Тела Расстояния между соответствующими точками

Расстояния между соответствующими точками соприкасающихся тел [c.456]

В соответствии с принципом П аргументами функции F являются X а) и а х, однако учитывая то, что внутренние напряжения в теле возникают только при наличии изменений взаимных расстояний между любыми точками тела, заключаем, что [c.38]

Отсюда следует, что для получения суммы моментов всех сил заданной системы, будь то силы внешние или внутренние, следует рассмотреть в отдельности каждую из сил, действующих на различные тела или точки системы, и взять сумму произведений этих различных сил, помноженных каждая на дифференциал соответствующего расстояния между обеими точками каждой силы, а именно, между точкой, на которую эта сила действует, и точкой, к которой она стремится. В этих дифференциалах следует рассматривать в качестве переменных все величины, зависящие от положения системы, и в качестве постоянных — величины, относящиеся к внешним точкам или центрам, т. е. эти последние точки следует рассматривать как постоянные, когда положение системы подвергается изменению. [c.55]

С точки зрения Дебая, частота собственных колебаний изменяется от О до предельной частоты по, зависящей от природы тела число собственных колебаний, принадлежащих промежутку dn, пропорционально Г1 (In. Итак, если температура достаточно высока, так что каждое собственное колебание имеет ту же энергию, энергия, соответствующая промежутку fin, также пропорциональна dn. Иначе говоря, если разложить тепловое движение в спектр, в котором расстояние между двумя точками пропорционально разности соответствующих частот, то [c.141]

Возьмем у точки касания О на поверхностях тел I ж II две соответствующие точки. Тогда 2 -Ь 2а будет представлять расстояние между этими точками до деформации. При сжатии намеченные точки сначала сближаются до совпадения, а дальше начинается в этом месте вдавливание одного тела в другое. Обозначим через Юх и Шд перемещения взятых нами точек в направлении осей 2 и 2а при указанном вдавливании. Через а обозначим сближение тел, причем под сближением будем подразумевать уменьшение расстояния между двумя точками, лежащими на осях 2 и 2а и весьма удаленными от точки касания О. В таком случае, очевидно, что для каждой пары соответствующих точек имеет место соотношение и -Ь г а + 21 -Ь 2а = а. Следовательно, [c.172]

При пользовании различными аналитическими характеристиками напряженного состояния следует иметь в виду, что при этом существенную роль играет выбор координатных осей. Так, например, в случае одноосного растяжения стержня, если координатные оси направлены по продольной оси и двум взаимно перпендикулярным радиусам поперечного сечения стержня, то касательные напряжения, соответствующие трем координатным площадкам, будут равны нулю. Между тем, конечно, по другим площадкам, например, наклоненным под углом 45° к главным осям, возникают касательные напряжения (см. рис. 1.2), но при указанном выборе осей координат они не входят явно в аналитическую характеристику напряженного состояния. При изменении координатной системы компоненты тензора напряжений изменяются, но напряженное состояние в данной точке тела, очевидно, не может зависеть от выбора системы координат и в этом смысле является неизменным или инвариантным, подобно тому как инвариантно расстояние между двумя точками в каких бы системах координат оно не было выражено. [c.30]

Необходимо заметить, что в статике твердое тело рассматривается как абсолютно твердое. Абсолютно твердым называется такое тело, расстояния между каждыми двумя точками которого остаются всегда неизменными другими словами, абсолютно твердое тело всегда сохраняет неизменной свою геометрическую форму (не деформируется). В действительности, как известно из опыта, не существует абсолютно твердых тел. Во всяком твердом теле мы всегда наблюдаем при соответствующих условиях те или иные деформации. Нанример, стальная балка, лежащая на двух опорах, испытывает деформацию изгиба под действием положенного на нее груза если возьмем металлический стержень и прикрепим его вертикально одним концом к потолку, а к другому его концу подвесим некоторый груз, то длина стержня нри этом несколько увеличится в данном случае будем иметь деформацию растяжения. [c.31]

Относительные перемещения точек реального твердого тела можно считать практически совпадающими с перемещениями соответствующих точек однородной модели при условии, что расстояние между этими точками превосходит некоторую определенную для данного материала величину, представляющую собой его структурную характеристику, имеющую линейную размерность. [c.14]

Температура. Третьей основной величиной, характерной для состояния тела, является температура она измеряется в технике градусами международной 100-градусной шкалы (°С), 0° которой соответствует температуре плавления льда, а 100° — температуре кипения воды при давлении, равном 1 атм (760 мм рт. ст.). В термодинамических же исследованиях большие удобства представляет так называемая абсолютная шкала, расстояние между постоянными точками которой тоже разделено на 100 частей, как и в международной 100-градусной шкале, а нуль шкалы (абсолютный нуль) перенесен на 273 деления ниже точки плавления льда. По определению Ломоносова абсолютный нуль — высшая и последняя степень холода . Температуру, отсчитываемую по абсолютной шкале, называют абсолютной температурой (Г) она выражается числом градусов (° К) , на 273 большим, чем температура, отсчитанная от точки таяния льда (/°С), т. е. [c.17]

В табл. 6.1 приведено расстояние точек либрации от большего притягивающего тела для некоторых тел Солнечной системы. Это расстояние отнесено к среднему расстоянию между соответствую- [c.233]

Для того чтобы различить точки в пространстве, применяется система отсчета. Это тело или несколько неподвижных относительно друг друга тел отсчета, приборы для измерения длин и времени. К системе отсчета относится и некоторая система координат, связанная с телом отсчета. В системе отсчета с помощью измерения расстояний между двумя точками — длин отрезков — каждой точке пространства ставятся в соответствие три действительных числа Ц > Й2, дз — координаты точки в той или иной системе координат. Такой процесс называется арифметизацией пространства. В математике не рассматриваются методы и материальные средства ариф-метизации. Для физики же измерение длин отрезков — исходная операция, без которой никакие другие измерения невозможны. [c.12]

Предположение о бесконечно большой скорости распространения в механике Ньютона относится не только к сигналам, с помощью которых происходит регистрация событий во времени, но и к передаче силовых взаимодействий между телами эти взаимодействия считаются происходящими мгновенно, беч запаздываний. В соответствии с этим силы в механике Ньютона зависят от расстояний между точками (телами) и от их относительных скоростей, причем вектор-радиусы взаимодействующих тел берутся в один и тот же момент времени. [c.445]

Второй член правой части (1.34) называют внутренней потенциальной энергией системы. Она, вообще говоря, отлична от нуля и, что весьма важно, может изменяться вместе с изменением самой системы с течением времени. Только для частного класса систем —для твердых гел — внутренний потенциал есть величина постоянная. Формально, твердое тело можно определить как систему материальных точек, расстояния между которыми постоянны и не могут изменяться со временем. В этом случае величины r,j постоянны, и поэтому векторы ёгц перпендикулярны к соответствующим векторам rjj, а следовательно, и к силам fjj. По этой причине в твердом теле внутренние силы не совершают работы, и внутренний потенциал должен оставаться постоянным. Так как полный потенциал во всех случаях есть величина, определенная лишь с точностью до аддитивной постоянной, то постоянный внутренний потенциал можно при исследовании движения системы совершенно не рассматривать. [c.21]

Если рассматривать всю мгновенную ось, а не только ту половину, на которой лежит вектор (о, то кроме точки мы найдём ещё некоторую другую точку Pj, диаметрально противоположную первой и также лежащую на пересечении мгновенной оси с эллипсоидом инерции (фиг. 139). Вторая точка обладает темн же свойствами, что и первая поэтому мы можем сказанное выше сформулировать так при движении твёрдого тела вокруг неподвижной точки по инерции эллипсоид инерции тела, соответствующий неподвижной точке, катится без скольжения по двум параллельным неизменяемым плоскостям с угловою скоростью, пропорциональной длине, хорды, проведённой между точками касания эллипсоида с названными плоскостями. Постоянное расстояние между плоскостями равно [c.526]

Представление о мгновенности акта соударения, принимаемое в предложенной Ньютоном упрощенной схеме удара, не позволяет определить силы взаимодействия между соударяющимися твердыми телами — формально эти силы получаются бесконечно большими. Для того чтобы хотя бы приближенно найти силы ударного взаимодействия, часто пользуются следующей схемой. Если соударяющиеся тела имеют выступы, то считают, что деформации при ударе возникают только в зоне этих выступов, а так как соответствующие объемы материала относительно весьма малы, то можно пренебречь массой деформируемых объемов. В таком случае связь между силой Р и сближением х соударяющихся тел можно принять такой же, как и при статическом нагружении, и если начальное касание тел осуществляется в одной точке, а расстояния между поверхностями тел вблизи этой точки описываются уравнением второго порядка, то [c.310]

Проверка плоскостности. Если между плоской стеклянной пластиной и доведённой поверхностью другого тела создать тонкий воздушный клин (фиг. 26), то в пространстве клина появятся, как следствие интерференции света, чередующиеся светлые и тёмные полосы, отчётливо видимые невооружённым глазом. Ясно выраженные светлые и тёмные полосы наблюдаются в однородном (монохроматическом) свете в белом свете наблюдаются цветные полосы. Расстоянию между соседними тёмными полосами соответствует увеличение высоты клина, равное половине длины световой волны. [c.187]

При помещении ртутного термометра в тающий лед ртуть в нем охлаждается и по трубке опускается вниз. Уровень ртути, соответствующий температуре таяния льда при нормальном атмосферном давлении, отмечают цифрой 0. Затем этот же термометр помещают в пары кипящей воды при нормальном атмосферном давлении ртуть расширяется и поднимается по трубке термометра до более высокого уровня. Новое положение уровня ртути в трубке термометра, соответствующее температуре кипения воды прп нормальном атмосферном давлении, отмечают цифрой 100. Расстояние между О и 100 делят на сто частей, называемых градусами. Таким же образом устанавливают и другие постоянные точки термометра (ниже О и выше 100). Рядом с числом, указывающим температуру тела, пишут °С. [c.26]

Пусть в уже ненапряженном, в результате проведения разрезов, теле Xj представляет собой расстояние между какими-либо двумя точками Л, В (рис. 30), которые до разрезания были в соприкосновении. Пусть — величина растягивающей силы, приложенной в этих точках тогда, когда все отделенные поверхности приведены в соприкосновение. В соответствии с 29 главы I Ti и другие растягивающие силы, нужные для образования конфигурации с начальными [c.118]

Используя те или иные абстракции и упрощенные схемы, следует помнить, что полученные на их основе результаты только приближенно описывают реальные тела и процессы. Так, заменяя реальный газ моделью, представляющей совокупность беспорядочно движущихся не взаимодействующих между собой материальных точек, надо помнить, что все следствия, вытекающие из этой модели, будут справедливы для газов, находящихся в состояниях, при которых расстояние между молекулами настолько велико, что размерами их и взаимодействием между ними можно пренебречь. В других случаях данная абстракция уже не соответствует реальной картине, а ее следствия резко расходятся с опытом. [c.6]

Две гипотезы Гюйгенс принимает как аксиомы. Первая из них — энергетический принцип, равносильный теореме живых сил для консервативного поля земного тяготения если любое число весомых тел приходит в движение благодаря их тяжести, то общий центр тяжести этих сил не может Ш подняться выше, чем он был в начале движения Вторая гипотеза дополняет первую и характеризует рассматриваемую схему Допустим, что нет сопротивления воздуха и других помех движению, допущение, которое мы будем принимать и в дальнейших доказательствах,— в таком случае центр тяжести колеблющегося механизма (физического. — И. П.) при спуске и подъеме пробегает одинаковые пути . Основным в дальнейшем является предложение Дан маятник, состоящий из произвольного числа частей множат вес каждой части на квадрат ее расстояния от оси колебаний. Если сумму этих произведений разделить на произведение, получающееся от умножения общего веса частей на расстояние общего центра тяжести от той же оси колебаний, то получается длина простого маятника, изохронного с данным сложным маятником, или расстояние между осью колебаний и центром качаний сложного маятника . Тем самым здесь впервые вводится величина, пропорциональная моменту инерции (вместо массы, что соответствовало бы современному определению, Гюйгенс вводит вес-тела это не влияет на результат, так как статический момент , стоящий в знаменателе формулы для приведенной длины физического маятника, тоже вычисляется с заменой масс весами). [c.111]

Значительный вклад в развитие задачи трех тел внес Ю. Д. Соколов Он рассмотрел различные частные случаи этой задачи при силе взаимодействия, являющейся произвольной функцией / (г) расстояний между точками, и установил ряд случаев, когда соответствующая система дифференциальных [c.110]

В приближении Ландау. С другой стороны, при онисании столкновений частиц, в которых они сближаются друг с другом на малые расстояния, взаимодействие нельзя считать слабым, вследствие чего разложение но степеням Фаб(А ) становится непригодным. Близким столкновениям соответствуют волновые векторы к > где Гц = е /Т — расстояние между частицами, на котором средняя энергия взаимодействия становится порядка средней кинетической энергии. Строго говоря, чтобы описать такие столкновения, необходимо воспользоваться точным решением задачи двух тел. Иными словами, мы должны вернуться к интегралу столкновений Больцмана. Впрочем, с физической точки зрения ясно, что столкновения, соответствующие большим А , не могут играть существенной роли в слабо неидеальной плазме, поскольку в них могут участвовать лишь частицы, кинетическая энергия которых значительно превышает среднюю. Эти соображения, а также слабая зависимость интеграла в формуле (3.4.35) от пределов интегрирования оправдывают часто используемое обрезание расходимости интеграла столкновений Ландау, а именно, ограничение сверху и снизу области интегрирования по волновому числу [c.222]

Если взять на плоскости ММ у точки касания какую-либо точку с координатами X ж у, то соответствующее расстояние между поверхностями тел I и II, считая по перпендикуляру к ММ, представится на основании (Ь) так [c.172]

Притяжение произвольным телом удаленной точки. Пусть Д есть наибольший размер части S пространства, занятой притягивающим телом С (наибольшее расстояние между двумя точками тела). Если расстояние р притягиваемой точки Р от любой точки О из S столь велико (по сравнению с размерами тела), что отношение Д/р можно считать ничтожным, то все точки пространства S (в отношении их расстояния до Р) будут. как бы совпадать с геометрической точкой О и притяжение будет таким, как если бы вся масса т тела была сосредоточена в О следовательно, прямая РО является линией действия силы притяжения величина силы притяжения равна /"м/р , а соответствующий потенциал равен fmjp. [c.89]

Электрический процесс. Рассмотрим неустановивший-ся во времени Та электрический процесс в электрической решетке, состоящей из активных сопротивлений г и емкостей Са (рис. 7-1). Будем считать, что такая электрическая ячейка является элементом замещения элементарного объема теплопроводящего тела. Независимые переменные Ха, уэ, 2э рассматриваются в определенных равноотстоящих на шаг разности узловых точках решетки, а время Та изменяется непрерывно, пробегая все значения на заданном интервале. Будем считать, что расстояния между узловыми точками в направлении соответствующих координатных осей постоянны и равны Аха, А а, AZa. [c.231]

По аналогии устанавливаются соответствующие свойства движения тела. Любое движение может быть представлено с помощью двух вращений с угловыми скоростями со и со. Одному из них соответствует вращение с угловой скоростью со вокруг оси, выбираемой произвольно, а другому — вращение с угловой скоростью со вокруг некоторой оси, которая не пересекается с первой. Эти две оси называются сопряженными. Перпендикуляр к ним пересекается с центральной осью под прямым углом. Эти угловые скорости таковы, что они имели бы результирующую й, если бы соответствующие им оси были перенесены параллельно их действительному положению до пересечения с центральной осью. Если О — у.гол между осями вращения и а — кратчайшее расстояние между ними, то a o o sin О == VQ. [c.208]

В этих двух случаях система распадается на двойную звезду и одно тело, расстояние между которыми стремится к бесконечности гиперболически или параболически каждый случай разбивается па три подслучая в соответствии с тем, какое из трех тел удаляется от пары остальных например, для движений РЕ расстояние между телами рх и рз ограничено, в то время как р2 неограниченно от них удаляется параболически. [c.41]

Сделано несколько попыток так преобразовать колориметрическую систему, чтобы во всех областях цветового тела равмым расстояниям между двумя точками соответствовало равное число пороговых различий цвета. На этом принципе создано несколько систем [35], называемых равпоконтраст-иыми. Однако все они выполняют предъявляемое к ним требование весьма приближенно. [c.117]

Решение. Легко представить себе такое положение заданных элементов относительно некоторой пл. проекций, при котором двугранный угол между пло- скостями с ребром MN изобразится в виде угла, стороны которого являются проекциями заданных треугольников перпендикуляр, проведенный из проекции вершины S на соответствующую сторону угла, определит высоту тела вращения и центр круга основания. Действительно (рис. 227, б), применяя способ перемены плоскостей проекций, получаем соответствующую конфигурацию в проекции на дополнительной пд. Т. Образующая тела вращения на этой плоскости должна изобразиться дугой окружности, проходящей через точки Sj и j (точка f должна лежать на прямой mfOi на расстоянии Л от точки Ot) и касательной к прямой mtbt- [c.180]

Выше твердые тела рассматривались (в основном) при условии, что на них не действуют внешние силы. В этом случае межатомные расстояния соответствуют состоянию теплового равновесия, и взаимное расположение различных частей тела должно отвечать состоянию механического равновесия. Если же на тело начнут действовать какие-либо внешние силы, то будет происходить его деформирование, расстояния между атомами и молекулами изменятся, и тело окажется выведенным из состояния равновесия. В нем возникнут силы, которые будут стремиться возвратить тело в равновесное состояние. Эти силы вызывают внутренние напряжения. Они обусловливаются, очевидно, межатомными (межмолекуляриыми) силами, которые обычно имеют относительно небольшой радиус действия. [c.187]

При изобарическом процессе q = — t l и, следовательно, расстояние между проекциями конечной и начальной точек процесса на вертикальную ось соответствует поглощенной телом теплоте (рис. 2.24, б). Согласно (2.8) dilds)p = Т, т. е. изобара в координатах i—s имеет в каждой точке угловой коэффициент, равный абсолютной температуре, и представляет собой восходящую кривую. [c.149]

При построении аналитических моделей, описывающих удар, следует иметь в виду, что использование концепции эквивалентного анизотропного материала является спорным, если требуется определить напряжения в окрестности области контакта. Если тело из композиционного материала заменяется другим телом с выпуклой поверхностью, то при убывании давления площадь контакта стремится к нулю, и при малых силах размеры области контакта оказываются соизмеримыми с размерами волокон или толщиной слоев. По мере того как область контакта захватывает отдельные волокна, следует ожидать периодических изменений диаграммы деформирования. Этим можно объяснить волнообразный характер кривой, определяющей деформирование бороалю-миния с содержанием волокон 50% (рис. 25). Периодические пологие участки соответствуют радиусам площадки контакта, отличающимся на величину, равную расстоянию между волокнами ( -0,1 мм). Необходимы дальнейшие экспериментальные исследования в этом направлении. [c.320]

Здесь мы рассматриваем систему материальных точек, попарные расстояния между которыми с течением времени заведомо не будут меняться. За счет чего В силу вышесказанного мы либо можем считать, что дана идеализированная система со связями (г —ry)2 = /,y2 = onst, природа которых нас не интересует, либо скажем, что точки удерживаются какими-то внутренними силами f =—f /, причем ft/IKri—pj). Эти трактовки равносильны и позволяют применить к твердому телу все общие теоремы динамики, выписывая в правых частях соответствующих уравнений только силы внешние по отношению к этой системе [c.63]

Суточный П. сказывается на положениях Луны, Солнца, др. планет и тел Солнечной системы. Т. к. расстояния до этих тел не очень велики по сравнению с раз.мерами Земли, направления на эти объекты из разл. точек Земли получаются различными. Для однородности наблюдений условились приводить их к центру Земли (т. н. геоцентрич. направления). Угол, под к-рым из центра астр, объекта виден экваториальный радиус Земли, наз. горизонтальным экваториальным П, Этот угол (я) связан с расстоянием между центрами Земли и объекта (D) соотноше-нис.м sin п RID, где R — экваториальный радиус Земли. Наиб, экваториальный горизонтальный П. имеет Луна (его значение меняется от 53,9 до 61,5 ). Ср. значение П. Солнца принято равным 8,794", что соответствует расстоянию 149 597 870 км. Это расстояние наз. астр, единицей (а. е.) и используется в пределах Солнечной системы как эталон длины. [c.530]

Механизм высокоэластичной деформации [22]. Высокоэластичное состояние является промежуточным физическим состоянием между жидким (текучим) и стеклообразным, поэтому в комплексе механических свойств эластомера можно обнаружить элементы свойств жидкого и стеклообразного тела. В простой жидкости молекулы легко перемещаются тепловым движением. Внешнее силовое поле дает преимущество перемещению в направлении поля, что приводит к возникновению макроскопически наблюдаемого течения жидкости. Развитие высокоэластичной деформации можно рассматривать как течение звеньев или групп звеньев макромолекулы под влиянием внешних сил. С этой точки зрения полимеры (и, в частности, эластомеры) близки к жидкостям. Однако, поскольку все звенья в цепи связаны, а цепи сшиты в пространственную сетчатую структуру, то их течение ограничено связями и не является необратимым. Это соответствует твердому состоянию тела. Таким образом, при высокоэластичном состоянии возможность свободного перемещения имеют только участки цепных макромолекул при отсутствии заметных перемещений макромолекулы в целом. Тепловые движения п эиводят к многочисленным-конформациям этих участков, при которых расстояние между узлами цепей пространственной сетки намного меньше контурной длины участков цепи. Под действием внешней силы цепи изменяют свои конформации, причем проекции участков в направлении деформации удлиняются (или сокращаются). Деформация развивается путем последовательного перемещения сегментов этих участков из одного положения в другое, т. е. протекает во времени [4, 49]. Этим объясняется отставание высокоэластичной деформации от изменения внешней нагрузки. Процесс перегруппировки сегментов сопровождается преодолением внутреннего трения и, следовательно, рассеянием механической энергии. После прекращения действия внешней силы участки цепи под действием теплового движения вновь вернутся в наиболее вероятное состояние сильно свернутых конформаций. По терминологии термодинамики переход в более вероятное состояние системы связан с возрастанием энтропии. Поэтому эластомеры имеют энтропийный характер деформации деформация связана с уменьшением энтропии, а возвращение в начальное положение — с увеличением ее. На основе законов термодинамики разработана статистическая (кинетическая) теория деформации и прочности полимеров, устанавливающая связь механических характеристик с температу-4 51 [c.51]

Известно, что гравитационные силы обратно пропорцио нальны квадрату расстояния между центрами вазимодействуюш. их тел, а центр0беж1ные силы прямо пропорциональны расстоянию от оси вращения. На рис. 2.2 приведена графическая зависимость G(r) п Гг, где отрезку R соответствует положение центра (Масс гантели, а отрезкам ri и / 2 — положение масс 1 и 2 (см. рис. 2.1). Из рис. 2.2 видно, что Gi—Fi > G2—р2 у поэтому гантель будет стремиться совпасть с осью ОКи по кратчайшему пути. Из этого же рисунка следует, что для сравнительно малых отрезков г имеет место неравенство 0 —G2>Fi—F2, которое равносильно большему влиянию на восстанавливающий момент гравитационных сил по сравнению с центробежными. Если F —/ 2 0, то Gi>(j2. в результате чего гантель будет стремиться к устойчивому положению. [c.25]

При адгезии частиц неправильной формы, имеющих шероховатую поверхность, к шероховатой подложке в соответствии с формулой (V, 31) адгезия будет определяться значением приведенного радиуса кривизны контактирующих тел в зоне их соприкосновения. Число контактов будет пропорционально той площади, которую занимают прилипшие частицы неправильной формы. Эта площадь ориентировочно равна произведению длины частицы на ее ширину, т. е. lb. Кроме того, число контактов зависит от расстояния между выступами шероховатой поверхности в двух взаимно перпендикулярных направлениях, т. е. 5поп и Впр (см. рис. V, 2). [c.169]

В установившемся потоке эта вторая волна вызывает отрыв потока на игле. На подлинной фотографии можно видеть слабую коническую ударную волну, вызванную отрывом и начинающуюся почти на половине расстояния между основанием иглы и первой ударной волной. На приведенной репродукции она почти незаметна. Слабая линия, воспринимаемая как продолжение прямого скачка и на игле почти нормальная к направлению потока (фиг. 32), связана с эффектом послесвечения источника света и не заслуживает внимания. Фотография на фиг. 31 соответствует началу перемещения точки отрыва вверх по потоку. По истечении 50 МКС точка отрыва достигает конца иглы (фиг. 32). В этой фазе размеры области отрыва довольно велики, и на конце иглы формируется сильная, почти прямая ударная волна, распространяющаяся по нормали к иглв приблизительно на расстояние двух диаметров иглы от ее конца. На ббльших расстояниях наблюдается слабая ударная волна, наклоненная к потоку под углом, лишь немного превышаюнщм угол Маха. Головная ударная волна перед телом не проходит через область отрыва, а расщепляется на несколько ветвей на расстоянии около двух диаметров тела от оси. Это расщепление ударной волны, по-видимому, каким-то образом обусловлено взаимодействием с ударной волной, расположенной выше по потоку. Пограничный слой на тупом теле [c.243]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...