Граница отражения

При контроле со стороны вставки из сплава В К амплитуды сигналов, отраженных от дефекта на границе и от дна при изменении размера дефекта, лежащего на границе раздела сред, изменяются монотонно (кривые 1, 2 на рис. 6.50). Контроль со стороны стального основания характеризуется немонотонностью изменения амплитуды сигнала (кривая 3 на рис. 6.50), так как она складывается из амплитуды сигнала, отраженного от границы раздела сред (акустически жесткая граница) и из амплитуды сигнала, отраженного от поверхности дефекта, лежащего на этой границе (акустически мягкая граница). Отражение этих сигналов проис- [c.355]

Щуп через тонкий слой машинного масла передает звуковые колебания трубе. Ультразвуковой луч направленно пронизывает трубу, претерпевая на своем пути многократные преломления. Он перемещается по трубе до тех пор, пока не встретит на пути границу отражения, которой могут быть подкладное кольцо сварного шва, неровности нижнего корневого валика при сварке труб без подкладных колец или дефект в сварном шве или в самой трубе. Отразившись от границы раздела, луч возвращается обратно в излучатель и вызывает колебание пластинки титаната бария. Проявляется обратный пьезоэлектрический эффект механические колебания пластинки преобразовываются в электрические. Они передаются в приемный усилитель, а затем поступают на экран электроннолучевой трубки, [c.230]

Процесс затухания колебаний,обусловленный повторными отражениями от границ зерен металла, называется структурной реверберацией. Это явление может быть объяснено неодинаковостью упругих свойств зерен, вследствие чего при переходе из одного зерна в другое ультразвук подвергается изменениям на их границах — отражению, преломлению и постепенному рассеянию. Затухание колебаний зависит от свойств материала, характеризуемых коэффициентом затухания б, складывающимся из коэффициентов поглощения Sn и рассеяния бр б = бп 4 бр. [c.68]

В случае плоской границы отражение становится тотчас же очевидным по симметрии. Если источник напряжением М расположен на единичном расстоянии от плоскости, система координат может быть выбрана так, чтобы источник находился в точке (1,0,0). Если принять, что отраженный источник с таким же напряжением находится в точке (—1,0,0), по симметрии ясно, что плоскость уг будет поверхностью тока получающегося потока. Таким образом, потенциал составляет [c.111]

На границах отраженных прямоугольников функция ведет себя так же, как и в основном прямоугольнике R. Следовательно, этот процесс можно повторять до бесконечности и продолжить функцию = /( ) как мероморфную функцию на всю плоскость Поскольку функции (5.11а) и (5.116) заменяют [c.133]

Соответствующие измерения были проведены с образцами меди и нержавеющей стали [И]. Плоская ударная волна приблизительно треугольного профиля вводилась в образец через толстый слой парафина. С использованием манганиновых датчиков на контактной границе между парафином и образцом измерялись профили давления. Схема и осциллограммы опытов показаны на рис.5.9 соответственно для меди и нержавеющей стали. На осциллограммах фиксируется приход ударной волны на контактную границу, затем относительно медленный спад давления под действием волны разгрузки, распространяющейся вслед за ударным скачком, и дополнительный быстрый спад давления 1 — 2 с приходом на контактную границу отраженной волны разрежения от свободной поверхности образца. [c.166]

Щуп для ультразвукового контроля состоит из плексигласовой оправы с вмонтированной в нее пластинкой титаната бария. Звуковые колебания передаются трубе от щупа через тонкий слой машинного масла. Ультразвуковой луч направленно пронизывает трубу, претерпевая на своем пути многократные преломления, и перемещается по трубе до тех пор, пока не встретит на пути границу отражения, которой может быть подкладное кольцо сварного шва, неровности нижнего корневого валика при сварке труб без подкладных колец, дефект корневого валика при сварке труб без подкладных колец или дефект в сварном шве либо в самой трубе. Отразившись от границы раздела, луч возвращается обратно в излучатель и вызывает колебание пластинки титаната бария. Проявляется обратный пьезоэлектрический эффект механические колебания пластинки преобразовываются в электрические и передаются в приемный усилитель, а затем поступают на экран электроннолучевой трубки, где отраженные лучи фиксируются в виде импульсов. По величине, форме и расположению импульсов на оси развертки составляется заключение о наличии или отсутствии в сварном соединении дефекта, а также о его размерах и характере. Ось развертки электронно-лучевой трубки служит осью времени, на которой откладывается время пробега ультразвукового луча от излучателя до отражающей границы и обратно. [c.144]

Следовательно, на каждой границе раздела угол падения равен углу ее полной прозрачности, определенному в п. 2.2. Ни на одной из границ отражения не возникает. Отсутствие отраженного поля не связано с интерференцией волн и поэтому имеет место для всех частот. [c.142]

Для гармонической волны р = падающей на жесткую-границу, отраженная волна есть р = и суммарное поле [c.126]

При неидеальной границе отраженная волна может иметь другой профиль, чем падающая, т. е. функции р и р могут различаться. Если различие состоит только в постоянном множителе, так что для препятствия, расположенного в точке г = О, [c.127]

Рис. 5. Дифракция плоской волны на клине. Плоская волна освещает только одну грань клина. — угол падения. Линия (р = ге — является границей отраженной плоской волны, а линия (у = ге — границей тени.

Описанные процессы силового, массообменного, акустического и теплового взаимодействий рабочего и окружающего газов, наблюдаемые в затопленных струях, имеют место и в свободных спутных струях (см. рис. 1.2, а). Если скорость спутного потока невелика, то процесс формирования струйного течения качественно не отличается от описанного выше При сверхзвуковых скоростях газов выравнивание статических давлений на кромке сопла, где струйный и спутный потоки встречаются впервые, сопровождается образованием исходящих от острой кромки сопла газодинамических разрывов — скачка уплотнения, центрированной волны разрежения или слабого разрыва. Определение типов исходящих в разные газы волн составляет задачу о распаде произвольного стационарного разрыва. Эта задача подробно рассматривается ниже в рамках моделей невязких газов. Решение ее существенно осложняется, если есть необходимость считать газы вязкими, а кромку сопла не острой. В этом случае в окрестности кромки сопла формируется тороидальная донная область с циркуляционным течением. Сильное силовое взаимодействие струйного и спутного газов происходит на некотором удалении от кромки и по характеру напоминает течение в ближнем сверхзвуковом следе за телом. В рамках модели невязкого газа возникающие в результате распада разрывы и исходящие с кромки сопла волны течения за ними разделяются поверхностью тангенциального разрыва. В реальных газах вдоль них, как и на границе затопленной струи (см. рис. 1.2), происходит смешение струйного и спутного газов. Криволинейность в общем случае тангенциального разрыва является причиной возникновения висячего скачка уплотнения внутри волны разрежения, если она образуется в результате распада произвольных разрывов. Поэтому при любых ситуациях в струе рабочего газа образуются бочки, связанные с выходом на границу отраженных от оси скачков уплотнения и их рефракцией на тангенциальном разрыве. В реальных газах эти скачки, изменяя свою форму в слое смешения, выходят в спутный поток, а в струе за ними формируется новая бочка. Как и в [c.20]

Стратиграфическую привязку отражающих горизонтов осуществляют путем установления точной глубины залегания соответствующей границы. Для этого отраженную волну прослеживают сверху вниз, а в зоне ее интерференции с прямой волной проводят продолжение оси этой волны. Точка пересечения продолжения оси синфазности отраженной волны и первого вступления прямой волны отвечает положению границы отражения по глубине. Для повышения достоверности построений эту операцию повторяют на совокупности всех записей, собранных в монтаж. [c.146]

Многогранники в виде оптических призм используют и в технической оптике. Здесь также приходится решать инженерные задачи, связанные как с проектированием оптических приборов, так и с учетом физических явлений преломления и отражения лучей при их падении на границу раздела двух сред. [c.104]

При ультразвуковом контроле ультразвуковая волна, проходящая через стенку отливки, при встрече с границей дефекта (трещиной, раковиной и др.) частично отражается. По интенсивности отражения волны судят о наличии, размерах и глубине залегания дефектов. [c.180]

Внутренние отражения, происходящие между сторонами канавки, приводят к тому, что яркость канавок на границах зерен выше яркости гладкой поверхности. На рис. 7.20 показан профиль типичной четко проявившейся канавки в вольфраме. Измерения [66] показывают, что на границах зерен наблюдается возрастание излучательной способности в среднем на 6,,5 %. Таким образом, вольфрамовая лента с очень тонкой зернистой структурой должна иметь более высокую общую излучательную способность по сравнению с лентой с крупнозернистой структурой. Связь излучательной способности со средним размером зерен показана также на рис. 7.20. Таким образом, [c.355]

Несмотря на то что свариваемые изделия всегда имеют ограниченные размеры, в большинстве случаев для оценки температурного поля и определения термических циклов нет необходимости учитывать влияние границ тела. Однако в ряде случаев такой учет оказывается необходимым вследствие значительного влияния отраженной от границ тела теплоты на температурное поле. Границы тела в первом приближении можно считать не пропускающими теплоты, т. е. считать адиабатическими (см. п. 5.2). [c.183]

Допустим, что источник теплоты перемещается на некотором расстоянии от края пластины уо (рис. 6.15). Считая границу I—/ адиабатической, создадим отражение теплоты от нее. Этого можно достигнуть, если предположить, что пластина бесконечна и в ней движутся одновременно с одинаковой скоростью два источника одинаковой мощности. Расстояние между действительным и фиктивным источниками равно 2уо- Распределение температуры в некотором произвольном сечении от действительного Q] и фиктивного а источников теплоты в бес- [c.183]

Распределение температуры с учетом отражения теплоты от границы /—/ представляет собой сумму температур от действительного и фиктивного источников теплоты и показано на рисунке сплошной линией. [c.184]

Рис. 6.16. Схемы введения дополнительных источников для учета отражения теплоты от границ тела

Этот случай близок к наплавке валика на пластину. В зависимости от толщины расчет температуры ведут по одной из трех схем. Если пластина тонкая, то предполагают, что источник выделяет теплоту равномерно по толщине листа и расчет проводят, как для линейного источника теплоты в пластине. В толстых плитах отражением теплоты от нижней границы пренебрегают и расчет ведут по схеме точечного источника теплоты на поверхности полубесконечного тела. Наконец, если пластина не удовлетворяет первым двум схемам, то выбирают схему плоского слоя с точечным источником теплоты на поверхности (рис. 6.16, а), принимая, что обе поверхности не пропускают теплоту. [c.185]

Действительный точечный источник теплоты принимают перемещающимся по поверхности полубесконечного тела. Для учета отражения теплоты источника О от границы / вводят фиктивный точечный источник теплоты О, на поверхности полубесконечного тела (на расстоянии 26 от границы II). В свою оче- [c.185]

В указанном выше примере ЭВМ используется лишь для экономии времени и облегчения труда расчетчика. Более высокая ступень использования ЭВМ — интегрирование определенных интегралов и решение систем уравнений. В частности, расчет температур в стадии теплонасыщения по формулам (6.21), (6.25), (6.29), при многократном отражении теплоты от границ тела (6.49), (6.52), в телах вращения (6.56), (6.58), (6.61), при учете распределенности источников теплоты (6.73) целесообразно при массовых расчетах выполнять на ЭВМ путем составления специальной программы. Решение уравнения (6.85) путем [c.201]

Поверхностные волны обусловлены колебанием частиц со значительной амплитудой на поверхности тела и постепенным ее уменьшением при удалении частиц от поверхности. Если продольная волна падает перпендикулярно на плоскую границу раздела двух сред, обладающих различным акустическим сопротивлением, то одна часть ее энергии переходит во вторую среду, а другая отражается в первую. Доля отраженной энергии тем больше, чем больше разность акустических сопротивлений сред. Если продольная волна попадает на границу раздела двух твердых сред под углом, то отраженная и прошедшая волны преломляются и трансформируются в продольные и сдвиговые, распространяющиеся в первой и второй средах под различными углами. Законы отражения и преломления волн аналогичны законам геометрической оптики. [c.194]

При прохождении ультразвуковой волны из одной среды в дру гую с разным акустическим сопротивлением рс происходит от ражспие некоторого количества энергии от границы. Отражение растет при увеличении разности акустических сопротивлений обеих сред. При наличии воздушного зазора между излучателем и контролируемым металлом ультразвуковая волна почти вся отражается и в пего не входит. Для проникновения волны в металл на поверхность изделия наносят контактную жидкость (воду или масло). [c.127]

Диапазон наземных радиоастр. наблюдений (длины волн от неск. миллиметров до 30 м) определяется прозрачностью атмосферы Земли. КВ-граннца диапазона обусловлена поглощением молекул атмосферы, ДВ-граница — отражением и поглощением космич. радиоизлучения в ионосфере. На миллиметровых волнах становится существенным собств. излучение Земли и атмосферы, а на метровых — космич. (фоновое) радиоизлучение неба, к-рое имеет необычайно высокую яркость и растёт с увеличением длины волны (см. Фоновое космическое излучение). Для снижения влияния фонового радиоизлучения при регистрации сигналов от дискретных космич. радиоисточников применяются сдец. методы приёма сигналов радиоинтерференцион-ный, диаграммной и частотной модуляции и др. (см. Радиотелескоп). [c.212]

Акустич. волны (см. Упругие волны) имеют периоды от 3 мин до 1 ч. Они распространяются со скоростью звука и отражаются за счёт градиентов плотности и темп-ры во внутр. областях Солнца. Верх, граница отражения лежит сразу под видимой поверхностью (фотосферой) Солнца, где плотность резко падает с высотой. Здесь отражаются все волны, для к ых циклич. частоты <о меньше т, н. акустич. частоты о езания = а 2Н, где а — скорость звука, Н [c.581]

Можно показать, что если соотношение (2.4.9) справедливо в единственной точке, то оно выполняется и вдоль всего луча даже в том случае, когда показатель преломления имеет разрывы на границах отражения или преломления. Этот результат известен как теорема Малюса — Дюпина (см. книгу [11] в гл. 1). Интуитивно этот вывод можно понять, если представить себе лучи как предельные траектории при плавном переходе от среды с непрерывно изменяющимся распределением п(г) к среде с резким разрывом показателя преломления. Поскольку равенство V х (пз) = О выполняется для всех лучей в области с регулярным распределением показателя преломления, это равенство должно оставаться справедливым и при достижении границы разрыва. [c.69]

Сравнивая дифракционные коэффициенты с полученными ранее коэффициентами > 1 [см. (5.2.48)] и О у, [см. (5.10.21)], можно заметить, что они отличаются только множителем, стояпщм в квадратных скобках. Кроме того, коэффициенты становятся сингулярными в случае, когда ф = тг + ф, т. е. когда мы рассматриваем лучи, лежащие в плоскости, проходящей через падающий луч и точку 0 . С точки зрения геометрической оптики эта плоскость отделяет освещаемую область от области тени, отсюда и ее название — граница тени, В то время как при ф ф = тг коэффициенты I) J и >р становятся сингулярными, коэффициенты остаются конечными. Легко показать, что данному направлению в геометрической оптике соответствует направление отраженных лучей. Поэтому полуплоскость, проходящая через точку и включающая в себя отраженный луч, называется границей отражения, В заключение заметим, что все упомянутые дифракционные коэффициенты, вычисленные для направлений, лежащих вблизи границы тени, практически совпадают, в то время как для других направлений их различие становится существенным. Таким образом, можно сделать вывод, что вычисления, проведенные на основе скалярного представления и приближения Кирхгофа, совпадают с расчетом на основе точной теории только тогда, когда мы рассматриваем лучи, дифрагированные в прямом направлении и отклоняемые лишь ненамного от границы тени. Фактически же данное утверждение означает, что приближение Кирхгофа неверно как в глубине области тени, так и в глубине освещенной области. [c.410]

Кокрэйн и Артур [119] построили волновые фронты, чтобы определить вероятные границы отражения волн, имея в виду либо о. Гуам, либо Марианскую впадину. Если бы отражение произошло от впадины, то фаза отраженной волны должна была бы измениться на обратную, но так как на записях этого не наблюдается, авторы заключили, что вероятнее всего нанкайское цунами отразилось от о. Гуам и окружающих его рифов. Вопрос состоит в том, почему амплитуда отраженной волны в Хачиное больше, чем прямой. Авторы не нашли более определенного ответа, чем рассуждения о том, что прямые волны могли претерпеть рассеивание на пути через подводные гряды о-вов Изу. [c.157]

Вначале здесь рассматривается только случай плоской волны, перпендикулярно падающей на плоскую гладкую границу. Тогда по соображениям симметрии от границы может выйти гоже плоская волна перпендикулярно к границе — отраженная волна, направленная точно навстречу падающей, и проходящая волпа. [c.30]

В принципе, замена резких границ в модели градиентными плохо вяжется с целью миграции, которая состоит в построении как можно более высокоразрешенных изображений. Но если сохранить в модели резкие отражающие границы, то миграция будет рисовать бесчисленное количестве мнoгoкpaт ыx волн, которые испортят изображение. Теоретики отображают эту противоречивость между целью миграции и используемой моделью среды, квалифицируя миграцию как процедуру продолжения поля в высокочастотном приближении - при высоких частотах на гладких градиентных границах отражений не образуется. Реальные же сейсмические частоты отнюдь не являются высокими . [c.23]

Так как все металлы — вещества непрозрачные (для видимого света), то форму кристаллов, а также их размер и взаимное расположение изучают на специально изготавливаемых микрошлифах. В этом случае делают разрез металла в плоскости, интересующей исследователя. Затем полученную плоскость шлифуют и полируют до зеркального состояния Чтобы выявить структуру, следует создать рельеф или окрасить в разные цвета структурные составляющие, что достигается обычно химическим травлением. При травлении кислота в первую очередь воздействует на границы зерна, как места, имеющие наиболее дефектное строение и которые в травленом шлифе станут углублениями свет, падая на них, будет рассеиваться (рис. 18), и в поле зрения микроскопа они будут казаться темными, а тело зерна - светлым отражения or илос (рис. 1У). кости зерна и от его границ [c.37]

Аналитические решения такого рода уравнений получены для задач в идеализированной постановке (плоскость с полу-бесконечной или конечной трещиной, пространство с дисковидной трещиной и т. д.) при воздействии гармонических и ударных нагрузок (достаточно полный их обзор дан в работах [148, 177, 178, 199, 220, 271]. Однако эти решения дают представления о реальном поведении конструкции конечных размеров только в начальный период времени (до прихода в вершину трещины волн напряжений, отраженных от границ тела). Кроме того, они не учитывают разнородности материала конструкции по механическим свойствам, изменения граничных условий по-берегам трещины в процессе ее продвижения траектория трещины считается прямолинейной, а удельная эффективная энергия, затрачиваемая на образование новых поверхностей yf, принимается постоянной и не зависящей от скорости деформирования. Очевидно, что с помощью методов, имеющих указанные ограничения, навряд ли можно дать надежные оценки работоспособности элементов конструкций сложной формы и характера нагружения. Поэтому широкое распространение получили численные методы расчета динамических параметров механики разрушения [177, 178]. [c.241]

В случае прохождения продольной волны из одной среды в другую под углом на границе раздела имеет место сложное явление отражение —трансформация — преломление. Во-первых, образуются отраженные продольная и поперечная волны во-вторых, преломленные поперечная и продольная волнея (рис. 5.13, а— д). Углы отражения и преломления определяются скоростями продольной (С() и поперечной (с ) волн в первой среде и соответственно l и с/ во второй. [c.128]

Например, при нагреве сварочной дугой полубесконечной пластины в точке О (рис. ЪЛ, б) граница А — А соприкасается с воздухом и излучает некоторое количество теплоты. Для простоты расчетов можно принять, что граница А — А теплонепроницаема, т. е. адиабатична. Выполнить это условие можно, пользуясь формальным приемом. Допустим, что пластина бесконечна и Б ней на расстоянии L по другую сторону от линии А — А в точке Oi действует точно такой же источник теплоты, как и в точке О. Очевидно, что тепловой поток через границу А — А от источника О равен в каждой точке линии А — А тепловому потоку от источника Oi. Суммарный тепловой поток через границу /4 —/4, следовательно, равен нулю. Температуру точек полубесконечной пластины находят путем сложения ординат кривой 1 с ординатами кривой I (рис. 5.7,6). Температура края полубесконечной пластины оказывается вдвое больше температуры соответствующих точек бесконечной пластины. Описанный прием компенсации теплового потока носит название метода отражения, так как в этом случае теплонепроницаемая граница может рассматриваться как граница, отражающая тепловой поток, идущий со стороны металла. [c.148]

Весьма распространенный случай — нагрев пластины, когда источник теплоты начинает свое движение от ее края (рис. 6.16,6). Помимо того что здесь происходит процесс теплона-сыщения, наблюдается также отражение теплоты от границы /—/. Учет отражения, если это необходимо, может быть выполнен путем введения фиктивного источника теплоты, который начинает движение одновременно с действительным источником теплоты из точки О, перемещаясь в противоположном направлении. Оба источника теплоты действуют в бесконечной пластине. Приращение температуры в точке А определится как сумма приращений температур от действительного и фиктивного источников теплоты. [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...