Орбитали электронные

Полученное значение импульса (II.70) подставим в выражение радиуса кривизны орбиты электрона и наложим требование постоянства радиуса орбиты во времени [c.68]

Впоследствии теорию Бора усовершенствовал Зоммерфельд, который, кроме круговых орбит, стал рассматривать эллиптические орбиты электронов. В связи с этим в теорию были введены два квантовых числа — радиальное Пг и азимутальное k, которые в сумме дают главное квантовое число п, определяющее длину большой полуоси эллипса. Длина малой полуоси определяется азимутальным квантовым числом к. Оно может принимать ряд [c.57]

Выше было сказано, что сила Лоренца (22.1) направлена по радиусу круговой траектории. Здесь следует отметить, что влияние магнитного поля сказывается не в том, что радиус орбиты электрона увеличивается или уменьшается, а в том, что изменяется угловая скорость [c.107]

Поскольку микрообъект не может одновременно иметь и определенную координату, и определенный импульс, то для него классическое понятие траектории, строго говоря, не имеет смысла. В частности, утрачивает смысл и понятие орбита электрона в атоме . [c.92]

Во-вторых, при помещении тонкого образца в магнитное попе наблюдается более сложное проявление масштабного эффекта, которое было уже упомянуто ранее. В этом случае в рассмотрение дополнительно вводится радиус R орбиты электрона в магнитном попе и задача сводится к исследованию геометрического (и потому классического) соотношения между В, I и а. При этом удается получить сведения не только относительно I, но также и относительно орбиты R, а следовательно, и об импульсе свободных электронов. В тех случаях, когда нет необходимости пользоваться чрезвычайно тонкими образцами металла и прилагать очень сильные магнитные поля, исследования масштабного эффекта следует производить при низких температурах, чтобы достигнуть возможно большей длины свободного пробега электронов. [c.204]

Рассмотрим теперь случай бетатрона, в котором роль ускоряющего напряжения играет электродвижущая сила индукции, возбуждаемая изменением магнитного потока Ф, пронизывающего орбиту электрона. Электродвижущая сила индукции по всей орбите [c.311]

Магнитный поток Ф, пронизывающий орбиту электрона, можно выразить через среднюю напряженность поля, пронизывающего орбиту, Нср и площадь орбиты nR [c.312]

Рис. 98. Схема простейшей одноэлектронной системы во внешнем электрическом поле ё — внешнее электрическое поле ср — угол наклона плоскости орбиты электрона к оси 2 О — ядро атома С — электрический центр тяжести орбиты электрона, е — электрон на орбите а н Ь — большая и малая полуоси орбиты м — угловая частота прецессии орбиты относительно оси

Правила квантования. Энергии стационарных состояний определяются правилом квантования. Если рассмотреть круговые орбиты электронов в атоме, то, согласно Бору, стационарными являются лишь те орбиты, при движении по которым момент импульса L электрона равен целому числу [c.85]

Для электрона, находящегося на первой воровской орбите, найти частоту обращения, силу кругового тока, магнитную индукцию, которая возникает в центре круговой орбиты электрона. [c.96]

Радиус орбиты электрона, находящегося в состоянии с главным квантовым числом п, равен а = п , где <2q = 5,3-10 м-радиус первой боровской орбиты. Отсюда видно, что, например, при п= 100 радиус [c.198]

При прохождении через резонатор электроны приобретают определенную энергию Д и начинают двигаться по следующей орбите. При достижении последней орбиты электроны либо попадают на мишень, либо через канал выводятся из камеры (см. рис. 31, в). [c.304]

Рис. 13, Различные орбиты электрона при /7 = 3.

Рис. 21. Орбита электрона около поляризуемого атомного остова.

Величине е фф, как было указано в 18, можно дать наглядное толкование как средней плотности электрического заряда. Таким образом, вместо сопоставления выводов из квантовой механики с представлениями об орбитах электронов внутри атомов, можно говорить о том, что с точки зрения [c.107]

С точки зрения теории Бора, орбита электрона испытывает под влиянием внешнего поля возмущение. Теория в первую очередь распространяется на водород и водородоподобные ионы. Атом, состоящий из ядра и одного электрона, вращающегося вокруг него по эллиптической орбите, в среднем по времени аналогичен диполю. Если внешнее поле напряженности направлено по оси то потенциальная энергия электрона в этом поле в каждый данный момент равна [c.375]

Аналогично ведет себя и полупроводник р-типа при увеличении в нем концентрации акцепторной примеси. Так как орбиты электронов примесных атомов увеличены в полупроводнике примерно в е раз (е — относительная диэлектрическая проницаемость полупроводника), то примесные атомы начинают заметно взаимодействовать друг с другом уже при концентрации примеси 10 м (10 —10 атомных процента). [c.170]

Магнитный момент. В классической теории Бора электрон, двигаясь по круговой орбите вокруг ядра, представляет собой замкнутый ток, который обладает собственным магнитным моментом. Квантовая механика, отказываясь от наглядных модельных представлений ( орбита электрона в атоме, вращающийся электрон ), сохраняет наличие таких величин, как рассмотренный выше момент количества движения и соответственно магнитный момент. [c.310]

Радиус Бора - радиус первой (основной) орбиты электрона в атоме водорода по классической теории Бора [c.349]

Другим радиационным эффектом является поляризация вакуума вокруг точечного заряда ядра из-за виртуального рождения и аннигиляции электрон-позитронных пар (рис. 1, б). Поляризация вакуума искажает кулоновский потенциал, увеличивая эффективный заряд ядра на расстояниях порядка комптоновской длины волны электрона что приводит к отрицат. поправке к энергии уровня. В водородоподобных атомах радиус боровской орбиты электрона r —h /Zme значительно больше расстояния %/тс. Поэтому указанная поправка ока ывается малой по сравнению с вкладом диаграммы [c.622]

Из рис. 10.3,6 видно, что в результате прецессии орбиты электрон совершает доаолнительное круговое движение вокруг направления поля. Это и приводит к возникновению магнитного момента, который легко вычислить, комбинируя (10.8) и (10.9) [c.323]

Анализируя затруднения модели Резерфорда, ученые обратили внимание на еще одан непонятный факт. Электроны, вращающиеся вокруг ядра, должны излучать с частотой, равной частоте их обращения. Но при падении электрона на ядро радиус орбиты электронов уменьшается, частота вращения возрастает, следовательно, спектр излучения резерфордовского атома должен был бы быть непрерывным. Между тем многочисленные исследования спектров различных атомов показывали, что они представляют совокупность дискретных линий, характерных для каждого атома (рис. 48). Этот своеобразный паспорт атомов составляет основу для химического анализа различных веществ. Были и первые попытки найти определенные закономерности в расположении спектральных линий. В 1885 г. швейцарский ученый И. Бальмер установил, что длины волн, соответствующих некоторым линиям спектра водорода, образуют серию, которая хорошо описывается с помощью формулы [c.163]

Однако если мы поставим вопрос — справедливы ли преобразования Галилея для быстрых движений, то на основании того же опыта работы мощных ускорителей мы должны будем дать на этот вопрос отрицательный ответ. В самом деле, в мощных ускорителях, как уже указывалось, электроны движутся со скоростями, которые лишь в шестом, седьмом и даже в восьмом знаке отличаются от скорости света, т. е. лишь на сотни, десятки и даже единицы метров в секунду меньпле скорости света. И если мы применим преобразования Галилея, т. е. будем просто складывать геометрически скорость движения электронов относительно Земли и скорость движения Земли относительно неподвижной системы координат, то в той точке орбиты электронов, в которой эти скорости совпадают по направлению, мы получим скорость электронов относительно неподвижной системы координат, примерно на 30 кмкек превышающую скорость света (так как Земля движется со скоростью 30 км сек, а скорость электронов относительно Земли может быть лишь на единицы метров в секунду меньше скорости света). [c.236]

Однако помимо мелких уровней, определяемых соотношением (2.69), в полупроводниках имеются локальные уровни, лежащие на значительно больших расстояниях от энергетических зон. Эти глубокие уровни нельзя объяснить водородоподобной моделью и приходится считать, что электроны в таких атомах примеси слабо В(Эаимодействуют с атомами основного вещества, а орбита электрона примесного атома имеет малый радиус. Глубокие примесные уровни играют больщую роль в протекании неравновесных процессов. [c.93]

На рис. 98 схематически показана простейшая атомная система с одним электроном (атом водорода или водородоподобный ион), какой она представляется в теории Бора. Поле в атоме водорода можно считать число кулоновским. Состояния с различными значениями побочного квантового числа I и одинаковыми главными квантовыми числами и в атоме водорода вырождены и обладают практически одинаковыми энергиями. Орбита электрона в кулоновском поле не совершает прецессии вокруг ядра, а имеет вполне определенное положение. Электрон, обращаясь по орбите, наиболее медленно движется вдали от ядра. Поэтому электрический центр тяжести орбиты электрона находится в точке С. Такая атомная система обладает стационарным дипольным моментом. В этом случае наблюдается линейный игтарк-эффект — линейная зависимость расщепления линий от величины электрического поля. [c.264]

Несовместимость плане1арной модели атома с преставлениями классической физики. Благодаря наличию центростремительного ускорения у движущихся вокруг ядра электронов они должны непрерывно излучать электромагнитные волны. В результате потери энергии на излучение радиус орбиты электронов должен непрерывно уменьшаться и в конце концов электроны должны упасть на ядро, т. е. с точки зрения классической физики атом в виде планетарной модели вообще существовать не может. [c.85]

Обобщение правил квантования на эллиптические орбиты. Круговые орбиты являются частным случаем орбиты электрона, движущегося в куло-новском поле ядра. В общем случае движение электрона происходит по эллиптическим орбитам. Обобщение правил квантования на эллиптические орбиты было выполнено Ч. Вильсоном и А. Зоммерфельдом. [c.87]

Благодаря равенству f = — f , во вращающейся координатной системе магнитная сила f,, будет уравновешена силой и. следовательно, орбита электрона относительно вращающейся координатной системы будет прежним кеплеро-вым эллипсом, а относительно неподвижной — эллипсом, прецессируюшим с угловой скоростью о. даваемой формулой (1). Введем вместо обычных сферических координат г, ft, у (см. рис. 15) координатную систему г, ft, х. вращающуюся вокруг направления магнитного поля Н с постоянной угловой скоростью о. Полагая, что Н совпадает по направлению с ON, получим [c.39]

Аналогичная картина наблюдается при помещении атома в магнитное поле Н (рис. 11.7, б). Электрон, движущийся по орбите, создает замкнутый ток, обладающий магнитным моме нтом. Магнитное поле стремится развернуть орбиту электрона перпендикулярно Н, что вызывает прецессию ее вокруг направления поля. Расчет показывает, что угловая частота такой прецессии равна [c.291]

Рассмотрим модель поляризации электрона атома [23]. Под воздействием внешнего поля, имеющего напряжение Е, круговая орбита электрона сместится на величину А. Рассматривая равновесие сил по оси X, получим проекцию центробежной силы на ось X равной О, центростремительная сила, отрывающая электрон от ядра, равна еЕ сила притяжения электрона к ядру равна проекция которой на ось X равна e lR os а, где osa = A/R, тогда еЕ = e lR ) AIR) или Е = eAlR , где еА — есть дипольный момент р, отсюда р = R E. Подставляя это выражение в формулу (3.13), получим а = R . Как правило, R = 10" см, следовательно а = 10" см . [c.99]

Рис. 2. Орбиты электронов группируются в соответствующие оболочки, в каждой из которых может находиться лишь ограниченное количество электронов. Например, так называемая /(-оболочка состоит из двух ближайших к ядру электронов. Следующая за ней /.-оболочка уже содержит 8 электронов, М-оболоч-ка — 18 электронов и т. д. На рисунке изображен атом натрия, имеющий 11 электронов. Его К-и L-оболочки заполнены полностью, но в наиболее удаленной от ядра Л1-рболочке находится лишь один электрон (он называется валентным). Именно этот электрон и участвует в химических реакциях

ОРБИТА электронная — траектория движения электрона вокруг ядра в атоме или молекуле ОРБИТАЛЬ —волновая функция одного электрона, входящего в состав электронной оболочки атома или молекулы и находящегося в электрическом иоле, создаваемом одним или несколькими атомными ядрами, и в усредненном электрическом поле, создаваемом остальными электронами ОСЦИЛЛЯТОР как физическая система, совершающая колебания ангармонический дает колебания, отличающиеся от гармонических гармонический осуществляет гармонические колебания квантовый имеет дискретный спектр энергии классический является механической системой, совершающей колебания около положения устойчивого равновесия) ОТРАЖЕНИЕ [волн происходит от поверхности раздела двух сред, и дальнейшее распространение их идет в той же среде, в которой она первоначально распросгра-нялась диффузное характеризуется наличием нерегулярно расположенных неровностей на поверхности раздела двух сред и возникновением огражен1 ых волн, идущих во всех возможных направлениях зеркальное происходит от поверхности раздела двух сред в том случае, когда эта поверхность имеет неровности, размеры которых малы по сравнению с длиной падающей волны, а направление отраженной волны определяется законом отражения наружное полное сопровождается частичным поглощением световой волны в отражающей среде вследствие проникновения волны в Э1у среду на глубину порядка длины волны полное внутреннее происходит от поверхности раздела двух прозрачных сред, при котором преломленная волна полностью отсутствует] [c.257]

ТЕОРЕМА (Ирншоу система неподвижных точечных зарядов электрических, находящихся на конечных расстояниях друг от друга, не может быть устойчивой Карно термический КПД обратимого цикла Карно не зависит от природы рабочего тела и являегся функцией абсолютных температур нагревателя и холодильника Кастильяно частная производная от потенциальной энергии системы по силе равна перемещению точки приложения силы по направлению этой силы Кельвина сила (или градиент) будет больше в тех точках поля, где расстояние между соседними поверхностями уровня меньше Кенига кинетическая энергия системы равна сумме двух слагаемых — кинетической энергии поступательного движения центра инерции системы и кинетической энергии системы в ее движении относительно центра инерции Клеро с уменьшением радиуса параллели поверхности вращения увеличивается отклонение геодезической линии от меридиана Кориолнса абсолютное ускорение материальной точки рав1Ю векторной сумме переносного, относительного и кориолисова ускорений Лармора единственным результатом влияния магнитного поля на орбиту электрона в атоме является прецессия орбиты и вектора орбитального магнитного момента электрона с некоторой угловой скоростью, зависящей от внешнего магнитного поля, вокруг оси, проходящей через ядро атома и параллельной вектору индукции магнитного поля Остроградского — Гаусса [для магнитного поля магнитный поток сквозь произвольную замкнутую поверхность равен нулю для электростатического поля <в вакууме поток напряженности его сквозь произвольную [c.283]

ГЕОМЕТРИЧЕСКИЕ ОСЦИЛЛЯЦИИ — осцилляции коэф. поглощения а УЗ в металлах в магн. поле Н, перпендикулярном волновому вектору звука к. Пост, магн. поле влияет на движение электронов, вынуждая их двигаться по траекториям, вид к-рых определяется сечением поверхности пост, энергии плоскостями, перпендикулярными Щ осп. вклад дают электроны с энергией, близкой к уровню Ферми (т. е. вблизи фер.ии-поверхноспги). Г. о. имеют место, если длина свободного пробега I электронов гораздо больше характерного размера ti ларморовской орбиты электрона в магн. поле, к-рый, в свою очередь, гораздо больше длины волны звука [c.439]

К. о. в малых образцах (наир., на пластинках толщиной d, сравни.мон с диаметром 2г орбиты электронов в магн. поле). Если 2r>d, то по замкнутым орбитам могут двигаться лишь электроны, испытывающие зеркальное отражение от поверхностей образца, и К. о. будут определяться площадью участка сечения поверхности Ферми (рис, 5), изменяюп1егося при изменении поля. Их периодичность при этом нарушается. [c.324]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...