Волны вторичные электрические

Можно детально рассмотреть воздействие световой волны на электрические заряды атомов среды (электроны, ионы) электромагнитные волны возбуждают колебания зарядов, происходящие с частотой колебаний электрического вектора вследствие этих колебаний атомы среды излучают вторичные электромагнитные волны, интерференция всех вторичных волн с волной, падающей на среду, приводит к возникновению отраженной и преломленной волн. [c.470]

Поглощение света с точки зрения классической теории. Под действием электрического поля световой волны с круговой частотой со отрицательно заряженные электроны атомов и молекул смещаются относительно положительно заряженных ядер, совершая гармоническое колебательное движение с частотой, равной частоте действующего поля. Колеблющийся электрон, превращаясь в источник, сам излучает вторичные волны. В результате интерференции /j падающей волны со вторичной в среде возникает волна с амплитудой, отличной от амплитуды вынуждающего поля. Поскольку интенсивность есть величина. Рис. 11.10 прямо пропорциональная квадрату амплитуды, то соответственно изменится и интенсивность излучения, распространяющегося в среде другими словами, не вся поглощенная атомами и молекулами среды энергия возвращается в виде излучения — произойдет поглощение. Поглощенная энергия может превратиться в другие виды энергии. В частности, в результате столкновения атомов и молекул поглощенная энергия может превратиться в энергию хаотического движения — тепловую. [c.279]

Согласно волновой теории механизм рассеяния рентгеновского излучения объясняется возникновением вторичных электромагнитных волн в результате вынужденных колебаний электронов в атомах вещества под действием переменного электрического поля первичного пучка. При этом частота рассеянного рентгеновского излучения должна почти точно совпадать с частотой первичного излучения. Наблюдаемое же различие частот первичного и рассеянного излучений волновая теория объяснить не могла. [c.302]

Падающая волна возбуждает в среде II (рис. 23.4) колебания электронов, которые становятся источником вторичных волн эти волны и дают отраженный свет. Направление колебаний совпадает с направлением электрического вектора световой волны ), т. е. для среды II оно перпендикулярно к ОС. Мы можем представить себе это колебание как сумму двух колебаний, одно из которых (а) лежит в плоскости АОС и другое (р) — к ней перпендикулярно. Другими словами, мы изображаем колебание электронов в молекуле как суперпозицию колебаний двух элементарных излучателей, оси которых направлены соответственно по а и р. [c.481]

Вернемся еще раз к вопросу об оптической однородности среды, нарушение которой, как мы видели, является физической причиной явления рассеяния света. Как сказано, в случае оптически однородной среды близкие между собой малые участки ее, равные по объему, становятся под действием световой волны источниками вторичных излучений одинаковой интенсивности. Это означает, что соответствующие участки приобретают под действием переменного поля световой волны равные между собой электрические моменты, изменением которых со временем и вызывается вторичное излучение. Условие оптической однородности означает, что показатель преломления для разных участков нашей среды имеет одинаковое значение. Отсюда следует, что при постоянстве показателя преломления во всем объеме среды нельзя ждать явлений рассеяния света. [c.577]

Так, например, если молекула может поляризоваться вдоль одного лишь направления (модель молекулы в виде палочки АВ, рис. 29.7), то поле, направленное вдоль ОЕ, вызовет все же колебания вдоль ОА с амплитудой, пропорциональной слагающей поля ОМ, величина которой зависит от угла ЕОА. Если среда состоит из таких молекул, то вторичная волна будет иметь электрические компоненты и вдоль 0Z, и вдоль ОУ (рис. 29.8), относительные величины которых зависят от степени анизотропии молекулы, т. е. свет, рассеянный в направлении, перпендикулярном к первичному пучку, будет поляризован только частично. [c.589]

Падающая световая волна возбуждает в среде колебания электронов, которые становятся источниками вторичных волн. В случае изотропных молекул их направление колебаний совпадает с направлением электрического вектора световой волны. Это колебание можно представить как сумму двух колебаний, одно из которых а лежит в плоскости АОС, а другое р — к ней перпендикулярно (рис. 16.10). Другими словами, колебания электронов в молекуле изображаются как суперпозиция колебаний двух элементарных излучателей, оси которых направлены соответственно по аир. Излучение каждого из них может быть представлено диаграммой, изображенной на рис. 16.4, ориентированной в соответствии с направлениями аир. [c.18]

В случае однородной среды рядом расположенные малые объемы среды становятся при воздействии электромагнитной волны источниками вторичных волн одинаковой интенсивности. Это означает, что они приобретают под действием переменного поля электромагнитной волны равные между собой электрические моменты, изменением которых во времени и вызывается вторичное излучение. Но величина суммарного электрического момента определяет собой диэлектрическую проницаемость и показатель преломления среды. Таким образом, если показатель преломления для разных участков среды имеет одинаковое значение, такая среда является оптически однородной. Отсюда следует, что при постоянном [c.111]

Деполяризация рассеянного света связана с оптической анизотропией рассеивающих молекул. Так, например, если линейная молекула АА поляризуется вдоль своей оси (рис, 23.10, а), то поле, направленное вдоль ОЕ, вызовет все же колебания вдоль ОА с амплитудой, пропорциональной составляющей поля ОВ, величина которой зависит от величины угла а. Если среда состоит из таких линейных молекул, то вторичная волна будет иметь составляющие электрического вектора как вдоль Ог, так и вдоль Оу (рис. 23.10,6), относительные величины которых зависят от степени анизотропии молекул. Таким образом, свет, рассеянный в направлении, перпендикулярном к первичному пучку, будет частично поляризован. [c.120]

При очистке деталей методом ультразвукового травления происходит следующее. Кислота проникает в поры и трещины окалины или ржавчины, частично разрыхляя и растворяя при этом окислы металлов. Резкие пульсации давлений, возникающие в звуковом поле, способствуют отслаиванию этих окислов от основного металла. Однако это явление — не единственная причина очистки. Повышение температуры при поглощении ультразвуковых волн также способствует отслаиванию окислов вследствие разных коэффициентов теплового расширения последних и основного металла. Кроме того, электрические разряды, возникающие в результате разности потенциалов между,стенками кавитационных пузырьков, вызывают вторичный химический эффект — образование легко удаляемых перекиси водорода, окислов азота и т. д. вместо рыхлого вещества окалины. [c.192]

Сравнивая эти два способа расчета, нужно иметь в виду, что в качестве вторичных источников в принципе Гюйгенса более естественно брать электрическое и магнитное поля, а не вспомогательные функции, не имеющие непосредственного физического смысла и определяемые заданным полем неоднозначно. С этой точки зрения первый способ предпочтительнее. Его преимущества выявляются наиболее четко при рассмотрении не-сим метричных волн (гл. IV). [c.81]

Полное гашение вторичных волн, распространяющихся во всех направлениях, кроме направления падающей волны, происходит лишь тогда, когда равны амплитуды вторичных волн от одинаковых элементов объема Л V среды. Из-за флуктуаций числа молекул газа в таких элементах объема точного равенства амплитуд вторичных волн не будет. Электрическое поле вторичной волны от /-го элемента объема в точке наблюдения можно представить в виде суммы Е,+бЕ где Е, — напряженность поля вторичной волны при условии, что число молекул в этом элементе равно своему среднему значению (одинаковому для всех элементов), а 6Е, — изменение напряженности, вызванное флуктуацией числа молекул (дополнительным дипольным моментом /-го элемента). Сумма напряженностей Е, полей когерентных волн от всех элементов объема равна нулю для любого направления (кроме 0=0), поэтому для нахождения результирующего поля нужно сложить 6Е,. Интенсивность рассеянной волны [c.120]

Пары ртути, не испытывающие никакого возбуждения и находящиеся при достаточно низкой температуре, чтобы можно было предполагать, что все атомы находятся в основном состоянии, освещаются параллельным пучком излучения % = 2537 А, распространяющегося в направлении Ох. Можно линейно поляризовать этот пучок, придавая электрическому полю волны фиксированное направление в плоскости уОг. Будем наблюдать вторичное резонансное излучение в направлении Ог через анализатор. Газ помещается в однородное магнитное поле В с регулируемым направлением и такой интенсивностью, что величина [c.348]

Интерференция света — отнюдь не редкое явление, как это может показаться с первого взгляда. По существу все, что связано с распространением света в веществе, относится к классу явлений интерференции. Действительно, световая волна, падая на среду, возбуждает электрические колебания в атомах и молекулах. Вследствие этого эти частицы начинают излучать вторичные электромагнитные волны, также воздействующие на атомы и молекулы среды. Падающая волна и возбужденные ею вторичные волны интерферируют, и этой интерференцией определяются все особенности распространения света в среде. [c.256]

Если допустить, что ухо способно разлагать музыкальную ноту на составляющие, или частичные тоны, то отсюда почти необходимо следует, что эти более элементарные ощущения соответствуют простым колебаниям. До тех пор, пока мы остаемся в рамках принципа суперпозиции, это — тот вил разложения, который осуществляется в механических приспособлениях,—как, например, в резонаторах, — и все наиболее очевидные факты доказывают, что ухо разлагает звук по таким же законам. Кроме того, априорные вероятности для этого случая, повидимому, дают указания в этом же направлении. Трудно предположить, что физиологические эффекты— электрической, химической или еще какой-нибудь неизвестной природы— создаются непосредственно прикосновением звуковых волн, представляющих просто периодическое изменение давления в жидкости. Теория слуха Гельмгольца основана на более естественном предположении, — что непосредственный эффект волн состоит в сообщении простого механического колебания определенным внутренним вибраторам ), а нервное возбуждение следует затем как вторичное явление. [c.431]

Электрические параметры коаксиальной линии Со, о, Яо и Со называются первичными параметрами, так как онн определяются геометрическими размерами линии, ее конструкцией и применяемыми материалами. Другие электрические параметры, называемые вторичными и играющие важную роль в характеристике передачи электромагнитных волн по коаксиальной линии, выражаются через эти первичные параметры. [c.49]

По вступлении волны (1.1) в среду 2 в первые моменты времени (до начала ответа среды) волна распространяется с прежней скоростью и в прежнем направлении. В осцилляторах, оказавшихся в поле волны, индуцируется переменный электрический дипольный момент (как будет видно ниже, возникает волна поляризации с фазовой скоростью с/ ) осцилляторы начинают совершать вынужденные колебания и в результате испускают вторичное когерентное излучение частоты (о (выражаясь языком квантовой электродинамики, происходит - коге- [c.106]

Несинфазный источник (апертура с ДН, ограниченной по азимуту и углу места) совместно с отсе-кателем прямой волны и прочими специальными мерами построения излучающей апертуры, обеспечивающими минимум поля быстрой волны вне слоя и максимум медленной волны в слое (рис. 2.1), в дальней зоне создает поле, мало отличающееся от поля, возбужденного идеальным синфазным источником бесконечной длины по оси X с электрическим (с плотностью у ) или магнитным (фиктивным) током (с плотностью У ), находящемся в точке 2дз (рис. 2.2). Вторичный, близкий по свойствам к синфазному источник Е и //-волн (часть фронта) в дальней зоне (ДЗ) - аналог элемента Гюйгенса, причем случай бесконечной нити магнитного тока = Н, соответствует вертикальной поляризации вектора Е медленной волны, а для У = Е - горизонтальной. Это можно объяснить на основе принципа Гюйгенса или поля элемента Гюйгенса, где напряженности Я и - суть эквиваленты у и у" , хотя волны и не плоские [15]. [c.31]

Рассмотрим опять плоскую линейно-поляризованную волну, распространяющуюся в направлении оси г, и пусть плоскость поляризации составляет угол ф с осью у. Электрическое поле волны будет индуцировать дипольные моменты молекул (или атомов), а осциллирующие дипольные моменты будут в свою очередь излучать в телесном угле 4л ср. Это вторичное излучение можно интерпретировать как упругое рассеяние падающей волны (термин упругое означает, что при этом не изменяется длина волны излучения). [c.49]

Телеметрическая передача данных. Телеметрическая передача данных со снарядов, снабженных ядерными силовыми установками, усложняется наведенной ионизацией воздуха вокруг реакторного конца снаряда при движении его в атмосфере. Эта ионизация обусловлена столкновениями быстрых нейтронов с ядрами атомов воздуха (ударная ионизация), последующими столкновениями атомов, образованием вторичных электронов при комптоновскОм рассеянии у-фотонов, образованием пар электрон -f позитрон при поглощении фотона в электрическом поле ядра, атома или электрона, а также фотоэлектронами, образующимися в процессе атомного поглощения фотонов [34]. Орбитальные переходы электронов при ион-электронной рекомбинации дают излучения, частоты которых лежат в очень широких пределах однако в плотной атмосфере, т. е. при высотах меньше 30 миль, все возможные частоты достаточно высоки ((свыше 10 Мгц) и находятся в области видимого света. Более длинноволновое излучение будет возникать при возбуждении вращательных степеней свободы молекул для воздуха частоты такого излучения лежат выЩе 40 ООО Мгц. Излучение такого рода не будет являться помехой при телеметрической передаче данных, так как при такой передаче используются относительно низкие несущие частоты (от 100 до 3000 Мгц). Более серьезной проблемой является увеличение проводимости воздуха при увеличении плотности свободных электронов, так как достаточно хорошо проводящий воздух становится плохой средой для распространения электромагнитных волн любой частоты [35]. Уровень электронной и ионной плотности определяется динамическим равновесием скоростей перечисленных выше процессов и скорости процесса рекомбинации. При незначительной парциальной ионизации скорость рекомбинации зависит от ионной и электронной плотности И коэффициента рекомбинации, а следовательно, от плотности воздуха или высоты полета снаряда. [c.541]

Поскольку на быстропеременное световое поле реагируют только электроны атомов и молекул, то их колебательные движения под действием поля можно моделировать гармоническими осцилляторами. В простейщем случае изотропной в электрическом (а следовательно, и в оптическом) отношении молекулы (т. е. под действием данного электрического поля электрон смещается на одно и то же значение по любому направлению молекулы) направление колебаний электрона в молекуле совпадает с направлением колебаний электрического вектора падающей световой волны. Направление электрического вектора Е вторичной волны определяется направлением колебаний электрона, вызывающего эту волну, т. е. Е лежит в одной плоскости с р. Так как электромагнитные волны поперечны, то вектор Е должен быть перпендикулярен к направлению распространения волны. Эти два условия, определяющие расположение вектора Е, позволяют составить представление об излучении колеблющегося электрона (см. рис. 16.3). [c.10]

Дело обстоит гораздо слоЖ1нее, когда излучение распространяется в материальной среде. С точки зрения электронной теории взаимодействие излучения и вещества заключается в воздействии электромагнитной волны на электрические заряды, входящие в состав атомов вещества. Это воздействие сводится к возбуждению колебаний электронов в такт с колебаниями проходящей через среду электромагнитной волны, в результате чего возбужденные колебания зарядов приводят к испусканию вторич нт.ьх электромагнитных волн. Для отдельного изолированного атома излучение вторичных волн той же частоты, что и падающая волна, описывается косинусоидальной диаграммой испускания по различным направлениям [Л. 15]. Вторичные волны, испускаемые соседними атомами, оказываются когерентными и интерферируют друг с другом. В результате такой интерференции излучение среды в стороны почти полностью нивелируется, а взаимная интерференция иер-вичной и вторичных волн, приводит к возникновению результирующей волны, которая распростраияется в первоначальном направлении, но с фазовой скоростью, мень-щей, чем скорость излучения в вакууме. Таким образом, следствием взаимодействия излучения е атомами и молекулами вещества является прежде всего уменьшение скорости распространения излучения в реальной среде по сравнению с вакуумом. Если при этом скорость распространения излучения в среде. меняется с частотой, то будет происходить так называемая дисперсия электромагнитных волн в данной среде. [c.32]

Законы преломления и отражения, определяя направления отраженного и преломленного лучей, не дают никаких сведений об интенсивностях и фазах. Задачу определения интенсивностей и фаз отраженного и преломленного лучей можно решить, исходя из взаимодействия электромагнитной волны со средой. Согласно электронной теории, под действием электрического поля падающей волны электроны среды приводятся в колебания в такт с возбуждающим полем — световой волной. Колеблющийся электрон при этом излучает электромагнитные волны с частотой, равной частоте возбуждающего поля. Излученные таким образом волны называются вторичными. Вторичные Bojnibi оказываются когерентными как с первичной волной, так и мемаду собой. В результате взаимной интерференции происходит гашение световых волн во всех направлениях, кроме двух — в направлениях преломленного и отраженного лучей. В принципе можно, решая задачу интерференции, определить направления распространения, интенсивности и фазы обоих лучей. Однако решение ее, хотя и привело бы к результатам, согласующимся с опытными данными, представляется довольно сложным. Эту же задачу можно решить более простым путем,- используя систему уравнений Максвелла. [c.45]

Искры во вторичном контуре наблюдались в тех местах комнаты, в которые первггчная и отраженная электромагнитные волны приходили в одинаковой фазе и амплитуда колебаний напряженности вихревого электрического поля была максимальной. Расстояние между двумя соседними интерференционными максимумами равно половине длины волны. [c.249]

Полное решение задачи о распространении волны в кристаллической решетке можно получить, как указывалось в 135, путем учета интерференции вторичных волн, посылаемых центрами, составляющими решетку. Но вместо решения этой задачи проще ограничиться формальным приемом максвелловой теории, разрешая уравнения Максвелла с учетом тех особенностей для диэлектрической проницаемости е и, следовательно, показателя преломления (п = е) среды, которые накладываются ее кристаллической структурой. Вследствие анизотропии диэлектрической проницаемости связь между векторами электрической напряженности Е и электрической индукции D оказывается более сложной, че.м для изотропных сред. [c.498]

Действительно, если среда оптически однородна или, другими словами, если ее показатель преломления не меняется от точки к точке, то в одинаковых малых объемах световая волна индуцирует одинаковые электрические моменты, изменение которых во времени и приводит к излучению когерентных вторичных волн одинаковой амплитуды. На рис. 29.1 представлен случай распространения плоской монохроматической волны в однородной среде. На волновом фронте А А выделим объем V с линейными размерами, малыми по сравнению с длиной волны падающего света, но содержащий достатрчно много молекул, чтобы среду можно было рассматривать как бй лощную. В направлении, характеризуемом углом 0, [c.575]

Выделяемое при первом же взрыве тепло вполне достаточно для того, чтобы образовался ионизированный слой раскаленного газа, или плазмы, которая распространяется по цилиндру вслед за ударной волной. В таком газе орбитальные электроны отделяются от своих исходных атомов, и присутствие этих свободных электронов делает ионизированный газ (то есть плазму) электропроводящим Ч Колеблясь вместе с ионизированным газом вдоль цилиндра, волна свободных электронов создает переменный электрический ток, и, таким образом, ядерная энергия в реакторе- бомбе непосредственно превращается в электрическую (без обременительного процесса кипячения воды, необходимого для получения пара и приведения в движение турбогенератора). Конечно, мы еще должны найти способ извлекать эуу электроэнергию из реактора- бомбы , прежде чем сможем использовать его на практике. В принципе для этого можно установить соответствующие катушки-токосниматели (как показано на рис. 21) переменный электрический ток, текущий внутри реактора, будет индуцировать электрический ток в таких катушках подобно тому, как первичная обмотка трансформатора индуцирует токи во вторичной обмотке. Однако на практике токоснимающие катушки очень сложно установить настолько близко к реактору, чтобы такая индуктивная связь была достаточно эффективной. Из этого затруднительного положения можно выйти, пропустив токоснимающие электроды сквозь стенки цилиндра, однако и в этом случае весьма трудно найти такой материал для электродов, который выдержал бы громадные рабочие температуры внутри реактора (около 3500° С у внутренней поверхности цилиндра и вдвое большая — в критической зоне). [c.70]

Люминесценция может быть следствием не только облучения источником энергии вторичного излучения может служить электрическое поле (электролюминесценция), упругие волны в кристалле (акустолюминесценция), облучение быстрыми частицами, химические реакции в веществе и др. Механизм излучения света люминофорами представляет собой квантовые переходы в многоуровневых системах источник возбуждения переводит электроны некоторых атомов люминофора в возбужденное состояние, которое является метастабильным. Возвращаясь на основной уровень, электроны излучают кванты света — производят люминесценцию. [c.32]

К числу существенных недостатков фотоэлементов в фотометрическом отношении относится так называемое явление сползания нуля . Проявляется оно в том, что ири постоянном освещении фотоэлемента показания гальванометра, включенного в его электрическую цепь, с течением времени изменяются. Это явление особенно заметно в случае фотоэлементов, снабженных сложным катодом. Причин здесь несколько температурные влияния, различные вторично-электронные явления и т. д. Изменение температуры приводит к изменению сопротивления полупроводящего слоя сложного катода, не говоря о том, что меняется сопротивление изоляции анод — катод. В результате изменяется величина как темнового тока ), так и фототока. Кроме того, имеет место так называемое явление утомления фотоэлемента, которое особенно заметно нри длительном облучении интенсивным светом короткой длины волны. Это явление связано, по-видимому, с обеднением электронами поверхностных слоев сложного катода. Оно исчезает во время темповых пауз. [c.302]

До сих пор рассматривались коллективные дислокационные эффекты в одной системе скольжения, когда дисклинационный диполь способствует перераспределению дислокационных зарядов, например, во вторичной системе скольжения (рис. 4.10, б). Однако при вспышке локальной деформации во время появления зародыша ротационной пластичности может происходить разделение зарядов и в первичной системе. Тогда ротационная неустойчивость развивается одновременно с токовой [4,1]. В первичной системе скольжения формируется дислокационная лавина. Вследствие одновременного прохождения лавины и диполя образуется бездислокационный канал с переориентированной кристаллической решеткой. Упругие поля дислокационного скопления в голове лавины и дисклинационного диполя на фронте полосы способствуют развитию друг друга. В зависимости от плотностей первичных и вторичных дислокаций, барьеров их движению в каждой из систем возможны следующие ситуации 1) диполь инициирует лавину, в этом случае ведущей является ротационная неустойчивость деформации 2) после прохождения лавины дислокации вторичной системы получают возможность для ротационных перестроек 3) обе неустойчивости развиваются в тесной взаимной связи (аналогично электрической и магнитной составляющей электромагнитной волны). В первом и третьем случаях важное значение может иметь тот факт, что возникающие после прохождения полосы границы разориентации дово-рачивают атомные плоскости, с которыми связана первичная система, в сторону увеличения действующих касательных напряжений [58]. [c.129]

ПОГЛОЩЕНИЕ СВЕТА,ослабление его при прохождении сквозь веш ество вследствие превращения части лучистой энергии в иные формы (тепловую, химическую, электрическую, вторичное излучение). Помимо истинного П. с., связанного с энергетич. превращениями. ослабление пучка света, выходящего из вещества, называется рассеянием иотражениямина границах в этом случае изменяется только направление световых волн. Впрочем провести вполне резкую принципиальную границу между истинным П. с. и П. с. вследствие рассеяния затруднительно при молекулярном рассеянии наблюдается изменение длины световой волны (см. Рассеяние света), соответствующее превращению энергии случай т. н. резонансного излучения (см. Люминесценция) может быть с равным правом истолкован как вторичное из.яучение и как рассеяние. Наряду с истинным положительным П. с. в некоторых случаях (например при комбинационном рассеянии) обнаруживается и отрицательное П. с,, состоящее в том, [c.446]

ИСТОЧНИКОВ, гл. VIII) волну, распространяющуюся в сторону отрицательных Z, что противоречит условию задачи. В этом —одно из существенных отличий введенных здесь фиктивных вторичных источников от реальных вторичных источников, например колеблющихся электрических зарядов. [c.365]

Карп и Рассек [51] исследовали дифракцию на щели в случае, когда электрический вектор падающей волны параллелен краю щели. При этом каждую полубеоконеч-ную часть экрана они рассматривали как полуплоскость, возбуждаемую полем падающей волны и виртуального источника, который локализован на краю противоположной полуплоскости- Моменты этих источников определялись из системы двух алгебраических уравнений, получаемых путем использования асимптотических выражений, вытекающих из строгого решения для полуплоскости. Учтена вторичная дифракция и частично общее взаимодействие. Особое внимание уделено вычислению коэф( ици0нта прохождения, но отсутствуют формулы для характеристик рассеяния, пригодные при любых направлениях распространения падающей волны. [c.178]

Для возбуждения электрических волн Герц применил рибор, названный им вибратором, а для обнаружения Оли —другой прибор — резонатор (рис. 9-2). Вибратор ерца представлял собой колебательный контур, состояв- ий из двух стержней одинаковой длины, которые присочинялись к зажимам вторичной обмотки индукционной ка-Ушки на обращенных друг к другу концах стержней Реплялись небольшие металлические шары. К противо-°ложным концам стержней можно было прикреплять ме-зллические листы разных размеров для изменения емкости лебательного контура. При прохождении индуктирован- "0 тока через, вторичную обмотку катушки между шара- [c.463]

Сле ет дополните.тьно отметить, что кроме двух рассмотренных оров, вносящих основной вклад в ускорение технологических роцессов, в ультразвуковой волне возникают различные вторичные И>екты (электрические разряды в кaвитaциoнньDi пузырьках, огромные [c.9]

Согласно квантовой теории физическая сущность взаимодействия лучистого потока с веществом состоит в том, что, падая на вещество, электромагнитная волна вызывает колебания молекул, атомов и электронов, которые, приходят в вынужденные колебания, становятся вторичными излучателями электромагнитных воли. Возникшая в результате волна, распространявшаяся в направленип от вещества (в нашем случае в сторону локатора), называется отраженной. Поскольку колебания возбуждаются электрической компонентой поля, то свойства вещества в основном характеризуются относительной диэлектрической проницаемостью, в то время как относительная магнитная проницаемость для всех веществ в оптической области равна 1. В теории Максвелла взаимодействие излучения с веществом учитывается выражением [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...