Синфазное отражение

Стратиграфическую привязку отражающих горизонтов осуществляют путем установления точной глубины залегания соответствующей границы. Для этого отраженную волну прослеживают сверху вниз, а в зоне ее интерференции с прямой волной проводят продолжение оси этой волны. Точка пересечения продолжения оси синфазности отраженной волны и первого вступления прямой волны отвечает положению границы отражения по глубине. Для повышения достоверности построений эту операцию повторяют на совокупности всех записей, собранных в монтаж. [c.146]

Возможно, что меньшее число случаев одновременной регистрации отраженных и преломленных волн далее начальной точки объяснялось трудностью разрешить наложившиеся волны. Действительно, начиная от начальной точки, будет наблюдаться наложение отраженной и преломленной волн. При этом по мере удаления от начальной точки скрытой окажется отраженная волна, приходящая позже. Не имея средств для анализа волновой картины, легко можно истолковать отсутствие осей синфазности отраженной волны как отсутствие волны, а искаженные наложением колебания отнести к преломленной волне. Анализ волновой картины методом РНП, вероятно, позволит выявить новые примеры совместной регистрации отраженной и преломленной волн за начальными точками. [c.166]

В заключение кратко охарактеризуем фазовые соотношения между отраженной и падающей волнами для случая > 2 (Ф < Ф2). Для волны, в которой вектор Е колеблется в плоскости падения (Е /= О, Ej 0), анализируя соотношение (2.9), находим, что (El) II и Е синфазны при ф < фвр и противоположны по фазе при ф > фБр- Для волны, в которой Ej и Е перпендикулярны плоскости падения (Ej О, Ец = 0), во всех случаях (ф < фВр и Ф ФБр) векторы (Ei)j и Ех совпадают по фазе. [c.92]

При падении интенсивного, излучения на границу раздела двух сред в отраженном свете наблюдаются волны не только с частотой падающего излучения, но и с кратными, разностными и суммарными частотами. Будем говорить о случае падения монохроматической плоской волны с частотой о). Опыт показывает, что направления распространения отраженных волн с частотами со и 2о) немного, но все же отличаются друг от друга, причем это отличие зависит от дисперсии показателя преломления среды, в которой распространяется падающая волна. Интенсивность второй гармоники в отраженном свете нД несколько порядков меньше, чем в преломленной волне, и практически не зависит от степени выполнения условия пространственной синфазности. Как и в случае френелевского отражения, амплитуды отраженных волн с частотой 2со зависят от угла падения и ориентации электрического вектора относительно плоскости падения. Наблюдается и аналог явления Брюстера при некотором угле падения для пучка с поляризацией. [c.845]

Полученное соотношение означает (это хорошо видно из рис. 4.7), что если излучение с длиной волны X и волновым вектором к падает под углом на семейство параллельных плоскостей с межплоскостным расстоянием а и нормалью к нему g, то разность хода лучей между волнами, рассеянными различными плоскостями, будет равна целому числу длин волн. Из теории дифракции излучения известно, что в этом случае за счет сложения амплитуд синфазных волн возникает сильная отраженная волна. Это и препятствует распространению волн, импульс которых отвечает границе зоны Бриллюэна. Формулу (4.57) называют [c.77]

Однако, как мы уже отмечали, атомы не являются точечными рассеивающими элементами и область их распределения не ограничена узлами решетки. Картину решетки следует представлять в виде непрерывного распределения рассеивающего вещества, которое регулярно повторяется по кристаллу. (Вопросы симметрии кристаллической структуры мы здесь не обсуждаем.) Рассмотрим, воспользовавшись рис. 2.15, отражение первого порядка (о = 1), связанное с параметром d кристаллической решетки. Как мы отметили выше, рассеяние от части распределения электронной плотности непосредственно в плоскостях кристаллической решетки полностью синфазно в направлении отражения, но мы должны принять во внимание и рассеяние веществом между этими плоскостями. Для отражения первого порядка получается разница на длину волны (разность фаз 2к) между излучением, рассеянным последовательными плоскостями решетки. Поэтому вклад в то же самое рассеянное излучение от рассеивающего вещества в плоскости Р будет отличаться по фазе на xld)2n. Если р(х) представляет собой амплитуду рассеянного излучения от слоя толщиной dx на расстоянии х, то полная [c.47]

При пч>п знак амплитуды Е в (3.12) противоположен знаку о- Это значит, что векторы напряженностей электрического поля падающей и отраженной волн на границе раздела совершают колебания в противофазе. Об этом обычно говорят как о потере полуволны при отражении от оптически более плотной среды (отметим, что векторы индукции магнитного поля падающей и отраженной волн при этом колеблются синфазно). Амплитуда Е преломленной волны в (3.12) всегда (при любом соотношении между п [c.146]

Лазерный пучок света 1 после линзовой системы 2—3 формирует расширенный параллельный пучок на полупрозрачную пластинку 4. После пластины часть потока падает на предмет 7, а другая часть, отражаясь от зеркала 5, падает на регистрирующую среду 6. В среде зафиксируется результат интерференции двух пучков — опорного и предметного. На второй стадии — восстановления (рис. 6.2.5, б) —обработанная и помещенная на то же место голограмма 3 может быть освещена источником монохроматического или белого света (лампа накаливания 1). Объектив 2 дает параллельный пучок, падающий на голограмму. Впрочем объектив может и отсутствовать наблюдая глазом получим восстановленное объемное изображение 4. Структура световых волн, отраженных от синфазных поверхностей, будет идентична структуре света, рассеянного объектом. Глаз воспримет предмет точно таким, каков он есть в действительности. Голограмму иногда определяют как оптический эквивалент объекта, так как она формирует полное его изображение. [c.394]

На рис. 6 схематично показан антенный преобразователь, выполненный в виде двухмерной матрицы элементарных точечных преобразователей, расположенных с шагом А1 (в первом приближении много меньшим длины волны) на поверхности объекта в пределах апертуры S. Каждый из элементарных преобразователей может как излучать, так и принимать ультразвуковые колебания. Несфокусированный совмещенный антенный преобразователь эквивалентен параллельному включению всех этих элементов, а для обеспечения фокусировки в произвольную точку F следует обеспечить возможность независимой фазировки каждого из элементов. Под фазировкой понимается создание для каждого элемента такой задержки (в электрическом или акустическом тракте) при излучении и приеме сигнала, чтобы возбуждаемые одним электрическим импульсом акустические сигналы от всех элементов одновременно приходили в точку F, а отраженные от нее сигналы после приема всеми преобразователями суммировались бы синфазно. [c.638]

Это и есть закон Брэгга. Отметим, что хотя по предположению отражение от каждой плоскости и происходит зеркально, только при определенных углах 0 отраженные от всех параллельных плоскостей лучи складываются синфазно, что приводит к появлению сильного отраженного (дифрагированного) пучка. Наоборот, если бы каждая плоскость полностью отражала падающий пучок, то только первая плоскость из семейства параллельных [c.64]

При помощи отъюстированной установки покажите, что две плоские волны, распространяющиеся вдоль- оси Сх, когерентны и синфазны. Какова интенсивность каждого отдельного луча /о — интенсивность источника. Коэффициенты пропускания и отражения для делителей лучей точно равны /2- [c.28]

Синфазное и антифазное отражение. Как показывают формулы (6.63), всегда имеет тот же знак, что и А , но А[ и Л, имеют одинако- [c.211]

Если П2> 1, амплитуды А имеют разные знаки, другими словами, между электрическими полями падающей и отраженной волны имеется на границе раздела сдвиг фаз магнитные же поля падающей и отраженной волны колеблются на границе раздела синфазно — щА имеет тот же знак что А ). В этом случае, как обычно говорят (обращая внимание только на фазовые соотношения электрических полей), отражение происходит с потерей полуволны. Если наоборот, электрические поля в падающей и отраженной волне колеблются на границе раздела синфазно, магнитные поля —в противофазе. Здесь, как принято говорить, отражение происходит без потери полуволны. [c.271]

Заметим, что при рассеянии плоской или цилиндрической волны на цилиндре вместо первой из формул (4.55) получается выражение I Psl/Po I V /(2to), отличающееся множителем уД". Причина такого различия в уровнях отраженного сигнала связана с тем, что в случае падающей сферической волны на оси цилиндра укладывается много зон Френеля и действие нечетных зон частично компенсируют действие нулевой зоны. Это приводит к некоторому снижению отраженного поля, в то время как в случае падающей плоской или цилиндрической волны в создании отраженного поля все участки каждой из образующих цилиндра действуют синфазно. [c.199]

Слои наносятся следующим образом. На стекло (рис. 5.15) наносят определенное число диэлектрических пленок с разными показателями преломления, но с одинаковой оптн1№ской толщиной, равной i/4, причем их наносят так, чтобы между двумя слоями с большим показателем преломления (например, сульфид цинка, для которого rii 2,3) находилась диэлектрическая пленка с малым показателем преломления Па (например, фторид лития с По 1,3). Легко убедиться, что в этом случае все отраженные волны будут синфазными и потому будут взаимно усиливаться. Характерным свойством такой высокоотражающей системы является тот факт, что она действует в довольно узкой спектральной области, причем чем больше коэффициент отражения, тем уже соответствующая область. Например, значения коэффициента отражения R 0,9, полученного с использованием семи слоев, добиваются в области шириной АХ — 5000 А. [c.108]

Если ф + ф2 < л/2 (т.е. ф < Фвр), то (Ei),, и Е ц колеблются в лротивофазе. При ф + ф2 > п/2 (ср > ф р) обе компоненты напряженности электрического поля синфазны. Зависимость от угла падения разности фаз между падающей и отраженной волнами иллюстрируют полученные выводы (рис. 2.14, а). [c.91]

Нетрудно заметить, что в этом случае все отраженные волны синфазны и усиливают друг друга. Для некоторой области длин волн, близкой к /-0 (удовлетворяющей условию i/i = 2 2 0/4), мы получим максимумы, ширина которых тем меньше, чем больше число интерферирующих пучков. Так, например, если нанести семь слоев, то легко добиться коэффициента отражения fR = 90 /<1 в области шириной около 500А. Для получения Л 99% (такие коэффициенты отражения необходимы в лазерной технике) надо нанести 11—13 слоев. [c.220]

Если П1>П2 (следовательно, е1>б2), то знаки амплитуд отраженной Ею и падающей Яоо волн совпадают. Следовательно, реализуется тот случай, который представлен на рис. 16.8, т. е. на границе раздела двух диэлектриков векторы) Е и Е колеблются в одной фазе (синфазно), а фазы векторов Н и Н1 отличаются на я. Если П]<,П2 (следовательно, 8 <е2), то знаки Ею и Яоо различны, т. е. происходит изменение на я фазы вектора Е) по отношению к вектору Е. Векторы Н] и Н в данном случае колеблются в одной фазе. Этот результат формулируется в оптике как потеря полуволны Я/2 при отражении света от второй среды (см. 2.5). Если В2>ъи то теряет полволны электрический вектор, а еСЛИ 62< 61, то теряет полволны магнитный вектор. [c.16]

Рассмотрим интерференцию, возникающую при перенало-жении волн, отраженных слоями Si, S2, S3.. . С этой целью сравним фазы соответствующих им колебаний на поверхности одного какого-то произвольно выделенного волнового фронта W2, т. е. определим, в одинаковые ли моменты времени эти колебания проходят максимумы и минимумы. При этом в качестве начала отсчета фазы примем фазу колебаний, созданных волной, отраженной слоем Si. Из рисунка следует, что если пренебречь эффектами наклона лучей, то можно считать, что волна, отраженная следующим слоем S2, прибывает к плоскости W2 с отставанием относительно волны, отраженной слоем Si на величину, равную удвоенному расстоянию между слоями Si и 2. Поскольку длина волны падающего излучения равна в данном случае а расстояние межд слоями Si и S2 равно /2, то очевидно, что взаимное рассогласование волн, отраженных слоями Si и S2, в точности равно длине волны отраженного излучения Нетрудно понять, что смещение волны на целую длину волны фактически ничего не меняет, и поэтому колебания волн, отраженных слоями Si и S2, должны быть строго синфазными. Аналогично волны, отраженные слоями S3 и S4, смещаясь относительно волны, отраженной слоем Si на кратное число длин волн, остаются синфазными как по отношению к этой волне, так и по отношению друг к другу. Таким образом, оказывается, что волны, отраженные слоями Sj, S2, S3, синфазны и поэтому, 40 [c.40]

Решение. В задачах 2 и 7 к гл. VI по волноводам шириной а и 8 к их открытым концам приходят противофазные волны, а в задаче 12 к гл. VI — синфазные волны [если же, например, в последней задаче волны противофазны, то они при условии (а) без какого-либо возмущения объединяются в -одну вол1ну, продолжающую распространяться в волноводе шириной а + р]. Рассматривая отражения полей в граничных плоскостях i/——а и = Р, убеждаемся в эквивалентности этих задач задаче о гребенчатой структуре (рис. 74) при hd=n и hd—0. Задача 11 к гл. VI соответствует полубесконечному волноводу ширины 2а, вставленному симметрично в бесконечный волновод ширины 2(a-l-ip) если волна (в этой задаче она должна быть антисимметричной относительно плоскости у=—а, так как Ф=0 при у=—а) набегает по внутреннему волноводу, то в результате отражений при условии (а) мы приходим к гребенчатой структуре, у которой набегающая волна имеется, например, только в четных волноводах, причем в 1нулевом и втором волноводе набегающие волны противофазны. Такое рас- [c.270]

В процессах вынужденного рассеяпия происходит сдвиг частоты, особенно значительный при ВКР, и это накладывает ограничение на разность оптических длин в системах с фазировкой излучения. Этот эффект связан с первым членом в выражении (4,54), Если Дф=2лт (т — целое число), то обращенные волны синфазны и структура обращенного излучения в месте интерференции пучков подобна структуре падающего поля. При Аф=2л (т+1/2) волпы скла- дываются в противофазе. Ясно, что с изменением Аф коэффициент отражения или пропускания светоделительного зеркала в интерферометре Майкельсона (см, рис. 4.226) будет периодически изменяться, что и иллюстрируется на этом рисунке. Период получающейся [c.184]

Отражение и преломление света и условие возникновения рассеяния света в среде. Результат интерференции волн, рассеянных частицами среды, существенно изменяется при наличии границы двух сред. В этом случае происходит полное гашение волны, облучающей границу раздела и вместо нее возникают преломленная и отраженная волны, в соответствии с законами Сиеллиуса, причем направления, предписываемые этими законами, соответствуют для преломленной волны синфазности рассеянных частицами волв совершенно независимо от положения частиц (вследствие равепства сумм путей до и после акта рассеяния), а для отраженной волны — их синфазности независимо от положения частиц в пределах параллельных границе раздела слоев толщиной Х/4 os i, где i — угол падения. Для молекулярной среды прямые расчеты приводят к ф-лам Френеля, связывая их непосредственно с видом матрицы i. В частности, зеркальное отражение имеет место для газов в области резонансного Р. с- [c.354]

Интерферометр Тваймана — Грина и другие аналогичные приборы. Если интерферометр Майкельсона освещается точечным источником 5 квазимонохроматического света, находящимся в фокусе хорошо скорректированной линзы а выходящий из интерферометра свет собирается второй такой же хорошей линзой то такой прибор становится эквивалентным интерферометру Физо, но в отличие от последнего здесь пути световых пучков полностью разделены (рис. 7.40). Пусть Wl— плоский волновой фронт пучка, отраженного от Мг, Ш г— соответствующий плоский волновой фронт пучка, отраженного от Мц, и — виртуальный плоский волповой фронт, распространяющийся от Ма, который должен был бы выйти из делителя пучка совпадающим и синфазным с 1 1. Оптическая разность хода между выходящими после делителя лучами, имеющими виртуальное пересечение в точке Р на равна [c.280]

Имеются работы, в которых сопоставляются данные, получаемые с эхосонара , с данными оптического зондирования атмосферы лучом лазера. Широко применяется радиолокационная техника для получения данных по рассеянию СВЧ на звуковом луче эхосонара, так называемый радиоакустический сонар [27—29] (радиоакустическое зондирование). Основой этого метода служит дифракция зондирующего, бегущего со скоростью света радиоимпульса на звуковом импульсе, представляющем собой дифракционную решетку. Максимум рассеяния радиоволн при этом будет в том случае, когда длина радиоволны и длина волны звука К удовлетворяет брэгговскому условию >1р=2>и 8Ш(05/2). При этом рассеянные волны складываются синфазно, происходит отражение СВЧ импульса от всей движущейся дифракционной решетки. [c.187]

Коэффициент отражения от поверхности, на которой выполняется условие = О, равен —1, в то время как для поверхности, на которой выполняется условие д lдz = О, он равен 1. Цепочка мнимых источников, построенная для слоя, в котором одна или обе границы обладают коэффициентом отражения, равным —1, содержит мнимые источники, работающие в противофазе с основным источником. Это будут те источники, которые соответствуют лучам, отразившимся нечетное число раз от границы, где V = —1. На рис. 34.5 построена картина мнимых источников для случая, когда нижняя граница слоя соответствует 7 = 1, а верхняя V — —1 (упомянутый выше акустический случай). Основной источник и синфазные с ним отмечены знаком плюс, источники, работающие в противофазе с основным, знаком минус. Нетрудно заметить, что линии, соединяю-1цие последние источники с точкой наблюдения Р, пересекают нечетное число раз пунктирные горизонтальные линии, представляющие собой верхнюю границу слоя и ее последующие зеркальные отображения. [c.209]

Так как Тп велико, то при всех 0, кроме , член ыСо 0 1, и согласно (2.7) I и W" 2. Это означает, во-пехшых, почти полное отражение давление в отраженной волне по амплитуде и фазе равно давлению в падающей волне. Давление в прошедшей волне (в воду) в два раза превышает его значение в падающей. Это следует из непрерывности давления на границе так как падающая и отраженная волны синфазны ка границе и равны по амплитуде, то, складываясь, они дают удвоенную амплитуду, которая и имеет место в вод 1ой среде. Полученный результат еще раз напомина ет рыбакам, почему надо вести себя тихо (рыба слышит, а рыбак ры-бу-нет). При переходе вода-воздух ослабление звукового давления в 2000 раз, а воздух-вода - усиление в два раза. [c.20]

Расстояние междудорожками, mil Синфазный импеданс. Ом Дифференциаль- Ошибка из-за Коэффициент ныи импеданс, неправильного отражения. Ом согласования, % % [c.289]

Фаза результирующего колебания также определяется фазой в стационарной точке. Кроме того, в выражение (9.2) входит величина ф" (Хо). Она определяет кривизну фазовой функции в стационарной точке. Легко дать физическую интерпретацию зависимости амплитуды звукового поля от ф" (л о). Чем медленнее меняется фаза вблизи стационарной точки, тем больше размеры участка поверхности, для которого k г, + Га) onst. Отраженные от этого участка волны приходят в точку наблюдения почти синфазно. Поэтому при увеличении радиуса кривизны поверхности (а следовательно, и уменьшении второй производной фазовой функции) площадь этогО участка увеличивается и отраженное поле также возрастает. И наоборот, при увеличении ф" (л о) (например, при уменьшении радиуса кривизны поверхности 5 в точке зеркального отражения) рассеяние энергии увеличивается и амплитуда поля уменьшается. [c.55]

Смотреть страницы где упоминается термин Синфазное отражение : [c.19] [c.23] [c.197] [c.13] [c.219] [c.828] [c.846] [c.853] [c.155] [c.64] [c.348] [c.47] [c.146] [c.382] [c.314] [c.494] [c.355] [c.216] [c.212] [c.283] [c.337] [c.130] [c.570]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...