Аберрации допустимые величины

Найдем максимально допустимую величину Я = для системы двух сферических зеркал указанного типа в предположении, что Н определяется качеством изображения на оси, т, е. сферической аберрацией. Здесь 2ft — диаметр входного зрачка и d длина системы. Зависимость Н от d дана в табл. IV.2. [c.328]

Формула (IV.17) может служить лишь первым приближением. Более точный расчет ведется с добавлением членов шестой н восьмой степеней, пока ие будет обеспечена необходимая допустимая величина аберрации центрального пучка. [c.346]

Если г/ — составляющая поперечной аберрации в вертикальном направлении, то выражение для допустимой величины аберраций приводит к результату [c.200]

Допустимые величины первичных аберраций [c.428]

Прежде чем исследовать сложную проблему нахождения распределения интенсивности в дифракционном изображении при наличии аберраций, рассмотрим более простую задачу оценки максимальной величины аберраций, допустимой в оптической системе. , [c.428]

ДОПУСТИМЫЕ величины первичных аберраций 429 [c.429]

ДОПУСТИМЫЕ ВЕЛИЧИНЫ ПЕРВИЧНЫХ АБЕРРАЦИЙ 43t [c.431]

Коордииаты дифракционных фокусов и условия, определяющие максимально допустимую величину первичных аберраций [c.432]

При изготовлении оптической системы ошибки децентрировки, естественно, носят случайный характер, иначе говоря, смещения центров кривизны относительно осн произвольны как по абсолютному значению, так и по направлению, т. е. 6 представляет собой вектор. Но для вычисления допустимых величин децентрировок делается упрощающее предположение, что все лежат в меридиональной плоскости. При этом, как это легко доказать для случая аберраций третьего порядка, составляющая g аберрации, вызываемой децентрировкой, принимает максимальное значение по абсолютной величине. Поэтому определение допустимых значений децентрировок на основании величин 6 является правомерным (т. е. не может привести к большим аберрациям), если при одновременной децентрировке нескольких поверхностей общая аберрация равна алгебраической сумме составляющих. [c.483]

Допуски N и AN на отклонение формы поверхностей от расчетной для линз микрообъективов, окуляров и других оптических узлов микроскопов назначаются, как правило, исходя из допустимых величин остаточных аберраций систем [65, 66, 69]. В осветительных системах (коллекторы, конденсоры и т. д.) и менее ответственных деталях указанные допуски назначаются из технологических возможностей серийного производства. [c.406]

При вычислении волновой аберрации ее величины округляются до 0,05, поэтому значения разностной волновой аберрации получаются округленными до 0,1. Кроме того, от них сохраняется только дробная часть. Причем, если она отрицательна, то к ней добавляется единица. Это допустимо, так как очевидно, что при [c.173]

Можно ЭТО падение ограничить величиной 20%, что приводит к допустимой аберрации [c.199]

Таким образом, в новом методе уже не нужно исправлять сферическую аберрацию электронных линз. Размер отверстия может быть намного больше величины предельно допустимой в обычной электронной микроскопии. Для достижения некоторого определенного разрешения необходимо только воспроизвести аберрации с той же самой точностью, с которой они должны быть исправлены. Таким образом, трудности переносятся из области электронной оптики в область световой, где могут быть изготовлены преломляющие поверхности любой формы без ограничений, накладываемых в электронной оптике теорией электромагнитного поля. От электроннооптической части схемы мы требуем лишь определенной умеренной стабильности в работе, достаточной для того, чтобы избежать слишком частой юстировки оптической системы. [c.222]

Величины продольной и поперечной сферической аберрации вдоль главного луча могут быть представлены как функции от косой толщины. Пренебрегая влиянием углов падения и преломления i и i (что вполне допустимо при дальнем положении входного зрачка, когда эти углы малы), можно эту зависимость отождествить с изменением сферической аберрации на оси для мениска с теми же самыми радиусами, но с изменяющейся толщиной d. [c.210]

Хроматическая аберрация была уже кратко рассмотрена в 4.7. Здесь же с помощью общего формализма, развитого в предыдущих параграфах ), будут получены в явном виде выражения для хроматизма положения изображения и хроматизма увеличения системы. Предположим, что для монохроматического света система полностью скорректирована. Такое предположение допустимо, если исследуются только основные эффекты, так как можно считать, что изменения монохроматических аберраций при небольших изменениях длины волны малы по сравнению с самими аберрациями в общем случае эти изменения имеют те же порядки величин, что и члены, отброшенные в теории Зайделя. Согласно (5.5.14) и (5.5.15) имеем [c.220]

Как правило, изменение каждого параметра х вызывает изменение всех аберраций рассматриваемой оптической системы. Допустимому изменению каждой аберрации (и габаритных характеристик) соответствует определенное для каждого параметра отклонение от расчетной величины. Наименьшее (по абсолютному значению) из всех полученных отклонений параметра, соответствующих допустимым отклонениям различных аберраций, берется в качестве допуска. Однако при окончательном определении допуска необходим анализ последствий, которые может вызвать та нли другая аберрация при этом анализе должны учитываться в первую очередь назначение системы, свойства приемника света и т. п. [c.499]

Для прямоугольной призмы, изображенной на рисунке, о = 45°, поэтому для стекла К8 t l = 5° 40, а для стекла БКЮ i = 8° 28. Удвоенная величина этих предельных углов равна наибольшему углу поля зрения той части прибора, где располагается призма, при условии отсутствия отражающего покрытия на отражательной грани. Возможность использования полученных предельных углов i i ограничивается допустимыми аберрациями, вносимыми в этом случае призмой. [c.226]

Два класса допусков на центральное экранирование зрачка и остаточные аберрации объектива. Так как экранирование зрачка не только снижает качество изображения, но и изменяет действие аберраций на это качество, то, следовательно, нельзя изменять величину экранирования, не изменяя максимально допустимые значения остаточных аберраций. [c.156]

Можно заметить, что это выражение легко разделить на группы независимых членов, соотвётствующих дефокусировке и сферической аберрации, коме и-, наконец, астигматизму. Если обозначить через Sm допустимую величину сферической аберрации, взятой изолированно или в комби- [c.158]

Для определения этих допусков нам достаточно использовать выражения аберраций децентрировки ) и вывести для н(их допустимые величины из гл. 8, 4, приспособляя их соответственно к каждому частному случаю. Мы приведем в качестве примера допустимые величины децентри- [c.236]

При этих условиях мы можем перейти к определению допустимых величин децентрировки по двум составляющим, определяемым -в геометрической о-птике повороту вокруг центра плоскости изображений (иначе говоря, вокруг А ), характеризуемому параметром г из соотношений геометрической оптики повороту вокруг центра зрачка (Р ), характеризуемому параметром Р. Деформации поверхности волны, связанные соответственно со сферической аберрацией и комой (если исходить из формул 3-го порядка в промежуточном пространстве, где аберрации не исправлены), определяются следующим образом [c.237]

Увеличение рентгенопского микроскопа определяется выбранной методикой получения изображения, соот-пощением расстояний источник объект — пленка с учетом допустимой величины аберраций, интеЕКив-ности регистрируемого изображения и пр.) и последующим оптич. увеличением. [c.422]

Первые работы в этой области принадлежат Рэлевд [11. В них наибольшее значение имеет формулировка критерия (рассмотренного в 9.3), который в расширенной форме получил широкое применение для определения максимальной величины аберраций, допустимых в оптических приборах. Исследованиям в этой области посвящены работы многих ученых, изучавших эффекты различных аберраций ) отметим, в частности, наиболее крупные из таких работ [3—9]. [c.420]

Из предыдущего обсуждения следует, что при наличии аберраций максимальная интенсивность в дифракционном изображении меньше интенсивности в параксиальном фокусе (центре картины Эйри) оптической системы с теми же апертурой и фокусным расстоянием, но свободной от аберраций. Рэлей 11] впервые показал, что интенсивность света в параксиальном фокусе падает меньше чем на 20% (такая потеря обычно допустима), если первичная сферическая аберрация в системе такова, что волновой фронт в выходном зрачке отстоит от опорной сферы Гаусса на расстоянии, меньшем четверти длины волны. Более поздние исследователи установили, что качество изображения при наличии других обычно встречающихся аберраций существенно не ухудшается, если деформация волнового фронта не превышает четверти длины волны. Полученный результат известеи как правило четверти волны Рэлея, служащее полезным критерием допустимой величины аберраций в оптической системе, формирующей изображение. Это правило служит, конечно, лишь грубым указанием на необходимость коррекции системы, поскольку распределение света в изображе- [c.428]

Определим теперь максимально допустимую величину сферической абто-рации. Согласно (9.2.14) нормированная интенсивность в параксиальном фокусе для любой аберрации типа (6) больше или равна 0,8, если [c.431]

Проанализируем полученные результаты. Сферическая аберрация и отступление от условия изопланатизма весьма незначительны. Аберрации меридиональных лучей иа краю поля зрения не превосходят величин, допустимых для обычных ахроматов. Сферохроматическая аберрация удовлетворительна и также не превышает допустимых величин. Вопреки ожиданиям хроматизм увеличения недопустимо велик. Поэтому следует повторить расчет, добавив еще одну функцию — значение хроматизма увеличения. Увеличим одновременно количество коррекционных параметров до семи, добавив к принимавшимся ранее 04. [c.460]

Одна из наиболее часто встречающихси задач состоит в том, чтобы изменением формы поверхности довести сферическую аберрацию системы до допустимой величины. При этом, если поле зрения системы мало, то качество изображения улучшится не только иа оси, но и по всему полю зрения. [c.554]

Оценка предельно допустимых величин остаточных аберраций и центрального экранирования зрачка. имеет большое практическое значение для рационального выбора конструкции зеркальнолинзового объектива микроскопа. Можно получить системы, обладающие остаточными аберрациями и центральным экранированием зрачка, при которых качество изображения остается практически совершенным. [c.147]

Для объектива, у которого 0 = 0,3, увеличение должно быть равно V = —0,25 (т == —4). Следовательно, чем меньше собственное увеличение объектива, тем меньше центральное экранирование зрачка. Из формулы (V.47) легко заметить наиболее серьезный дефект системы А, состоящей из двух концентрических зеркал и используемой для получения изображения в большом масштабе центральное экранирование зрачка равно максимально допустимой величине 0 = 0,2 (класс П) и, следовательно, не остается больше допуска на аберрации. Заметим, что действие сферической аберрации на контрастность изображения при наличии центрального экранирования зрачка мийимально, если совпадают оба фокуса, соответствующие числовым апертурам sin ыге и sin 2, что приводит к способу корригирования, показанному на рис. V.42 (кривая сферической аберрации пересекает ось ординат на высоте, равной sin II2max == / 1 + 0 SInM2)- [c.168]

Зависимость поля зрения объектива от числовой апертуры, и центрального экранирования зрачка. Допустимую величину поля зрения объектива микроскопа, если оно небольшое, можно определить исходя из аберрации комы, которая вычисляется из условия изопланатизма, представляющего четную функцию от sin ы [c.174]

Расчет оптической системы делится на два основных этапа — габаритный и аберрационный, При габаритном расчете оптик-конструктор должен учитывать коррекционные возможности разрабатываемой системы. Для этой цели последняя разбивается иа отдельные составные части (объектив, окуляр, оборачивающую систему и т. д.), для которых определяются относительное отверстие, линейное или угловое поле зрения, полох екие зрачков, коэффициент виньетирования, величины допустимых остаточных аберраций и т. д. В зависимости от указанных хар.ак теристик выбирают степень сложности конструкций отдельных компонентов системы. На практике часто приходится компоновать систему из отдельных частей, аберрации которых известны. [c.119]

Лазеры с импульсно-периодической накачкой характеризуются, как правило, меньшей величиной термоонтических искажений АЭ рт 2 дп) и более высокой плотностью мощности излучения, нежели лазеры с непрерывной накачкой. Эти особенности имеют существенное значение при разработке схемы резонатора. Во-первых, умеренный уровень термооптических искажений АЭ приводит к тому, что оптимальный размер основной моды в АЭ определяется не величиной паведеппой анизотропии или аберрациями АЭ, а поперечным размером АЭ уоо (0,5 -г 0,7)Ло- Поскольку обычно радиус АЭ Ло 2,5 мм, то оптимальный размер перетяжки основной моды гио > 1,5 мм, что существенно больше, чем в резонаторах с высоким уровнем термооптических искажений АЭ. Таким образом, резонатор твердотельного лазера с импульсной накачкой должен обеспечивать сравнительно большой размер основной моды в АЭ. Во-вторых, необходимо избегать сильной фокусировки излучения на внутрирезонаторных элементах, в частности па зеркалах. Это связано с высокой пиковой мощностью излучения импульсных лазеров, особенно работающих в режиме генерации гигантских импульсов и конечной лучевой стойкостью оптических элементов. Поэтому при построении схемы резонатора, с учетом требуемых мощностных характеристик лазера, приходится вводить ограничения на предельно допустимый размер перетяжки основной моды на элементах резонатора. Так, если предельно допустимая плотность мощности излучения, определяемая лучевой стойкостью элементов, [c.226]

Перейдем к выбору функций. Расчет объектива будем вести в прямом ходе лучей с дополнительной ахроматической линзой с / = 250 мм. Конструктивные элементы линзы заданы. Поэтому для сохранения конструктивных элементов линзы в процессе расчета необходимо не только сохранять неизменными соответству- ющие углы а,, но и выдерживать постоянным последний отрезок, т. е. расстояние от последней поверхности ахроматической линзы до плоскости Гаусса sq. Эта величина является первой функцией. Для исправления сферической аберрации и комы на первом этапе расчета достаточно задать равными нулю значения поперечной сферической аберрацнн 6/ и отступления от условия изопланатизма i p на краю отверстия. Можно предполагать, что значения этих величин для зоны отверстия будут находиться в допустимых пределах, что гарантируется конструкцией объектива. [c.457]

Какие величины децентрировки допустимы Для точки на осн можно исходить из следующего соображения. Еслн диаметр кружка рассеяния, вызываемого сферической аберрацией, в наилучшей плоскости установки равен 2г, то можно допустить меридиональную кому порядка 30—40% от г. Если оптическая система визуальная и обладает высоким качеством изображения, целесообразно исходить из дифракционных критериев, например из волновой аберрации или из значений ЧКХ, допуская в первом случае волновую кому в 15—20% от волновой сферической аберрации (в иа-илучшей плоскости установки), а во втором — ухудшение значения ЧКХ на 15—20% прн частотах, представляющих наибольший интерес для рассматриваемой оптической системы. Для систем с высокой разрешающей способностью, применяемых в астрономических и визуальных приборах, следует брать частоты, близкие к предельным разрешаемым для фотографических объективов нужно исходить из частот, соизмеримых с разрешаемыми светочувствительным слоем частотами, которые обычно в десятки раз меньше предельных. [c.498]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...