Барионное число

Закон сохранения ядерного заряда (барионного числа). Совокупность известных экспериментальных фактов (см. табл. 21) показывает, что ядерное вещество (нуклоны), а вообще разность между [c.354]

Странное квантовое число S, барионное число В и число, Q/e = Z, выражающее заряд частицы в элементарных зарядах, связаны соотношением [c.359]

Введены некоторые новые, более принятые в настоящее время обозначения (например, для заряда античастиц, резонансов, барионного числа). [c.10]

В настоящее время протон хорошо изучен. Известно, что это стабильная частица с барионным числом В = 1, изотопическим [c.544]

Дискретные преобразования и связаны не только с преобразованиями типа отражений в пространстве и времени, но и с изменением дискретных величии, таких как электрич. заряд, барионное число, странность, очарование, цвет и т, д. Приведём примеры О. дискретных преобразований, использующихся в теории релятивистских ферми-частиц, к-рые несложным образом выражаются через 7 , пространственная инверсия (г —> — г, [c.416]

ЭЛ.-магн., слабого.Сохранение электрич. заряда, энергии, импульса и полного угл. момента системы является точным для всех типов взаимодействий. В перечисленных взаимодействиях сохраняются также барионное число В АВ = 0) и, по-видимому, три типа лептонных чисел — электронное е, мюонное , [c.487]

П. является адроном. Кроме сильного взаимодействия он также участвует во всех др. фундам. взаимодействиях электромагнитном, слабом и гравитационном, П. относится к классу барионов его барионное число В = i. Законом сохранения барионного числа [c.164]

Закон сохранения ядерного заряда (барионного числа) в том, и состоит, что сумма барионных чисел до и после процесса одинакова. Возникает вопрос можно ли экстраполировать этот закон на неисследованную область больших энергий, нельзя ли там ожидать несохранения Я- Б. Зельдович указывает, что здесь на помощь приходит квантовая механика с идеями подбарьерного перехода и принципа неопределенности энергии если бы ядерный заряд не сохранялся при каких-то сверхбольших энергиях, то с малой вероятностью, подбарьерно, он не сохранялся бы и в обычных ядрах. Стабильность атомных ядер косвенно доказывает универсальность закона сохранения барионного (ядерного) заряда. [c.354]

Каждая частица, положенная в основу схемы Саката, характеризуется тремя независимыми квантовыми числами барионным числом В, электрическим зарядом Z = Q/e, странностью S (или гиперзарядом Y). Однако в качестве тройки исходных частиц нельзя брать р, п, Л, так как при этом барионное число В любой составной частицы было бы равно 3. [c.389]

Выще говорилось о том, что схема Саката обладает наибольшей привлекательностью с точки зрения минимума лежащих в ее основе фундаментальных частиц р, п. Л). Однако там же было показано, что эта схема не приводит к правильному набору барионных унитарных мультиплетов. Между тем положенное в основу схемы Саката представление о том, что каждая частица характеризуется только тремя независимыми квантовыми числами барионным числом В, зарядом 2 и странностью 5 (гиперзарядом У), может быть использовано для построения другой аналогичной схемы, которая дает правильные мульти-плеты, [c.691]

Перечисленные частицы образуют три класса нуклоны N (протон и нейтро н) являются представителями класса барионов, характеризующегося барионным числом В = +1 электрон, позитрон, нейтрино и антинейтрино входят в класс лептонов, представители которого характеризуются лепто нным зарядом Ч-1 [c.699]

В настоящее время протон хорошо изучен. Известно, что это стабильная частица с барионным числом В=1, изотопическим хпином T = V2 (и проекцией T = + L) внутреннюю четность прогона условились считать положительной (Р== + 1) его масса равна 1,007276 а. е. л. = 938,26 Мэе,, заряд +е, спин V2, магнитный момент примерно 2,79цв, где [c.96]

Барионный заряд (барионное число) В—одна из внутренних характеристик элементарных частиц, от- шчная от нуля для барионов и равная нулю для всех остальных частиц. Барионный заряд барионов полагают равным единице, а антибарионов—минус единице. Бариогап.ш заряд системы часпщ равен разности между числами барионов и антибарионов в системе. [c.221]

Необходимость объяснить отсутствие сильного смешивания вещества и А. в космич. масштабах, меньБгих скоплений галактик, является существ, трудностью космологич. моделей, предполагающих равное кол-во вещества и А. во Вселенной. С др. стороны, анализ иосмологич. следствий калибровочных теорий великого объединения взаимодействий, предсказывающих процессы с иесохранением барионного числа, показывает, <гго неравновесные эффекты нарушения СР-инвариант-ности в таких процессах на очень ранних стадиях эво- [c.105]

Само озфеделение того, что называть частицей в паре частица-А., в значит, мере условно. Однако при данном выборе частицы сё А. определяется однозцач- но. Сохранение барионного числа в процессах слабого взаимодействия позволяет по цепочке распадов барио- ВОВ определить частицу в любой паре барион-антиба- [c.119]

ИЗОТОПЯЧЕСКИЙ МУЛЬТИПЛЁТ -- семейство адронов, одинаковым образом участвуювхих в сильном взаимодействии, имеющих приблизительно равные массы, одни и те же барионное число, спин, чётность, странность и др. квантовые числа и отличающихся только [c.120]

В соответствии со сказанным выше для каждого типа К. аромат и электрич, заряд) одинаковы для всех цветов, т. е. для всех значений а. Характерной особеи-ностью К. является дробный электрич. заряд, кратный Vj е, не встречающийся у др. изученных элементарных частиц. Анализ имеющихся эксперим. данных согласуется с этим свойством К. Обсуждается, однако, и др. точка зрения, согласно к-рой электрич. заряды, а также барионные числа К. могут быть целочисленнгямн. В этом случае Q vi В должны были бы зависеть от цвета и лишь усреднённые по цветам значения Q и В для каждого К. совпадали бы со значениями, приведён- [c.340]

МЕЗОНЫ — адроны, не обладающие барионным числом и имеющие целочисленный спин. Как у всех адронов, лептонные числа М. равны нулю, Назв. М. происходит От греч. слова mesos — средний, промежуточный исторически это связано с тем, что. масса первых из обнаруженных М.— пи-мезонов — оказалась промежуточной по величине между массами электрона и протона. В дальнейшем выяснилось, что такое значение массы не является отличит, признаком М. (масса М. может быть во много раз больше массы протона Жр). [c.93]

В моделях великого объединения Н. образуют единые мультиплеты с кварками, что отражает общую природу этих частиц. У Н. при этом возникают калибровочные и юкавские взаимодействия со сверхтяжёлыми бозонами, Н , напр. ( -/У2) уУк (где й — зарядовосопряжённое кварку 4 состояние, у , р. = 0,1,2,3 — Дирака матрицы). Эти взаимодействия нарушают сохранение барионного числа, приводя к распадам про- [c.265]

Взаимодействия с нарушением барионного числа. Теоретич. модели ееликого объединения и суперобъединения предсказывают нестабильность барионов — их распад в лептоны и мезоны. Эти распады могут быть заметны только для легчайших барионов — р и п, входящих в состав атомных ядер. Для взаимодействия с изменением барионного числа на 1, ДД = 1, можно было бы ожидать превращения Н. типа п — е л , п — л Тр или превращения с испусканием странных мезонов. Поиски такого рода процессов производились в экспериментах с применением подземных детекторов с массой в неск. тысяч тонн. На основании этих экспериментов можно сделать заключение, что время распада Н. с нарушением барионного числа составляет более 10 лет. [c.270]

Рассеянные, активные, П. и непровзаимодействовав-шие остатки нач. адронов (совокупность пассивных П., или П.-спектаторов, от англ, spe tator — наблюдатель) превращаются в струи адронные, имеющие тот же импульс, ср. электрич. заряд, барионное число и др. сохраняющиеся квантовые числа (за исключением цвета), что И породивший их П. (или остаток адрона). Плотность распределения числа адронов А в струе по долям Z продольной компоненты 4-импульса (относительно 4-импульса исходного партона а) описывается функцией фрагментация t>Aia z). [c.548]

Т. к. время жизни пионов велико по сравнению с ядер-ным временем 10" с), в табл. эле.ментарных частиц их условно относят к стабильным частицам. Э.тект-рнч. заряд л -мезона ( = — 1 (т. е. совпадает с зарядом электрона), для л -мезона ( — +1, для л -мезона ( — 0. Спин пионов / = О, т. е. они относятся к классу бозонов. Их внутренняя чётность отрицательна, Р — —1. Частицы с такими характеристиками спина и чётности (/ = О, Р — —1) наз. псевдоскалярными барионное число, лептонное число, странность, очарование, красота пионов равны нулю. Из кваркового состава пионов видно также, что л и л" являются частицей и античастицей по отношению друг к другу, а л тождествен своей античастице (т. е. является u m ннo нейтральной частицей), л -мезон имеет положит, зарядовую чё пность . С — -[-1, Изотопический спин пионов / = 1, т. е. они образуют изотопич. триплет трём возможным проекциям изотопич. спина 1 = +1, 0, —1 соответствуют состояния л+, л , Л", С-чёпшостъ пионов отрицательна, С = —1. [c.583]

Ш определ. набором сохраняющихся квантовых чисел, таких, как барионное число, странность, изотопический спин, чётность и т. д. Поскольку в релятивистской теории аналитпч. продолжение амплитуд /j(t) осущест-вляется отдельно для чётных и нечётных значений момента то полюсы Редже характеризуются также сохраняющимся квантовым числом — сигнатурой о = 1, к-рая определяет чётность момента при целых значениях а = (—IV. Вклад полюса Редже в амплитуду бинарного процесса 1 -Р 2 3 -)- 4 при вы- [c.304]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...