пламени. [c.340]

Многие исследователи отмечали, что фронт трещины, движущейся в хрупком материале, на мгновение останавливается при встрече с включеними [5, 16, 47]. На рис. 2 показано такое взаимодействие для случая трещиноподобных пор, преграждающих путь фронту трещины в процессе разрушения сколом монокристалла окиси магния. В процессе такого разрушения перпендикулярно движению фронта трещины образовывались ступеньки. Картина этих ступенек, обычно называемая ручейковым узором, может быть использована для определения формы фронта трещины при любом его положении в процессе разрушения. Это показано на рис. 2 для пяти последовательных положений фронта трещины, отмеченных пунктирными линиями. Изучение этих положений свидетельствует о том, что каждая неоднородность на мгновение задерживает продвижение фронта трещины и что перед окончательным разрывом фронт трещины изгибается между парой располагающихся рядом мест задержки. [c.19]

Мгновенное приложение постоянной скорости перемещения к подвижной головке образца возбуждает распространение по образцу со скоростью Со упругой волны с крутым передним фронтом с амплитудой Дст=рсоУб. Отражение прямой волны от закрепленного конца образца (предполагается жесткая заделка) возбуждает упругую волну с противоположным направлением распространения, которая совместно с действием прямой волны приводит к удвоению напряжения (рис. 24, а). Процесс нарастания напряжений в образце является ступенчатым, как показано на рис. 23, а и б для концевых сечений образца ( сплошные линии). В промежуточных сечениях образца напряжение в момент прохождения прямой и отраженной волн изменяется скачкообразно на величину Аа. [c.76]

После удаления съемной заглушки разрежение в центре трубы долмою было бы исчезнуть мгновенно. Но тогда энергия в жидкости перед фронтом каверны мгно- [c.84]

Комплекс предназначен для измерения и анализа ударного ускорения, длительности фронтов и времени одиночного ударного воздействия произвольной формы для расчета интегрального значения скорости соударения, ударного спектра, корреляционной функции для сравнительного анализа мгновенных значений ударных ускорений на произвольно выбранных участках наблюдения для любой пары ударных нагружений, принадлежащих малой серии, которая принимается по четырем измерительным каналам или любому сочетанию из них для измерения ударного ускорения и времени действия каждого из ударных импульсов большой последовательности, регистрируемой по одному из каналов цифровой обработки данных, а также для расчета средних и среднеквадратических отклонений для носледователь-постен ряда ударных ускорений и ряда длительностей, задаваемых на выборках для измерения ударных ускоре- [c.360]

Темп-ра и концентрация примеси на фронте К. из расплава флуктуируют из-за конвекции расплава и вращения кристалла и тигля в обычно слегка несимметричном тепловом поле. Соответствующие положения фронта К. отпечатываются в кристалле в виде полос (зонар-ное строение, рис. 16). Флуктуации темн-ры могут быть столь сильны, что рост кристалла сменяется плавлением и ср. скорость оказывается на порядок меньше мгновенной, Интенсивпость конвекции и амплитуда полосчатости уменьшаются при выращивании кристаллов в невесомости. [c.501]

Процесс горения топлива в КС энергетических ГТУ сложнее, чем в топочных камерах других энергетических установок. При относительно невысоких температурах химическая реакция горения протекает достаточно медленно, а потребление кислорода во много раз меньше возможности его доставки к фронту пламени, который разделяет топливовоздушную смесь и продукты сгорания. Общая скорость реакции ограничена кинетикой химического реагирования на поверхности, и эту температурную область реакций называют кинетической областью горения. При высоких температурах процесса общая скорость реакции определяется условием подвода кислорода. Доставляемый диффузией к поверхности кислород мгновенно вступает в реакцию, а его концентрация у поверхности приближается к нулю. Формируется диффузионная область горения. Таким образом, скорость процесса горения при смешении струй топлива с воздухом ограничивается не химической реакцией, а более медленными диффузионными процессами массооб-мена. Такие КС называют диффузионными. [c.67]

Решение проводится в рамках модели мгновенного насыщения (ММН) [1, 2], согласно которой реальный процесс постепенного проникания жидкости в капиллярные поры, т.е. намокание грунта, заменяется мгновенным заполнением таких нор жидкостью и связыванием попавшей в них жидкости с пористой средой. При этом переходные области непрерывного изменения влажности [3], разделяющие зоны полностью смоченного и сухого грунтов, заменяются подвижными поверхностями разрыва — передними и задними фронтами насыщения или намокания. Скорость переднего фронта из-за связывания части жидкости пористой средой оказывается меньше скорости жидкости, подходящей к нему сзади . Задний фронт возникает в грунте при t = tl и движется со скоростью несвязанной жидкости. В ММН эта жидкость занимает п-ю часть норового пространства, где п считается известной константой (О < п < 1). Задний фронт разделяет зоны полного и частичного насыщения. В зоне полного насыщения жидкость занимает все [c.300]

Пусть тонкая пластина-ударник, свободная от напряжений и имеюгцая скорость полета И д, тормозится на толстой щеподвиж-ной мишени-преграде. Возникаюш ее течение показано на Р, Л- и X, -диаграммах рис. 4.9. При соударении в плоскости контакта X — Хй мгновенно возникает область высоких давлений, и в обе стороны от этой плоскости распространяются ударные волны. Ударная волна, ВЫХОДЯЩАЯ на свободную поверхность ударника, отражается в виде простой центрированной волны разрежения. Голова волны разрежения распространяется со скоростью Л1 + С1 и догоняет фронт ударной волны в точке х , з- Область, заключенная между фронтом ударной волны и головой волны разрежения, представляет собой область постоянного течения с параметрами Р, Л, Рь Тщ. Выше характеристики х — х = Л +С ) I— ) лежит область нестационарного течения, ограниченная сверху крайней характЬристикой [c.131]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...