Интенсивность в оптической системе

Поворот светоделителя относительно падаюш,его пучка приводит к повороту отраженного пучка на двойной угол. Следовательно, изменение соотношения интенсивностей пучков требует в данном случае изменений в оптической системе голографической установки. [c.105]

Прежде чем исследовать сложную проблему нахождения распределения интенсивности в дифракционном изображении при наличии аберраций, рассмотрим более простую задачу оценки максимальной величины аберраций, допустимой в оптической системе. , [c.428]

Поскольку такой подход обычен в различных областях теоретической и прикладной физики, для нас нет ничего неожиданного в том, что формирование оптического изображения можно описать интегралом свертки, взятым по плоскости объекта, причем весовой функцией для интеграла служит распределение освещенности в изображении точечного источника. Такое представление кажется настолько логичным, что может возникнуть желание непосредственно воспользоваться всеми методами, разработанными в теории электрических цепей, и применить их для описания процесса образования изображения в оптических системах. Но безоговорочное применение этих методов в оптике может привести к ошибочным выводам, так как пространственные фильтры в некоторых отношениях существенно отличаются от временных фильтров. В дальнейшем мы будем рассматривать в основном лишь оптические системы, линейные относительно квадрата электрического вектора, усредненного по времени, т. е. интенсивности света. Тем не менее значительная часть излагаемого материала будет применима (с некоторыми модификациями) к инфракрасным, телевизионным [c.30]

В оптической системе с обратной связью необходимо многократное выполнение оператора А. Он определяется тем преобразованием волнового фронта, которое осуществляет объект над зондирующим излучением. Таким образом, реализация оператора А связана с функциональным использованием объекта как элемента оптического измерительного устройства, выполняющего определенные преобразования волнового фронта. Это требует такого построения экспериментальной установки, чтобы необходимые преобразования зондирующего излучения осуществлялись в процессе измерения. Не останавливаясь на особенностях выполнения тех или иных преобразований в оптическом процессоре, отметим только, Что техника оптических систем с обратной связью интенсивно развивается Это позволяет надеяться на их широкое применение в Оптических измерительных приборах и устройствах. [c.113]

Вычисление преобразования Радона изображения, заданного в виде двумерного оптического сигнала, нетрудно выполнить в оптической системе. На рис. В.З представлена простейшая оптическая схема, реализующая выполнение преобразования Радона. Она состоит из системы поворота изображения и линейки детекторов. Интегрирование амплитуды света, прошедшего через транспарант с изображением либо отраженного от него вдоль оси у, осуществляется с помощью анаморфотной оптической системы, фокусирующей промодулированное излучение вдоль фокальной линии. В ней помещается линейка квадратичных детекторов, которые регистрируют интенсивность излучения. Необходимо отметить, что так как изображение представляет собой положительную функцию, то значения проекций всегда положительны. [c.208]

Призма Глана—Фуко (рис. 9.10). Она состоит из двух прямоугольных призм, изготовленных из кристалла исландского шпата, оптические оси которых перпендикулярны плоскости чертежа. Призмы разъединены тонкой воздушной прослойкой. Обыкновенный луч претерпевает полное внутреннее отражение, а необыкновенный проходит через обе призмы. Из-за двукратного прохождения необыкновенного луча через границу раздела воздух—исландский шпат его интенсивность заметно ослабляется. С целью уменьшения этого эффекта в 1948 г. Тейлор предложил другой вариант призмы (рис. 9.11). Оптические оси призмы в новой системе параллельны [c.228]

Единицы измерения введенных фотометрических величин зависят, естественно, от выбора системы единиц. В системе СИ поток измеряется в ваттах, освещенность и светимость — в Вт/м , сила света — в Вт/ср, яркость и интенсивность — в Вт/(м -ср). Отметим, однако, что в оптических экспериментах сравнительно редко возникает необходимость подсчета потока, проходящего через поверхности с линейными размерами порядка метра. Как правило, речь идет о поверхностях с размерами порядка сантиметра (линзы, зеркала и другие элементы приборов) либо миллиметра (изображение). Поэтому отнесение мощности к неудобно, и в научной литературе часто используются единицы Вт/см = 10 Вт/м и Вт/мм = = 10 Вт/м [c.50]

Импульс светового излучения большой интенсивности вырабатывается лазером в виде параллельного пучка лучей (рис. 176). Оптическая система О фокусирует на поверхность отливки D излучение лазера в пятно требуемых размеров с1. Плотность мощности излучения, падающего на поверхность, достаточно высока, чтобы вызвать плавление огнеупорного материала или сварку отливки и детали. [c.360]

Формулы (35.17) и (35.18) позволяют оценить зависимость населенностей уровней от параметров рассматриваемой системы и интенсивности внешнего оптического возбуждения. Населенность возбужденного уровня только при малых пив начальные моменты времени t растет линейно. При больших интенсивностях потоков эта зависимость становится нелинейной, проявляется тенденция к насыщению, рост 2 замедляется, а затем в стационарном режиме совсем прекращается. Коэффициент поглощения (35.19) при этом систематически уменьшается и в пределе при и оо стремится к нулю (рис. 35.4). Стационарный режим устанавливается, как правило, очень быстро, для электронных переходов — приблизительно за 10 с и меньше. [c.274]

Оптическая система пирометра позволяет создать изображение объекта измерения в плоскости нити пирометрической лампы. При использовании лампы переменного накала ее нить является переменным эталоном интенсивности излучения — последняя зависит от силы протекающего через нить тока. Таким образом, сила тока является мерой яркостной температуры. В момент достижения равенства спектральных интенсивностей излучения объекта измерения и нити лампы вершина нити исчезает на фоне свечения тела. [c.186]

Некогерентная оптическая система линейна относительно интенсивности. Поэтому распределение интенсивности в плоскости изображения /из (л, у ) представляется взвешенной непрерьшной суммой некогерентных функций рассеяния Н х, у ) [c.50]

Для некогерентной оптической системы интенсивность входного сигнала / р (j , у) задается распределением яркости в предметной плоскости I (х, у). [c.51]

Некогерентные оптические системы. В некогерентных системах входным и выходным сигналами являются интенсивности света / (х, у) и /.и, х. у) во входной и выходной плоскостях. Связь между ними определяется равенством [c.389]

Резонатор является оптической системой, позволяющей сформировать стоячую электромагнитную волну и получить высокую интенсивность излучения, необходимую для эффективного протекания процессов вынужденного излучения возбужденных частиц рабочего тела лазера, а следовательно, когерентного усиления генерируемой волны. Оптические резонаторы в квантовой электронике не только увеличивают время жизни кванта в системе и вероятность вынужденных переходов, но и, так же как резонансные контуры и волноводы в классической электронике, определяют спектральные характеристики излучения. [c.40]

Интенсивный поток электромагнитной энергии формируется оптическим квантовым генератором (ОКГ). В зависимости от технологической задачи диаметр луча в фокусе оптической системы составляет 0,001—0,2 мм и удельная мощность Г10 —Г10 Вт/см . [c.617]

Фотоэлектрический датчик основан на изменении величины фототока в элементе / (рис. 4.13, а) в зависимости от интенсивности отраженного опорной линией 2 светового потока, излучаемого осветителем 3 и сфокусированного оптической системой 4. При отклонении луча от опорной линии интенсивность потока изменяется, что передается через усилитель 5 к исполнительному механизму 6 следящей системы. Недостатком этого способа копирования является чувствительность фотодатчика к посторонним источникам света, в том числе к бликам дуги. [c.183]

Проведение измерений. Нагрузочное устройство с моделью укрепляют на стержне 17 (см. рис. 4) координатника установки и при помощи маховика 1 механизма подъема погружают в иммерсионную ванну. При помощи юстировочной площадки 16 уточняют исходное положение модели. Вращением барабана 15 и перемещением его вдоль салазок кронштейна, 12 исследуемое сечение совмещают с просвечивающим пучком. Вращением маховика 5 поперечного перемещения совмещают линию, по которой проводят измерения, с просвечивающим пучком. Наблюдая через визирную трубку оптической системы регистратора просвечиваемое сечение (линию), при помощи механизма подъема совмещают со световым зондом точку, с которой начинают измерения. Записывают координаты этой точки. Измеряют интенсивность света последовательно при четырех указанных ниже комбинациях расположения медленных главных направлений пластинки Я./2 и пластинки А,/4 относительно направления линейного колебания, падающего на пластинку А,/2. Измерения повторяют при другом азимуте направления наблюдения [c.38]

Вторая модель формирования изображения, которую мы рассматриваем в разд. 5.2, применима к условиям как когерентного, так и некогерентного освещения. И здесь Рэлей внес важный вклад [51], на этот раз под влиянием более ранних работ Эри и Гельмгольца. Модель представляет изображение как комбинацию картин Эри (или более сложных картин, если присутствуют аберрации), которые оптическая система должна создавать отдельно для света из каждой точки объекта. Если освещение некогерентно, то интенсивности картин Эри, определяемые всеми точками объекта, являются просто аддитивными. Если же оно когерентно, то присутствует интерференция и тогда изображение математически представляет собой комбинацию картин Эри с комплексными амплитудами, Рэлей рассматривал оба предельных случая. При пред- [c.85]

Однако если в системе присутствуют оптические аберрации, то отклик системы на единичный импульс, который в данном случае является функцией рассеяния точки системы (разд. 2.3), для разных го-чек в объектном поле может различаться. Такие изменения могут, как мы видели, сделать невозможным применение теоремы свертки. К счастью, если система хорошо скорректирована, остаточные эффекты аберраций постоянны по области, где изображение любой точки в объектном поле достаточно интенсивно. В этом случае система назы- [c.88]

Вычисление ОПФ оптической системы по ее техническим данным производится несколькими методами. В одном из них для учета вклада аберраций предусматривается расчет прохождения большого числа лучей через систему от единичной точки объекта. При равномерном разнесении лучей по апертуре линзы, распределение плотности точек, получившихся в плоскости изображения, дает распределение интенсивностей, соответствующее функции рассеяния точки. Затем преобразование Фурье определяет геометрическую ОПФ системы. Если система свободна от аберраций, геометрическая ОПФ равна единице для всех частот каждая точка объекта будет изображаться точкой. Поправка за дифракцию вносится умножением этой геометрической передаточной функции на передаточную функцию для эквивалентной дифракционно-ограниченной системы, т. е. идеальной системы, свободной от всех недостатков. [c.90]

Наиболее полную информацию о точечном изображении дает функция распределения комплексной амплитуды, получаемая с помощью интеграла Френеля — Кирхгофа на основе Волнового фронта, формируемого оптической системой в ее выходном зрачке. Однако фазовые соотношения в этом распределении важны лишь при наложении изображений соседних точечных источников, т. е. для протяженного объекта, да и то, если освещение в высокой степени когерентно, поэтому в оптике при оценке качества рассматривают обычно функцию рассеяния системы и оптическую передаточную функцию. Первая представляет собой распределение интенсивности света в точечном изображении. Известно, что при отсутствии аберраций для осесимметричной оптической системы это распределение является так называемой [c.81]

Пространственная когерентность играет важную роль в образовании изображения в оптических системах (приборах). Вследствие таутохронизма оптических систем (см. 20) световые колебания в изображениях различных точек соответствуют одновременным колебаниям в источнике света, т. е. в изображаемом предмете. Вместе с тем, в результате дифракционных явлений и аберраций в каждую точку плоскости изображения приходят волны, испущенные разными точками предмета. Если предмет самосветящийся, то колебания в разных его точках некогерентны и в изображении можно складывать интенсивности от разных точек предмета, приходящие в данную точку плоскости изображения. Если же предмет несамо-светящийся, то разные его точки, вообще говоря, частично когерентны и складывать интенсивности нельзя. Действительно, неса-мосветящиеся предметы наблюдаются в результате рассеяния волн, падающих на предмет от постороннего источника света. Если им служит точечный источник света, то световые колебания во всех точках освещаемого предмета находятся в строго определенных фазовых соотношениях, т. е. полностью когерентны, и в изображении следует складывать не интенсивности, а амплитуды колебаний, приходящих от разных точек предмета в данную точку плоскости изображений. [c.105]

На голограммах диффузных объектов ограничение диапазона значений голограммы сказывается в появлении шума диффузности. Характер искажений изображений зеркальных объектов можно оценить по рис. 5.1, на котором представлено изображение, восстановленное с синтезированной голограммы в оптической системе,-Он показывает, что в результате ограничения отсчетов голограммы восстановленное изображение оказывается контурным. Этот факт имеет простое объяснение. Динамический диапазон Фурье-голо-грамм зеркальных объектов очень велик, ибо очень велика разница между интенсивностями низких и высоких пространственных частот их спектра Фурье. В результате ограничения, а также квантования значений голограммы соотношение между низкими и высокими пространственными частотами нарушается в пользу последних, что и приводит к передаче в основном только контурной информации [81]. Правильным выбором функции, корректи-руюш ей нелинейность регистратора, можно частично уменьшить искажения восстановленного изображения. [c.107]

По-другому выглядят спеклы, образующиеся в оптической системе с кольцеобразной апертурой. В этом случае сохраняется центральная симметрия в дифракционном изображении, однако вторичные максимумы имеют интенсивность, сравнимую с интенсивностью центрального максимума (см. рис. 55,6). При зтом диаметр центрального максимума олре-деляется внешним диаметром кольца, а размер области, занимаемой вторичными максимумами - шириной кольца. Что касается щ>одольной структуры спеклов, формируемых с помощью кольцеобразной апертуры, то можно говорить от том, что наша Ъигара находится как бы в нескольких обертках . [c.108]

На электрически изолированных образцах были определены экспериментальные зависимости интенсивности пропускания оптической системы ///о от величины механической нагрузки F = as, где s — площадь образца. Было обнаружено, что с увеличением нагрузки амплитуды максимумов пропускания света сначала уменьшаются, а затем при достижении F = 6- 7 кгс (а = 150 - 200 кгс см ) остаются постоянными. Это связано, по-видимому, с индуцированием в кристалле сегнетоэлектри-ческой фазы, в которой возникают а-домены. При механическом напряжении а == 150 200 кгс см кристалл становится полностью а-доменным. На рис. 3.22 представлена зависимость напряжения Ок/2 (кривая 1), соответствующего разности хода Х/2, от длины волны света в об- [c.86]

В результате этого отраженный от интерферометра световой пучок не проходит через поляризатор. Регистрация изменений интенсивности в интерференционной картине осуществляется фотоумножителем 11 и осциллографом 12. Для исключения из сигнала, регистрируемого фотоэлектронным умножителем, составляющей, обуслоалениой излучением плазмы, в оптической системе установлены фильтр 13, диафрагмы 7 и М а также линза 8. [c.175]

Особой номехо при определении очень малых концентраций тех или иных примесей в пробе является непрерывный фон в спектрограмме, интенсивность которого очень сильно зависит от ре-н<пма работы источника света. Существенно уменьшить фон можно применением спектрографа большой угловой дисперсии с сравнительно малой шириной щели. Яркость непрерывного спектра обратно пропорциональна угловой дисперсии и прямо пропорциональна ширине входной щели спектрографа (см. гл. 2), тогда как яркость спектральных линий от этих факторов практически не завпспт. Кроме того, следует принять все меры к тому, чтобы рассеянный свет, возникающий в оптической системе спектрографа, не попадал на фотопластинку. Применение контрастных пластинок такн е способствует уменьшению фона на них, однако контрастные фотоматериалы, к сожалению, обычно малочувствительны. [c.593]

Для круглого зрачка импульсный отклик, а именно интеграл в (4.15.6), можно вычислить, используя полиномы Цернике [см., например, выражение (4.13.34)]. В частности, при простой дефокусировке этот интеграл можно выразить через функции Ломмеля (см. задачу 23). Для квадратного зрачка при дефокусировке и наличии сферической аберрации К можно выразить через функцию 1 и, V), вычисленную Перси (см. обсуждение в разд. 5.5). При малых аберрациях наблюдается уменьшение интенсивности в центральном пятне, в то время как внешние кольца становятся более яркими. При этом размер центрального пятна существенно не изменяется. Основываясь на этом наблюдении, Стрел в 1902 г. предложил для измерения аберраций использовать отношение максимального значения интенсивности в центральной зоне изображения точечного источника реальной системы к соответствующей величине в оптической системе без аберраций, имеющей ту же апертуру и фокусное расстояние. Это отношение V, называемое отношением интенсивности Стрела, фактически определяет долю света, приходящуюся на центральное пятно. Отношение Стрела нетрудно вычинить с помощью выражения (4.15.6), если положить х = у = х = у = 0, вычесть из величины ее среднее значение по апертуре и использовать для фазового множителя ехр[— /А (Жо - < разл ение 1 — — < о , что допусти- [c.323]

Из предыдущего обсуждения следует, что при наличии аберраций максимальная интенсивность в дифракционном изображении меньше интенсивности в параксиальном фокусе (центре картины Эйри) оптической системы с теми же апертурой и фокусным расстоянием, но свободной от аберраций. Рэлей 11] впервые показал, что интенсивность света в параксиальном фокусе падает меньше чем на 20% (такая потеря обычно допустима), если первичная сферическая аберрация в системе такова, что волновой фронт в выходном зрачке отстоит от опорной сферы Гаусса на расстоянии, меньшем четверти длины волны. Более поздние исследователи установили, что качество изображения при наличии других обычно встречающихся аберраций существенно не ухудшается, если деформация волнового фронта не превышает четверти длины волны. Полученный результат известеи как правило четверти волны Рэлея, служащее полезным критерием допустимой величины аберраций в оптической системе, формирующей изображение. Это правило служит, конечно, лишь грубым указанием на необходимость коррекции системы, поскольку распределение света в изображе- [c.428]

Вид сигналов в линейном тракте ВОСС выбирают с учетом особенностей оптических элементов. Шумовой характер излучения источников света, как правило, ограничивает применяемые виды модуляции излучателей и в практически используемых системах находит место модуляция по интенсивности [3, 6]. Однако развитие технологии компонентов ВОСС обусловило перспективность применения в оптических системах и когерентных систем связи [32, 42]. Когерентные ВОСС, основанные на модуляции параметров несущей оптической волны, а не интенсивности света, позволяют максимально использовать преимущества оптической связи. В таких системах используются модуляция — демодуляция оптической несущей, оптический гетеродинный прием с оптическим предусилением, оптическое усиление. Передающей средой в когерентных ВОСС является одномодовое ВС, предпочтительно с одной поляризацией излучения особые требования накладываются и на источник излучения — одномодовые полупроводниковые лазеры, ширина спектра излучения которых должна быть мала и стабильна. [c.194]

Когда пучок лучей, исходящий из точки, расположен симметрично относительно оси (например, при осевом положении точки нли при отсутствии коыы и астигматизма в оптической системе), распределение интенсивностей симметрично относительно центра пятна рассеяния и можно упростить выражение для распределения энергии в дифракционном изображении точки. [c.612]

Пучок на выходе 10-ваттного лазера иа углекислом газе имеет гауссов профиль интенсивности. Лазер должен быть использован в качестве источника излучеиия в оптической системе связи, работающей иа длине волиы 10,6 мкм. [c.427]

Оптическая система такого типа была рассчитана на работу с лазером Л Г-36. Размеры осей светового эллипса по уровню 1/с от интенсивности в центре составляли 30x0,16 мм. Диаметр отклоненного луча на выходе системы 0,3 мм. Потери света в оптической системе с дефлектором менее 30%. [c.59]

Термодииа иическая система называется гомогенной (однородной), если ее интенсивные свойства одинаковы во всех частях системы, и гетерогенной (неоднородной), если хотя бы некоторые из них в пределах системы изменяются скачком. Гомогенная система может быть анизотропной, т. е. иметь свойства, зависящие от направления, как, например, упругие или оптические константы многих монокристаллических тел. Непрерывными будем называть такие системы, свойства которых являются непрерывной функцией координат. Примером служит газ в силовом гравитационном поле давление, плотность и другие свойства такого газа зависят от расстояния до источника поля (см. 18). В дальнейшем под системой, если не оговорено специально, понимается гомогенная система. [c.12]

Выходным сигналом оптической системы является не комплексная амплитуда, а интенсивность / 3 х, у ) в пюскости изображения, которая [c.49]

В виде химического соединения Таллофида (оксульфида таллия), обладающего способностью изменять свое электросопротивление с изменением температуры и степени освещенности, для изготовления особо чувствительных термо- и фотоэлементов. Последние превосходят селеновые фотоэлементы по своей чувствительности и инфракрасным лучам в длинноволновой части спектра и при излучениях низкой интенсивности. Фотоэлементы из Таллофида применяются в сигнальной и автоматической аппаратуре, оптической пирометрии, оптических системах, фотоэкспонометрах и т. д. В виде йодида таллия в смеси с кристаллом бромида (42 % молекул) как источник инфракрасного излучения для систем сигнализации. [c.345]

ОПТИКА [ асферическая содержит элементы, поверхности которых, не имеют сферической формы просветленная обладает уменьшенными коэффициентами отражения света у отдельных ее элементов путем нанесения на них специальных покрытий) как оптическая система (волновая изучает явления, в которых проявляется волновая природа света волоконная рассматривает передачу света и изображений по световодам и пучкам гибких оптических волокон геометрическая изучает законы распространения света в прозрачных средах на основе представлений о световых лучах интегральная изучает методы создания и объединения оптических и оптоэлектронных элементов, предназначенных для управления световыми потоками квантовая изучает явления, в которых при взаимодействии света и вещества существенны квантовые свойства света и атомов вещества когерентная изучает методы создания узконаправленных когерентных пучков света и управления ими нелинейная изучает распространение мощных световых пучков в оптически нелинейных средах (твердые тела, жидкости, газы) и их взаимодействие с веществом силовая изучает воздействие на твердые тела интенсивного светового излучения, в результате которого может нарушаться механическая цельность этих тел статистическая изучает статистические свойства световых полей и особенности их взаимодействия с веществом тонких слоев изучает прохождение света через прозрачные слои вещества, толщина которых соизмерима с длиной световой волны физическая изучает природу света и световых явлений) как раздел оптики электронная занимается вопросами формирования, фокусировки и отклонения пучков электронов и получения с их помощью изображений под воздействием электрических и магнитных полей корпускулярная изучает законы движения заряженных частиц в электрическом и магнитном полях нейтронная изучае взаимодейс вие медленных нейтронов со средой) как раздел физики] [c.255]

ОПТИЧЕСКАЯ БИСТАБИЛЬНОСТЬ — одно из проявлений самовоздействия света в нелинейных системах с обратной связью, при к-ром определённой интенсивности и поляризации падающего излучения соответствуют два возможных устойчивых стационарных состояния поля прошедшей волны, отличающихся амплитудой и (или) параметрами поляризации. Передаточные характеристики таких систем, показывающие зависимость стационарных значений выходной интенсивности /ц, степени эллиптичности Вд и угла наклона фц гл. оси эллипса поляризации прошедшего излучения от соответствующих характеристик падающего (/, е, ф), неоднозначны и обладают ярко выраженными гистерезисными свойствами. При циклич. адиабатич. изменении входной интенсивности или поляризации в широком диапазоне бистабильное устройство фзгнкционирует обратимо, причём предыдущее состояние системы однозначно определяет, какое из двух устойчивых состояний поля реализуется на выходе. [c.428]

Применение. О. б. является фактически оптич. аналогом тех. электронных гистерезисных явлений, к-рые использовались при создании ЭВМ. Запись элементарной информации может происходить, напр., с помощью нелинейного ОР, работающего в бистабильном режиме (рис. 2, б). Так, устойчивые стационарные состояния поля, к-рым соответствуют рабочие точки С и С (соот-ветствепно интенсивности/ni и/пг), могут считаться нулём и единицей в двоичной системе. Под действием управляющих импульсов возможны переключения между ялми. В частности, переход из нижнего устойчивого состояния в верхнее обеспечивается одним импульсом с достаточно большой пиковой интенсивностью, если он распространяется параллельно осн. волне. При этом нач. выходная интенсивность /да сначала возрастает до значения, соответствующего точке L, а затем уменьшается до /щ, Оптически бистабильные устройства могут стать базовыми элементами систем оптической обработки информации, оптич. логич. и компьютерных систем (см. Оптические ко,мпыатеры. Памяти устройства, Логические схемы). [c.431]

В качестве такого критерия используют отношение максимальной интенсивности в аберрированном дифракционном изображении точечного источника к максимальной интенсивности в изображении точки, сформированном той же оптической системой в отсутствии аберраций. Точку пространства изображений, в которой интенсивность максимальна, называют дифракционным фокусом. При отсутствиии аберраций он совпадает с гауссовым изображением, при их наличии находится где-то в другом месте. Рассмотрим снова формулу (3.3), в которой фигурирует волновая аберрация, определенная относительно точки гауЧ сова изображения (см. п. 1.3).. Волновую аберрацию для той же точки в предметном пространстве можно определить и относительно другой заданной точки в пространстве изображений достаточно рассмотреть ломаные лучи, соединяющие предметный источник не с гауссовым изображением, а с этой заданной точкой. Нетрудно показать, что в первом приближении волновая аберрация, вычисленная относительно точки Р, не совпадающей с гауссовым изображением, [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...