Псевдоскалярные частицы

Как указывалось выше ( 22), пионы образуют семейство — изотопический триплет, т. е. их изотопический спин Т = , а третья проекция Т(, = -(- 1 (л ) Т = Q (я ) Т = — 1 (л ). Поведение частиц со спином s = О и отрицательной внутренней четностью I = — 1 описывается псевдоскалярной волновой функцией (см. табл. 7). Таким образом, л-мезоны являются псевдоскалярными частицами. [c.166]

Dj+ ( s), D = (см), D, = ( i), где it, d, s (й, d, S) — соответственно нуклонные и странный кварки (антикварки). Символы D,Dj относятся к псевдоскалярным частицам. Для векторных мезонов приняты символы D, Ds. Значения масс известных очарованных мезонов таковы [c.518]

Функция называется псевдоскалярной, если имеет только одну компоненту, которая меняет знак при инверсии. Трехкомпонентная функция, все составляющие которой не меняют знака (при инверсии), называется псевдовектор ной. Здесь же заметим, что электрически заряженные частицы описываются комплексными, а нейтральные частицы — вещественными функциями. [c.163]

Прежде всего обращает на себя внимание то обстоятельство, что адроны с одинаковыми спином и четностью группируются в определенные симметричные совокупности имеется восемь псевдоскалярных мезонов, т. е. частиц, находящихся в состоянии [c.670]

Таким образом, в схеме St/(6)-симметрии для псевдоскалярного мезонного октета сохраняются все результаты St/(3)-симметрии, а что касается векторных октета и синглета, то они объединяются в один векторный унитарный нонет, в состав которого входят два изотопических синглета ( со и ф ), В силу Sf/(6)-симметрии они должны иметь близкие значения масс. Одинаковость состояний и близость масс у со и ф приводят к тому, что реальные частицы ф и со являются суперпозицией ф и со . Этим и объясняется плохое согласие формулы (86. 29) и лучшее согласие формулы (86. 29 ) с экспериментальными данными . Теория 5 /(6)-симметрии позволяет вычислить коэффициенты [c.695]

К S f/g-синглетам относят мезоны т) и Ф. В октеты входят все частицы, перечисленные в табл. 7.6, 7.7. Псевдоскалярный октет п+, jt , я", Ti, К" , К , К , К. Псевдовекторный октет р , р , р", со, К ", К , К ". При точной 5 7з-симметрии векторы состояния т]- и со-мезонов должны были бы иметь вид ии - -dd- 2ss). [c.362]

СКАЛЯРНОЕ ИОЛЕ (s -поле) в квантовой теории полей - поле, к-рое остается инвариантным как при непрерывных Лоренца преобразованиях, так и ири отражениях. С. и. есть поле частиц, не обладающих спином. Свободное С. п. неотличимо от псевдоскалярного по.пя. [c.545]

Прежде всего обращает на себя внимание то обстоятельство, что адроны с одинаковыми барионным зарядом, спином и четностью группируются в определенные симметричные совокупности имеется девять псевдоскалярных мезонных адронов, т. е. частиц, находящихся в состоянии О" (1 = 0, Р= — ), девять векторных мезонных адронов (состояние 1 ), восемь барионов в состоянии 1/2" , десять барионных адронов в состоянии 3/2 и др. Первые три группы (рис. 457—459) состоят из сходных мультиплетов, которые располагаются на плоскости Г , 5(У) в виде симметричных шестиугольных фигур (с несколько отличной центральной областью на рис. 459). Последняя группа из 10 частиц на тех же осях располагается в виде правильного треугольника (рис, 460). Все четыре фигуры симметричны по отношению к повороту на 120° и объединяют частицы с относительно близкими значениями масс. [c.313]

На первый взгляд в атом случае следует ожидать вырождении по чётности, поскольку аксиальный заряд, действуя на нек-рый вектор состояния, переводит его в др. вектор состояния с той же энергией, но с противоположной чётностью. Такое вырождение, однако, экспериментально не наблюдается. Др возможность реализации симметрии состоит в том, что аксиальный заряд может переводить нуклон не в резонанс с противоположной чётностью, а в состояние нуклон плюс покоящаяся безмассовая псевдоскалярная частица. Хотя безмассовой псевдоскалярной частицы в природе нет, её роль играет я-мезон, масса к-рого мала но сравнению с массой нуклона [как видно из ф-лы (1), правильнее говорить о малости mjt, т%1т% 1/50]. Естественно поэтому допустить, что в пределе = it-мозон становится безыассовым, и приближение строго сохраняющегося аксиального заряда может быть разумным. Соотношения симметрии при этом сводятся к предсказаниям связей между амплитудами процессов с разным числом я-мезонов с нулевой полной анергией. Если же учесть, что величина конечна, хотя и мала, можно убедиться, что кинематич. эффекты (связанные с изменением положения л-ме-эонного полюса в разл. амплитудах) приводят к правой части соотношения (1). [c.34]

Если полный спин образовавшихся нейтронов равен нулю (единице), то в силу Паули принципа ИХ орбит, момент должен быть чётным (нечётным). Т. к. полный момент нач. частиц равен единице, то первая возможность запрещена законом сохранеиил момента. Это означает, что чётность конечного состояния равна (—1), Т. к. чётность нач. состояния равна Р(зх), то в силу сохранения чётности в сильном взаимодействии процесс (3) раареишн только в случае, если Р (п)=—1. Наблюдение этого процесса на опыте позволило сделать однозначное зак. [ючение о том, что чётность пиона равна —1 (более точно, что относит, чётность системы и р равна —1). Т. о., пион является псевдоскалярной частицей (его спин равен пулю). Псевдоскалярными частицами являются также мезопы г . К, D и нек-рые др. мезоны. В. ч. векторных мезонов, напр, р, ф, ы, Л , совпадают с В. ч. у-кванта и равны —1. [c.292]

ПСЕВДОСКАЛЯРНАЯ ЧАСТИЦА — элементарная частица, характеризующаяся нулевым спином и отрицательной внутренней чётностью (см. Скалярное поле). ПСЕВДОСКАЛЯРНОЕ ПОЛЕ — см. Скалярное поле, ПСБВДОТЁНЗОР (относительный тензор) веса (0 — многокомпонентная величина Р, определяемая в каждой координатной системе п упорядоченными компонентами, к-рые при переходе к новой, штрихованной, системе координат преобразуются по закону [c.172]

Ядерные я-мезоны — не скалярные, а псевдоскалярные частицы, как нейтральные, так и шряжепные для них потенциал, полученный в низшем порядке теории иозмущений, выражается через производные [c.539]

Пропагатор 13 Протон свойства 131 Псевдоскалярные частицы 220, 313 Пузырьковая камера 263 Пуппи треугольник 353 /ip-Коллайдер 124 /ip-Рассеяние 46 л-мезоны 214 —заряженные (я ) 9, 215 [c.386]

Известно, что вещественное поле может быть сопоставлено частицам, не имеющим электри1 еского заряда. Реальные я-мезоны обладают электрическим зарядом ( в) и им нужно сопоставить комплексное скалярное или псевдоскалярное поле, описываемое [c.166]

Сильновзаимодействующие частицы и резонансы вместе называются адронами. В последнее время было предпринято несколько удачных попыток классифицировать адроны на основе унитарной симметрии. Гипотеза унитарной симметрии опирается на существование в природе определенных совокупностей (унитарных мультиплетов, сверхмультиплетов, супермультиплетов) адронов с одинаковыми спинами и четностями (псевдоскалярный мезонный октет, векторный мезонный нонет, барионный октет V2+ и барионный декуплет /2+). [c.704]

Несколько особняком стоит комбинация ss. Мезон такого состава является изотопическим синглетом (7 = 0) и имеет S = Q = 0. И этот мезон существует в двух видах — псевдоскалярном и векторном. Соответствующие экспериментально обнаруженные частицы Ti -Me30H = О", 7° = 0 , /И = 958 МэВ) и Ф-мезон = 1-, Т° = 0-, М = 1019 МэВ). [c.357]

Однако для взаимодействующих частиц сохранение К. не сводится к сохранению момента, т. е. спираль-ности. Это видно уже из того, что в приведённом примере К. обладают и скалярные частицы, спиральность к рых всегда равна нулю. Если, напр, спинорная частица с определённой спиральностью переходит в спи-норную и скалярную частицы, то из сохранения спиралъности следует только, что проекция полного момента конечных частиц на направление движения начальной частицы равна спиралъности последней. Если же лагранжиан обладает и киральной инвариантностью, то возникают дополнит, следствия дли амплитуд перехода. В рассматриваемом примере киральная инвариантность означает равенство вероятностей переходов с испусканием скалярной (о) и псевдоскалярной (л) частиц. [c.367]

Т. к. время жизни пионов велико по сравнению с ядер-ным временем 10" с), в табл. эле.ментарных частиц их условно относят к стабильным частицам. Э.тект-рнч. заряд л -мезона ( = — 1 (т. е. совпадает с зарядом электрона), для л -мезона ( — +1, для л -мезона ( — 0. Спин пионов / = О, т. е. они относятся к классу бозонов. Их внутренняя чётность отрицательна, Р — —1. Частицы с такими характеристиками спина и чётности (/ = О, Р — —1) наз. псевдоскалярными барионное число, лептонное число, странность, очарование, красота пионов равны нулю. Из кваркового состава пионов видно также, что л и л" являются частицей и античастицей по отношению друг к другу, а л тождествен своей античастице (т. е. является u m ннo нейтральной частицей), л -мезон имеет положит, зарядовую чё пность . С — -[-1, Изотопический спин пионов / = 1, т. е. они образуют изотопич. триплет трём возможным проекциям изотопич. спина 1 = +1, 0, —1 соответствуют состояния л+, л , Л", С-чёпшостъ пионов отрицательна, С = —1. [c.583]

Вполне аналогичная картина возникает в квантовой электродинамике и псевдоскалярной теории с псевдоскалярной связью [18]. В рамках изложенного метода были рассмотрены процессы аннигиляционного рассеяния частицы на античастице, амплитуды которых прямо связаны с функциями Грина фотона и мезона. Оказалось, что и здесь возникает дополнительное решение, которое, в отличие от обычного, не содержит ложного полюса при пространственно-подобном импульсе. [c.73]

Четность частиц Р приводится в таблицах их свойств вместе со спином 7. Частицы с = 0+ называются скалярными, с = 0 — псевдоскалярными, с = 1 — векторными, с = 1+ — нсевдовек-торными. [c.104]

ПСЕВДОСКАЛЯРНОЕ И ПСЕВДОВЕКТОРНОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ — такие взаимодействия в квантовой теории полей, лагранжиан к-рых строится как произведение двух псевдоскаляров (Рб -взаимодей-ствие) или двух псевдовекторов (Р7-взаимодействие), составленных из полей взаимодействующих частиц. РЗ- и Р7-взаимодойствия употребляются для описания ряда как сильных, так и слабых взаимодействий элементарных частиц. [c.242]

Величин . псевдотензорного характера широко применяются в теории элементарных частиц. Паир., пи-мезоны описываются псевдоскалярными полевыми ф-циями. При этом трансформационные свойства полей при отражениях пространства тесно связаны с четностью описываемых этими полями частиц (см. Четность состояния). [c.244]

Смотреть страницы где упоминается термин Псевдоскалярные частицы : [c.357] [c.36] [c.536] [c.618] [c.554] [c.515] [c.294] [c.355] [c.36] [c.501] [c.501] [c.375] [c.28] [c.493] [c.500] [c.519] [c.536] [c.237] [c.113] [c.412] [c.242] [c.243] [c.375] [c.55] [c.269]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...