Процесс изобарический

Цикл газотурбинной установки с неполной регенерацией тепла изображен на рис. 12-39. Здесь процесс 25 соответствует изобарическому нагреву сжатого воздуха в регенераторе, а процесс — изобарическому охлаждению продуктов сгорания в регенераторе. [c.411]

Если химическая реакция протекает при атмосферном давлении, тогда этот процесс — изобарический и можно записать [c.113]

ДОВОДИТСЯ ДО СОСТОЯНИЯ сухого пара. Линия II разделяет области влажного пара (слева) и сухого пара (справа). Следовательно, в пароперегреватель 1 рабочее тело поступает в виде сухого пара и получает дополнительный нагрев. Таким образом, в процессе изобарического нагрева (подвода теплоты Q, ) рабочее тело переходит из жидкого состояния (вода) через двухфазное состояние (жидкий пар) в газообразное состояние (сухой пар). [c.118]

При п = 0-процесс изобарический (закон Гей - Люссака) [c.21]

Линии 1-2, Г-2", 1"-2 описывают процесс сжатия (соответственно адиабатический и политропический с п к в первой, второй и третьей ступенях компрессора), а линии 2 -Г, 2"-1" — процесс изобарического охлаждения сжатого газа в промежуточных холодильниках. [c.230]

Работа А, а следовательно, и количество энергии Q полученное из окружающей среды, не являются однозначными функциями изменения состояния, так как зависят от порядка изменения параметров состояния или от характеристики процесса (изобарический, изотермический и т. д.). [c.171]

Энергия изобарического процесса для изменения состояния 1—2 [c.254]

Изобарические процессы наиболее часто встречаются в области высоких температур, в частности в металлургии сварки. [c.254]

Графическое изображение процессов делает наглядными многие соотношения, существующие между различными дифференциальными характеристиками тел. Из рис.5.1 видно, например, что при изменении температуры от до Т2 изобарическое изменение объема [c.104]

В изобарическом процессе (постоянное давление) [c.29]

Все приведенные выше результаты получены в предположении о том, что в начальном участке струи отсутствует смешение с внешней средой. Это имеет смысл постольку, поскольку позволяет выявить закономерности, присущие самой струе, и определить потери, возникающие в процессе стабилизации параметров нерасчетной струи. При большой степени нерасчетности, когда начальный участок ограничен одной-двумя бочками , указанное допущение не вызывает значительной погрешности. При большой длине участка увеличение массы струи может быть заметным, что изменит параметры потока в изобарическом сечении. Действительные средние значения параметров можно получить из [c.425]

Так, камера смешения может быть спроектирована таким образом, что статическое давление в ней сохраняется постоянным (изобарический процесс смешения). Осевая составляюш ая всех сил давления, действующих на газовый поток между входным и выходным сечениями такой камеры, равна нулю. Поэтому количество движения потока в камере, если не учитывать действия сплы трения, остается неизменным. Уравнение количества движения [c.512]

Изменение энтальпии в процессах, происходящих без совершения полезной внешней работы, в частности при изобарическом процессе, равняется количеству теплоты, полученной системой, т. е. [c.32]

Если система теплоизолирована так, что теплообмен между системой и окружающей средой отсутствует, т е. dQ = 0, то в равновесных процессах, происходящих с такой системой при постоянном давлении, dI согласно уравнению (2.8) равно нулю, т. е. энтальпия теплоизолированной системы при изобарическом процессе сохраняет неизменное значение. [c.32]

Т — 5<Р), а согласно выражению (3.25) — s может быть представлена как частная производная (5ф/дГ)р, то при равновесном фазовом переходе, являющемся изотермически-изобарическим процессом, [c.127]

Фазовый нереход от кристаллического состояния к жидкому или газообразному и от жидкого состояния к газообразному происходит при постоянном давлении без изменения температуры и изображается на фазовой р—н-диаграмме горизонтальным отрезком (называемым вследствие изотермически-изобарического характера процесса прямолинейным участком изотермы), идущим соответственно от кривой РЗО к кривой АЕ или КСО и от левой ветви погранич- [c.134]

Количество теплоты qp, полученное 1 кг тела при изобарическом процессе /—2 и равное — i-i, измеряется на i—7-диаграмме длиной перпендикуляра, опущенного из точки 2 данной изобары на параллельную оси прямую, проходящую через точку 1. В простоте графического определения теплоты изобарического процесса и заключается основное преимущество i—7-диаграммы. Кроме того, она весьма удобна для расчета теплообменных устройств (рис. 4.22) [c.139]

Вычислим потерю работоспособности А/() в результате необратимого адиабатического процесса I—2 по методу циклов. Для этого рассмотрим обратимый цикл 22 Ь а 2, с помощью которого теплота, выделяющаяся при обратимом изобарическом переходе из точки 2 в точку 2, может быть превращена в полезную работу. В результате цикла будет получена полезная внешняя работа 122 Ь а 2, численно равная площади 22 Ь а 2. [c.163]

Для однофазных рабочих тел, т. е. газов (напомним, что жидкости вследствие малого коэффициента теплового расширения нецелесообразно применять в качестве рабочих тел тепловых двигателей), процесс подвода теплоты может быть приближен к изотермическому, если он будет состоять из чередующихся процессов изобарического подвода небольшого количества теплоты с последующим адиабатическим расширением в небольшом интервале давлений (рис. 8.4). Такой процесс может быть осуществлен, например, в газовой турбине при ступенчатом сжигании топлива с последующим расширением продуктов сгорания в отдельных ступенях турбины. После расширения в одной из ступеней турбины рабочее тело подается в промежуточную камеру сгорания, где его температура посредством дополнительного сжигания топлива доводится до первоначальной. Чем больше таких ступеней и чем меньше расширение в каждой из ступеней, тем ближе кривая процесса, представляющая собой пилообразную линию, к изотерл е. Аналогично процесс отвода теплоты путем многоступенчатого сжатия с промежуточным [c.512]

Газовые процессы — 47 — см. также по их названиям, например. Адиабатический процесс Изобарический процесс Изотермический процесс Изо-хорический процесс Политропиче-ский процесс Газовые смеси 45 [c.535]

После процесса сжатия атмосферного воздуха 1-2 Е компрессоре низкого давления следует процесс изобарического охлаждения 2-3 с понижением температуры воздуха, затем сжатие 3-4 в компрессоре среднего давления, изобарическое охлаждение 4-5 во втором промежуточном воздухоохладителе, и, наконец, сжатие воздуха до максимального давления 5-6 в компрессоре высокого давления. Сжатый воздух изобарически нагревается в регенераторе (процесс 6-7) и затем в результате сгорания топлива в камере высокого давления осуществляется изобарически процесс [c.544]

ИЗОБАРНЫЙ ПРОЦЕСС (изобарический процесс) (от греч. 1SOS — равный л baros — тяжесть) — термоди-Намич. процесс, происходящий в системе при пост, внеш. давлении на термодинамич. диаграмме изображается изобарой. [c.113]

Рис. 6-13. К определению температуры точки росы в процессе изобарического охлаждения смеси пара и неконденсирую-щвгося газа.

Рассмотрим процесс изобарического охлаждения системы Ml, первоначально расположенной в области водяного пара при температуре Ti и давлении Рь При охлаждении системы от и Гг состояние ее не будет меняться (система дивари-антна и изменение любого из ее параметров в определенных пределах не приведет к фазовым превращениям). Точка Мг характеризует появление наряду с паром жидкой фазы. С этого момента до полного исчезновения пара температура системы остается постоянной, а потеря тепла будет компенсироваться выделяющейся теплотой конденсации водяного пара. После того как весь пар превратится в воду, однофазная система будет обладать дополнительной степенью свободы и дальнейшая потеря тепла вызовет вновь ее охлаждение. При этом система М2 перейдет в Mg, где наряду с жидкой фазой присутствует лед. В точке М3 процесс охлаждения вновь остановится, поскольку при наличии жидкой фазы потери тепла компенсируются теплотой кристаллизации льда. Дальнейшее охлаждение системы произойдет после исчезновения жидкой фазы. [c.52]

Проницаемость грунта 598 Профили Юрских гор 404 Профиль слоя землн под Гренландией 377 Процесс изобарический 61 [c.856]

Каждой темп-ре, при к-рой 2 фазы могут быть в равновесии, отвечает строго онредел. давление р, как, напр., в системах вода — пар, вода — лед и т. п. Т. о., равновесно и изотермически проходящие фазовые превращения являются одновремепно н процессами изобарическими. Интегрирование (2) постоянном р дает [c.154]

В ионосфере наблюдались возхмупхения, вызванные этим (аляскинским) землетрясением. Важным признаком этих возмущений служило увеличение на 20 км высоты залегания критических отражающих слоев. Роль нагрева атмосферы в этом подъеме могла быть значительной в связи с тем, что при расширении, связанном с нагревом слоя, лежащего на высоте 170— 190 км, происходит нарушение слоев атмосферы над ним. Считая процесс изобарическим, увеличение высоты критического слоя г = 2о, вызываемое нагревом и расширением нижележащих слоев, можно рассчитывать по следующему отношению [c.362]

Для однофазных рабочих тел, т. е. газов (напомним, что жидкости вследствие малого коэффициента теплового расширения не могут применяться в качестве рабочих тел тепловых двигателей), процесс подвода теплоты может быть приближен к изотермическому, если он будет состоять из чередуюш ихся процессов изобарического подвода небольшого количества тепла с последуюш им адиабатическим расширением в небольшом интервале давлений (рис. 5.4). Такой процесс может быть осупцествлен, например, в газовой турбине при ступенчатом сжигании топлива с последуюш.им расширением продуктов сгорания в отдельных ступенях турбины. После расширения в одной из ступеней турбины рабочее тело подается в промежуточную камеру сгора- [c.145]

Точно так же и в процессе изобарического расширения (р — == onst) должен иметь место подвод тепла, еще более интенсивный, чем в случае изотермического процесса, так как в этом слу-температура газа увеличивается, а следовательно, тепло дояж- [c.53]

ИЗОБАРНЫЙ ПРОЦЕСС (изобарический процесс), процесс, происходящий в физ. системе при пост. внеш. давлении на термодинамич. диаграмме изображается изобарой. Простейшие примеры И. п. — нагревание воды в открытом сосуде, расширение газа в цилиндре со свободно ходящим поршнем. В обоих случаях давление равно атмосферному. Объём идеального газа при И. п. пропорц. темп-ре Гей-Люссака закон). Теплоёмкость системы в И. п. больше, чем в изохор ном процессе (при пост, объёме). Напр., в случае идеального газа Ср—Су=к, где СрИСу— теплоёмкости в изобарном и изохорном процессах на одну ч-цу. Работа, совершаемая идеальным газом при И.п., равна P-IS.V, где р — давление, AF — изменение объёма газа. [c.209]

Изобарический процесс (р = onst). Изменения объема газа и температуры происходят по закону Гей-Люссака (у/Г onst при р = onst). Первый закон термодинамики в этом случае будет иметь следующий вид [c.254]

Ясно, что для повышения коэффициента k газовых холодильных машин необходимо устранить потерю полезной работы при изобарическом расширении газа в холодной камере и сделать процесс сжатия более экономичным с точки зрения затраты энергии, проводя его квазиизотермически, а не адиабатически. Значительное приближение к такому более выгодному изотермическому процессу отдачи и поглощения тепла было достигнуто недавно Келлером и Джонкерсом [3] в газовой холодильной машине с замкнутым циклом (см. п. 5). [c.10]

В дианазонах Ма = 1-ь5, /с = 1,3-ь 1,4, Л = 50 10 , р = 0- 15 , Мы рассмотрели особенности газодинамического участка нерасчетной сверхзвуковой струи без учета влияния вязкости, с которым связан неизбежный процесс образования граничного слоя смешения. Выше получены закономерности для нарастания тол-ш ины слоя смешения по длине начального участка изобарической струи. При N > 1 да)вленне в струе уменьшается, линии тока сверхзвукового течения раздвигаются, что ведет к дополнительному увеличению толщины струи. А. Н. Секундов и И. П. Смирнова, пользуясь методом интегральных соотношений и полагая слой смешения наложенным на границу одномерной струд, получили следующую приближенную зависнмость для толщины слоя смешення при N = 1 [c.427]

Термодинамический метод исследования. 5.2. Изотермический процесс. 5.3. Изобарический процесс. 5.4. Изохорическнй процесс. [c.6]

Простейшими процессами являются изотермический процесс, характеризующийся постоянством температуры тела во время процесса (Г = onst) изобарический процесс, протекающий в условиях постоянного давления на тело (р = onst) изохорический процесс, при котором объем тела остается в течение всего процесса неизменным V = onst) адиабатический процесс, когда тело помещено в теплоизолирующею оболочку, не допускающую теплообмена между делом и окружающей средой. [c.19]

На рис. 2.7 изображен в координатах р — v ход различных политропи-ческн.х кривых идеального газа, соответствующих значениям показателя от п О до п = oQ. Изотермический процесс соответствует значению п 1, адиабатический п = к, изохорический п = оо, изобарический п = 0. [c.41]

Преимущество i—s-диаграммы состоит еще и в том, что линия изобарического процесса на ней изображается одинаковым образом для всех веществ [поскольку (dilds)p = 7], т. е. не зависит от физических свойств вещества. Так, например, обратимый изобарический теплообмен изображается линией, которая равно относится как к телу, отдающему теплоту (теплоотдатчику), так и к телу, получающему теплоту, напримцр., рабочему телу. [c.139]

Равновесный фазовый переход является согласно условию (4.2) изотер-мически-изобарическим процессом поэтому удельная теплота фазового перехода монсет быть определена при помощи одного из следующих двух уравнений [c.140]

Сопоставим величины полезной внешней работы, которая может быть произведена рассматриваемым телом, находящимся в начальном состоянии /, при переходе к состоянию равновесия с окружающей средой (в точку 2 ), для случая, когда адиабатическое расширение от давления р до давления р происходит обратимо, и для случая, когда адиабатическое расширение в том же интервале давлений осуществляется необратимо. Имея в виду, что во втором случае процесс может быть осуществлен по пути 12 2с2 , т. е. отличается от пути обратимого процесса 12с2 начальным адиабатическим участком 12 и изобарическим участком 2 2, убеждаемся, что полезная внешняя работа на пути 12 2с2 меньше работы обратимого процесса 12с2 на вели- [c.163]

Прикладная газовая динамика. Ч.1 (1991) -- [ c.29 ]

Пластичность и разрушение твердых тел Том2 (1969) -- [ c.61 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.279 ]

Прикладная газовая динамика Издание 2 (1953) -- [ c.26 ]

Курс термодинамики Издание 2 (1967) -- [ c.51 ]

Теория сварочных процессов Издание 2 (1976) -- [ c.173 ]

Расчет пневмоприводов (1975) -- [ c.22 , c.23 , c.25 , c.26 ]

Метрология, специальные общетехнические вопросы Кн 1 (1962) -- [ c.200 ]

Краткий справочник по физике (2002) -- [ c.59 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.128 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...