Скорость спутного потока

В частном случае спутного движения двух беспредельных струй скорости на границах слоя имеют одинаковые знаки, вследствие чего угол утолщения пограничного слоя уменьшается с ростом скорости спутного потока Иг [c.373]

Более детальное изложение теории струи в потоке можно найти в монографии Г. И. Абрамовича и др., ссылки на которую приведены выше, где показано, что при большой начальной неравномерности струи (толстых пограничных слоях на срезе сопла) при изменении относительной скорости спутного потока в интервале 0,5 < т< 2 влияние величины т на законы изменения основных параметров по длине струи (Ь х), Aum x), Aim x) и т. п.) невелико, причем минимальная интенсивность изменения [c.388]

Из обобщения результатов экспериментальных исследований [7.8] следует, что дискретная составляющая в спектре шума сверхзвуковой струи в зависимости от числа Маха истечения реализуется в определенном диапазоне степени нерасчетности. С ростом скорости спутного потока частота дискретной составляющей монотонно уменьшается. [c.180]

Как легко заключить из (70), в звуковой волне р /рх 1) скорость спутного потока близка к нулю. С ростом интенсивности ударной волны скорость спутного потока возрастает при очень больших интенсивностях эта скорость пропорциональна корню квадратному из сжатия р /рх- [c.134]

И выражение (69) скорости спутного потока за ударной волной, которое в настоящем случае будет иметь вид [c.156]

Подставляя это отношение в (117), найдем М1, а следовательно, по (116) и скорость спутного потока в трубе V. [c.156]

С приближением скорости спутного потока к скорости струи влияние различия плотностей на толщину зоны смешения сильно ослабевает, а при ш = 1 - исчезает вообще. Этот факт иллюстрирует рис. 4, где представлена зависимость Ь° от п для ш = О и ш = 1. Возможно, при ш = 1 развитие зоны смешения зависит только от начальных условий истечения (пограничный слой на стенках сопла, исходные характеристики турбулентности потоков и т.п.). [c.274]

В более общем случае спутной струи абсолютная величина количества движения увеличивается по мере удаления сечения от сопла за счет непрерывно добавляющейся массы спутного потока, обладающей количеством движения, равным произведению массы на скорость спутного потока. Примем за начало отсчета скорость спутного потока н, тогда уравнение будет выражать закон сохранения [c.337]

Описанные процессы силового, массообменного, акустического и теплового взаимодействий рабочего и окружающего газов, наблюдаемые в затопленных струях, имеют место и в свободных спутных струях (см. рис. 1.2, а). Если скорость спутного потока невелика, то процесс формирования струйного течения качественно не отличается от описанного выше При сверхзвуковых скоростях газов выравнивание статических давлений на кромке сопла, где струйный и спутный потоки встречаются впервые, сопровождается образованием исходящих от острой кромки сопла газодинамических разрывов — скачка уплотнения, центрированной волны разрежения или слабого разрыва. Определение типов исходящих в разные газы волн составляет задачу о распаде произвольного стационарного разрыва. Эта задача подробно рассматривается ниже в рамках моделей невязких газов. Решение ее существенно осложняется, если есть необходимость считать газы вязкими, а кромку сопла не острой. В этом случае в окрестности кромки сопла формируется тороидальная донная область с циркуляционным течением. Сильное силовое взаимодействие струйного и спутного газов происходит на некотором удалении от кромки и по характеру напоминает течение в ближнем сверхзвуковом следе за телом. В рамках модели невязкого газа возникающие в результате распада разрывы и исходящие с кромки сопла волны течения за ними разделяются поверхностью тангенциального разрыва. В реальных газах вдоль них, как и на границе затопленной струи (см. рис. 1.2), происходит смешение струйного и спутного газов. Криволинейность в общем случае тангенциального разрыва является причиной возникновения висячего скачка уплотнения внутри волны разрежения, если она образуется в результате распада произвольных разрывов. Поэтому при любых ситуациях в струе рабочего газа образуются бочки, связанные с выходом на границу отраженных от оси скачков уплотнения и их рефракцией на тангенциальном разрыве. В реальных газах эти скачки, изменяя свою форму в слое смешения, выходят в спутный поток, а в струе за ними формируется новая бочка. Как и в [c.20]

Рис 5 10 Влияние скорости спутного потока т на а (8Ь) п = 1, Мо = 1,5, 6 = 0,3 [c.129]

Структура следа за движущимися телами. Течение в следе за телами, движуш,имися в безграничной неподвижной жидкости, обладает всеми атрибутами свободных струйных течений и может быть рассчитано методами теории пограничного слоя [184]. Заметим, что спутные течения позади движуш,егося тела почти всегда являются турбулентными, даже если пограничный слой на теле остается ламинарным. Это является следствием наличия точек перегиба на всех без исключения профилях скорости спутного потока. Как известно [184], такие распределения скорости являются особенно неустойчивыми. [c.30]

Рис. 7.2. Профиль безразмерной избыточной скорости в основном участке осесимметричной воздушной струи, распространяющейся в спутном потоке воздуха

Шлихтинга имеет более простой вид, но дает практически те же результаты. Следует отметить, что формула Шлихтинга выводится также из теории Прандтля (при наличии спутного потока, имеющего скорость, близкую к скорости струи). [c.371]

Однако существует еще более важная причина, нарушающая зависимость (10) толщины слоя смешения струи от параметра то. Она состоит в том, что начальные профили скорости и плотности в струе и спутном потоке чаще всего бывают неравномерными из-за наличия пристенных пограничных слоев, которые оказывают сильное влияние на структуру струи. Подробно этот вопрос будет рассмотрен ниже. [c.375]

Рассмотрим влияние спутного потока на длину начального и переходного участков струи. При равномерных профилях скорости в струе и в спутном потоке на срезе сопла и постоянной плотности согласно (67) и (68) [c.391]

Эти опыты проводились при разных отношениях скорости спутного потока к скорости истечения т = uJuq = 0,2 0,25 0,46. На рис. 7,2 изображен также профиль скорости в затопленной струе (штриховая линия), взятый из опытов Трюпеля универсальные профили скорости при наличии спутного потока и в его отсутствие оказались практически одинаковыми. [c.364]

Визуально наблюдался выброс крупных капель, траектория которых п размеры явно отличаются от тех, которые срываются с гребней волн в изотермических условиях. При малых скоростях спутного потока капля практически вертикально пронизывает пограничный слой над пленкой на высоту 20 мм (на некоторых кадрах видно движение капель против потока пара) и затем приобретает в ядре продольную скорость. При больших скоростях пара (до СО м с) капля дви кется в припленочном парокаиельном слое. Влияние пузырькового уноса проявляется телг ощутимее, чем выше тепловая нагрузка. Критический тепловой поток, так же как и в работе [2.105], определялся экстраполяцией опытных кривых до нуля. Разрыв пленки, как известно, происходит при меньших значениях чем д р- [c.94]

В работе, выполненной в ИВТАН [3.15], производились визуальное наблюдение и киносъемка процессов волнообразования на обогреваемых горизонтальных пластинах длиной L = 250 и 450 мм в прямоугольном канале в спутном потоке пара. Тепловые потоки ст изменялись от О до критической величины кр - 1,3-10 Вт/см . На рис. 3.4, а даны кинокадры волновой структуры при кипении пленки, соответствующие постоянной скорости спутного потока пара (ш = 37 м/с, Re = 4,7-10 и Не2 = 130) кинокадры на рис. 3.4, б соответствуют данным для большей скорости парового потока (Rei = 6,2-10 ) и большего числа Рейнольдса для пленки (Вег = 449), а кинокадры на рис. 3.4, в соответствуют той же скорости спутного потока, что и на рис. 3.4, б, но для большего расхода [c.101]

При больших скоростях спутного потока пара Re = 62 ООО макропузырь (кадр 3 на рис. 3.4, 6 и кадр 4 на рис. 3.4, в) в передней критической точке прогибается, и затем передняя оболочка пузыря разрушается. [c.103]

Важно отметить, что эффекты повышения широкополосного шума характерны не только для затопленных струй, но и для струй в спутном потоке, а также для коаксиальных струй. Так, например, в работе [3.22] зафиксировано усиление широкополосного шума струи при акустическом возбуждении как центральной струи, так и вторичного кольцевого потока. При этом оказалось, что слой смешения внешней струи гораздо более чувствителен к акустическому возбуждению по сравнению со слоем смешения центральной струи. В обзоре Крайтона [З.б] приводятся данные об экспериментах, выполненных в компании Роллс-Ройс. Эти эксперименты показали, что широкополосное усиление шума струи при низкочастотном возбуждении уменьшается с ростом скорости спутного потока. При Uqo/uo 0,5 возбуждения струи практически не наблюдалось. Высокочастотная киносъемка показала, что в этом случае не происходит спаривания вихрей в основной струе. Эти факты находятся в полном соответствии с данными, полученными в работах [3.10,3.11]. [c.124]

В исходном сечении имитировались профили газодинамических параметров, соответствующие истечению из сопла единичного радиуса с пограничным слоем на внутренней стенке толщиной 6 и степенным распределением скорости с показателем 1/7. Пограничный слой на внешней стенке считался отсутствующим. Параметр т = и2/и, где П2 - скорость спутного потока, а - максимальная скорость в струе на срезе сопла, вариьровался в пределах 0.01-0.5. [c.289]

В случае, когда в-во С. способно смешиваться с в-вом внеш. среды, на границе раздела образуется монотонно расширяющаяся вдоль С. область вязкого перемешивания — струйный пограничный слой. В зависимости от режима течения в слое перемешивания различают С. ламинарные или турбулентные. С., вытекающая из сопла реактивного двигателя летящего самолёта,— пример турбулентной сверхзвуковой С., вытекающей в спутный поток, к-рый в зависимости от скорости полёта самолёта может быть дозвуковым или сверхзвуковым. В дозвуковой С. статич. давление в любой точке С. постоянно и равно давлению в окружающем пр-ве. Такие С., наз. изобарическими, широко распространены в различных техн. системах. На срезе сопла спутной изобарич. С. (сечение аа, рис. 1) скорость течения Уо отличается от скорости спутного потока %. На границе С. и внеш. потока образуется пограничный слой Т, состоящий из газа С. и увлечён- [c.729]

Решение задачи о характеристиках свободной струи, несущей твердые или капельно-жидкие примеси, с учетом описанной модели явления приведено в работе [5]. Сравнение расчета этих характеристик с экспериментальными данными [87] показало вполне удовлетворительную их сходимость. Согласно расчетам [5] запыленная струя становится уже и дально-бойнее не только тогда, когда в ней содержатся тяжелые примеси, но и тогда, когда чистая газовая струя распространяется в запыленном газовом потоке. Выше было отмечено, что если примесь не имеет начальной скорости (папрн.мер, когда газовая струя вытекает в спутный лоток газа большей плотности), то затухание скорости происходит быстре(, чем в незапы-ленном потоке, т. е. интенсивность расширения такой струи увеличивается с увеличением плотности спутного потока. Это кажущееся противоречие [5] объясняется тем, что в случае распространения газовой струи в запыленном потоке на степень расширения струи влияют два фактора с одной стороны, большая плотность окружающей среды, с увеличением которой степень расширения струи увеличивается, а с другой стороны, подавление турбулентности частицами, попадающими из внешнего потока в струю, которое с ростом концентрации частиц в потоке растет и, следовательно, уменьшает степень расширения струи. Согласно расчету, второй фактор оказывает более сильное влияние на степень расширения струи, чем плотность окружающей среды. [c.317]

Опыты показывают, что профили избыточных значений скорости, температуры и концентрации примеси как в затопленной турбулентной струе, так и в струе, распространяющейся в спутном потоке, имеют одинаковую универсальную форму. На рис. 7.2 приве ден универсальный профиль скорости, полученный в опытах Форсталя и Шапиро ) в основном участке осесимметричной струи воздуха, втекающей в воздушный поток того же направления и той же температуры, причем безразмерные избыточные значения скорости Au/Aum построены в зависимости от безразмерных ординат г//уо,5и. [c.363]

Рис. 7.14. Избыточная осевая скорость в неизометрическоп (9 = 1,85) осесимметричной струе газа, распространяющейся в спутном потоке (та = var) опытные данные О. В. Яковлевского и В. К. Печенкина

Рис. 7.15. Избыточная осевая скорость в сверхзвуковой осесимметричной струе газа (Мо = 3), распространяющейся в спутном потоке (m = var) опытные данные Б. А. Жесткова и др.

Экспериментальное подтверждение этого факта иллюстрирует рис. 7.16, на котором представлена зависимость концентрации на осп газовой струи круглого сечения в спутном потоке воздуха (с = 0, Дс = с ) от величины х/х с. Экспериментальные точки для газов разной плотности и при разных относительных зна- " чениях скорости спутного по-тока заимствованы из моногра-фип Г. Н. Абрамовича и др. [c.387]

Смотреть страницы где упоминается термин Скорость спутного потока : [c.375] [c.12] [c.88] [c.90] [c.93] [c.337] [c.155] [c.630] [c.630] [c.631] [c.337] [c.184] [c.814] [c.161] [c.185] [c.788] [c.330] [c.128] [c.129] [c.31] [c.389] [c.389]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...