Поляризация вероятное значение

В заключение коротко остановимся на способе интерпретации основополагающего уравнения (1.11-16) с точки зрения квантовой физики. Вещество во введенном выше объеме V следует описать обычным квантовомеханическим способом (квантование при фиксированном числе частиц). Поле излучения описывается классически, что соответствует приближению квантовой теории поля при большом числе фотонов. Энергетическая связь материальной системы с полем излучения осуществляется через (( ) Для рассмотрения возникающей диссипации энергии материальная система, рассматриваемая как динамическая, связывается с диссипативной системой. В принципе можно приписать поляризации вещества в объеме V некоторое доступное измерению математическое ожидание (вероятное значение). Применяя зависящую от времени теорию возмущений Дирака, легко показать, что это изменяющееся во времени вероятное значение так же зависит от Е. 1), как и классическая величина Р. (<) в уравнении (1.11-16). Это справедливо при сделанных выше предположениях, соответствующих дипольному приближению. Функции. ..... [c.41]

В предыдущих примерах мы лишь в общих чертах охарактеризовали взаимодействия между световыми импульсами и атомными системами. Обсуждая атомные системы, мы ввели в рассмотрение только вероятности населенностей различных уровней и их изменение со временем для световых импульсов было достаточно задать их центральные частоты и в конкретных случаях также значения их спектральной ширины, длительности и плотности потока фотонов. Но кроме вероятности населенности под действием светового облучения могут изменяться и другие физические параметры отдельных атомных систем или их ансамблей. Мы обсудим это на простой модели для таких параметров, как индуцированный дипольный момент и поляризация, которые зависят от напряженности электрического поля световых волн и поэтому могут нести фазовую информацию. [c.37]

Из приведенных в п. 3.122 уравнений полуклассической теории можно найти полностью определенные во времени функции электрического поля, поляризации, электромагнитной энергии или чисел фотонов сказанное справедливо также и для величин ЛЛ и Q, входящих в уравнения баланса полной квантовой теории, поскольку эти уравнения применяются к квантовомеханическим математическим ожиданиям скоростей изменений вероятностей переходов. Эту теорию можно использовать для описания непрерывно протекающих процессов так, например, ею можно воспользоваться для получения стационарных и нестационарных решений для среднего числа фотонов и средней инверсии в лазере. Однако следует помнить, что в действительности эти процессы протекают дискретно вследствие квантовой природы как атомов, так и излучения. Поэтому неизбежны стохастические отклонения от названных выше средних значений. Они оказываются ответственными за некоторые другие свойства лазера, такие, как минимальная достижимая ширина линии и когерентные свойства излучаемого света. [c.300]

Поскольку связи в рутиле являются частично ионными, частично гомеополярными [83, 103], то даже для ионов, находящихся в узлах решетки, вероятно, следует использовать некоторое эффективное значение зарядов. В работе [104] рекомендуется считать <71 = 2,8 е. Смещаемый ион титана может характеризоваться и меньшим значением эффективного заряда. По данным [103], для объяснения ионной поляризации рутила достаточно принять 1 = 0,7 е. Для того чтобы оценить, как изменится результат рас- [c.154]

Скачок потенциала для никеля, начинающийся от 1,56 в, обусловлен, вероятно, началом разряда молекул воды на наиболее активных участках поверхности. Стационарный потенциал никеля, поляризованного при ф 1,7 е, со временем изменяется и приобретает первоначальное стационарное значение до поляризации. Видимому газовыделению, как обычно, способствует точка перегиба (2,0 в). [c.29]

Погрешность измерения е (К, Т) складывается из систематических и случайных погрешностей. Источниками систематических погрешностей являются отраженное излучение (формула (5) приближенная), неточное знание ф, частичная поляризация излучаемого поверхностью образца света, нестабильность характеристик фотоумножителя, нестабильность источника питания фотоумножителя (высоковольтная батарея), неточное знание температуры и длины волны, а в коротковолновой части спектрального интервала также и рассеянный в монохроматоре свет (в длинноволновой части он устранялся введением за выходной щелью монохроматора светофильтров серии КС). Максимальное значение систематической погрешности, обусловленной этими причинами, не превышает 0,2% (эа исключением коротковолновой части). Однако ввиду большого числа источников погрешности наиболее вероятной будет среднеквадратичная погрешность, равная примерно 0,1%. [c.130]

Активационная поляризация также возникает при осаждении или растворении металла. Для металлов, подобно Ag, u или Zn, значение перенапряжения может быть небольшим, однако у переходных металлов, например Fe, Со, Ni, Сг и т. д., оно больше. Анион, связанный с ионом металла, влияет на величину перенапряжения металла больше, чем в случае выделения Hj. Контролирующая стадия реакции точно неизвестна, однако в некоторых случаях это, вероятно, небольшая скорость гидратации иона металла при выходе его из металлической решетки или дегидратации гидратированного иона при вхождении его в решетку. [c.50]

При температуре 20 °К значение кТ ( 14 смг ) примерно в 10 раз меньше разности энергий между дном Ео первой экситонной зоны (а-компонента) и значением энергии Е Щ) (31 623 см ) подуровня с волновым вектором Q зоны (Ь-компонента). Поэтому в состоянии квазиравновесия подуровни Ei, (Q) не заполняются и не участвуют в люминесценции. Однако при повышении температуры кристалла до 77 °К в спектре люминесценции появляется полоса с частотой 31 623 см" , поляризованная вдоль моноклинной оси (Ь-компонента). Положение и поляризация этой полосы совпадают с положением и поляризацией полосы поглощения. Такое изменение спектра люминесценции легко понять, если учесть, что при температуре 77 °К значение кТ (54 см ) только в 2,7 раза меньше Еь (Q) — Ео, а вероятности переходов в основное состояние с уровня Eb Q) в 160 раз больше вероятности перехода с уровня Ea(Q)- [c.588]

В проблемах теплового излучения особо важное значение имеет понятие так называемого равновесного излучения. Для установления этого понятия рассмотрим полость с неподвижными и непрозрачными стенками, температура которых поддерживается постоянной. Атомы и молекулы стенок переходят в возбужденные состояния за счет энергии теплового движения и при обратных переходах в невозбужденные состояния дают излучение, заполняющее полость. Падая на стенки полости, лучистая энергия частично отражается, частично поглощается. Происходит изменение направления распространения, спектрального состава, поляризации, интенсивности излучения. В результате всех этих процессов, как это следует из общего начала термодинамики, в полости в конце концов устанавливается макроскопически вполне определенное состояние излучения, при котором за каждый промежуток времени количество излученной лучистой энергии определенного цвета, направления распространения и поляризации в среднем равно количеству поглощенной энергии того же цвета, направления распространения и поляризации. Как и всякое равновесное состояние, оно характеризуется тем, что каждому микропроцессу, происходящему в системе, с той же вероятностью соответствует микропроцесс, идущий в обратном направлении (принцип детального равновесия). Благодаря этому состояние излучения в полости и остается макроскопически неизменным во времени. Переход в равновесное состояние, как и всякий статистический процесс, управляется вероятностными законами. В полости устанавливается хаотическое состояние излучения, которому соответствует наибольшая вероятность. Оно и называется равновесным излучением. [c.675]

Величина р характеризует ядерную поляризацию или спиновую температуру в точке (в действительности в малой области, имеющей размеры порядка нескольких постоянных решетки), и коэффициент диффузии В имеет порядок где а — расстояние дiW — вероятность парного переворачивания ближайших соседей. Типичные значения В и имеют соответственно порядок 10" см /сек и 10 сек" , [c.355]

В гл. V показано для спинов I = /2 (этот результат легко обобщается на большие значения спинов), что если ядерные спиновые уровни эквидистантны, то спин-спиновые взаимодействия приводят к такому распределению их населенностей, которое описывается спиновой температурой При этих условиях возбуждаемые извне переходы Алг = 2 с вероятностью в единицу времени W уменьшают поляризацию до следующего установившегося значения [c.389]

Вообще говоря, динамическая поляризация, возникающая благодаря диполь-дипольному взаимодействию между электронным и ядерным спинами, могла бы быть получена, если было бы возможно создать ультразвуковые колебания достаточно большой интенсивности в микроволновом диапазоне. Этот эффект отличается от описанного в 8, где одновременное переворачивание двух ядерных спинов происходило под действием сильного магнитного радиочастотного поля, вызывающего запрещенный переход. Поэтому для постоянной амплитуды радиочастотного поля, т. е. для постоянного значения запасенной энергии, вероятность перехода при увеличении резонансной частоты уменьшается, как В ультразвуковом эксперименте, при постоянном значении запасенной энергии РД0 — амплитуда колебаний, относительное смещение [c.391]

Анодная поляризационная кривая обратного хода (2) магниевого электрода располагается несколько ниже прямого хода. Вероятно, переход атомов магния в раствор вызывает обогащение поверхности электрода более благородными примесями, действие которых и смещает потенциал электрода в положительную сторону. Для электродов из цинка и интерметаллического соединения MgZn2 4 и 6) обратный ход поляризации дает значения выше значений прямого хода. Последнее, вероятно, обусловлено разрушением окисных пленок в процессе анодной поляризации и, как следствие,— смещением потенциала в электроотрицательную сторону. [c.89]

Благодаря тому, что существует критический потенциал, выше которого питтинговая коррозия не возникает, оказывается возможным осуществить электрохимическую защиту. Опыты в изученных нами электролитах показали, что катодная поляризация надежно защищает нержавеющую сталь от питтинговой коррозии. Достаточно сместить потенциал нержавеющей стали в отрицательную сторону за критическую величину [( +0,15)-ь(—0,20 в)], чтобы питтинговой коррозии не было. В подтверждение этого положения производились потенциостатические измерения. В качестве электролита был взят 0,1-н. раствор хлористого натрия, подкисленный соляной кислотой до pH = 2, близкого к значению pH раствора, содержащего 2% окислителя [FeNH4(S04)2-12НгО] и 3% активатора (NH4 I). С помощью потенциостата электродный потенциал стали сдвигался от стационарного значения как в область более отрицательных, так и в область более положительных значений и поддерживался при заданном потенциале в течение 1 ч. Из рис. 205 видно, что питтинговая коррозия на электроде имеет место только при более положительных потенциалах, чем +0,25 в. При сдвиге потенциала стали в область более положительных значений вероятность возникновения питтингов на электроде резко возрастает. Это находится в хорощем согласии с установленной нами закономерностью, указывающей на то, что с увеличением окислительной способности раствора резко увеличивается вероятность возникновения питтинга. Таким образом, для появления склонности к питтингообразованию безразлично, увеличиваем ли мы до определенного предела окислительно-восстановительный потенциал системы или подвергаем металл анодной поляризации. [c.370]

Вначале основная часть тока направлялась к участкам, наиболее близким к аноду, вероятно вследствие малого внутреннего сопротивления системы для поляризации катода до нужного потециала требовалась повышенная плотность тока. В дальнейшем происходила поляризация вследствие отложения известковой пленки, повышающей внутреннее сопротивление системы, что вызывало повышение, равномерности распределения защитного тока, пока вся поверхность пластины не приобрела желаемого значения защитного потенциала. [c.113]

Эта зависимость в координатах 1д Я — 1д должна иметь линейный характер. Из сравнения расчетных и экспериментальных данных (рис. 3.4), полученных на шлифе, подвергнутом электрополировке в течение 3,5 мин, следует, что закон подобия теряет правомерность при использовании нагрузок менее 50 г. Вероятными причинами, как это было указано выше, следует считать совместное влияние на микротвердость приповерхностных слоев и поверхностной энергии. Следует отметить, что свободная поверхностная энергия металла в процессе электрополировки может снизиться за счет адсорбции на его поверхности активных веществ, содержащихся в электролите [22]. Воспользовавшись обратимостью адсорбционных эффектов, с помощью катодной поляризации произведем десорбцию активных веществ, что должно привести к повышению значений микротвердости. Как видно из рис. 3.4, в результате катодной поляризации значения микротвердости в диапазоне нагрузок менее 50 г действительно повысились. Закон подобия стал справедлив вплоть до нагрузок в 10 г. Обращает на себя внимание тот факт, что влияние свободной поверхностной энергии на микротвердость зависит от нагрузки. Оно начинает проявляться для аустенитной стали при нагрузках менее 100 г и усиливается при уменьшении нагрузки. При нагрузках менее 10 г влияние этого фактора начинает искажаться воздействием разрЬ1хленных приповерхностных слоев. Это позволяет установить размер оптимальной нагрузки в 10 г. При использовании такой нагрузки можно с помощью измерений микротвердости аустенитной стали зафиксировать изменение свободной поверхностной энергии, вызванное адсорбцией поверхностно-активных веществ. [c.51]

Как правило, растворение металлов в пассивной области (см. участок СО рис. 3) происходит при образовании катионов высшей валентности (например, Ре , Сг ). Поскольку при столь малой интенсивности растворения очень мала вероятность развития диффузионных ограничений процесса, гидродинамические условия не влияют на кинетику растворения металла в рассматриваемой пассивной области. Пассивационные явления на поверхности анодно-растворяющегося металла имеют большое значение для процесса и влияют на производительность ЭХО и качество поверхности. Пассивность, зависящую от многих факторов (состава металла, активности раствора и т. д.), можно рассматривать как состояние повышенной устойчивости металла, вызванное торможением анодного процесса в условиях, когда с точки зрения термодинамики он реакционно способен. Как правило, пассивность связана со значительным изменением потенциала металла в положительную сторону вследствие воздействия сильной окислительной среды или анодной поляризации [177]. [c.28]

Снятие кривых спада потенциала нами просодилось по следующей методике. После анодной поляризации индиевого электрода до достижения определенного значе1 и 1 потенциала ток выключали и записывалась кривая спада потенциала до некоторого постоянного значения, затем в1ювь включался ток анодной поляризации и потенциал доводился до следующего более положительного значения, чем предыдущее. Так как электрод из раствора не извлекался, то последующая анодная поляризация электрода проводится со стационарного состояния, устанавливаемого после выключения поляризующего тока, поэтому последующая анодная поляризация является как бы продолжением предыдущего цикла. Установившееся значение потенциала, по-видимому, определяет стационарное состояние электрода, покрытого окисной пленкой. Путем сопоставления установившихся значений потенциала с потенциалами наиболее вероятных равновесных электрохимических систем можно определить потенциал характерной реакции, которая протекает на электроде в стационарном состоянии, а по виду кривой изменения потенциала во времени— степень устойчивости на электроде. [c.46]

Затем анодный потенциал, достигнув оцределенного значения, перестает расти и сохраняется некоторое время постоянным (площадка ей). Интересно, что длина площадки ей уменьшается при увеличении поляризующего тока и увеличивается при его уменьшении, так что количество электричества, соответствующее этому участку кривой, сохраняется практически постоянным. Вероятно, вследствие насыщения прианодного слоя ионами серебра анодная поляризация возрастает до значений потенциала, при котором начинается разряд ионов гидроксила и окисление серебра [c.237]

Обратим внимание на тот факт, что, как видно из (6.8), вероятность заселения резонансного состояния п также зависит от напряженности поля. Это влияет на эффективное число поглощенных фотонов при фиксированной частоте лазерного излучения. Однако данный эффект невелик из-за плавности указанной зависимости. Так, например, в эксперименте [6.13] было измерено, что для резонансного перехода 451/2 4рз/2 в случае линейной поляризации KQff = 1,96 =Ь 0,08, а циркулярной поляризации = 1,90 =Ь II 0,09. Эти значения согласуются с теоретическими предсказаниями, основанными на формуле (6.8). Отметим, что в пределах точности эксперимента "6.13] динамический штарковский сдвиг вообще не удалось обнаружить. [c.149]

Результаты испытаний, полученные как тем, так и другим методом показывают (рис. 4-11), что на первом этапе старения керамики Т-80 зависимость г = / ( 7) изображается прямой линией, т. е. закон Ома соблюдается (прямая 1). При этом оказывается, что при — 30 в ток становится равным нулю. Вероятно, это обусловлено поляризационными явлениями. Более глубокой степени состаренности керамики Т-80 соответствует нелинейная зависимость г = / (и) (кривая 2), однако во всех случаях удовлетворительно оправдывается соотношение г = Л ( 7 — /о)". г Де и о — величина напряжения, при котором / = О, т. е. э. д. с. поляризации. С увеличением состаренности керамики Т-80 значение показателя п возрастает. Это иллюстрируется рис. 4-12, где отмечены значения п, соответствующие различным точкам кривой, изображающей [c.171]

Известно, что наклон поляризационных кривых (их крутизна) характеризует степень затруднения соответствующей (анодной или катодной) электрохимической реакции. Исследования показали, что анодное растворение стали происходит беспрепятственно, в то время как катодная реакция на поверхности стали затруднена, особенно при поляризации. На медной фольге крутизна катодной кривой в 20 раз больше, чем анодной, а на медном покрытии по сравнению с медной фольгой возрастает крутизна как анодной, так и катодной кривых, однако соотношение между ними остается без изменений. Это подтверждает сделанный ранее вывод об усилении пассивности медных и латунных покрытий в первой стадии испытаний. Анодные поляризационные кривые латунных покрытий до испытаний имеют крутизну на порядок ниже, чем медная фольга и медные покрытия на стали, но она несколько больше, чем крутизна цинковых покрытий (Згп = 2 (мВ-смУмА 5си-2п = 4 20 (мВ-см )/мА Зси = = ПО (мВ-см )/мА). По-видимому, в начальной стадии значительное влияние на ход кривой оказывает цинк, содержащийся в латуни. С течением времени крутизна анодных кривых возрастает, достигая значений, характерных для медных покрытий на стали (5 = 250 (мВ-см )/мА). Корреляции между крутизной анодных кривых и скоростью коррозионного разрушения не обнаружено. Вероятно, стадией, контролирующей процесс электрохимической коррозии, является катодная реакция. [c.198]

В смесях Na l-fK2 r04 скорость растрескивания зависит как от абсолютной концентрации каждого отдельного вещества, так и от соотношения их концентраций. Установлено, что в растворах KHFj также наблюдается коррозионное растрескивание. Проведено мало исследований по действию этого-электролита, но, поскольку ионы F являются ингибиторами коррозии магния, то в какой-то мере можно объяснить их влияние на растрескивание с помощью применения электрохимических представлений о разрушении защитной пленки и кинетике ее восстановления. Соответственно растрескивание не имеет места в растворах фторидов при концентрациях выше определенной предельной величины. В растворах, не содержащих фториды, возникновение коррозионного растрескивания подавляется при значениях рН>Ю,2 [42]. Последнее, вероятно, также связано с облегчением образования пленки которое имеет место в сильно щелочных растворах на поверхности магния. В условиях анодной поляризации или без нее иа ненапряженных образцах для всех состояний термообработки наблюдается только образование питтингов в средах, в которых происходит растрескивание напряженных образцов. [c.278]

Растворимость А (СЫ) в воде обусловлена его общим отрицательным зарядом, способствующим сольватации с диполями воды, невозможной в случае нейтрального Ag N. Вероятно, что другие ноны комплексных цианидов с низким координационным числом имеют аналогичную структуру. Ионы с такой структурой, диффундирующие к катоду, под действием электрического поля вблизи катода поляризуются таким образом, что центр положительно заряженного иона серебра смещается к катоду (рис, 6.2). После сближения на критическое расстояние электрическое поле помогает движению поляризованного комплекса и разряду серебра, а затем отталкивает освободившиеся анионы цианиды. Электроосаждение покрытий из растворов комплексных цианидов имеет ряд преимуществ. Снижение потенциала осаждения имеет большое значение при нанесении благородных металлов на неблагородные подложки, так как позволяет избежать сильной коррозии катода. Важный случай, связанный с применением медно-цианистой ванны, обсуждается ниже. Затрудненная диффузия комплексного аниона, энергия, необходимая для поляризации и восстановления аниона, и диффузионный барьер из-за высокой концентрации цианида вблизи катода — все это приводит к высокому перенапряжению процесса электроосаждення, что в свою очередь способствует образованию равномерных покрытий на катодах с неровной поверхностью. 11оны цианида, освободившиеся после разряда металла из комплекса, изменяют структуру покрытия аналогично действию специальных добавок и возможно, что не- [c.334]

В табл. 111 приведены наблюденные значения комбинационных и инфракрасных частот молекулы (СНз)зО. Легко идентифицировать три частоты С-—О—С (см. таблицу), сравнивая их с частотами С—О молекулы СН3ОН и учитывая поляризацию комбинационных линий. Более слабые инфракрасные полосы около интенсивных полос 1122 и 940 см обусловлены, очевидно, переходами с возбужденных колебательных уровней. Тот факт, что комбинационные частоты более близки к частотам этих вторичных полос, чем к частотам основных инфракрасных полос, следует, вероятно, объяснить смещением частот при переходе от жидкости к газу. Если подставить значения частот С—О— [c.380]

Уоррен [254] определил время конфигурационных корреляций Тс ( 10 с) в ОагТез вблизи точки плавления, которое оказалось на порядок больше типичных значений для жидких металлов. Определение Тс связано с трудностями, обусловленными неопределенностью факторов антиэкранирования,, вызываемого поляризацией электронных оболочек, окружающих ядро [157]. Поэтому изменение Rq с температурой, возможно, лучше указывает на эффекты, связанные с образованием химических связей. Стайлс [231] наблюдал сильное возрастание R с понижением температуры для висмута в жидком сплаве In.x-Bii-x при л = 0,5. Хотя он и не разделил R на магнитную и квадруполь-ную составляющие, возможный механизм этого возрастания, вероятно, связан с увеличением Rq при низких температурах. Последнее вызывается ростом корреляционного времени для молекулярных кластеров. [c.118]

Прямизна кривых поляризации Хора может показаться удивительной. Анодная крива почти горизонтальна, и если имеется кривизна, то экспериментально ее было бы трудно обнаружить. Прямизна катодной кривой вполне понятна, если вспомнить, что катодная реакция идет в ограниченно.м количестве точек в зоне мениска. В этом случае поляризация, действительно, представляет омическое сопротивление воронкообразных участков жидкости у точек, и можно ожидать линейное соотношение между потенциалом и токо.м. В тех случаях, где потенциал более удален от равновесного значения, можно считать, что диффузия кислорода по направлению к катодной поверхности или диффузия водорода по направлению от нее управляет процессом если это так, то по теории кривая должна иметь 5-образн ТО форму и некоторые из опытов Бриттона показывают значительное приближение к этим условиям. В тех случаях, когда процесс контролируется действительной электродной реакцией (э л е-к т р о н н ы й перенос), то, как указал Гарней для объяснения полученных соотношений необходимо привлечь квантовую механику. Этот вид контроля, вероятно, не имеет значения в процессе коррозии кислородно-абсорбционного типа. [c.284]

Но как оказывается, существует и более интересный метод концентрации запутанности, который был назван в работе [125] прокрустовым методом. Пусть в начальном состоянии опять имеется много пар частично запутанных состояний вида (391) с углом 0 / к/4. Для простоты допустим, что угол 0 мал. Этот факт должен быть известен наблюдателям А и В до проведения всех последующих операций оба они должны знать, что вероятность os 0 состояния T/()IIb) много больще вероятности sin 0 состояния Ц ) Тв)- Допустим, что у наблюдателя В имеется возможность развести поляризации 11в), Тд) с помощью поляризатора, а затем поглотить часть пучка 11в) так, чтобы после поглотителя осталась только sin 0/ os 0 доля этого пучка. Потом прощедщий пучок можно снова смещать с пучком д). Ясно, что при таком процессе суммарная запутанность сильно уменьшится от начального значения Ео пв п у/ё/в ) она упадет до значения = п In 2, где п — пв — число оставшихся коррелированных пар. Каждая из таких пар имеет максимальную запутанность, равную In 2, т.е. одному биту. [c.368]

На первой ступени электрон, поглощая фотон частоты о) и поляризации 61, переходит в промежуточное, виртуальное состояние на второй ступени он, поглощая второй фотон частоты а и поляризации е , переходит в конечное состояние. Вероятность таких процессов очень мала, так что необходимы источники света высокой интенсивности (лазеры). Их значение заключается не в том, что, наряду с прямыми и непрямыми переходами, они дают еще один механизм поглощения, а, скорее, в том, что для двухфотонных процессов существуют, по сравнению с однофотоннымн, другие правила отбора. Переходы, которые ие наблюдаются в нормальном спектре, могут быть измерены при двухфотонном поглощении. [c.274]

При восстановлении пленок различными экспериментаторами были использованы разные растворы. Миллс отмечает (стр. 778) преимуш,ество буферированных растворов, так как потенциал восстановления зависит от pH. Раствор хлористого аммония, который с успехом применялся Милеем и Дэвисом, по мнению Мейна и Ханкока, разрушает невидимую пленку без катодной поляризации. Это разрушение может происходить благодаря восстановлению пленки около случайных трещин. Дэвис отжигал железо в атмосфере водорода, что по всей вероятности снижало внутренние напряжения, вызывающие растрескивание. Милей, работая с шлифованными образцами, применял высокую плотность тока, так как выше определенного значения плотности тока ошибки за счет местных токов, возникающих у трещин, не будет по причине, аналогичной той, которая была указана Бианки в связи с катодной защитой (стр. 809). Ниже этого значения часть катодного тока, необходимого для разрушения пленки, будет доставляться местными анодами, что будет занижать результаты электрометрических измерений. Освин и Коен применяли для электрометрического определения пленок на железе буферный раствор, содержащий буру и соляную кислоту, pH = 7,5. Они отмечают, что точность этого метода не превышает +15%. [c.709]

Смотреть страницы где упоминается термин Поляризация вероятное значение : [c.426] [c.39] [c.152] [c.209] [c.91] [c.194] [c.263] [c.242] [c.147] [c.87] [c.403] [c.268] [c.328] [c.322] [c.91] [c.380] [c.217] [c.152] [c.556] [c.313]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...