Уравнение энергии для пограничного слоя

УРАВНЕНИЕ ЭНЕРГИИ ДЛЯ ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ [c.119]

ИНТЕГРАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ ЭНЕРГИИ ДЛЯ ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ [c.120]

Интегральное уравнение энергии для пограничного слоя [c.268]

После подстановки и некоторых преобразований получим окончательное выражение интегрального уравнения энергии для пограничного слоя [c.174]

С учетом диссипации кинетической энергии для жидкости с постоянными физическими свойствами уравнение энергии для пограничного слоя и граничные условия при постоянной температуре поверхности и внешнего потока имеют вид [c.109]

Рис. УП-6. К выводу интегрального уравнения энергии для пограничного слоя

Интегральное уравнение энергии для пограничного слоя в потоке несжимаемой л идкости имеет следующие выраи-сения [c.62]

Выведем уравнение энергии для пограничного слоя смеси газов с учетом химических реакций. При рассмотрении течений с химическими реакциями удобно определить обобщенную энтальпию единицы массы i-й компоненты смеси по формуле [c.557]

Для теплового пограничного слоя удается упростить уравнение энергии (2.52). Полученное после упрощения уравнение называют уравнением энергии теплового пограничного слоя. Можно получить точное аналитическое решение (распределение температуры в пограничном слое) этого уравнения, если из гидродинамической задачи определено распределение скорости поперек пограничного слоя и давления вдоль пограничного слоя. Однако точное решение трудоемко и поэтому, так же как и для динамического слоя, разработаны приближенные методы решения уравнения энергии теплового пограничного слоя (подробнее см. 7.3). [c.105]

Ограничимся рассмотрением двумерной (плоской) задачи для пограничного слоя, так как толщина движущегося вдоль стенки слоя жидкости вследствие естественной конвекции очень мала. С учетом изложенного выше уравнения движения, неразрывности и энергии для пограничного слоя можно свести к виду [c.149]

Запишем уравнение кинетической энергии для пограничного слоя несжимаемой жидкости в виде [c.82]

Уравнения сохранения количества движения и полной энергии для пограничного слоя имеют вид [c.420]

Уравнение энергии теплового пограничного слоя для умеренных скоростей, при которых можно пренебречь величиной диссипативной функции, получим из уравнения (УП-31 а) [c.137]

Широкие возможности решения задач о трении и конвективном тепломассообмене при градиентном течении жидкостей и газов дает теория пограничного слоя. Сопротивление, которое испытывает тело при движении в жидкости или газе, а также интенсивность тепломассообмена между жидкостью или газом и поверхностью тела в значительной степени обусловлены развитием динамического и теплового пограничных слоев. В случае образования на обтекаемой поверхности ламинарного пограничного слоя получены точные аналитические решения уравнений пограничного слоя для некоторого класса задач. Особенно простым классом точных решений этих уравнений являются автомодельные решения, имеющие место в случае, когда скорость внешнего потока пропорциональна степени расстояния х,. измеренного от передней критической точки, а также при плоскопараллельном и осесимметричном течении вблизи критической точки. В других случаях при невозможности получения точных решений надежные результаты дают методы численного интегрирования или приближенного решения интегральных уравнений количества движения, кинетической, тепловой или полной энергии для пограничного слоя. Разными авторами предложены методы преобразования уравнений пограничного слоя в сложных условиях тече-4 [c.4]

Уравнения энергии в пограничном слое можно получить в виде уравнения для полной энтальпии осредненного движения из (1-58) или для суммы этой энтальпии и кинетической энергии турбулентных пульсаций из уравнений (1-58) и (1-59), получаем соответственно [c.49]

Для нахождения связи теплового потока с газодинамическими параметрами используем интегральное уравнение энергии в пограничном слое [c.404]

Предварительные замечания. Все способы расчета турбулентного пограничного слоя представляют собой приближенные способы такого же вида, как рассмотренные в главе X для ламинарного пограничного слоя. Они также основаны на теореме импульсов и теореме энергии для пограничного слоя, выведенных в главе VIH [уравнения (8.35) и (8.38)]. Но так как для турбулентного течения общие законы изменения касательного напряжения на стенке и диссипации теоретически неизвестны, то необходимо для этих величин вводить в расчет дополнительные данные. [c.603]

Дифференциальное уравнение энергии для ламинарного пограничного слоя записывается после упрощения следующим образом [c.288]

Уравнение (7.28) переведем в безразмерную форму (выберем в качестве масштабов отнесения скорость внешнего потока ja-рактерный размер I, избыточную температуру 0 = 7 — Т ) произведем оценку порядка величин, отбросим малые величины, в результате получим уравнение энергии для теплового пограничного слоя [c.119]

В размерных величинах искомое уравнение энергии для теплового пограничного слоя на пластине (dp/dx = 0) при умеренной скорости потока имеет вид [c.120]

Приближенное решение уравнения энергии для теплового пограничного слоя сводится к решению интегрального уравнения энергии. [c.120]

Рис. 7.6. К выводу интегрального уравнения энергии для ламинарного пограничного слоя

Уравнение энергии для турбулентного двухмерного пограничного слоя в несжимаемой жидкости без учета диссипативной функции имеет вид [c.131]

Уравнение (7.65) называют уравнением энергии для турбулентного пограничного слоя. [c.131]

Если в уравнение энергии (X1-144) ввести вместо % сумму (А, + А, ), то из него выпадет член, связанный с переносом энергии диффузией (второй в правой части). Полученное таккгл образом уравнение энергии пограничного слоя в диссоциирующем газе по форме не будет отличаться от уравнения энергии для пограничного слоя в недиссоциирующем газе (ХМ9). Ранее было установлено, что решение уравнений несжимаемого (р = onst) пограничного слоя для нереагирующего газа (VII-48) можно представить в следующей форме [c.272]

Решение. Интегральное уравнение энергии ламинарного пограничного слоя, записанное для случая ква-зиизотермического обтекания поверхности с постоянной температурой несжимаемым потоком жидкости, имеет вид [c.241]

Для приближенного расчета теплообмена при продольном обтекании (и , = onst) плоской пластины с не-обогреваемым начальным участком мы воспользуемся интегральным уравнением энергии (5-20). С помощью метода суперпозиции распространим это решение на случаи произвольного распределения температуры или плотности теплового потока вдоль пластины. И, наконец, получим приближенное решение уравнения энергии ламинарного пограничного слоя на теле произвольной формы, обтекаемом потоком с переменной скоростью вне пограничного слоя. [c.246]

Полученное в предыдущем разделе решение уравнения энергии турбулентного пограничного слоя на плоской пластине со ступенчатым изменением температуры поверхности (с необогреваемым начальным участком) используем теперь, как и в аналогичной задаче при ламинарном пограничном слое, для расчета теплообмена при произвольном продольном изменении температуры пластины. Как и прежде, для расчета применяется метод суперпозиции решений ступенчатой функции, аппрокси-.шрующей заданную кривую распределения температуры . оверхности. В рассматриваемом случае может быть непосредственно использовано уравнение (10-30). Посколь-i y метод решения полностью идентичен решению соответствующей задачи для ламинарного пограничного слоя, [c.292]

При обтекании газом тупого тела с осью симметрии, направленной вдоль скорости невозмущенного потока, на поверхности тела образуется пограничный слой, симметричный относительно оси тела. Линии такого движения лежат в меридиональных плоскостях. В Л. 20, 105] показано, что если x5i и d idaldx малы (х — кривизна меридионального профиля), то уравнения движения и энергии для пограничного слоя имеют такой же вид, как и в случае обтекания газом плоской поверхности, если координата х направлена вдоль контура меридионального сечения, а у — по нормали к нему. [c.23]

Сравнивая уравнения для турбулентного пограничного слоя (100) — (103) с уравнениями для ламинарного пограничного слоя (94)—(97), можно отметить следующее. Уравнение неразрывности и второе уравнение движения имеют одинаковый вид. Первое уравнение движения и уравнение энергии для осредненных параметров турбулентного пограничного слоя отличаются от со-ответствующпх уравнений для ламинарного пограничного слоя наличнем дополнительных касательных напряжений п дополнительных тепловых потоков. [c.317]

Наряду с уравнением импульсов существуют и другие интегральные соотношения для пограничного слоя. Так, акад. Л. С. Лейбеизоном получено интегральное соотношение, выражающее баланс механической энергии в пограничном слое проф. [c.341]

Наряду с уравнением импульсов существуют и другие интегральные соотношения пограничного слоя. Так, акад. Л. С. Лейбен-зоном получено интегральное соотношение, выражающее баланс механической энергии в пограничном слое ироф. В. В. Голубевым дано обобщенное интегральное соотношение, из которого уравнения импульсов и энергии получаются как частные случаи. Дополнительные интегральные соотношения оказываются необходимыми для построения уточненных методов расчета пограничного слоя. [c.374]

Для решения интегрального уравнения энергии (7.35) необходимо выбрать профиль температуры поперек пограничного слоя так, чтобы он как можно лучше совпадал с реальным и удовлетворял бы следующим граничным условиям при у = 0 Т = Та, при г/ = оо т = Т , дТ1ду = 0, кроме того, из уравнения энергии для плоского пограничного слоя (7.34), написанного через абсолютную температуру [c.123]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...