Теорема Карно

При выводе термического к. п. д. обратимого цикла Карно были использованы соотношения, справедливые только для идеального газа. Поэтому, для того чтобы можно было распространить все сказанное о цикле Карно на любые реальные газы и пары, необходимо г доказать, что термический к. п. д. цикла Карно не зависит от свойств вещества, при помощи которого он осуществляется. Это и является содержанием теоремы Карно. Для доказательства этой теоре- 2 предположим, что две машины //////////////////////////////А i работают по обратимому циклу Рис. 8-5 Карно с различными рабочими те- [c.116]

Зачем доказывается теорема Карно [c.135]

Если использовать потерянные телами за время удара скорости v —u и V2 — U, го потерю кинетической энергии можно также получить в форме теоремы Карно для удара двух тел [c.536]

ПРИ НЕУПРУГОМ УДАРЕ ДВУХ ТЕЛ. ТЕОРЕМА КАРНО [c.403]

Определить угловую скорость цилиндра в конце удара о наклонную плоскость проверить найденное выражение угловой скорости цилиндра по теореме Карно. [c.222]

Определить угловую скорость фермы в конце удара и проверить ее по теореме Карно. [c.222]

Определить угловую скорость контейнера в конце соударения тележек и проверить найденное выражение по теореме Карно. Определить скорость тележки 2 в конце соударения с тележкой 1. [c.224]

Определить угловую скорость системы в конце удара и проверить найденное выражение угловой скорости по теореме Карно. Определить также ударный импульс, испытываемый опорой Л. [c.224]

Поверить найденные выражения угловых скоростей цилиндра после ударов о ступеньку и наклонную плоскость с помощью теоремы Карно. [c.230]

Проверим полученное выражение (1) угловой скорости цилиндра по теореме Карно [c.232]

Имеет место теорема Карно кинетическая энергия, теряемая [c.495]

Потеря кинетической энергии Теорема Карно. Кинетическая [c.294]

Теорема Карно для случая мгновенного наложения идеальных неупругих связей [c.485]

Равенство (15) составляет содержание первой теоремы Карно и формулируется так при мгновенном наложении на систему идеальных, стационарных, неупругих связей происходит потеря кинетической энергии, равная по величине кинетической энергии системы от потерянных скоростей. [c.486]

Теорема Карно для мгновенного снятия стационарных связей [c.487]

Общая теорема Карно [c.487]

Первую фазу удара — фазу деформации — можно считать случаем мгновенного наложения неупругих связей на каждое из тел, вторую фазу—фазу восстановления — случаем мгновенного снятия связей. Однако налагаемые и снимаемые в этом случае связи не являются стационарными и потерянную энергию каждого тела отдельно нельзя определить по теореме Карно. Но энергию, потерянную системой двух соударяющихся тел, можно определить по теореме Карно, так как выполняется условие [c.494]

Потерянную кинетическую энергию можно определить и по теореме Карно (32). Пусть теперь одно нз тел, например В, в начале удара неподвижно, т. е. Па = 0- Тогда из формул (33) и (34) [c.494]

Получена теорема Карно для точки о потере кинетической энергии при абсолютно неупругом ударе и отсутствии ударного трения [c.515]

Получена теорема Карно для системы потеря кинетической энергии при абсолютно неупругом ударе в случае мгновенного снятия связей и отсутствия ударного трения равна кинетической энергии от потерянных скоростей точек системы. Накладываемые на точки системы связи при ударе должны создавать ударные импульсы, перпендикулярные скоростям точек после удара. Это выполняется, если связи являются стационарными и не создают ударных сил трения. [c.515]

В прикладных задачах обычно встречается удар двух тел, движущихся поступательно или вращающихся вокруг параллельных или совпадающих осей. Рассмотрим некоторые особенности применения общих теорем и теоремы Карно в этих случаях. [c.516]

При абсолютно неупругом ударе двух поступательно движущихся тел для каждого тела налагаемая связь не является стационарной и условия X и = О и 5а X = О по отдельности не выполняются. Они использовались при выводе теоремы Карно для системы. Но выполняется условие для двух тел [c.518]

Из теоремы Карно (25") для двух тел можно получить общую скорость тел после удара при прямом центральном ударе этих тел [c.518]

При рассмотрении удара двух тел, вращающихся вокруг одной оси или параллельных осей, следует применять теорему об из.менении кинетического момента к каждому телу или теорему Карно. При применении теоремы об изменении кинетического момента к двум телам вместе при вращении тел вокруг параллельных осей войдут моменты неизвестных ударных импульсов в местах закрепления по крайней мере одной из осей вращения. Эти моменты сами являются неизвестными. Применение общих теорем при ударе к одному телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси, рассмотрено в следующем параграфе. Здесь отметим только некоторые особенности применения теоремы Карно к системе двух вращающихся тел. [c.519]

В частности, этим способом можно найти различные обобщения теоремы Карно, одно из которых мы и рассмотрим. [c.469]

Теорема Карно доказывается от противного. Предположим, что q 2 < <72. тогда r t т. е. паровая машина совершает ббль- [c.116]

ГИИ, применяя следствия из (22) и (22 ) без использования условия (26). Условие (26) для удара двух поступа1ельно движущихся тел расширяег область применения теоремы Карно. [c.537]

При вращении двух тел вокруг одной оси (рис, 159) 0,02 с угловыми скоростями до удара со, и oj в одном и том же направлении и моментами инерции отгюсительно этой оси J и можно применить теорему Карно, если удар гел выступами при сближении абсолютно неупругий. Здесь выполняется условие при енимосги этой георемы для двух тел 5 ы = 0, так как 5 = 5j + 52 = 0, хотя для каждого тела в отдельности 5 1 i7 9 0 и 2 й 7 0. Согласно теореме Карно, имеем [c.538]

Разности ftiijj—u ) и (Oax—Ux) показывают, насколько уменьшилась при ударе скорость каждого из соударяющихся тел. Их можно назвать потерянными при ударе скоростями. Тогда из формулы (165) вытекает следующая теорема Карно кинетическая энергия, потерянная системой тел при абсолютно неупругом ударе, равна той кинетической энергии, которую имела бы система, если бы ее тела двигались с потерянными скоростями. [c.404]

Определить угловую скорость маятника при внезапной оста1ювке оеи его подвеса и проверить найденное выражение по теореме Карно. Определить также угол отклонения р маятника после удара о вертикальную плоскость и ударные импульсы, испытываемые осью А маятника. [c.228]

Теорема Карно. Кинетическая энергия Потеря кинетической энергии является мерой, характеризующей спо-системы, происходящая от собность механического движения превра-ударов при встрече ее тел, щаться В эквивалентное количество других со етТвующеГ "о % ян ВИДОВ движения (теплота, электричество ным скоростям (Л. Карно) И Т. П.). Удары тел всегда сопровождаются [ttiiiu—viY , явлениями, требующими затраты энергии 2 (нагревание тел, звук и пр.), поэтому [c.387]

Расширена динаг.иша твердого тела с одной закрепленной точкой. Наряду с приближенной теорией гироскопа дополнительно изложена точная теория гироскопического момента при регулярной прецессии. В спецЕтальных главах изложены также элементы теории искусственных спутников и даны основные сведения по движению точки переменной Еиассы. В теорию удара вклЕочена редко излагаемая в учебниках теорема Кельвина, иа основе которой затем доказываются теоремы Карно. [c.3]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.404 ]

Курс теоретической механики Ч.2 (1977) -- [ c.267 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.387 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.294 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1977) -- [ c.470 ]

Теоретическая механика (1980) -- [ c.415 ]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.64 ]

Термодинамика (1984) -- [ c.63 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.61 , c.62 ]

Теоретическая механика Том 2 (1960) -- [ c.439 , c.448 ]

Аналитическая динамика (1971) -- [ c.251 ]

Классическая динамика (1963) -- [ c.193 ]

Теоретическая механика (1970) -- [ c.616 , c.627 , c.633 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 2 (1978) -- [ c.460 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.582 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.420 ]

Техническая термодинамика Издание 2 (1955) -- [ c.57 , c.61 ]

Курс теоретической механики Том2 Изд2 (1979) -- [ c.384 ]

Теоретическая механика Изд2 (1952) -- [ c.596 ]

Беседы о механике Изд4 (1950) -- [ c.314 ]

Курс термодинамики Издание 2 (1967) -- [ c.94 ]

Динамика системы твёрдых тел Т.1 (1983) -- [ c.321 , c.322 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.228 ]

Введение в термодинамику Статистическая физика (1983) -- [ c.72 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.148 ]

Теплотехника (1985) -- [ c.55 ]

Современная термодинамика (2002) -- [ c.83 , c.87 , c.111 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.45 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...