Сдвиг простой в пластичной среде

И. Простой сдвиг в пластичной среде. В этом параграфе пока еще не рассматривались конечные пластические деформации с поворотом главных осей напряжения и деформации. Чтобы найти геометрическое представление путей деформирования и для таких пластических состояний деформации, рассмотрим в качестве примера случай последовательности простых сдвигов, когда направления главных напряжений и деформаций поворачиваются относительно материальных элементов пластичной среды и относительно друг друга. Простой сдвиг отвечает случаю плоской деформации с поворотом. В несжимаемом материале это состояние однородной конечной плоской деформации характеризуется двумя равными по величине и противоположными по знаку [c.114]

Таким образом, нет никакого парадокса в том, если положениям двух различных изображающих точек Q(ei, 82, 83) и 8, eJ) сопоставить определения накопленных в первом случае главных значений бесконечно малых приращений тензора деформаций и во втором случае главных, присущих среде натуральных деформаций, возникающих в последовательности состояний простых сдвигов в пластичной среде. Двигаясь, эти две точки Q и Q оставляют точную запись своего движения в плоскости деформаций 81 + 82 + 83 = 0. [c.118]

В 3.1 мы применили принцип минимума энергии к случаю состояния простого сдвига в упругой и идеально вязкой средах. Рассмотрим теперь в качестве дальнейшей иллюстрации принципа максимальной работы вариацию состояния простого сдвига в слое. О г/ < идеально пластичной среды, находящейся под действием постоянного касательного напряжения [c.168]

Сдвиг простой 80, 82, 86 -- в пластичной среде 114 [c.856]

В пластичности подобные разрывы могут соответствовать проскальзываниям между структурными элементами среды. Рассмотрим в качестве иллюстрации простой сдвиг. Пусть поле смещений и, V зависит только от одной декартовой координаты X [c.691]

Д. Последовательности простых растяжений и чистых сдвигов. Возвращаясь к рассмотрению работы, производимой при этих последовательностях деформирований, мы видим, что механическая работа со, совершенная при де( )0рмир0вании идеально пластичной среды, например при осуществлении ряда последовательных серий деформирований, представляемого прямолинейной ломаной линией на плоскости деформаций 81 + 82 + 83=0, больше работы, затрачиваемой на кратчайшем прямолинейном пути, соединяющем начало О с концом ломаной. Все стороны такого многоугольника представляют нестесненное течение, а в каждой его вершине главные напряжения, вызывающие течение, испытывают внезапные изменения точка Ро на рис. 2.10 перескакивает на круге напряжений от одного положения к другому. Рассмотрим простой пример, когда путь деформирования представляется треугольником [c.107]

Бингамовская жидкость. Ю. К. Бингам ), экспериментируя с суспензиями твердых частиц в жидкости, обнаружил, что формула Пуазейля согласуется с наблюдениями, если предположить, что при простом сдвиге в такой среде закон вязкости становится справедливым после достижения некоторого конечного предела пластичности то Бингам назвал его значением текучести), [c.435]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...