Масса протона

Гироскопическая частота соц(р) протона относится к гироскопической частоте электрона в том же самом магнитном поле, как 1/1836, т. е. так же, как масса электрона к массе протона. В магнитном поле с индукцией 10 Гс гироскопическая частота протона равна [c.128]

Применив формулу бинома Ньютона, мы разложили дробь в степенной ряд и оставили только слагаемое низшего порядка относительно М1/М2. Если Mi равно т (массе электрона), а М2 равно Мр (массе протона), то приведенная масса равна [c.282]

После появления в 1913 г. модели строения атома Резерфорда — Бора из элементарных частиц были известны электрон, фотон и около 95 различных ядер. (Элементарной можно практически считать всякую частицу, которую трудно себе представить как состоящую из других частиц). Открытие в 1932 г. нейтрона (нейтральной частицы с массой, слегка превышающей массу протона) привело к представлению о ядрах как [c.424]

Для анализа свойств атомного ядра особенно важно иметь точные значения масс протона и нейтрона, являющихся составными частями всех атомных ядер. Как видно из табл. 1, современная масс-спектроскопия позволила получить для массы атома водорода (и, следовательно, для массы протона) значение с девятью десятичными знаками. Ниже приведены приближенные значения для массы атома водорода и массы протона в разных единицах [c.32]

Знание точных значений масс протона и нейтрона позволяет сравнить массу атомного ядра М с суммой масс всех нуклонов, из которых состоит ядро. При этом оказывается, что всегда масса ядра меньше суммы масс всех протонов и нейтронов. Этот результат совершенно естествен, так как ядро представляет собой прочно связанную систему нуклонов. отвечаюш ую минимуму энергии. [c.36]

В ЭТОМ случае (3+-распад ядра еС" сводится как бы к превращению одного протона в нейтрон (см. рис. 46, б). Разумеется, это превращение надо понимать условно, так как масса протона меньше массы нейтрона, вследствие чего позитронный распад свободного протона невозможен. Однако для протона, связанного в ядре, подобное превращение возможно, так как недостающая энергия восполняется ядром. [c.139]

Но энергии частиц, имеющих равные скорости, относятся как массы. Поэтому, если обозначить через и т массы протона [c.211]

В опыте использовались у-лучи, испускаемые радиоактивным препаратом Th С" ( 7 =2,62 Мэе). В результате фоторасщепления дейтона были обнаружены протоны с энергией 0,2 Мэе. Так как в то время было уже известно, что масса нейтрона приблизительно равна массе протона, то можно было заключить, что кинетическая энергия, уносимая нейтроном, также равна 0,2 Мэе (подробнее см. 2, п. 3) и что, следовательно, энергия связи дейтона [c.471]

Протон и нейтрон по многим свойствам сходны друг с другом. Действительно, массы протона и нейтрона приблизительно равны. Отличие их не превышает 2,5 гпе (1,3 Мэе), т. е. меньше [c.511]

В последующих опытах это отличие уменьшилось до 1%, и в настоящее, время нет никаких оснований сомневаться в тождественности масс протона и антипротона. [c.625]

Для вычисления энергетического выхода ядерной реакции необходимо найти разность масс частиц, вступающих в реакцию, и частиц — продуктов реакции. В реакции участвуют атомные ядра, но в справочных таблицах обычно даются сведения лишь о массах атомов. Можно найти массу каждого атомного ядра вычитанием массы электронов оболочки из массы атома. Можно поступить иначе. Если в уравнении ядерной реакции слева и справа пользоваться только массами атомов (т. е. массой атома водорода, а не массой протона слева, и массой атома гелия, а но массой альфа-частицы справа), то из-за одинаковости числа электронов в атомах, вступающих в реакцию, и в продуктах реакции их вычитание осуществляется автоматически при нахоясдении разности масс. Таким образом, для решения яадачи можно воспользоваться сведениями из справоч-1шка о массах атомов [c.343]

Согласно первому закону Ньютона взвешенная молекула стремится остаться неподвижной (или двигаться по прямой с постоянной скоростью), если рассматривать ее движение относительно лаборатории (лаборатория представляет собой достаточно хорошее приближение к системе отсчета, не имеющей ускорения). Молекула в ультрацентрифуге как бы противится бешеному вращению с большой угловой скоростью. Для наблюдателя, покоящегося относительно ротора ультрацентрифуги, молекула растворенного вещества будет вести себя так, как если бы на нее действовала сила M oV, стремящаяся оттолкнуть ее от оси вращения в сторону наружной стенки пробирки, вставленной в ротор центрифуги. Как велика эта сила Предположим, что молекулярная масса растворенного вещества равна 100 000, т. е. что масса М молекулы этого вещества приблизительно в 10 раз больше массы протона [c.73]

Мы приняли массу протона приближенно равной 2-10- г. Заметьте, что 1 СГСЭ<,-1 СГСЭг/см = 1 дин = 1 г-см-с . [c.120]

Масса Солнца Мс равна приблизительно 2-10 г, а его радиус с — приблизительно 7-10 см. Примем М радной З-Ю- г, т. е. примерно удвоенной массе протона ). Тогда из уравнения (117) получаем [c.303]

Открытие ] .-мезонов (а-частиц). Продолжая исследовать космические лучи методом камеры Вильсона, К- Андерсон и С. Неддер-мейер в 1937—1938 гг. получили фотографии треков заряженных частиц с массой около 200 т . Так как масса обнаруженной частицы больше массы электрона т,.. но меньше массы протона Шр, то частица была названа мезоном (це стоС — средний). Для отличия от других мезонов позднее эта частица была названа ц-мезо-н о м или мюоном. [c.74]

В 1932 г. Чедвику удалось показать, что возникающее при бомбардировке бериллия а-частицами излучение с большой проникающей способностью является потоком нейтральных частиц, масса которых близка к массе протона. Эту новую частицу назвали нейтроном (о ). Реакция образования нейтрона при обстреле бериллия запишется [c.280]

Знаменитые опыты Э. Резерфорда ( 11) по рассеянию а-частиц при прохождении через вещество привели его в 1911 г. к открытию существования атомных ядер и протона р (ядра атома водорода). Масса протона = 1,672-10 г 1836,1-т , он обладает положительным электрическим зарлдом е. Протоны входят в состав других атомных ядер. Спин (спиновое число) протона s = V2 (см. [c.338]

Так как энергия данной системы не зависит от эксцентриситета эллипса, то те же формулы справедливы и для круговой орбиты диаметра 2а. При расчетах предполагается, что массу протона можно считать бесконечно большой по сравнению с массой электрона, так что протон следует считать неподвижным. Кроме того, не принимается во внимание зависимость массы электрона от скорости. Спектр водородного атома по Бальмеру—Ридбергу описывается формулой [c.723]

Выход из этого затруднения был найден в 1932 г. Чедвико.м, который проанализировал с помощью законов сохранения энергии и импульса опыты по образованию исследуемым излучением ядер отдачи азота и водорода и пришел к выводу, что это излучение представляет собой поток нейтральных частиц с массой, приблизительно равной массе протона. Вновь открытая частица была названа нейтроном ( ). Точное значение массы нейтрона, определенное из энергетического баланса ядерных реакций, идущих с образованием или поглощением нейтронов, равно гп-п = 1838,5 Же. Таким образом, масса нейтрона больше массы протона на 2,5 гПс и больше суммы масс протона и электрона на 1,5 те. В соответствии с известным соотношением, связывающим массу и энергию, каждому значению массы М в граммах соответствует энергия в эргах, где с = 3 10 ° uj eK — скорость света. Для неподвижной покоящейся частицы эта [c.19]

Продолжая опыты Резерфорда, Боте и Беккер в 1930 г. обнаружили, что при облучении а-частицами некоторых легких элементов (Be, Li) последние вместо протонов испускают излучение, очень слабо поглощаемое свинцом. Детальное исследование этого излучения, проведенное в 1932 г. Чедвиком, позволило сделать вывод о том, что это излучение представляет собой поток нейтральных частиц с массой, приблизительно равной массе протона (см. 2). Вновь открытая элементарная частица была названа нейтроном. Напомним, что нейтрон, так же как и протон, имеет Б = 1, 7 = 1/2 (но 7с = —1/2), Р +1 его масса гПп = 1,00898 а. е. м. = 939,5 Мэе, спин /г/2, магнитный момент j, —1,91 1в. В отличие от протона нейтрон является нестабильной частицей. Период полураспада нейтрона 11,7 мин (см. 2, п. 3 4, п. 5 10, п. 6). [c.544]

Поиски частиц с массами, промежуточными между массой [г-мезона и массой протона, начались в 1946 г. опытами советских ученых А. И. Алиханова и А. И. Алиханяна, проведенными с помощью разработанного ими прибора — масс-спектрометра (р,ис. 238). Принцип устройства прибора заключается в использовании нескольких ковров счетчиков С, расположенных около большого магнита таким образом, что заряженная частица, идущая сверху вниз, последовательно проходит через систему счетчиков, межполюсное пространство магнита и снова через систему счетчиков, разделеннь.1х поглотителем Я. С каждым счетчиком связана неоновая лампочка, вспыхивающая в момент прохождения частицы через счетчик. Траектория частицы в приборе и, следовательно, ее импульс определяются по расположению одновременно вспыхнувших лампочек, которые фиксируются фотоаппаратом. Пробег частицы определяется по толщине пройденного ею поглотителя. По имшульсу и пробегу вычисляется масса прошедшей через прибор частицы. В результате большой серии опытов с таким прибором авторы высказали утверждение, что, кроме ц-мезонов и протонов, в составе космических лучей должны быть частицы с промежуточными массами. Позднее такие частицы были обнаружены. [c.557]

С последующим его распадом на лету на два v-KBaHTa. Так как массы протона, нейтрона и я -мезона известны, то энергетический спектр образующихся -квантов зависит только от массы л°-мезона, которая, таким образом, может быть определена по виду спектра v-лучей. [c.579]

Возникшую проблему, которую назвали (0 — х)-проблемой, пытались разрешить теоретически. В одном из вариантов была предположена особая симметрия ядерных сил, которая приводит к существованию дублетов частиц, имеющих равные массы, но отличающихся по четности (0+ и О ). Введение такой дополнительной симметрии ядерных сил аналогично известному нам свойству зарядовой сопряженности, приводящему к существованию равных по массам зарядовосопряженных частиц е+ и л+ и Я и др., или свойству изотопической инвариантности, с которым связана близость масс протона и нейтрона, а также [c.598]

С представлением о сложном составе нуклона мы уже встречались. Отличие магнитного момента протона и нейтрона от ди-раковских значений (1 и О соответственно) интерпретировалось в 4, п. 6 как возможность для нуклона пребывать часть времени в виде сложной системы, состоящей из идеализированного (голого) нуклона и я-мезонного облака (шубы). Эта феноменологическая интерпретация получила обоснование в 76 и 79, п. 6, где для объяснения природы ядерных сил были введены виртуальные я-мезоны, испускаемые нуклонами. В этой схеме физический протон часть времени существует в виде голого протона с л°-мез0 нным облаком, а другую часть времени — в виде голого нейтрона с я+-мезонным облаком. Аналогично физический нейтрон частично существует в виде голого нейтрона с я°-мезонным облаком, а частично — в виде голого протона с я -мезонным облаком. Такая схема позволяет понять равенство численных значений и отличие по знаку аномальных частей магнитных моментов нуклонов (они определяются -временем пребывания нуклона в виде системы с заряженным я-мезонным облаком) отличие в величине масс протона и нейтрона (электро--статическое и магнитное взаимодействие между голыми нуклонами и виртуальными я-мезонами). [c.653]

Поиски частиц с массами, промежуточными между массой ji-ме-зона и массой протона, начались в 1946 г. опытами советских ученых А. И. Алиханова и А. И. Алиханяна, проведенными с помощью разработанного ими прибора — масс-спектрометра (рис. 75). Принцип устройства прибора заключается в использовании нескольких ковров — счетчиков С, расположенных около большого магнита таким образом, что заряженная частица, идущая сверху вниз, последовательно проходит через систему счетчиков, межполюсное пространство магнита и снова через систему счетчиков, разделенных поглотителем П. С каждым счетчиком связана неоновая лампочка, вспыхивающая в момент прохождения частицы через счетчик. Траектория частицы в приборе и, следовательно, ее импульс определяются по расположению одновременно вспыхивающих лампочек, вспышки которых фиксируются. Длина пробега частицы определяется по толщине пройденного ею поглотителя. По импульсу и длине пробега [c.125]

Смотреть страницы где упоминается термин Масса протона : [c.7] [c.251] [c.317] [c.335] [c.342] [c.33] [c.73] [c.117] [c.388] [c.409] [c.425] [c.12] [c.93] [c.154] [c.338] [c.35] [c.283] [c.489] [c.580] [c.625] [c.708] [c.21] [c.150] [c.151]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...