Сфера опорная Гаусса

Сфера опорная Гаусса 199. 421—424 >—< Пуанкаре 60 51 [c.718]

Новая опорная сфера Опорная сфера Гаусса. [c.423]

В частном случае равенства нулю всех коэффициентов в (7) волновой фронт, проходящий через выходной зрачок совпадает (в рассматриваемом приближении) с опорной сферой Гаусса (см. рис. 5,2). В общем случае эти коэффициенты отличны от пуля. Тогда каждый член в (7) описывает определенный тип отклонения волнового фронта от правильной сферической формы на рис, 5.3 показаны пять различных типов аберраций. [c.205]

Это и есть требуемое условие, определяющее максимально допустимую первичную сферическую аберрацию, согласно которому максимальное отклонение волнового фронта от опорной сферы Гаусса должно быть меньше 0,94 X. [c.431]

Ранее было показано, что Ж 1, g) есть значение функции зрачка О в соответствующей точке опорной сферы Гаусса. Подставив (13) в (22), получим [c.446]

Если статистическое распределение высот шероховатой поверхности подчиняется закону Гаусса, то в первом приближении можно принять Ио = 3, 6 = 5. Моделируя реальную щерохова-тую поверхность набором сфер радиусом г, распределенных по высоте так, чтобы опорные кривые реальной и модельной поверхностей совпадали, И. В. Крагельский предлагает определять интенсивность изнашивания по формуле [c.285]

Пусть R — радиус опорной сферы Гаусса СР , s— расстояние между Q и nponsBoJUiHon точкой Р, расположенной вблизи изображения. Возмущение в точке <3 описывается величиной А ехр [ik (Ф — R)]fR, где A/R — амплитуда возмущения в точке Q. Согласно принципу Гюйгепса — Френеля возмущение Б точке Р равно [c.421]

Элемент поверхности опорной сферы Гаусса dS равен а р dpdd, и если угол, [c.422]

Аддитивные члены в правой части (10) можно рассматривать как величины, характеризующие изменение опорной сферы Гаусса. Предположим, что мы выбрали новую опорную сферу с центром в точке Р (х, у, г ) вблизи изображения и радиусом R , причем ее расстояние до опорной сферы Гаусса не превышает нескольких длнп волн. Пусть N — точка пересечения луча QQ с этой новой опорной сферой Тогда функция аберрации Ф, отнесенная к новой сфере, имеет вид (см. рис. 9.2) [c.423]

Из предыдущего обсуждения следует, что при наличии аберраций максимальная интенсивность в дифракционном изображении меньше интенсивности в параксиальном фокусе (центре картины Эйри) оптической системы с теми же апертурой и фокусным расстоянием, но свободной от аберраций. Рэлей 11] впервые показал, что интенсивность света в параксиальном фокусе падает меньше чем на 20% (такая потеря обычно допустима), если первичная сферическая аберрация в системе такова, что волновой фронт в выходном зрачке отстоит от опорной сферы Гаусса на расстоянии, меньшем четверти длины волны. Более поздние исследователи установили, что качество изображения при наличии других обычно встречающихся аберраций существенно не ухудшается, если деформация волнового фронта не превышает четверти длины волны. Полученный результат известеи как правило четверти волны Рэлея, служащее полезным критерием допустимой величины аберраций в оптической системе, формирующей изображение. Это правило служит, конечно, лишь грубым указанием на необходимость коррекции системы, поскольку распределение света в изображе- [c.428]

Зрачковые координаты. В теории изображения принято определять зрачковые координаты как координаты точек Р я Р пересечения луча с так называемыми входной и выходной сферами сравнения или опорными сферами Гаусса и концентричными точке предмета Л о и точке ее идеального изображения Л о (рис. 2.7). Эти координаты определяются по-разному в зависи мости от типа предмета и изображения. Каждому лучу приписы- [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...