Число пороговое

Однако сама по себе величина контраста еще не определяет уровня видимости. Восприятие контраста зависит еще и от пороговой величины контраста, которая меняется от освещенности и угловых величин рассматриваемых знаков. Поэтому видимость по контрасту определяется числом пороговых контрастов, т. е. отношением контраста объекта с фоном к пороговому контрасту [c.94]

V — видимость объекта, выраженная в числе пороговых контрастов [c.94]

Главная проблема, адресованная теории, это почему энергетический спектр электронов качественно изменяется при I > 1с, так что максимум имеет место при 8 > 1, вместо 8 = 0 (хотя число пороговых фотонов не изменяется) [c.188]

Авторы [19] показали, что в троичной логике существует 703 двухместных ММР-функций и 532 485 трехместных ММР-функций в четверичной логике существует 61 160 двухместных ММР-функций. Даже если эти результаты оценок, рассматриваемых лишь как часть полного числа таких функций соответствующих аргументов, все еще не имеют особого смысла, то все равно они показывают определенное улучшение ситуации по сравнению с соответствующим числом пороговых функций. В то время как имеющиеся данные, несомненно, слишком огра- [c.173]

Неупругие взаимодействия — это внутриядерные взаимодействия с нуклонами ядра. В результате этого взаимодействия из ядра могут вылетать нуклоны большой энергии, а-частицы и более тяжелые ядра, а если энергия взаимодействующего нуклона больше порогового значения, из ядра вылетают также мезоны. Ядро, испустив некоторое число частиц, оказывается в возбужденном состоянии. Снятие возбуждения и переход ядра в основное состояние сопровождаются испусканием частиц и у-квантов. [c.240]

Образование п-мезонов происходит, когда энергия первичной частицы больше порогового значения (- 300 Мэе). Число я-мезонов, образованных на одно неупругое взаимодействие, сильно зависит от начальной энергии и возрастает с увеличением энергии. При энергиях, больших 30 Гэв, выход я-мезонов составляет около 80% общей множественности (табл. 15.11). В результате неупругого взаимодействия образуются я+-, я -и я°-мезоны. Время жизни нейтрального я°-мезона очень мало (т=2,1-10 сек). Практически он сразу же распадается на два у-кванта. Поэтому при расчете защиты я°-мезоны не рассматриваются, однако распадные у-кванты инициируют электронно-фотонный каскад в защитных средах, и в некоторых случаях необходимо учитывать дозу фотонного излучения. я -Мезоны теряют свою энергию на ионизацию атомов среды кроме того, они могут испытывать неупругие взаимодействия с ядрами среды и, в [c.247]

Аналогичные опыты с квантами видимого света затруднены тем, что кванты эти малы. Однако к световым квантам очень чувствителен глаз хотя глаз не реагирует на один отдельный квант, но опыты показывают, что необходимое для минимального светового ощущения число квантов в секунду не очень значительно. По измерениям С. И. Вавилова, в области максимальной чувствительности глаза (550 нм) для отдохнувшего глаза пороговая чувствительность в среднем составляет около 200 квантов, падающих за 1 с на зрачок наблюдателя. В этих условиях, как показали опыты Вавилова, удается наблюдать флуктуационные колебания светового потока, имеющие ясно выраженный статистический характер. Хотя в таких опытах и нельзя однозначно отделить квантовые флуктуации светового потока от флуктуаций, связанных с физиологическими процессами в глазу, тем не менее и они могут рассматриваться как подтверждающие квантовый характер явления кроме того, эти опыты дают результаты, существенные для исследования свойств живого глаза. В частности, с их помощью удалось установить, что число квантов, которые должны поглощаться в сетчатке при пороговом раздражении, раз в 9—10 меньше числа квантов, падающих на зрачок, и составляет примерно 20 в секунду. [c.643]

Раствор кадмиевой соли приготовили не на обычной воде, а на смеси обычной воды с тяжелой. Это вдвое сократило число протонов и вдвое уменьшило эффект из-за того, что пороговая энергия взаимодействия антинейтрино с дейтоном на [c.243]

Обработка огромного экспериментального материала, осуществленная методами теории вероятностей, показала, что световые флуктуации имеют статистический характер и, следовательно, вызваны случайными флуктуациями числа фотонов около некоторого порогового значения, определяемого порогом зрительного ощущения глаза наблюдателя. Для зеленых лучей с длинами волн от 5000 до 5500 А число световых квантов, соответствующее пороговому значению зрительного восприятия, колеблется у различных людей от 8 до 47 (в среднем 20), а число падающих при этом на глаз световых квантов изменяется от 108 до 335. Эти цифры показывают, что значительная часть падающих фотонов поглощается хрусталиком глаза и ие доходит до его сетчатки. [c.166]

В силу существования порогового значения амплитуды параметрического воздействия в неконсервативной системе существует ограниченное число частотных интервалов, внутри которых осуществляется параметрический резонанс. [c.143]

Дальнейшие увеличения подачи воздуха в каверну приводят опять при некотором пороговом значении q, к внезапному изменению длины каверны, сопровождаемому уменьшением числа кавитации, а на поверхности каверны образуется три волны. Таким образом, в эксперименте можно получить четыре, пять и более волн. [c.234]

Наличие порогового давления Оц (рис. 235, кривая 3) сначала было замечено при деформации металлов с г. п. у. решеткой и объяснялось развитием других систем скольжения при а>Оп, кроме скольжения по базисной плоскости. Увеличением числа систем скольжения при а>сгп объясняли повышение ер. Однако позднее экспериментально было доказано существование порогового давления Оп при деформации хрома, молибдена, вольфрама и других очень хрупких металлов и сплавов. [c.443]

Таким образом, к числу инвариантных параметров пока можно отнести лишь пороговый коэффициент Kth [48, 4351. [c.327]

Спектры. люминесценции, т. е. излучения, соответствующего переходам с метастабильного уровня на нижележащие, должны, наоборот, содержать предельно малое число узких полос, что значительно улучшает такую характеристику лазера, как пороговая энергия накачки. На рис. 34 переходы, соответствующие спектру люминесценции, показаны стрелками, идущими сверху вниз (с уровня / 3/2 на уровни 9/12, 11/,2. Аз/2 и /15/2). [c.66]

Пороговое пробивное напряжение. Определение наиболее низкого пробивного напряжения, при котором (как и при более высоких значениях) пробивается значительное число образцов (или происходит большое число пробоев), имеет важное значение для конструирования электроизоляционных конструкций и их расчетов. Очевидно, при многократных испытаниях всегда будут наблюдаться единичные пробои, отвечающие некоторому значению i/np min вероятность появления таких пробоев ничтожно мала, и едва ли можно значение t/np min положить в основу оценки электрической прочности материала. [c.13]

К числу существенных недостатков германиевых вентилей относится невысокая рабочая температура рабочий диапазон от — 50 до + Ж С при длительном воздействии температуры выше + 60° С в них проявляется тепловое старение, приводящее к ухудшению электрических параметров при низких температурах наблюдается значительное понижение обратного сопротивления. Кремниевые выпрямители могут работать при температуре до -1- 200° С. С точки зрения работы при высоких частотах кремниевые диоды имеют перед германиевыми преимущества, заключающиеся в большей чувствительности к слабым сигналам (пороговое напряжение у первых 0,01 В, у вторых от 0,1 до 0,25 В). Характеристики кремниевых вентилей, возможность получения больших выпрямленных мощностей в установках малых габаритов, особенно при использовании искусственного охлаждения, делают их исключительно прогрессивными. Поскольку кремний и германий являются элементами IV группы таблицы Менделеева, дырочная проводимость в них создается примесями элементов третьей группы, а электронная — элементов пятой группы. Для кремниевых полупроводников часто применяют алюминий, бор, для германиевых — индий в качестве акцепторной примеси мышьяк и сурьма (элементы V группы) — в качестве донорных примесей. [c.284]

Характеристики порогового индикатора — автоматического сигнализатора дефектов (АСД) — уровень чувствительности и быстродействия. Определяется как наименьшее значение амплитуды выходного сигнала и регистрируемая длительность импульса А/р (или число импульсов запуска Л р), от которых срабатывает АСД. [c.241]

При изучении радиационной стойкости ароматических углеводородов большое число экспериментов относилось к определению так называемой критической пороговой температуры при облучении в реакторе. Проведение подобных работ было вызвано необходимостью решения вопроса о возможном использовании органических соединений в качестве тепло-носителя-замедлителя в ядерных энергетических реакторах [30, 246]. [c.21]

Задача расчета числа смещений решается в два этапа. Во-первых, необходимо рассчитать число атомов отдачи, получившихся при первичных столкновениях бомбардирующих частиц с атомами решетки, и, во-вторых, число смещений, получившихся при вторичных столкновениях атомов отдачи с атомами решетки. Чтобы решить первую задачу, нужно знать пороговую энергию и дифференциальное сечение используемого излучения. Для большинства типов излучения дифференциальные сечения хорошо известны. [c.279]

Скорость образования смещения выражается в единицах см , поскольку это есть число смещений в 1 слг , деленное на число бомбардирующих частиц, падающих на 1 см . Скорость образования смещений была рассчитана в предположении, что пороговая энергия равна 25— 30 эв. Хорошее согласие опытных значений скорости образования смещений с расчетными свидетельствует о том, что эта величина пороговой энергии была выбрана правильно. С другой стороны, непосредственно из опыта получено значение пороговой энергии около 14 эв. Это противоречие объяснить не удалось. [c.280]

Изменения в дислокационной структуре выявляли методом травления i[19, 20]. Плотность дислокаций определялась [20] по числу ямок травления как среднее арифметическое значение измерений в трех плоскостях, отстоящих друг от друга на 0,2—0,3 мм. В каждой плоскости производилось 10 измерений в разных точках. Расхождение между средними значениями плотности дислокаций не превышало 20—30%. Увеличение плотности дислокаций у всех исследованных кристаллических материалов начиналось только с некоторой пороговой амплитуды Aq. По амплитуде колебаний А можно вычислить амплитуду напряжения аа [20] [c.181]

Перегиб на кривой шаг бороздки — АК можно объяснить схемой, изображенной на рис. 5. Пороговое значение АКа связано, по-видимому, с предельной запасенной в локальном объеме у вершины трещины энергией, необходимой для проскока трещины за один цикл нагружения. Ниже этого порога необходимое число циклов больше единицы, выше этого порога запасенная энергия выше предельной, и проскок на ширину бороздки происходит за каждый цикл по мере роста длины трещины (силового критерия АКд) на все большее расстояние, вследствие чего шаг бороздки растет (аналогичная картина имеет место для критической ситуации при достижении скорости, равной а, за цикл). Этим объясняется разная кинетика роста трещины в области до АКа (см. рис. 3), что делает также целесообразным подразделение области II на ПА и ПВ. [c.255]

При высокочастотном циклическом деформировании, как и при циклическом деформировании с обычными частотами, можно успешно прослеживать развитие усталостной трещины, определяя скорость ее распространения и пороговые значения коэффициента интенсивности напряжений 17). При этом благодаря наработке большого числа циклов напряжений за единицу времени легко достигаются рекордно малые значения скорости распространения усталостной трещины в единицах длины на цикл нагрузки, а благодаря возможности проведения за относительно короткое время усталостных испытаний на миллиардных (по циклам нагрузки) базах — можно эффективно изучать нераспространяющиеся и медленно растущие усталостные трещины и условия их возникновения при малых значениях циклических напряжений. [c.336]

Реакция (м, 2п) относится к числу пороговых, и когда энергия нейтрона превышает на несколько мегаэлектрон-вольт значение пороговой энергии, эта реакция, как правило, протекает с большой вероятностью. Порог реакции (п, 2л) равен приблизительно энергии связи нейтрона в ядре-мишени, поэтому она протекает только при взаимодействии с нейтронами энергией выше 8 МэВ. Исключение составляет реакция на бериллии, для которой порог равен примерно 2 МэВ. [c.1127]

Как показано выше, не все логические функции могут, быть реализованы с помощью пороговых логических элементов с одним линейным неравенством те из них, которые могут быть реализованы, называются пороговыми, или линейно-разделяемыми функциями. В целом существует 2 " логических функций п двоичных переменных (каждая из 2" входных строк таблицы истинности может иметь любой двоичный выход), но число пороговых функций обычно намного меньше — верхний предел их числа составляет (2 + )/л . Например, если п = 3, полное число функций равняется 256, верхнее предельное значение составляет 170, а фактическое число функций оказывается равным 404 [10]. Для п = 2 (простейший случай) можно легко показать, что 14 из 16 возможных булевых логических вентилей с двумя входами, включая И и ИЛИ, могут быть реализованы с помощью единственного порогового элемента таким образом, линейные неравенства пороговой логики можно рассматривать как более общий случай булевой логики. Поскольку любые комбинационные логические функции (с таблицей истинности из постоянных значений). можно реализовать на основе системы вентилей или элементов с не более чем двумя уровнями булевой логики (т. е. сигнал, в системе не должен проходить более двух последовательно соединенных логических вентилей, исключая вентиль НЕ), то оказывается, что то же самое справедливо для пороговой логики. Однако буле-вы логические схемы для сложных функций (например, 16-разрядный умножитель) обычно требуют более двух логических уровней, чтобы избежать соединений на одном и том же уровне неоправданно большого числа логических элементов [16]. Пороговая логика, в частности реализация пороговой лжики в оптике, может смягчить эти требования. Данная характеристика и пример на рис. 5.1 показывают, что пороговая логика имеет потенциальные преимущества, обеспечивая мень- [c.145]

Сделано несколько попыток так преобразовать колориметрическую систему, чтобы во всех областях цветового тела равмым расстояниям между двумя точками соответствовало равное число пороговых различий цвета. На этом принципе создано несколько систем [35], называемых равпоконтраст-иыми. Однако все они выполняют предъявляемое к ним требование весьма приближенно. [c.117]

Из механики разрушения известен параметр Kth - пороговое значение коэффициента интенсивности напряжений К . Если Ki < Kth, трещина в конструкции не распространяется при любом достаточно большом числе циклов Hai py-жения, например, 10 -10 . Подобный параметр имеет место при испытаниях в коррозионных средах Kis - Если Ki < Kis , трещина также не распространяется. Аналогичное можно сказать и о других дефектах. [c.363]

Пороговое значение энергии нейтрона в образовании смещенного атома для железа составляет 360 эв. Однако привести к образованию смещенных атомов могут и нейтроны меньших энергий в результате их радиационного захвата [46, 47]. При п, у)-реакции энергия, получаемая ядром отдачи после испускания у-кванта, может превысить энергию смещения атома ( 25 эв). Учитывая спектр захватных у-квантов для ядер железа, можно получить, что средняя энергия ядра отдачи составляет примерно 390 эв [48]. Таким образом, в результате п, у)-реакции в железе может появиться свыше 15 смещенных атомов. Поскольку наибольшим сечением радиационного захвата обладают тепловые нейтроны, то самый большой вклад в образование элементарных дефектов в результате ( , у)-реакции вносят именно эти нейтроны. Доля тепловых нейтронов в полном числе образованных элементарных дефектов сильно зависит от доли этих нейтронов в спектре и может быть заметной, если поток тепловых нейтронов на порядок превышает поток надтепловых и быстрых нейтронов. Например, в водо-водяном реакторе она составляет 2—3%, а в графитовом—25—30% [47]. Это верхняя оценка эффекта тепловых нейтронов, поскольку имеются экспериментальные данные [48, 50] о том, что дефекты, создаваемые тепловыми нейтронами, отжигаются несколько [c.70]

Волновой характер изменения атомного объема от порядкового номера элемента (числа электронов) позволяет дать трактовку таблицы Менделеева с позиции синергетики, придав переходам от одног о периода к другому смысл неравновесных фазовых переходов, отвечающих отмеченной выше последовательности пороговых порядковых номеров 2 —> 10 —> 18... На этой основе отношение предыдущего номера N к последующему N j можно представить [c.179]

Таким образом, к числу инварпантных параметров пока можно отнести лишь пороговый коэффициент K,h [48, 435]. [c.351]

Раствор кадмиевой соли приготовили не на обычной воде, а на смеси обычной воды с тяжелой. Это вдвое сократило число протонов и вдвое уменьшило эффект из-за того, что пороговая энергия взаимодействия антинейтрино с дейтоном на 2,2 Мэе (энергия связи дейтона) выше, чем пороговая энергия взаимодействия антинейтрино с лротоном. [c.644]

В отличие от активных модуляторов добротности, у которых момент выключения потерь определяется в)1еш-ними факторами, включение добротности пассивными модуляторами полностью определяется плотностью излучения внутри резонатора и их оптическими свойствами. В качестве пассивных модуляторов (или пассивных затворов) могут использоваться просветляющиеся фильтры, пленки, разрушающиеся под действием излучения, полупроводниковые зеркала с коэффициентом отражения, зависящим от интенсивности света, органические красители и т. д. Особое место среди пассивных затворов занимают затворы на основе просветляющихся фильтров. Исключительная простота таких затворов в сочетании с высокими параметрами получаемых с их помощью моноимпульсов излучения обеспечила им весьма широкое распространение. В основе работы этих затворов лежит способность просветляющихся фильтров обратимо изменять коэффициент поглощения под действием интенсивных световых потоков. Введение в резонатор пассивного затвора (рис. 35.10) приводит к увеличению порогового уровня накачки, в результате чего к моменту начала генерации па метастабилышм уровне накапливается значительное число активных частиц. При возникновении генерации лазерное излучение, проходящее через затвор, резко уменьшает его потери и запасенная энергия излучается в виде мощного импульса. Длительность этого импульса почти такая же, как и в режиме мгновенного включения добротности. Применение этих затворов значительно упрощает конструкцию генератора и позволяет получить параметры выходного импульса, близкие к предельным. [c.284]

Зависимость коэффициента сопротивления X от числа Re для течений в трубе с добавками полимера (полиакриламида) при концентрации от 10 до 5-10 приведена на рис. XIII.9. Легко видеть, что добавки полимеров приводят к снижению коэффициента сопротивления, которое начинается в точках Я,-, называемых пороговыми точками. Видно, что с увеличением концентрации пороговые значения Я, п, следовательно, пороговые скорости уменьшаются. [c.345]

Представим себе, что начиная с некоторого критического числа кавитации возрастает расход газа, каверна, имеющая одну волну, удлиняется, а число кавитации падает. Когда расход достигает некоторого порогового значения q,, каверна удлиняется (без изменения расхода) при уменыиении числа кавитации, и ее иоверхность имеет уже две волны (вторая стадия). Переход от первой стадии ко второй сопровождается изменением частоты колебаний. [c.234]

На рис. 4.35 в Координата. 1/ и lg(ReV X) приведены ре-.зуль1аты опытов, проведенных в стальной трубе диаметром 87,2 мм при различной концентрации растворенного в воде полиакриламида. Отклипение опытных точек для воды с добавками полиакриламида от криБОи сопротивления для чистоГ воды наступает внезапно, при достижении так называемого порогового числа Рейнольдса. [c.198]

Более обоснованным является подход к оценке электрической прочности, основанный на разумной минимально допустимой (пороговой) вероятности пробоя Л4пор. равной, например, 5—10%. Пробивное напряжение Наор, при котором (как и при более низких напряжениях) пробьется Ainop процентов общего числа образцов, называют пороговым пробивным напряжением при заданной минимально допустимой вероятности. Нетрудно заметить, что [c.13]

Для контроля протяженных объектов широкого сортамента (типоразмеров, марок материалов и т. д.) разработаны универсальные дефектоскопы тиров ВД-ЗОП,- ВД-31П. Универсальность обеспечивается применением четырех частот возбуждающего тока, использованием ВТП со сменными катушками ряда типоразмеров, наличием регулируемых фильтров, блока счетчиков общего числа прутков и числа дефектных прутков, а также осцил-лографнческого индикатора и скоростного самописца, предназначенного для выбора оптимальных режимов работы и документации процесса контроля. В дефектоскопах используются трансформаторные проходные ВТП с возбуждающей обмоткой, имеющей отношение длины к диаметру в пределах единицы, и двумя короткими измерительными обмотками, включенными в мостовую схему (см. рис. 61). При этом база значительно меньше единицы. Ввиду малой относительной длины возбуждающей обмотки необ-ходимо с помощью фазорегулятора уменьшать влияние поперечной вибрации детали (см. рис. 67, б), выбирая фазу опорного напряжения фазового детектора. Па выходе фазового детектора включен ряд перестраиваемых фильтров, с помощью которых в соответствии со скоростью контроля ослабляется влияние мешающих факторов, обусловленных изменением о и размеров объекта. Отфильтрованный сигнал поступает на пороговое устройство, соединенное с блоком автоматической сортировки и маркером. При ко ггроле ферромагнитных материалов влияние их структурной неоднородности уменьшают подмагничиванием постоянным магнитным полем. [c.140]

Неферромагнитную проволоку, особенно проволоку из тугоплавких металлов, проверяют дефектоскопами ти-иов ВД-ЮП, ВД-20П, ВД-21 П. Структурная схема этих приборов, так же как и более универсального прибора ВД-23П (рис. 73), отличается от схемы, показанной на рис. 65, наличием усилителя огибающей, фильтра и блока распознавания вида дефекта, включенных последовательно между выходом амплитудного детектора и индикатором, в качестве которого используются счетчики суммарной протяженности длинных дефектов (типа расслоев в вольфрамовой проволоке) и числа коротких дефектов, превышающих пороговый. Благодаря применению измерительного преобразователя скорости перемотки проволоки результаты контроля не зависят от вариации скорости перемотки. Приборы снабжены осциллографическим индикатором, имеют выход для подключения самописца и выход информации в двоично-десятичном коде для сопряжения с ЦВМ. Они позволяют контролировать проволоку в изоляции и под слоем графитового смазочного материала. Для дефектоскопии ферромагнитной проволоки применяется подмагничи-вание постоянным магнитным полем. [c.143]

Коэффициенты уравнения (6.7) и число членов этого уравнения и есть предмет исследования роли асимметрии цикла в кинетике усталостных трещин с учетом трех областей отрицательной асимметрии цикла, положительной асимметрии цикла до пороговой величины Ri и при более высокой асимметрии цикла [37]. Пороговая величина положительной асимметрии цикла лежит в интервале 0,7 алюминиевому сплаву 7475-Т761 использована величина Ri = 0,7 [38]. Применительно к области Ri > 0,7 величина поправочной функции определяется как F R > R ) = (i - R). Достижение уровня асимметрии цикла было связано с изменением в условиях роста усталостной трещины, когда выход на вторую стадию роста трещины становится невозможным. [c.301]

В предположении, что энергия протонов достаточна для прохождения через образец, можно ожидать, что облучение протонами вызывает преиму-ш ественно дефекты, аналогичные дефектам, создаваемым электронами. В этом случае можно вычислить отношение числа дефектов, вызываемых протономи с энергией 8,3 Мэе, к числу дефектов, образуемых электронами с энергией 0,8 Мэе [25, 63]. В предположении, что пороговая энергия смещений для GaAs равна 10 эе, вычисленное значение этого отношения равно 3000 [7], что находится в разумном согласии с табл. 6.11, из данных которой это отношение получается равным около 1100. [c.311]

В прошлом были предприняты попытки изучить влияние излучения ва сопротивления различных типов (проволочные, объемные угольные, пленочные металлизированные и углеродистые и т. д.) с целью определения, какой из этих типов сопротивлений отличается наибольшей радиационной стойкостью. Результаты большого числа исследований позволили конструкторам электронных схем сузить круг используемых сопротивлений. В некоторых работах были получены данные, достаточные для примерной оценки пороговых и предельно допустимых для сопротивлений-доз облучения. Было замечено, что различия в характере влияния излучения на сопротивления зависят от различий в методах и технологии изготовления. Изготовление сопротивлений одного типа из различных материалов, различающихся по радиационной стойкости, вносит дополнительную неопределенность в определение радиационной стойкости сопротивлений разного типа. Кроме того, перед конструкторами возникают вопросы, связанные с пределами применимости разных сопротивлений. Так, проволочные сопротивления, считающиеся наиболее радиационностойкими, нельзя использовать вместо угольных в цепях с сопротивлением выше 20 Мом. По этой же причине пленочные углеродистые и металлизированные сопротивления не могут заменить объемные угольные сопротивления. [c.344]

Основным параметром, характеризующим процесс распыления, является коэффициент распыления /Ср, равный числу выбитых атомов, приходящихся на один ион, упавший на мишень. На рис. 2.2 в качестве примера показана зависимость /Ср от энергии бомбардирующих ионов Еа для меди. Заметное распыление начинается лишь с некоторых пороговых энергий Бпор и резко растет при дальнейшем увеличении пока не достигает максимума при Е = Е х-Последующее увеличение Е вызывает падение ТСр. Напыление пленок ведут обычно в области, показанной на рис. 2.2 штриховкой. [c.63]

Существует минимальное значение /С, ниже которого рост усталостной трещины невозможен. Зависимость отнощення KilKi (где К — интенсивность наиряже-кий у вершины исходной усталостной трещины, а К с — критическая интенсивность напряжений) от числа циклов до полного разрушения образца, характеризующая условия разрушения при циклическом деформировании, имеет асимптоту (рис. 52). Значение К , соответствующее уровню этой асимптоты, и есть нижнее пороговое значение коэффициента интенсивности напряжений А/Со, ниже которого роста усталостной трещины не происходит. [c.123]

С использованием упругоиластическоп механики разрушения было получено обобщенное уравнение, описывающее закономерности распространения усталостных трещин, в котором скорость распространения трещины была выражена как функция размаха /-интеграла. С помощью упомянутого уравнения, пользуясь выражением для /-интеграла, в соответствии с краевыми условиями вычислили число циклов для распространения трещины от критической начальной длины до длины, соответствующей половине диаметра цилиндрического тела. Начальная критическая длина трещины вычислялась с использованием пороговой величины размаха /-интеграла. Вычисленные величины сопоставляли с усталостной долговечностью, полученной экспериментально. Это сравнение позволяет оценить продолжительность стадий зарождения и распространения усталостных трещин. [c.420]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...