Связь сохраняющаяся (не сохраняющаяся)

О связях, существующих в момент удара. Связи, существующие в момент удара, могут быть двух видов связи сохраняющиеся и связи не сохраняющиеся. Мы будем называть связь сохраняющейся, если она, существуя в момент удара, будет существовать и непосредственно после него, так что действительное перемещение, которое последует сразу же после удара, будет допускаться этой связью. Наоборот, связи не сохраняющиеся — это такие, которые. [c.450]

Первые две категории содержат сохраняющиеся связи, а две остальные — связи не сохраняющиеся. [c.451]

Эта теорема предполагает, что связи сохраняются после удара, но она не предполагает их существования до удара. Поэтому ее можно, в частности, применять к ударам, возникающим в системе при вызванном введении новых связей, сохраняющихся после удара. Это происходит, например, в том случае, если нить, связывающая отдельные части машины, внезапно натягивается, или когда приводится в действие двигатель, или же когда два твердых тела внезапно оказываются соединенными в одно тело, и т. д. Во всех этих случаях не возникает других ударов, кроме ударов связей, и, следовательно, сумма мощностей всех ударных импульсов равна нулю. Теорема, которой оканчивается предыдущий пункт, упрощается, и мы получаем следующий результат [c.49]

Предположим сначала, что удар происходит от внезапного наложения связей, не зависящих явно от времени. Пусть, кроме того, внезапно накладываемые на систему связи остаются во всем дальнейшем движении системы. Такие связи называются удерживающими, или неупругими, связями. Среди возможных перемещений системы будут находиться перемещения, совместимые со связями (сохраняющиеся связи). Так как связи не зависят явно от времени, то среди возможных перемещений находятся действительные перемещения, которые будут иметь точки системы после удара, т. е. перемещения, пропорциональные скоростям точек системы после удара [c.611]

Теорема Карно. В теореме Карно рассматривается система связанных материальных точек, на которую не действуют внешние ударные импульсы Л1, = О, но которая в некоторый момент времени подвержена внезапному наложению дополнительных связей, сохраняющихся в дальнейшем. Такие связи называются неупругими. Общее уравнение теории удара в этом случае имеет вид [c.98]

Далее мы получим два закона сохранения, имеющие место при рассмотрении замкнутых систем. В связи с этим сделаем следующее общее замечание. Требование замкнутости системы означает, что все силы, действующие на материальные точки системы, зависят лишь от взаимного расположения точек и расстояний между ними. В связи с этим любые преобразования координат, сохраняющие взаимное расположение точек и расстояния между ними, не изменяют уравнения движения, т. е. не меняют вид лагранжиана. [c.291]

Вернемся к рис. 7.112, 7.113 и 7.114. Рис. 7.113 соответствует обычному синхронизму, расположенному на гладкой тороидальной поверхности в момент его бифуркаций. При непрерывном изменении параметров существование этой гладкой инвариантной поверхности может нарушиться либо благодаря потере ею устойчивости, либо благодаря разрушению гладкости. Эти бифуркации непосредственно не связаны с теми изменениями, которые рассматриваются, и поэто.му, если они не имеют места, то смена синхронизмов происходит, как было описано выше, на сохраняющем [c.368]

Наполнители могут быть волокнистые и порошкообразные. Основное назначение волокнистых наполнителей — увеличение механической прочности, уменьшение хрупкости. Волокна неорганические по сравнению с органическими повышают теплостойкость по Мартенсу и нагрево-стойкость. В качестве наполнителя часто применяется древесная мука — тонкоизмельченная древесина, однако сохраняющая свою волокнистость. Она применяется в пластмассах не очень высокого качества, но зато является самым дешевым волокнистым наполнителем. Более высококачественным наполнителем, чем древесная мука, являются древесная целлюлоза и не пригодные для текстильного производства хлопковые очёсы. Благодаря более чистому и более длинному волокну очесы обеспечивают при том же связующем большую механическую прочность прессованным изделиям и лучшие электрические параметры, чем древесная мука и целлюлоза. Детали с высокой механической прочностью получают при использовании в качестве наполнителя рубленой ткани. В этом случае прессматериал получается обычно в виде текстолитовой крошки — мелко нарубленной хлопчатобумажной ткани, пропитанной соответствующими полимерами, обычно фенолформальдегид-ными. [c.192]

Электроизоляционные свойства. Почти все пластические массы обладают более или менее ясно выраженными электроизоляционными свойствами, зависящими от состава и строения полимерного связующего, типа и количественного содержания наполнителя, влаго- и водостойкости готовой детали и некоторых других факторов. Большинство прессматериалов на основе поликонденсационных полимеров удовлетворительно работает в качестве низкочастотных диэлектриков при частоте тока порядка 50 гц. К высокочастотным диэлектрикам относятся полиэтилен, полистирол и его хлорпроизводные, а также фторопласты, отличающиеся малыми диэлектрическими потерями, практически не изменяющимися в зависимости от частоты тока. Они могут использоваться также и при сверхвысоких частотах. Однако для этих полимеров, помимо невысокой деформационной теплостойкости (< 60— 70° по Мартенсу), характерно ухудшение электроизоляционных свойств с повышением температуры. Наиболее стабильны в этом отношении полистирол, сохраняющий без изменения свои диэлектрические характеристики в интервале —60 — до +60° С, и фторопласт-4, который может работать без существенного ухудшения электроизоляционных свойств в интервале от —60 до +200° С. [c.393]

В соединениях, показанных на рис. 3, а, имеется гарантированный и сохраняющийся в работе натяг. Тем не менее, смещения наблюдаются и в этом случае и связаны они с неравномерным распределением монтажных деформаций по окружности фланца. В начальной стадии сборки вставки / и 3 [c.191]

Неоднородные состояния П. п. Непрерывное вырождение равновесных состояний упорядоченных фаз приводит к появлению состояний, в к-рых П, п, зависит от координат. Такие неоднородные состояния можно создавать при помощи внеш. полей, они могут существовать и в виде метастабильных дефектов структуры, таких, как квантованные вихри в сверхтекучем Не, дислокации в кристаллах, доменные стенки в ферромагнетиках, дисклинации в жидких кристаллах, солитоны в сверхтекучем Не, вихри Абрикосова в сверхпроводниках и др. Их устойчивость связана с топологией пространства Л и обеспечивается наличием сохраняющихся топологич. инвариантов, или топологич. зарядов (т. н. топологич. устойчивость), Напр., топологич. заряд квантованного вихря в Не равен числу обходов фазой ф окружности R при обходе вокруг вихря это совпадает с числом квантов циркуляции сверхтекучей скорости вокруг вихря. Сложение топологич. зарядов подчиняется групповому закону. Наир., в сверхтекучем Не ггри слиянии двух одинаковых вихрей с топологич. зарядами 1 возникает вихрь с топологич. зарядом 2 в сверхтекучем Не при слиянии двух одинаковых вихрей может возникнуть состояние с топологич. зарядом 0. [c.534]

Эти проблемы неизбежно расширили круг основных представлений, без которых не может быть плодотворной деятельность инженера, соприкасающегося в своей практической работе с проблемами движений жидкостей и газов. Мы поставили себе целью облегчить читателю возможность ознакомления с новыми вопросами механики жидкости и газа, подведя его к тем основным представлениям, без которых чтение специальной литературы было бы для него слишком затруднительным. Пополнение содержания некоторыми новыми вопросами не удалось связать со сколько-нибудь значительным сокращением старого материала. Это объясняется той внутренней связью между старым и новым и сохраняющейся в веках свежестью и практической значимостью классических результатов, которые характерны для точных наук. [c.8]

Коллективизированные электроны, заполняющие з-, р- и d-энергетические полосы или зоны, характеризуются не только энергиями, но в равной мере и S-, р , d-орбиталями, различающимися по симметрии. Внешние валентные электроны характеризуются в свободных невозбужденных атомах S-, р-, f-орбиталями, обусловливающими распределение электронов в пространстве вокруг ядра. Сближение атомов приводит к расширению дискретных энергетических уровней в полосы или энергетические зоны, сохраняющие симметрию S-, р-, rf-состояний и признаки геометрии соответствующих атомных орбиталей. Перекрытие электронных орбиталей между ближайшими соседями означает образование металлических связей. [c.37]

Остановимся подробнее на смысле величин входящих в соотношение (5). Если при ударе структура системы не меняется, то величины Svjj сохраняют свой обычный смысл они удовлетворяют уравнениям (12), (13) 3 главы 1 (или эквивалентым им уравнениям (2) данного пункта). Если же при ударе структура системы изменяется, то ситуация несколько сложнее. Поясним это. Пусть 8г — совокупность виртуальных перемещений непосредственно перед ударом и пусть в момент времени t = яг систему наложена новая идеальная связь, сохраняющаяся и после удара. В системе с изменившейся структурой будет новая совокупность виртуальных перемещений Из-за наложения новой связи совокупность вирту- [c.437]

Рассматриваемые ПТУ работают, как правило, на электростанциях неблочного типа с поперечными связями между котлами. Наиболее эффективный способ их перевода на КР — регулирование всей электростанции или группы ее агрегатов как единого полиблока снижением давления в общем паропроводе [20]. В области высоких нагрузок сохраняется индивидуальное управление каждой турбиной, сохраняющее преимущества соплового парораспределения. После того как каждый агрегат разгрузится при ПД до режима, ниже которого началось бы дросселирование всего подводимого к нему потока пара, все агрегаты регулируются как единое целое давлением свежего пара. Такой способ может быть применен не только на КЭС, но и на ТЭЦ. Он позволяет за счет ступенчатого регулирования питательных электронасосов их поочередным отключением уменьшить затраты мощности на собственные нужды станции, причем достигаемый эффект тем больше, чем больше число параллельно работающих питательных насосов, т. е. чем большее число агрегатов объединяет полиблок. [c.150]

Если оператор физ. величины ые зависит пвпо от времени и коммутирует с гамильтонианом, то, согласно (44), сё ср. значение не меняется со временем, а отвечающий ей гей.эенбергов оператор не зависит от времени. В частности, если в нач. момент времени такая физ. величина принимала к.-л. своё собств. значение, то с течением времени система ие выйдет из соответствующего собств. состояния. Существование таких сохраняющихся величин тесно связано с симметрией гамильтониана. Пусть гамильтониан системы Я ве меняется при нек-ром преобразовании системы, к-рое осуществляется с помощью оператора О, действующего на векторы состояния. Тогда из равенства Н = Н, где И —бнб — гамильтониан, действующий на преобразованные векторы состояния системы, следует 0Н — НО. Вследствие сохранения нормы вектора состояния при преобразованиях симметрии оператор б должен быгь унитарен. Для преобразований симметрии, характеризуемых непрерывным изменением к.-л. параметра (такими являются, напр., сдвиги или повороты системы), унитарный оператор при бесконечно малом изменении параметра ЬХ имеет вид [c.283]

За время удара связи могут сохраняться, но могут и не сохраняться. Будем называть связь сохраняющейся, если она существует во время удара и сохраняется после удара. В этом случае действительное перемещение будет допускаться связями и после удара. Связи будем называть несохраняющимися, если они существуют во время удара, но исчезают сразу после удара. Тогда действительное перемещение, имеющее место после удара, не будет принадлежать к перемещениям, допускаемым этой связью. [c.609]

Даже если вводимые прямые взаимодействия и будут обнаружены на опыте, их перенормированные константы связи окажутся весьма малыми (это прямо связано с малостью верхней границы Л по сравнению с см. начало статьи). Так, константа прямого взаимодействия (/С ////) оказывается меньше 10 , константа не сохраняющего четность взаимодействия (Л УУтг) меньше константа н (см. выше) порядка Поэтому влияние этих взаимодействий на обычные процессы СВ окажется очень малым. Вместе с тем незначительной, по крайней мере в количественном смысле. [c.58]

Для технологических расчетов достаточны меньшие точности и более простые формулы, сохраняющие наглядность связей всех переменных. Имея это в виду, можно аппроксимировать без больших ошибок кривые рис. 1.17 средней прямой, которая пересечет ось параметра I при его значении 1. При этом условии глубина, на которой температура не бу-детповышаться(см.рис. 1.17), определится так [c.34]

Отметим, что при ударе связи могут как сохраняться, так и не сохраняться. Связь называется сохраняющейся, если она существует во время удара и сохраняется после удара. Связь называется несо-храняющейся, если она существует во время удара, но исчезает сразу после удара. Тогда множество виртуальных перемещений, имеющее место после удара, будет отличаться от множества виртуальных перемещений, которое существовало во время удара. [c.433]

В случае же теплопроводности главный член в выражении для отклонения от равновесия имеет вид g (к) к Vrs / / s другими словами, электроны, идущие в одном направлении, слишком горячие , а в другом — слишком холодные . Сопротивление может быть связано либо с процессами, изменяющими направление движения электронов, по сохраняющими их энергию постоянной, либо с процессами, изменяющими их энергию, но не нэт-правление, т. е. или с горизонтальным , или с вертикальным движением электронов на поверхности Ферми. [c.259]

Оборудование нефтяной и газовой промышленности эксплуатируется в чрезвычайно тяжелых условиях. Долговечность и надежность работы оборудования во многом зависят от технико-экономической характеристики применяемых конструкционных материалов. К ним предъявляются очень высокие требования они должны обладать определенным комплексом прочностных и пластических свойств, сохраняющихся в широком интервале температур хорошими технологическими свойствами, не должны быть дефицитными и дорогими. Во многих случаях предъявляются высокие требования к коррозионной стойкости материала, особенно к специфическим видам разрушения — водородному охрупчиванию, коррозионному растрескиванию, межкрнсталлитной коррозии и др. Важное значение при выборе конструкционных материалов имеют металлоемкость и масса оборудования. Многие нефтяные и газовые месторождения расположены в отдаленных и труднодоступных районах, во многих районах намечается тенденция увеличения глубины скважин. В связи с этим весьма перспективно использование конструкционных материалов с высокими удельной прочностью, плотностью, коррозионной стойкостью и отвечающих также другим требованиям. К таким материалам относятся прежде всего алюминиевые сплавы, получающие все более широкое применение в нефтяной и газовой промышленности, неметаллические материалы, титан и его сплавы. Эти материалы могут быть использованы также в виде покрытий, что позволяет значительно расширить диапазон свойств конструкционных материалов и увеличить долговечность оборудования. Конструкционный материал должен обладать высокими показателями прочности — времен- [c.23]

Основные результаты, полученные при исследовании указанных свойств В. Д. Садовским, Е. Н. Соколковым и другими исследователями, представлены в табл. 6. Там же указаны технологические режимы ВТМО и для сравнения приведены свойства исследованных сталей в неупрочненном состоянии (после закалки по стандартному режиму). ВТМО, особенно с подсту-живанием после начального нагрева до 950—900°, чтобы предотвратить развитие рекристаллизации, может привести к увеличению более чем в 2 раза ударной вязкости легированной стали [77, 92], а в некоторых случаях (сталь 20ХНЗ) — повысить ее почти в 10 раз [90]. При этом степень обжатия упрочняемого металла на первой стадии ВТМО не превышает 20— 30%. Изменение характера разрушения упрочненных сталей, повышение их вязкости и снижение чувствительности к обратимой отпускной хрупкости связываются [77, 91] с локализацией деформации по границам аустенитного зерна исходного нагрева и с искажением кристаллической решетки межзеренных переходных зон, сохраняемых после закалки, что изменяет условия выпадения и коагуляции фаз, способствующих развитию отпускной хрупкости, а также ослабляющих связь между соседними зернами [16, 13]. [c.56]

Член Гаа представляет собой растягивающее напряжение величины Т в волокне с направлением а. Именно это напряжение не может совершать работы при любой деформации, сохраняющей длины волокон, и является наиболее общим видом напряжения, обладающего указанным свойством. Оно представляет собой реакцию, соответствующую ограничению нерастяжи-мости, и не связано определяющими уравнениями с деформацией материала. [c.307]

Развитие техники волочения было неразрывно связана с усовершенствованиями волочильного инструмента. В проволочном производстве стали широко применять вместо стальных волочильных досок волоки из алмаза, сапфиров и рубинов. Их использовали для протяжки проволоки тонких и очень тонких размеров (диаметром до 0,008 мм). Наиболее эффективными были алмазные волоки. Благодаря очень высокой твердости и износостойкости канал алмазной волоки практически не разрабатывается. Получаемая при этом проволока сохраняет на протяжении десятков и даже сотен километров одинаковый диаметр и профиль поперечного сечения. Качество такой проволоки имеет особо важное значение в электротехнике и некоторых других областях. Производство алмазных волок в последней трети XIX в. было монополизировано несколькими западноевропейскими (преимущественно французскими и итальянскими) фирмами, поставлявшими их во многие страны мира. В 1899 г. производство алмазного волочильного инструмента с полным циклом создается в России товариществом Московских соединенных золотоканительных фабрик Владимир Алексеев и П. Вишняков и А. Шамшин . Инициатором и одним из организаторов первого в России цеха алмазных волок был председатель правления и один из директоров этой фирмы К. С. Станиславский (Алексеев), обессмертивший свое имя как выдающийся актер и реформатор сценического искусства. Во втором десятилетии XX в. в волочении начали использовать высокоэффективные специальные твердые сплавы. Вначале для этой цели служили стеллиты и литые карбиды. Стеллиты — кобальтохромовольфрамовые сплавы, хорошо сохраняющие прочность при высоких температурах, применяли для изготовления волочильного инструмента до появления более твердых и стойких в эксплуатации литых карбидов. Литые карбиды были разработаны перед первой мировой войной Ломаном (Германия). Наиболее твердым из них оказался карбид вольфрама, на основе которого позже был получен сплав, названный воломитом. По стойкости воломитовые фильеры (волоки) превосходили стальные на 60—70%, но уступали алмазным. Несмотря на ряд положительных [c.127]

Если металлическая поверхность загрязнена, то на ней наблюдается капельная конденсация водяного пара. Мельчайшие капли, усеивающие поверхность из-за плохой ее смачиваемости, остаются локализованными и сохраняющими свою индивидуальность. Про-должаюц 1аяся конденсация вызывает рост уже имеющихся капель и образование новых капель. В связи с этим некоторые смежные капли могут сливаться вместе, сохраняя, однако, свою каплеобразную форму. Под действием механических сил отдельные капли скатываются по поверхности и, увлекая за собой другие капли, образуют преходящие ручейки. Преобладающая часть твердой поверхности продолжает при этом непосредственно омываться паром. Описанная картина может сохраняться только при наличии стойко адсорбированных поверхностью загрязнений или слабой интенсивности конденсации. При большом количестве образующегося конденсата плотность распределения капель по поверхности становится также большой, и если они не сливаются воедино на месте, то это происходит более или менее скоро в результате слияния стекающих ручейков. [c.154]

Существует несколько решений точного уравнения энергии пограничного слоя при транспирационном охлаждении со вдувом различных газов в воздушный пограничный слой. В этих решениях учитывается не только совместный тепло- и массоперенос в пограничном слое, но и значительное изменение существенных для переноса свойств смеси (включая число Льюиса), Это особенно важно при высоких скоростях вдува, когда концентрация вдуваемого газа в 0-состоянии высока. (Заметим, что при В—>-0 число Стантона должно стремиться к значению, характерному для простого пограничного слоя воздуха с постоянными свойствами, независимо от того, одинаковы или различны составы вдуваемого газа и газа в основном потоке). Результаты расчетов для переменных физических свойств можно представить в той же форме и той же системе координат, что и для постоянных свойств (рис. 16-5 и 16-6). Однако Bh в этом случае не связана с сохраняемыми свойствами. [c.404]

На первый взгляд в атом случае следует ожидать вырождении по чётности, поскольку аксиальный заряд, действуя на нек-рый вектор состояния, переводит его в др. вектор состояния с той же энергией, но с противоположной чётностью. Такое вырождение, однако, экспериментально не наблюдается. Др возможность реализации симметрии состоит в том, что аксиальный заряд может переводить нуклон не в резонанс с противоположной чётностью, а в состояние нуклон плюс покоящаяся безмассовая псевдоскалярная частица. Хотя безмассовой псевдоскалярной частицы в природе нет, её роль играет я-мезон, масса к-рого мала но сравнению с массой нуклона [как видно из ф-лы (1), правильнее говорить о малости mjt, т%1т% 1/50]. Естественно поэтому допустить, что в пределе = it-мозон становится безыассовым, и приближение строго сохраняющегося аксиального заряда может быть разумным. Соотношения симметрии при этом сводятся к предсказаниям связей между амплитудами процессов с разным числом я-мезонов с нулевой полной анергией. Если же учесть, что величина конечна, хотя и мала, можно убедиться, что кинематич. эффекты (связанные с изменением положения л-ме-эонного полюса в разл. амплитудах) приводят к правой части соотношения (1). [c.34]

Квантовая теория ноля обладает масштабной инвариантностью, если ур-ние движения поля ф не содержит размерных параметров (типа массы), а константа связи g принимает критич. значение g , при к-ром бета-функция в ур-нии ренормализационной группы обращается в нуль. В конформно-инвариантной теории поля (см. Конформная, инвариантность в квантовой теории поля), характеризующейся исчезновением следа тензора энергии-импульса при g = go, А, р. является сохраняющейся величиной, зависящей от константы о- [c.88]

ЦВЕТОВОЙ ЗАРЯД — параметр, определяющий сильное взаимодействие кварков и глюонов в квантовой хромодинамике. Ц. 3. во многих отношениях аналогичен электрич. заряду. В час1 ности, благодаря калибровочной симметрии, с к-рой связано появление Ц. з., он может служить мерой нек-рой сохраняющейся величины. Величина эффективного Ц. 3. существенно зависит от расстояния до цветной частицы, однако, в отличие от электрического, он не может быть измерен на бесконечности , т. к. ввиду предполагаемого удержания цвета не существует статич. глюонного поля. Измерение Ц. з. в глубоко неупругих процессах на расстоянии порядка комптоновской длины волны протона приводит к значению, в 40—50 раз превышающему величину элементарного электрич. заряда. у4. В. Ефремов. [c.422]

Квантовые числа Э. ч. разделяются на точные (т. е. такие, к-рые связаны с физ. величинами, сохраняющимися во всех процессах) инеточные (для к-рых соответствующие физ. величиньг в ряде процессов не сохраняются). Спин J связан со строгим законом сохранения момента количества движения и потому является точным квантовым числом. Другое точное квантовое число—электрич. заряд Q. В пределах точности проведённых измерений сохраняются также квантовые числа В к L, хотя для этого не существует серьёзных теоретич. предпосылок. Более того, наблюдаемая барионная асимметрия Вселенной наиб, естественно может быть истолкована в предположении нарушения сохранения барионного числа В (А. Д. Сахаров, 1967). Тем не менее наблюдаемая стабильность протона есть отражение высокой степени точности сохранения В н L нет, напр., распада р- e -l-it ). Не наблюдаются также распады ц- е+у, х +уит. д. Однако боль-щинство квантовых чисел адронов неточные. Изотопич. спин, сохраняясь в сильном взаимодействии, не сохраняется в эл.-магн. и слабом взаимодействиях. Странность, очарование и прелесть сохраняются в сильном и эл.-магн. взаимодействиях, но не сохраняются в слабом взаимодействии. Слабое взаимодействие изменяет также внутр. и зарядовую чётности совокупности частиц, участвующих в процессе. С гораздо большей степенью точности сохраняется комбинированная чётность СР (СР-чётность), однако и она нарушается в нек-рых процессах, обусловленных слабым взаимодействием. Причины, вызывающие несохранение мн. квантовых чисел адронов, не ясны и, по-видимому, связаны гак с природой этих квантовых [c.602]

Ещё одной важной, хотя и приближённой ядерной характеристикой является изотопический спин (или изобарический спин) Т, к-рый складывается из изоспинов отд. нуклонов по тем же правилам, что и обычный спин. Сохранение этой величины связано с изотопической инвариантностью ядерных сил, к-рая состоит в том, что ядер-ные взаимодействия между двумя нуклонами в одинаковых пространств, и спиновых состояниях не зависят от сорта нуклонов, т. е. одинаковы в парах рр, рп и пп. Изотопич. спин (изоспин) может принимать значения 7 (Af—Z)/2, целые для чётных ядер и полуцелые для нечётных. Подобно обычному спину, он имеет также фиксированную проекцию на одну из осей формального изоспинов. пространства Ti = (A —22 /2. Она связана с зарядом ядра и поэтому является строго сохраняющейся величиной во всех ядерных состояниях. В отличие от этого, изоспин Т является приближённым квантовым числом. Нарушение изоспина (т. е. смешивание компонент с разл. значениями Т в волновой ф-ции ядерного состояния) обусловлено различием масс протона и нейтрона, а также кулоновским взаимодействием между протонами. В лёгких ядрах с Z 20 эти эффекты малы и изоспин Т является достаточно точным квантовым числом. В результате ядер-ные состояния можно характеризовать квантовыми числами Т и Tg, а состояния с одинаковыми значениями /, Т в соседних ядрах-изобарах объединить в изотопич. мультиплеты. Поскольку проекция изоспина принимает значения Tz = Т, Т— I...... -Т, то в изотопич. мульти- [c.687]

Примеры распределенных неконсервативных систем. Большую группу хорошо изученных неконсервативных систем образуют упругие системы, нагруженные неконсервативными позиционными (следящими) силами. На рис. 2, а показан консольный упругий вал, который скручивается следящим моментом М, т. е. моментом, вектор которого остается паправле 1ным по касательной к деформированной оси вала. На рис. 2, б показан консольный стержень с жесткой траверсой, который нагружен силом Р, сохраняющей фиксированную в пространстве ли 1ию действия. Эта сила ие связана с материальными точками траверсы, а скользит по ней. На рис. 2,в изображен консольный упругий стержень, нагруженный силой, которая на- [c.242]

Образование пор при растворении кристаллов избыточной фазы сопряжено с определенными трудностями. Помимо напряжений, возникающих в твердом растворе из-за наличия градиента концентраций и объемных изменений, на формирование пористости влияет нескомпенсирован-ность атомных потоков и механизм перехода атомов через межфазную поверхность. Избыточные вакансии, образующиеся при растворении включений, во многих случаях устраняются на границах зерен, дислокационных ступеньках или образуют призматические петли. Возникающее вблизи включений пересыщение вакансиями может оказаться достаточным для проявления свойств сверхпластичности и недостаточным для порообразования. Пористость, по-видимому, не формируется при растворении включений, сохраняющих когерентную связь с твердым раствором. Она, однако, легко возникает при растворении кристаллов типа графита, когда восстановление непосредственного контакта фаз возможно благодаря разрушению включений избыточной фазы. Аналогичная картина может наблюдаться и при растворении жидких включений. [c.99]

При сближении атомов Зз-электроны возбуждаются, дискретный уровень расширяется в энергетическую полосу, сохраняющую признаки Зз-состояния не только по энергиям, но и по симметрии. Иными словами, возбуждение Зз-электронов происходит путем увеличения радиуса и толщины шарового слоя, отвечающего Зэ-орбитали. В результате расширения внешних а-орбиталей они перекрываются по кратчайшим расстояниям между ядрами. Перекрытие или сгущение s-состояний в области касания атомов отвечает металлической связи вследствие стягивания положительно заряженных ядер концентрирующимися между ними электронами. Через области перекрытия электроны могут переходить от атома к атому, следовательно, они являются общими для всех атомов металла, т. е. коллективизированными электронами. Максимальная плотность s-электроно возникает в областях перекрытия между ядрами, куда притяжение к ядрам стягивает электроны из периферийных областей s-орбиталей. Минимальная плотность s-состояний отвечает областям, наиболее удаленным от ядер в решетке," а именно центрам октаэдрических и тетраэдрических междоузлий. Электроны, находящиеся здесь, наиболее свободны и осуществдяют металлическую проводимость. Этим состояниям электронов отвечает верх s-полосы. Электроны, находящиеся в области перекрытия , и участвующие в образовании металлических связей, наиболее сильно взаимодействуют с ядрами, имеют малую подвижность и им соответствует дно s-полосы. Поскольку минимуму свободной энергии системы отвечает максимальное число связей на один атом, то оптимальному взаимодействию сферически симметричных s-орбиталей отвечает плотнейшая упаковка с 12 соседями у каждого атома. [c.24]

На рис. 9, б представлена схема расщепления дискретных энергетических уровней внешних валентных электронов свободного атома ванадия, имею,щего электронную конфигурацию 3d 4э , в широкие энергетические полосы или зоны при образовании металлического кристалла. Сближение атомов вызывает сильное возбуждение, самых внешних 45 -электронов, образующих широкую энергетическую полосу 45-состояний наименее связанных, почти свободных. электронов, осуществляющих электропроводность. G 4з-полосой перекрывается полоса более глубоких, сильнее взаимодействующих с решеткой Зd-элeктpoнoв, осуществляющих прежде всего металлическую связь. Перекрытие 4s-и Зd-пoлo означает возможность переходов любого валентного электрола из 4s- в Зй-состояние и обратно, т. е. коллективизацию всех валентных электронов. Электроны внешней Зр -оболочки остова локализованы на атомах, т. е. не могут переходить от атома к атому, и следовательно, не принимают участия ни в металлической проводимости, ни в металлической связи. Этому отвечает запрещенная зона АЕ, исключающая переходы между полосой проводимости 4s, 3d и валентной зоной Зр. Однака внешняя Зр -оболочка остова также возбуждена, а именно, Испытывает спиновое расщепление, приводящее к асимметрии р-орбиталей,, сохраняющих р-состояние. [c.26]

Циклический вариант взаимосвязи симметрия — сохранение , заключающийся в том, что каждой обобщенной циклической координате отвечает некоторый.сохраняющийся обобщенный импульс, по существу говоря, был известен уже Лагранжу который и закон сохранения энергии связывал с цикличностью временной координаты В 70—80-х годах XIX в. эта идея Лагранжа была существенно развита и применена к анализу не только механических, но и физических систем в работах Рауса (1877 г.), Гельмгольца, В. Томсона и Тэта, Дж. Дж. Томсона и др. (1879—1888 гг.). Разработанная на основе метода циклических координат (называемых также игнорируемыми , отсутствующими , киностеническими , скоростными и т. д.) теория скрытых движений позволяла механически интерпретировать лагранжианы, имеющие значение в теории теплоты и электродинамике. Вместе с тем упомянутые исследователи не обращали достаточного внимания на, так сказать, нетеровский аспект метода циклических координат. Ведь циклический характер некоторой координаты означает, что движение системы, как целого, соответствующее этой координате, никак не сказывается на свойствах системы. А это эквивалентно инвариантности (или симметрии) системы (ее лагранжиана или гамильтониана) относительно преобразования, характеризующего циклическое движение. Таким образом, устанавливается непосредственная связь между симметриями типа однородности и изотропности пространства с законами сохранения типа импульса. Характер циклической координаты (трансляционный иди вращательный) [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...