Дипольный момент индуцированный

Умножая решение r.(t) этой системы на (—е), получаем искомый электрический дипольный момент электрона p. t) = —er.(i)- (При этом следует представить себе, что в начале координат расположен соответствующий положительный заряд.) Поскольку нас интересует здесь только дипольный момент, индуцированный электромагнитной волной при стационарных условиях, то по аналогии с методом, изложенным в 1.111, будем счи-чать, что постоянные интегрирования в однородном решении соответствующим образом фиксированы. [c.106]

Поляризацию, основанную на смещении ионов или групп атомов, называют ионной поляризацией. В некоторых книгах ее еще называют атомной поляризацией. Дипольный момент индуцированный ионной [c.80]

Деформационные колебания (см. также СНг и СНз) 212, 341 Деформационные колебания молекулы как целого (внешние деформационные колебания) 341, 352 Диагональные плоскости 19 Диагональные элементы матрицы (индуцированные дипольного момента) 274, 275 Диэдрические группы 18 Дипольное излучение 31, 69, 259, 409 Дипольный момент, индуцированный 232, 275 [c.600]

Дипольный момент, индуцированный в молекуле, можно представить [c.21]

Отсюда обычно делается заключение, что рассеянное излучение соответствует полю излучения дипольного момента, индуцированного в молекуле исходным полем с волновым вектором кх и поляризацией ах. Поэтому этот дипольный момент пропорционален сумме, стоящей в (2.94) под знаком модуля. Этот вывод, конечно, верен, но он не позволяет определить фазу дипольного момента. [c.99]

Влияние дискретности можно учесть при вычислении дипольных моментов, индуцированных в каждом атоме кристалла, используя согласованный метод, состоящий в учете диполь-диполь-ных взаимодействий и суммировании всех ион-дипольных взаимодействий. Это очень громоздкий подход, но по существу прак-12 [c.179]

Такой эффект был объяснен Борном, дополнившим исходную теорию явления, развитую Ланжевеном. В теории Ланжевена предполагалось возникновение и выстраивание наведенных электрическим полем (индуцированных) дипольных моментов, тогда как в дополнении Борна учитывалась также ориентация постоянных дипольных моментов, которыми обладают некоторые жидкости. Знак постоянной Керра обусловлен относительной ролью этих двух физических процессов. [c.122]

Явления преломления и отражения света с молекулярной точки зрения рассматриваются как результат интерференции падающей волны и вторичных волн, испускаемых молекулами среды благодаря вынужденным колебаниям зарядов, индуцированных падающей волной ( 135). В линейной оптике вынужденные колебания совершаются с частотой внешнего поля, вследствие чего падающая, отраженная и преломленная волны имеют одну и ту же частоту. Если. принимать во внимание ангармоничность колебаний зарядов в молекулах среды, то, как было выяснено в 235, индуцированный полем дипольный момент имеет слагаемые, отвечающие колебаниям с частотами, кратными частоте падающей на среду волны. Поэтому молекулы среды испускают волны и с кратными частотами, и нелинейная среда в целом создает излучение с частотами 2а>, Зсо и т. д. Это явление получило название генерации кратных гармоник света. [c.837]

Все сказанное об усилении рассеянного света относилось к стоксовой компоненте. Антистоксово рассеяние есть процесс, обратный стоксовому, и для него имеет место не усиление, а ослабление интенсивности. Причина появления мощного антистоксова излучения иная, и для ее выяснения целесообразно исходить из классических представлений о природе комбинационного рассеяния, изложенных в 162. Согласно последним комбинационное рассеяние возникает в результате модуляции поляризуемости молекул колебаниями их ядер.. Рассмотрим, ради простоты, случай двухатомной молекулы и обозначим через изменение расстояния между ядрами в сравнении с его равновесным значением. Дипольный момент молекулы, индуцированный полем световой волны, записывается в виде [c.856]

Вычислить дипольный момент ангармонической молекулы, индуцированный монохроматическим полем [c.911]

Индуцированный дипольный момент пропорционален напряженности поля. Коэффициент пропорциональности между Р и Е обычно обозначают и называют электронной поляризуемостью. Из (S.IB ) следует, что [c.278]

Важным отличием тепловой поляризации от упругой является сильная зависимость поляризуемости от температуры. Из изложенного выше следует, что при тепловом характере поляризации индуцированный внешним полем дипольный момент определяется не только напряженностью электрического поля, но и интенсивностью теплового движения частиц, участвующих в поляризации. Такими частицами являются диполи, ионы и электроны. В соответствии с этим различают дипольную тепловую, ионную тепловую и электронную тепловую поляризации. [c.283]

Индуцированный полем дипольный момент [c.289]

Дополнительный индуцированный момент AP = Aa g)E t) обусловливает возникновение комбинационного рассеяния света с частотой V, отличающейся от частоты возбуждающего света То. Этот дополнительный дипольный момент на основании соотношений (3.4) и (3.6) в гармоническом приближении имеет вид [c.99]

В результате модуляции колебаний индуцированного дипольного момента молекулы колебаниями ее ядер в спектре рассеян- [c.99]

Под действием электромагнитного излучения в материальной среде возникает дипольный момент, атомы среды поляризуются. При малых напряженностях электрического поля излучения Е индуцированная поляризация (или электрический дипольный момент единицы объема вещества) связана с Е линейной зависимостью [c.860]

Электростатическая сила обусловлена кулоновским взаимодействием заряженных частиц. Индуцированная составляющая появляется при взаимодействии заряженной частицы с нейтральной, которая превращается вследствие поляризации в диполь. Диполь характеризуют дипольным моментом — произведением заряда на расстояние между центрами зарядов диполя. Существуют молекулы, называемые полярными они обладают постоянным дипольным моментом в отсутствие внешнего поля. Дисперсионные [c.11]

Изменение дипольного момента Ар является результатом нескольких независимых процессов перераспределения заряда на возбужденных орбиталях хрома, смещения иона Gr вследствие образования связей возбужденного состояния Gr с нечетными модами колебаний решетки и диполя, индуцированного поляризацией окружающей решетки кристалла. Вклады этих эффектов в суммарное изменение дипольного момента Ар авторами [c.305]

Индуцированную внешним электрическим полем поляризацию наряду с вектором поляризации Р (плотностью электрического дипольного момента) часто описывают вектором электрической индукции D.- [c.65]

Ионная упругая поляризация. Ионы, представляющие собой электрически заряженные частицы, так же как и электроны, смещаются в электрическом поле из равновесного положения, что приводит к индуцированному электрическому дипольному моменту. При малом смещении иона возникает упругая возвращающая сила, которая после выключения поля возвращает систему ионов в невозмущенное положение. Ионная упругая поляризация имеет следующие особенности. [c.67]

Поляризуемости различных механизмов p = aF, показывающие связь индуцированного элементарного дипольного момента р с напряженностью электрического поля F, могут быть вычислены из микроскопических параметров элементарного дипольного момента ро, ионных радиусов г,- или радиуса электронной орбиты Ге, расстояния перескока иона б, заряда электрона е или иона q (табл. 3.2). [c.70]

В предыдущих примерах мы лишь в общих чертах охарактеризовали взаимодействия между световыми импульсами и атомными системами. Обсуждая атомные системы, мы ввели в рассмотрение только вероятности населенностей различных уровней и их изменение со временем для световых импульсов было достаточно задать их центральные частоты и в конкретных случаях также значения их спектральной ширины, длительности и плотности потока фотонов. Но кроме вероятности населенности под действием светового облучения могут изменяться и другие физические параметры отдельных атомных систем или их ансамблей. Мы обсудим это на простой модели для таких параметров, как индуцированный дипольный момент и поляризация, которые зависят от напряженности электрического поля световых волн и поэтому могут нести фазовую информацию. [c.37]

В теории поляризуемости (Д. Кирквуд) молекула рассматривается как система, состоящая из анизотропно поляризующихся атомных групп или связей (см. Поляриауелюсть). Возникающее между такими группами индуктивное электростатич. взаимодействие — дипольный момент, индуцированный в данной группе световой волной, — в свою очередь индуцирует добавочные диполи в остальных группах. Для системы, состоящей из аксиально-симметричных эллипсоидов поляризуе.мости. [c.165]

Напомним, что сущность метода интегральных уравггений заключается В том, что влияние среды на распространение электромагнитной волны считается эквивалентным действию электрических диполей, находящихся в вакууме, причем дипольный момент, индуцированный в каком-нибудь физически бесконечно малом элементе объема г с линейными размерами, значительно меньшими ) Я, пропорционален полю Е (г, I), действующему на этот объем, и числу заключенных в нем молекул (атомов). Связанный с таким диполем в г вектор Герца [c.554]

Исходя из уравнения (7) в задаче 51, дающего комплексную амплитуду электрического дипольного момента, индуцированного электромагнитной волной, для классической модели атома, найдите выражёние для комплексного показателя преломления п = п —/й в газообразной среде, содержащей N атомов в единице объема. [c.247]

Из этого выражения следует, что амплитуда колебаний Но пропорциональна AAs, т. е. поля возбуждающего излучения и сток-сового рассеяния приводят к резонансной раскачке ядер молекулы. Индуцированные колебания ядер, в свою очередь, приводят к еще больщей модуляции поляризуемости молекулы, к усилению стоксова излучения и возникновению у дипольного момента новых спектральных компонент. В самом деле, подставляя из (239.6) в выражение (239.3), находим [c.857]

Интенсивность комбинационного рассеяния света определяется матричным элементом индуцированного дипольного момента, соответствующего переходу молекулы из колебательного состояния с энергией, в состояние Е -. Расчеты квантовой теории показывают, что в процессе рассеяния света молекула соверщает виртуальный переход или через некоторое промежу- [c.109]

Если дипольные моменты изменяются вследствие теплового расширения при нагревании диэлектрика, то возникновение при этом внешнего электрического поля называется пироэлектрическим эффектом. Возникновение же внешнего электрического поля из-за изменения дипольных моментов кристалла за счет механической деформации (изменение расстояния между положительными и отрицательными зарядами за счет деформации) называется пьезоэлектрическим эффектом (существуют прямой и обратный эффекты). Наряду с этим имеют место и такие явления, как выделение тепла при воздействии электрического поля электрокало-рический эффект), выделение тепла при индуцировании дипольных моментов [теплота поляризации). [c.473]

Первый механизм взаимодействия между ионами и газом, предложенный для объяснения наблюдаемого влияния электрического поля на теплоотдачу, сводился к тому, что силы электрострикции в газе приводят к расслоениго течения. Как было упомянуто, этот механизм использовали Крониг и Шварц [1 . Силы электрострикции возникают при взаимодействип неоднородного электрического поля с индуцированным им постоянным дипольным моментом. [c.436]

Последнее и предпоследнее слагаемые в (4) появились в результате модуляции колебаний индуцированного дипольного момента колебаниями ядер в результате в спектре рассеянного света кроме линии частоты G) появляются спутники с комбинац. частотами ш —со и (й+со. Интенсивность линий К. р. с. пропорд, (da/dq/)l. Если в разложении (3) учесть члены высших порядков, то в выражении для р(() появятся члены, объясняющие существование обертонов [их интенсивности и т. Д.] и составных топов [их интенсивности (d /dq дд с)о и т. д.]. Такой способ рассмотрения возможен при малых амплитудах колебаний ядер, что обеспечивает сходимость ряда (3) во всём интервале изменений д,. К. р. с. в отличие от рэлеевского рассеяния некогерентно, поскольку нач. фазы б,- колебаний ядер отд. молекул соверпгенно независимы. [c.420]

Электрический дипольный мо-м е п т II. Динамический, т. е. индуцированный, дипольный момент Н. люжет возникать в сильном элект-рач. поле, ыяпр. при рассеянии Н. на тяжёлом ядре, либо при рассеянии у-квантов на дейтроне. Изменение энергии частицы в электрич. доле определяется соотношением Дг = —(а /2).Е, где осд поляризуемость частицы, Е — напряжённость поля. Эксперименты дают оценки а.д 10 с.м (принята система единиц, в к-рой h — с = 1). [c.267]

Квадратичный Ш. э. может быть объяснён на основе представлений о поляризуемости атома. В поле Е атом приобретает дилольный момент d—a.E, где а — поляризуемость. Ср. значение этого момента для атома как системы, обладающей центром симметрии, равно нулю, что и обусловливает отсутствие, в общем случае многоэлектронных атомов, линейного III. э. Дополнит, энергия атома с дипольным моментом d в поле Е равна V= — dE), что даёт, с учётом работы поляризации для индуцированного дипольного момента d=a , квадратичную зависимость Кот Е [c.475]

По отношению к прямой реакции компоненты Л и 5 называются соответственно донором и акцептором. Перенос может осуществляться прежде всего во время некоторого процесса соударения, т. е. при промежуточном образовании комплекса (АВ), в котором происходит локальное взаимодействие между обоими партнерами. Формирование такого ударного комплекса в жидкостях определяется процессами диффузии и связано с начальным распределением доноров и акцепторов (см., например, [1.9]). Кроме того, перенос энергии может произойти в результате процессов нелокального взаимодействия. Этот процесс называется переносом Фёрстера [1.10—1.12]. В простейшем случае причиной его возникновения может быть взаимодействие между индуцированными дипольными моментами в донорах и акцепторах. В соответствии с этим механизмом скорость переноса энергии между донором и акцептором пропорциональна где Rda — расстояние между донором и акцептором. Для получения закона дезактивации донора нужно выполнить суммирование всех вероятностей переноса по акцепторам, статистически распределенным вокруг донора. При статистически равномерном распределении акцепторов и в пренебрежении процессами диффузии получается закон Фёрстера для убывания числа возбужденных молекул донора Nd в форме [c.36]

Понятие нелинейная оптика охватывает высокочастотные электромагнитные явления (vJ 10 Гц), возникновение которых связано с нелинейностью материальных уравнений теории электромагнитных волн Максвелла. В оптическом диапазоне эта нелинейность является причиной образования высших гармоник волн, а также смешения частот аналогично известным процессам в диапазоне радиоволн. В сильных электрических полях, создаваемых в веществе мощным лазерным излучением, в общем случае необходимо учитывать нелинейную зависимость индуцированных атомных дипольных моментов от напря- [c.273]

Мандельштам и Ландсберг сразу поняли, в чем дело. Как мы указывали При выводе формулы Зельмейера для показателя преломления, в поле световой вблны с напряженностью электрического поля электрон внутри молекулы (рассматрив ась одноатомная водородоподобная молекула) совершает колебания, и молекула приобретает дипольный момент р — 0 ,В. Поляризуемость молекулы, с классической точки зрения, определяется мгновенным положением ее атомного ядра. Однако и само ядро не находится в покое, совершая хаотическое тепловое двидсение. Последнее означает, что и поляризуемость не остается постоянной, а меняется во времени. Такую изменяющуюся во времени поляризуемость можно представить в виде суперпозиции гармонических колебаний, частоты которых определяются колебаниями атомного ядра. Уже упоминалось, что такие собственные частоты молекулы лежат в инфракрасном диапазоне колебаний. Следовательно, и в этом случае возникает модуляция колебаний индуцированного дипольного момента Когда электрическое поле Е меняется во времени по гармоническому закону с частотой а . [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...