Фронт волны крутой

Распространение упруго-пластической волны амплитудой значительно выше предела упругости по Гюгонио характеризуется тем, что фронт волны сжатия является ударным от поверхности соударения распространяется волна с крутым передним фронтом постоянной длительности, и при отражении ударной волны от свободной поверхности генерируется центрированная волна разгрузки (см. рис. 118, б). В этом случае область взаимодействия волн разгрузки не является симметричной и скорость изменения напряжений в каждой из волн разгрузки (если принимать, как и ранее, линейное изменение напряжений во времени в волнах разгрузки) зависит от расположения плоскости откола относительно свободных границ. [c.236]

Все рабочие элементы электрической схемы компонуются в пульте управления в соответствии с принципиальной схемой установки. При конструировании и сборке электрической схемы необходимо обеспечить выполнение всех требований, являющихся обязательными при монтаже любой электрической машины. Особое внимание следует обращать на выполнение цепи разрядного контура мгновенные токи, идущие по этой цепи, выражаются сотнями ампер, и для уменьшения потерь на сопротивление (что обеспечивает наиболее крутой фронт волны импульса) требуются надёжные контакты всех переключателей и соответствующее сечение подводящих проводов. С этой же целью максимально уменьшают длину всех проводов цепи разрядного контура, размещая всю электрическую схему в корпусе станка или в каркасе, на котором он стоит. [c.64]

Кривые давлений показывают, что максимальная интенсивность ударных волн достигается в выходном сечении решетки. При перемещении внутрь межлопаточного канала передний фронт волны становится менее крутым, волна размывается , интенсивность всплеска давления уменьшается. Вслед за волнами сжатия движутся волны разрежения. [c.190]

Различают фронт волны, отделяющий жидкость, участвующую в волновом движении, от невозмущенной жидкости или от другой волны, и тело волны. В пределах тела волны гидравлические элементы потока изменяются медленно. В призматическом русле при отсутствии пойм и других особенностей рельефа фронт волны перемещается с волновой скоростью. При наличии пойм, крупных староречий и других понижений местности, где может аккумулироваться часть воды, скорость перемещения фронта может быть меньше волновой скорости. Положительные волны отличаются крутым фронтом, а отрицательные волны имеют пологий фронт. [c.369]

Испытание импульсным напряжением применяется, главным образом, для контроля межвитковой изоляции, так как для создания необходимого испытательного напряжения между витками (свыше 500 В) обычными методами потребовалось бы подать на контролируемую обмотку напряжение, во много раз превышающее уровень электрической прочности корпусной изоляции. Сущность этого метода заключается в том, что запасенная в генераторе импульсов (конденсаторе большой емкости) энергия при разряде образует быстро бегущую с крутым фронтом волну напряжения, падающую на контролируемую обмотку. Значительная скорость движения волны (порядка 50 ООО км/с) обеспечивает получение больших напряжений между витками обмотки. [c.329]

Чтобы получить возможность с вычисленным шагом рассчитывать крутые фронты волн напряжений, к давлению добавляется искусствен- [c.176]

К, а — постоянные на фронте волны, протекание тепла будет максимально затруднено вследствие равенства нулю теплопроводности среды непосредственно перед фронтом. В то же время на гребне температура максимальна, значит, максимален и тепловой поток. Как и в случае гиперболического уравнения итог один образование крутого фронта тепла. [c.180]

Обсудим теперь соответствующий этой ситуации эксперимент — подадим на вход среды, описываемой уравнением (21.4), синусоидальную волну. Иа достаточно большом расстоянии от границы эта волна станет близкой к стационарной, и ее можно описывать с помощью (21.5) на фазовой плоскости рис. 21.5а. При движении изображающей точки по траектории типа 1 вблизи У = 7 функция С/( ) меняется как 7 , т. е. растет линейно, а движению по замкнутой траектории, которое происходит очень быстро, соответствует крутой передний фронт волны — волна превращается в пилообразную (рис. 21.56). [c.443]

Из этих формул видно, что с увеличением критического порога численности 1 скорость волны размножения уменьшается, а сама волна (см. (10.2)) становится все более и более крутой. Наконец, при 1 = 1/2 (в этой точке мальтузианская функция обращается в нуль) как скорость волны размножения, так и скорость волны вымирания равна нулю, а при > 1/2 в популяции может существовать только волна вымирания, скорость которой увеличивается с ростом 1. При этом уменьшается крутизна фронта волны. [c.41]

Распространение возмущений вдоль состава прн нелинейных междувагонных связях принципиально отличается в случае жестких и мягких характеристик. Скорости распространения возмущений нелинейных волн зависят от производной в точке силовой характеристики, соответствующей значению деформации связи, и плотности единицы длины экипажа с увеличением производной скорости распространения возмущений увеличиваются, а с увеличением погонной плотности поезда — уменьшаются. При мягких междувагонных связях с убывающей производной силовой характеристики поглощающих аппаратов амплитуда и темп изменения относительных перемещений и скоростей движения экипажей убывают по длине поезда. В случае жестких характеристик связей с пружинно-фрикционными поглощающими аппаратами, наоборот, фронт волны возмущения по мере распространения вдоль поезда становится более крутым. [c.141]

Участок бв волны называется лбом волны. Иногда этот участок свободной поверхности бывает крутым (даже вертикальным), причем в его районе возникает резко изменяющееся движение. Иногда же данный участок бывает пологим (см., например, рис. 9-27). Начертание лба волны в плане называют фронтом волны. [c.318]

Ультракороткие волны (УКВ) представляют чрезвычайный интерес для решения многих важнейших технических задач. Это связано с тем, что для передачи энергии и получения направленного излучения выгодно увеличивать частоту колебаний (см. 1.5). Революция в технике УКВ" произошла в 1930 — 1940 гг., и теперь устройства, на которых были проведены знаменитые опыты Герца, Попова и др., представляют лишь исторический интерес. Основной недостаток передатчика Герца — это затухание колебаний и большая ширина спектра излучаемых частот. В современных генераторах УКВ (клистронах и магнетронах) взаимодействие электронного пучка и волн, возникающих в резонаторе, происходит по-иному, что позволяет поднять верхнюю границу частот (v 30 ГГц) и резко увеличить мощность сигнала, достигающего иногда десятков миллионов ватт в им пульсе. Положительными свойствами подобных излучателей являются высокая монохроматичность электромагнитной волны (излучается строго определенная частота) и крутой фронт временных характеристик сигнала. В качестве приемника УКВ-излучения обычно используют вибратор или объемный резонатор с кристаллическим детектором, имеющим резко нелинейные свойства, с последующим усилением низкочастотного сигнала. [c.10]

Реальное тело не обладает абсолютной жесткостью. Поверхность тела, на которую действует давление продуктов взрыва, деформируется, что оказывает влияние на интенсивность импульсивных нагрузок. Реакция тела на действие нагрузок сводится к следующему 1) вблизи поверхности материал тела под действием высокого давления продуктов взрыва вначале сильно сжимается 2) при внезапном уменьшении давления поверхность тела возвращается в ненапряженное состояние, хотя материал может получить значительную пластическую деформацию 3) в теле возникают возмущений, вызванные действующим давлением продуктов взрыва, длительность действия которых мала, так что длина импульса в материале невелика, однако возмущения имеют вид волны с крутым фронтом. Распространение этих волн проходит с высокими скоростями, т. е. в этом случае, очевидно, зарождаются ударные волны. При большой интенсивности возмущений тело может разрушаться либо в отдельных локальных областях, либо по всему объему. [c.17]

В соответствии с (19.25) в волне, характеризующейся повышением уровня (Лв > 0), сечение с большей глубиной нагоняет сечение с меньшей глубиной- Поэтому мгновенные профили волны становятся все более крутыми, при определенных условиях волна может опрокинуться, т. е. разрушиться. Для волн с АвС 0 сечение с меньшей глубиной отстает от сечения с большей глубиной и мгновенные профили волны становятся все более распластанными. Если изменение расхода, вызвавшее появление положительной волны, произошло достаточно быстро, фронт такой волны считают вертикальным, хотя на самом деле положительная волна в таких условиях начинается с переднего вала высотой примерно 1,5 Ав (рис. 19.7). [c.86]

Таким образом, пологая волна сжатия будет постепенно трансформироваться в крутую волну (рис. 175, в), на фронте которой будут иметь место резкие — скачком — изменения давления, плотности и температуры. [c.302]

Вследствие высокого уровня шума, генерируемого свистком Гартмана, создаваемая свистком акустическая волна является волной конечной амплитуды, и по мере распространения волны ее форма может изменяться (от волны с крутым передним фронтом вблизи излучателя до возможно близкой к синусоидальной волны вдали от него) с соответствующим изменением относительного уровня гармонических составляющих. Поэтому при регулировке уровней облучение струи путем изменения расстояния между струей и излучателем даже при сохранении постоянного угла между осями струи и излучателя гармонический состав воздействующего на струю [c.134]

Из (3.42) вытекает следующий вывод в одномерных системах с движущимися границами и не обладающих дисперсией рост энергии свободных колебаний неизбежно связан с увеличением их частоты, что в конечном счете должно приводить к формированию волн с крутыми фронтами. Этот вывод подтверждается как теоретически, непосредственным решением задачи методом итераций (см. 4.4), так и экспериментальными результатами (см. 4.6). [c.112]

Чрезвычайно обширный круг акустических задач рассматривается в этом линейном приближении. Вопрос о том, в какой мере получаемые при этом теоретические результаты соответствуют явлениям, наблюдаемым в экспериментальных условиях, не совсем прост и в каждом случае, вообще говоря, должен подвергаться анализу. В качестве простейшего примера можно привести задачу о распространении монохроматической плоской продольной волны в неограниченной среде. Более ста лет назад было показано, что такая волна при распространении в недиссипативной среде меняет форму профиля так, что ее передний фронт становится все более и более крутым и, наконец, на некотором расстоянии образуется разрыв — волна переходит в периодическую слабую ударную волну. Это расстояние образования разрыва обратно пропорционально амплитуде, и волна даже малой амплитуды все же на конечном расстоянии превратится в периодическую слабую ударную волну. [c.9]

Иижний знак относится к волне, идущей в направлении положительных х. Из (16) следует, что в этом случае положительные значения связаны с положительными значениями А, как и в приближенной теории 60 формула (20) показывает, однако, что скорость расиространения те.м больше, чем больше величина а. Таким образом, части волны, где плотность больше, беспрерывно набегают на части волны, гдо плотность меньше. Следовательно, если изобразить соотношение между а и а графически, то кривая А на рпс. 62 примет через некоторое время форму вида В ). Волна делается, так сказать, все более крутой с фронта п все более пологой с тыла, до тех пор пока не наступит момент, когда наклон фронта в какой-то точке станет бесконечным. Дальнейший анализ уже но имеет какого-либо реального смысла. [c.228]

Как уже отмечалось, основным источником погрешностей в определении времени распространения является крутизна переднего фронта импульса. В работе [114] был предложен способ, позволяющий заменить изображение волнового процесса на искусственный сигнал с крутым передним фронтом и определенным уровнем нормализации. Стремление к увеличению крутизны переднего фронта импульса привело к замене изображения волнового процесса, который сам по себе является важной характеристикой для исследования материала, на искусственный импульс, дающий косвенную величину времени распространения упругих волн. Использование [c.80]

Волна давления, распространяясь во втором отсеке трубы, превращается в ударную волну с крутым передним фронтом и пологим спадом давления за фронтом. Давление спадает тем медленнее, чем больше объем первого отсека трубы. Давление непосредственно за фронтом связано со скоростью распространения ударной волны соотношением [c.369]

Большой интерес представляет область Кег = 300 — 1000, хартпери-зуемая появлением крупных волн на поверхности пленки. На кадре 1 (рис. 3.4, б) показана крупная уединенная волна при Reg 400, Не, = = 62 ООО и дот = 0. Передний фронт волны крутой, перед волной видна рябь, за волной поверхность пленки спокойная. Как видно из данных рис. 3.5, а, минимальная толщина пленки для этого случая составляет 120 мкм при амплитуде волны 730 мкм и частоте / о = 40 Гц, отношение фазовой скорости Сф к среднерасходной скорости в пленке равно Сф/й = 2,2 (см. рис. 3.5, б, в). [c.103]

Штеренлихта — Полад-заде для С 324 Эгли для /По 428 Фронт волны крутой 369 пологий 369 Функции сопряженные 565 Функция гармоническая 561 [c.632]

В этой главе и гл. 3 будут рассмотрены процессы нелинейного искажения и взаимодействия упругих волн. Нели-вейное искажение волн (изменение формы профиля волны конечной амплитуды) происходит из-за того, что к скорости распространения волны добавляется скорость смещения частиц, а также из-за того, что локальная скорость звука в разных точках волны различна. Это приводит к тому, что сжатия движутся быстрее, чем разрежения еслп волна имела первоначально синусоидальную форму, то постепенно передние фронты ее становятся все более и более крутыми. При некоторых условиях, рассмотренных далее, возможно образование чрезвычайно узкого фронта волны, который может рассматриваться как слабый разрыв место образования разрыва, таким образом, можно считать периодическим источником слабых разрывов. Такая волна со слабыми разрывами на каждой длине волны, занимающими весь фронт, иногда называется пилообразной. В спектральных терминах искажение волны может быть интерпретировано как появление, рост и взаимодействие в процессе распространения гармонических составляющих (обертонов) волны. [c.48]

Из уравнения (XVIII. 74) следует, что при волне с повышением уровня ( >0) сечение с большей тлубиной нагоняет сечение с меньшей глубиной (поэтому мгновенный профиль волны при ее движении становится все более и более крутым и при известных условиях волна опрокидывается или разрушается. При волне с понижением уровня ( <0) сечение с меньшей глубинои отстает от сечения с большей глубиной и вследствие этого мгновенный профиль волны при -т— продвижении сглаживается. Фактически. 1 положительной волне при быстром измене- НИИ. расхода обычно предшествует передний вал, а не вертикальный фронт волны. Высота переднего вала достигает примерно I, если Z — средняя высота волны (рис. XVIII. 21). [c.400]

Определяющие уравнения состояния при упруго-пластпческом. деформировании описывают функциональную связь процессов нагружения и деформирования с учетом влияния температуры для локального объема материала, т. е. связь составляющих тензоров напряжений ац, деформаций гц и температуры Т с учетом их изменения от начального to до заданного t момента времени F[Oij(t), sij(t), T(t)]=0. Конкретные формы такой связи, представленные в литературе, основаны на упрощающих допущениях, применение которых экспериментально обосновано для ограниченного диапазона режимов нагружения. Учитывая кратковременность процессов импульсного нагружения, в большинстве случаев процессами теплопередачи можно пренебречь и с достаточной для практических целей точностью принять процесс адиабатическим. Изменение температуры материала в процессе нагружения в этом случае определяется адиабатическим объемным сжатием (изменением объема в зависимости от давления), переходом механической энергии в тепловую в необратимом процессе пластического деформирования и повышением энтропии на фронте интенсивных ударных волн (специфический процесс перехода в тепло части механической энергии при прохождении по материалу волны с крутым передним фронтом, в результате которого кривая ударного сжатия не совпадает с адиабатой [9, И, 163]). [c.10]

Мгновенное приложение постоянной скорости перемещения к подвижной головке образца возбуждает распространение по образцу со скоростью Со упругой волны с крутым передним фронтом с амплитудой Дст=рсоУб. Отражение прямой волны от закрепленного конца образца (предполагается жесткая заделка) возбуждает упругую волну с противоположным направлением распространения, которая совместно с действием прямой волны приводит к удвоению напряжения (рис. 24, а). Процесс нарастания напряжений в образце является ступенчатым, как показано на рис. 23, а и б для концевых сечений образца ( сплошные линии). В промежуточных сечениях образца напряжение в момент прохождения прямой и отраженной волн изменяется скачкообразно на величину Аа. [c.76]

Дальнейшее увеличение R приводит к нарушению синусоидального характера волн. Волны имеют вид наплыва с крутым фронтом и пологой тыльной стороной [3-10, 3-27]. Волновые движения, возникающие разновременно в различных местах от случайных возмущений, нала-гаясь друг на друга, приводят к сложной трехмерной картине процесса. Поэтому полное и строгое теоретическое исследование волнового дви--жения наталкивается на большие трудности. При анализе процесса приходится ограничиваться его частной моделью. [c.57]

У длинных нелинейных волн на мелкой воде скорость движения любой точки профиля растёт с высотой, поэтому вершина волны догоняет её подножие в результате крутизна переднего склона волны непрерывно увеличивается. Для относительно невысоких волн этот рост крутизны останавливает дисперсия, связанная с конечностью глубины водоёма такие волны описываются Кортевега—де Фриса уравнением. Стационарные волны на мелководье могут быть периодическими или уединёнными (см. Солитон), для них также существует критич. высота, при к-рой они обрушиваются. На распространение длинных волн существ, влияние оказывает рельеф дпа. Так, подходя к пологому берегу, волны резко тормозятся и обрушиваются (прибой) при входе волны из моря в русло реки возможно образование крутого пенящегося фронта — бора, продвигающегося вверх но роке в виде отвесной стены. Волны цунами в районе очага землетрясения, их возбуждаю- [c.332]

При расходах жидкости, превышающих некоторый вполне определенный для данной скорости газа предел, на поверхности пленки появляются длинноволновые возмущения с большой амплитудой, так называемые катящиеся (roll) или возмущающие (disturban es) волны. В отличие от мелкомасштабных возмущений катящиеся волны имеют форму колец, занимающих весь периметр канала [75, 179, 200, 209]. Профиль катящейся волны значительно отличается от правильной синусоидальной формы [75] — волна имеет крутой фронт и пологий скат (рис. 4). Детальное изучение фотоснимков движения пленки при дисперсно-кольцевом режиме течения показало, что срыв капель жидкости и унос их в ядро потока происходит только с гребней возмущающих волн [75, 138, 153, 167, 188]. Было установлено также, что чем больше расход жидкости в пленке превышает тем выше амплитуда возмущающих [c.193]

В соответствии с опытными данными на рис. 12,9 максимуму кривых бмакс(Нбпл) соответствуют трехмерные волны. Такие волны являются пологими, регулярными, каплевидными с приблизительно равными длинами в продольном и поперечном направлениях. По мере увеличения расхода жидкости в пленку трехмерные волны вытягиваются в направлении потока, причем на их поверхности возникает мелкая рябь , Шквальные волны занимают всю ширину канала и характеризуются меньшей регулярностью, значительно большей длиной, крутым фронтом и пологим скатом. Форма шквальных волн и характер изменения их вертикальных размеров свидетельствуют о том, что сила поверхностного напряжения в их формировании играет меньшую роль, чем для трехмерных волн. [c.335]

При распространении в полости камеры сгорания продольных колебаний существует тенденция к появленик> волн с крутыми фронтами, напоминающими ударные волны. [c.127]

Для металлов такая резкая зависимость от параметров состояния среды приводит в случае сильной ударной волны к формированию на релаксационном слое участка с крутым фронтом, который можно выделить в отдельную — пластическую — волну. Получаемая расчетная структура ударной волны согласуется с экспериментальным фактом расщепления ударной волны на упругую и плабтическую волны. С детальным описанием модели упруговязкой среды кроме работ [15, 16] читатель может ознакомиться в [21]. [c.188]

V принимается равным 0,01. Форма импульса и его спектр на верхней части рис. 4.17 при iz/Ljvx, = 0,2 в бездисперсионном случае (Р2 = 0) соответствуют рис. 4.15 и 4.16. Из непосредственного сравнения хорошо видно, что ДГС сильно влияет на форму импульса и спектр даже при длине распространения меньше дисперсионной длины (r/Lf, = 0,2). В нижней части рис. 4.17 показаны форма импульса и спектр при z/Lj) = 0,4 налицо качественные изменения, вызываемые ДГС. Для этих величин z/L длина распространения z превышает критическую длину формирования ударной волны z,, определяемую уравнением (4.3.11). Именно ДГС ослабляет ударную волну, уширяя крутой задний фронт, что ясно видно из асимметрии формы импульса на рис. 4.17. Хотя на спектре нет глубоких осцилляций (см. рис. 4.16 для бездисперсионного случая), удлиненный хвост в синей области означает укручение волнового фронта. При увеличении длины распространения Z импульс продолжает уширяться, а спектр почти не изменяется. [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...