Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Колебания пластинок

Уравнение установивши.хся вынужденных колебаний пластинки имеет вид (20.6)  [c.61]

Уравнение вынужденных колебании пластинки имеет вид / = 3,5 sin ( 5<—0,3274) (см),  [c.61]

МАЛЫЕ КОЛЕБАНИЯ ПЛАСТИНОК сопровождаются лишь появлением напряжения собственного изгиба, то в случае оболочки к ним присоединяются цепные напряжения.  [c.32]

Уравнение (2.243) называют уравнением колебаний пластинки. При решениях задач о колебаниях необходимо кроме указанных выше краевых условий задавать начальные условия.  [c.86]


В качестве упражнения рекомендуется построить задачи минимизации, отвечающие другим, не рассмотренным в данном разделе краевым условиям, а также функционал, соответствующий задаче определения собственных частот колебаний пластинки с учетом напряжений в плоскости пластинки.  [c.129]

Уравнения свободных колебаний пластинки можно написать непосредственно на основании уравнения равновесия (12,5)..Для этого надо заменить в нем — Р произведением ускорения на массу рй, приходящуюся на единицу площади поверхности пластинки. Таким образом, получаем  [c.139]

То же для продольных колебаний пластинки.  [c.185]

При исследовании свободных поперечных колебаний пластинки решение задается в виде произведения  [c.179]

Решение. Возьмем начало координат в начальном положении пластинки и направим ось х вертикально вниз. Во время колебания пластинки, принимаемой нами за материальную точку, на нее действуют следующие силы Р — вес пластинки,/ — сила упругости пружины и — сила сопротивления движению. При этом проекции этих сил на ось х  [c.528]

Для разделения эталона времени — среднего тропического года — на равные части, кроме часов с маятником, сейчас применяют другие типы часов, например кварцевые часы, в которых периодическим процессом служат упругие колебания пластинки, вырезанной из пьезоэлектрического кристалла кварца (эти колебания поддерживаются при помощи схемы с электронными лампами). В последнее время были созданы молекулярные и атомные часы, в которых используются периодические колебания, происходящие в атомах или молекулах чтобы число этих колебаний можно было считать (с помощью специальных электрических устройств), выбирают такие колебания, которым соответствуют спектральные линии, лежащие в области радиоволн ).  [c.20]

Продемонстрировать этот случай можно при помощи следующей установки (рис. 420). На упругой пластинке Ki укреплена масса т, подобранная таким образом, что парциальная частота этого резонатора заметно отличается от удвоенной ) частоты технического переменного тока. Однако, несмотря на несовпадение частот, под действием сильного электромагнита, питаемого переменным током пластинка К все же совершает заметные вынужденные колебания. Но если на этой пластинке укрепить другую Кг, парциальная частота которой точно равна удвоенной частоте переменного тока, то эта вторая пластинка будет очень сильно раскачиваться (рис. 420, б), а колебания пластинки Ki заметно ослабеют. Если эту вторую пластинку ( успокоитель ) Кг задержать рукой так, чтобы она не смогла колебаться, то снова начинает сильно раскачиваться пластинка /С] (рис. 420, в).  [c.642]


Демонстрацией явления резонанса в сплошных системах может служить следующий опыт. На общем основании (легком столике) укреплены мотор с эксцентрично насаженной небольшой массой и длинная стальная пластинка, зажатая в тиски (рис. 43 ). При вращении мотора неуравновешенная масса вызывает колебания стола, которые действуют на пластинку. Изменяя число оборотов мотора, можно достигнуть того, что частота колебаний будет совпадать с основным тоном колебании пластинки — будет наблюдаться резонанс. Увеличивая число оборотов мотора, можно достичь того, что частота внешней силы окажется равной частоте одного из обертонов колебаний пластинки. При этом снова будет наблюдаться резонанс. Распределение амплитуд вынужденных колебаний будет совпадать с распределением, соответствующим тому нормальному колебанию, для которого имеет место резонанс. Кроме зажатого нижнего конца на пластинке появится еще одна или несколько узловых точек.  [c.658]

ПРИ колебаниях пластинки по толщине оценку первой резонансной частоты можно сделать по соотношению  [c.133]

КОЛЕБАНИЯ ПЛАСТИНКИ В ФОРМЕ СЕКТОРА  [c.349]

Колебания пластинки в форме кругового сектора  [c.349]

Задача об определении собственных частот колебаний пластинки в полярной системе координат сводится к рассмотрению дифференциального уравнения вида  [c.349]

Рассмотрим лишь поперечные колебания пластинок в рамках теории Кирхгофа, представляющие наибольший практический интерес.  [c.116]

После подстановки (IV.3.14) в (IV.3.9) получим выражение для потенциала ускорения F (I, t) при заданном законе колебаний пластинки.  [c.183]

Частота колебаний пластинки зависит от величины сжимающих сил. При увеличении нагрузки частота колебаний уменьшается. Когда силы достигнут некоторого критического значения, частота малых колебаний становится равной нулю пластинка окажется в безразличном равновесии.  [c.178]

Свободные и вынужденные колебания пластинок  [c.172]

Перед испытанием штифт а устанавливается против пластинки, а амплитуду колебания пластинки замеряют микрометрическим винтом с. Наименьшая амплитуда колебания соответствует наиболее благоприятному положению пробного груза. Установив положение балансирующего груза, подбирают его величину до тех пор, пока амплитуда колебаний пластины не станет равной нулю, т. е. пока не будет устранена вибрация.  [c.422]

Дальнейшие применения, которые мы дадим выражениям (13) и (14), относятся к колебаниям, и именно к так называемым поперечным колебаниям пластинки. При этом мы воспользуемся принципом Гамильтона и прежде всего заметим, что если обозначим через Т живую силу, через (1 — плотность пластинки, то  [c.379]

В том случае, если край пластинки свободен и бесконечно мало по сравнению с толщиной пластинки, мы можем допустить, что и и V равны нулю, причем, сделав это, мы придем к уравнениям для поперечных колебаний пластинки. Они будут иметь вид  [c.379]

Храповое колесо 1 приводится во вращение механизмом, не показанным на рисунке. При нажатии на кнопку 2 штифт а, затормаживающий колесо 1, освобождает его, а рычаг 3, войдя в вырез оси кнопки 2, удерживает штифт а в отведенном положении. Храповое колесо 1 начинает вращаться с возрастающей скоростью. После непродолжительного разгона колеса 1 при скорости, не превышающей нормальную для данного прибора, поворотом рычага 4 освобождают упругую пластинку 5. Пластинка 5, придя в соприкосновение с зубьями храпового колеса 1, начинает совершать колебательные движения. При отклонении пластинки 5 вниз она ударяется о зуб, затормаживая колесо 1 и получая движущий импульс. За время одного полного колебания пластинки 5 храповое колесо 1 поворачивается на один зуб. Для регулировки периода и амплитуды колебания пластинки 5 применяется успокоитель 6 с фетровой подушкой на конце, который посредством пружины 7 прижимается к пластинке 5, изменяя ее действующую длину. Поворачивая тиски 8 относительно неподвижной оси А,  [c.378]

Пластинки. Частота собственных К т колебаний пластинки ири малых иере-  [c.375]

Щуп через тонкий слой машинного масла передает звуковые колебания трубе. Ультразвуковой луч направленно пронизывает трубу, претерпевая на своем пути многократные преломления. Он перемещается по трубе до тех пор, пока не встретит на пути границу отражения, которой могут быть подкладное кольцо сварного шва, неровности нижнего корневого валика при сварке труб без подкладных колец или дефект в сварном шве или в самой трубе. Отразившись от границы раздела, луч возвращается обратно в излучатель и вызывает колебание пластинки титаната бария. Проявляется обратный пьезоэлектрический эффект механические колебания пластинки преобразовываются в электрические. Они передаются в приемный усилитель, а затем поступают на экран электроннолучевой трубки,  [c.230]


Из уравнения (11.67) при у = 0 или h = oo получаем приближенное уравнение продольного колебания пластинки из вязкоупругого материала, которое имеет вид  [c.244]

На пружине, коэффициент жесткости которой = 19,6 Н/м, подвешены магнитный стержень массы 50 г, проходящий через соленоид, и медная пластинка массы 50 г, проходящая между полюсами магнита. По соленоиду течет ток / => = 20sin8nif А, который развивает силу взаимодействия с магнит-, ным стержнем 0,016лг Н. Сила торможения медной пластинки вследствие вихревых токов равна киФ , где = 0,001, Ф = 10 VS Вб и о —скорость пластинки в м/с. Определить вынужденные колебания пластинки.  [c.255]

Здесь коэффициент потерь обратно пропорционален частоте. Помимо этого, и действительная часть (7.10) зависит от частоты. На низких частотах она близка к нулю, а на высо- ких частотах стремится к пределу Сь Физически это очевидно (см. рис. 7.2, б) на частотах, близких к нулю, податливость (т. е. обратная величина жесткости) последовательного соединения элементов j и Г] определяется в основном демпфером, относительное смещение на нем значительно больше, чем относительное смещение концов пружины, благодаря чему энергия рассеянная в демпфере, значительно превышает энергию Wo, накапливаемую в пружине, а коэффициент потерь согласно (7.7) на низких частотах может достигать больших значений т)((о) = (сот/)". Многие реальные тела (стекло, некоторые металлы) демонстрируют подобную зависимость ri((a) на низких частотах (явление пластического течения). На рис. 7.5 крестиками изображены экспериментальные значения коэффициента потерь серебра при изгибных колебаниях пластинок [282]. На низких частотах наблюдается увеличение г), обусловленное пластическим течением. Сплошная кривая на рис. 7.5 соответствует формулам (7.11) —  [c.213]

Гонткевич В. С. Собственные колебания пластинок и оболочек. Киев Наукова думка, 1964.  [c.162]

Передатчик в устройстве Лаборда состоял из металлической пластинки, один конец которой был зажат, а к другому концу припаян медный стерженек. При колебаниях пластинки этот стерженек опускался в чашечку с ртутью, замыкая телеграфную цепь. Электромагнит приемника имел якорь, представлявший полное подобие металлической пластинки передатчика, а следовательно, обладал одинаковой с ней собственной частотой колебаний. Основываясь на явлении резонанса, Лаборд включал в обш ий телеграфный провод несколько пар описанных устройств, стремясь добиться независимого действия каждой пары, т. е. избирательности работы каждого приемника в отношении действуюш его в паре с ним передатчика.  [c.297]

Принцип действия электрического самонрерывателя до сего времени используют в квартирных звонках. О. Де ла Рив изменял длину якоря и -тем самым добивался изменения частоты прерываний тока, т. е. высоты звучания прерывателя. Фроман, а затем Петржина предложили более универсальный способ, регулируя размах колебаний пластинки винтом, который они ставили на место контакта [15].  [c.299]

Другой метод пневматического возбуждения состоит в том, что колеблющееся тело само регулирует подачу воздуха, воздействуя на золотник или клапан или изменяя проходные сечения воздухопровода при колебаниях. В простейшей конструкции упругая пластинка, пере-крываюш,ая с малым зазором отверстие воздухопровода, приходит в резонансные колебания, так как при ее перемеш,ении зазор изменяется и давление воздуха иульси11ует с частотой колебаний пластинки.  [c.385]


Смотреть страницы где упоминается термин Колебания пластинок : [c.60]    [c.581]    [c.178]    [c.378]    [c.657]    [c.744]    [c.746]    [c.59]    [c.282]   
Смотреть главы в:

Руководство к решению задач прикладной теории упругости  -> Колебания пластинок

Руководство к решению задач прикладной теории упругости  -> Колебания пластинок


История науки о сопротивлении материалов (1957) -- [ c.306 , c.404 ]



ПОИСК



224 — Учет при колебаниях механических систем 265 Учет при колебаниях пластинок

224 — Учет при колебаниях пластинок

224 — Учет прм колебаниях механически* систем 265 Учет при колебаниях пластинок

298, 300—304,400, 577 волновое аналитического продолжения функции (в теории удара стержня), 451 равновесия пластинки, 476, 511 —равновесия и колебания оболочек

Амба-Рао Осесимметричные колебания кольцевых пластинок переменной толщины

Атвал Определение частот свободных колебаний прямоугольных пластинок с прямоугольными вырезами

Вариационное уравнение поперечных колебаний пластинки

Вынужденные колебания анизотропных пластинок

Вынужденные колебания вязкоупругой прямоугольной пластинки

Вынужденные колебания пластинок

Вынужденные колебания пластинок, например Пластинки изотропные — Колебания Пластинки прямоугольные — Колебания вынужденные

Г алеркина поперечных колебаний пластинки

Двойное лучепреломление в стеклянной пластинке при продольном колебании

Дифференциальное уравнение форм поперечных колебаний пластинки и краевые условия

Дифференциальные уравнения колебаний пластинок

Исследование свободных колебаний пластинки

Кирхгоффа теория колебаний пластинок

Колебание мембран, колец, пластинок к быстровращающихся дисков

Колебания аксиальные дисков пластинки

Колебания и динамическая устойчивость пластинок и цилиндрических оболочек из стеклопластиков

Колебания изотропных пластинок, прямоугольных в плане

Колебания пластинки в форме кругового сектора

Колебания пластинки. Общие результаты

Колебания пластинок (В. В. Болотин, В. Н. Москаленко)

Колебания пластинок других форм

Колебания пластинок на коротких волнах

Колебания стержней и пластинок

Колебания температуры, напряжения в пластинках

Колебания упругой пластинки

Кумбасар Свободные колебания тонких шарнирно опертых прямоугольных пластинок, имеющих узкие трещины

Мазумдар Исследование поперечных колебаний упругих пластинок методом линий одинакового Смещения

Нагая Поперечные колебания прямоугольной пластинки с эксцентрическим круговым вырезом

Некоторые свойства собственных форм колебаний пластинки

Нелинейные колебания Исследования пластинок

Оболочек колебания 412 колебания растяжения 420 кинетическая энергия колебаний 447 коническая оболочка 416 плоская пластинка 421, 422 полусферическая оболочка 444, 445, 447 потенциальная и кинетическая энергии 402, 403, потенциальная

Оглавления Колебания пластинок (В. В. Болотин, В. . Москаленко)

Определение частот собственных колебаний ортотропной f i прямоугольной пластинки

Парамасивам Свободные колебания квадратных пластинок с квадратными вырезами

Параметрические колебания колец пластинок

Параметрические колебания колец пластинок круглых, защемленных по контуру

Параметрические колебания пластинок круглых, защемленных по контуру

Пиккетт . , Изгиб, устойчивость и колебания пластинок с вырезами

Пластинка, поперечные колебани

Пластинки Колебания вынужденные гармонические

Пластинки Колебания изгибные — Уравнения

Пластинки Колебания нелинейные

Пластинки Колебания параметрически

Пластинки Колебания под действием случайных нагрузок — Исследования по методу интегральных нагрузок

Пластинки Колебания свободные

Пластинки Колебания свободные при переменной толщине

Пластинки Колебания свободные — Расчет— Применение асимптотического метода

Пластинки Напряжения при колебаниях

Пластинки Трение внешнее и внутреннее Учет при колебаниях

Пластинки Условия граничные при колебаниях

Пластинки гибкие — Расчет консольные переменного сечения Формы колебаний типичные

Пластинки колебания поперечные

Пластинки консольные переменного сечения Формы колебаний типичные

Пластинки прямоугольные защемленные по двум краям Колебания свободные при

Пластинки прямоугольные лурвЛюмпновые Выпучивание защемленные по двум краям Колебания свободные при

Пластинки прямоугольные, шарнирно опертые по контуру в отдельных точках — Колебания свободные

Пластинки ромбовидные трапецеидальные консольные — Колебания свободны

Пластинки ромбовидные — Колебания

Пластинки ромбовидные — Колебания консольные— Колебания свободные—Формы и частоты

Пластинки ромбовидные — Колебания т м*у10льные с углом <му*Колебания свободны* — Формы и частоты

Пластинки ромбовидные — Колебания трапецеидальные консольные — Колебания свободны

Пластинки ромбовидные — Колебания треугольные равнобедренные

Пластинки ромбовидные — Колебания треугольные с углом 90® Колебания свободные — Формы и частоты

Пластинки ромбовидные — Колебания треугольные — Колебания Уравнения

Пластинки — Выпучивание критическое термическое и инерция вращения — Влияние на колебания

Пластинки — Колебания собственные Частота упругости

Пластинки — Колебания собственныеЧастота

Пластинки — Колебания собственныеЧастота упругости

Пластинки — Ныпучнвание критическое термическое н инерция вращения 1— Влияние на колебания

Пластинки — Пластинки прямоугольны плоскости—Влияние на колебания

Пластинок колебания 371 граничные условия 375 закрепленная граница 385 изогнутые пластинки 412 квадратная пластинка

Поглощение колебаний в стержнях и пластинках

Поперечные колебания пластинок Основные допущения и формулы

Приближенные методы расчета собственных форм и частот поперечных колебаний пластинки — методы Ритца и Галеркина

Применение асимптотического метода к расчету пластинок на колебания

Применение метода Рэлея-Ритца к определению частот собственных колебаний пластинок

Рамайя Изгибные колебания и упругая устойчивость кольцевых пластинок, нагруженных равномерными растягивающими силами вдоль внут-, реннего края пластинки в ее плоскости

Расчет частот и форм колебаний на основе теории пластинок и оболочек

Рэлея метод 588, 611, 622 , 632, 615, 656 — метода применение к пластинкам 602,---------к поперечным колебаниям и критическим

Рэлея метод 588, 611, 622 , 632, 615, 656 — метода применение к пластинкам 602,---------к поперечным колебаниям и критическим колебаниям упругих систем 621,--------к сжатым стержням

Рэлея метод 588, 611, 622 , 632, 615, 656 — метода применение к пластинкам 602,---------к поперечным колебаниям и критическим скоростям вращающихся валов 614—621,---------к свободным

Рэлея метод 588, 611, 622 , 632, 615, 656 — метода применение к пластинкам 602,---------к поперечным колебаниям и критическим стойкам) 585—596,----обобщение

Саката , ( Собственные частоты колебаний ортотропных прямоугольных пластинок , ступенчатой толщины

Свободные и вынужденные колебания пластинок

Свободные колебания анизотропных пластинок

Свободные колебания оболочек пластинок прямоугольных

Свободные колебания оболочек пластинок — Расчет — Применение асимптотического метода 406—416 — Уравнени

Свободные колебания пластинок квадратных 381 Расчет — Условия склеивания решений 410, 411 Формы и частоты

Свободные колебания пластинок квадратных, опертых по контуру и в центре

Свободные колебания пластинок прямоугольных

Собственные колебания мембраны пластинки

Старовойтов Э.И., Яровая А.В. Колебания трехслойной пластинки, вызванные радиационным воздействием

Стюарт, Д. Карни III Колебания кольцевых пластинок, подкрепленных на внешнем и внутреннем контурах

Такахаси Колебания прямоугольных пластинок с круговыми вырезами

Уравнения колебаний трехслойной пластинки упругой

Уравнения поперечных колебаний круглой пластинки

Формы колебаний однородной круглой пластинки

Функции Неймана. Ненагруженная мембрана, произвольная сила Локализованная реакция, произвольная сила. Однородная реакция Равномерная сила. Конденсаторный микрофон. Электрическая схема Переходные колебания микрофона Колебания пластинок

Хеммиг Определение основной частоты колебаний пластинок некруговой формы со свободными круговыми вырезами

Центр колебаний пластинки

Частота колебаний пластинки

Частота собственных колебаний пластинок

Частота собственных колебаний — Определение пластинок

Частоты собственные пластинок, например: Пластинки изотропные — Колебания Пластинки прямоугольные — Колебания вынужденные



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте