Заряд магнитный

Сохранение энергии электромагнитного поля требует, чтобы сумма скоростей изменения энергии электромагнитного поля во времени, содержащейся в некотором объеме, и изменения энергии за счет вытекания через поверхность, ограничивающую этот объем, были равны отрицательной полной работе, совершенной полями над источниками внутри данного объема в единицу времени. Работа, совершаемая в единицу времени внешним электромагнитным полем над точечным зарядом q, равна В, где v — скорость заряда. Магнитное поле не совершает работы над точечным зарядом, поскольку магнитная сила всегда перпендикулярна скорости заряда. В случае распределенных зарядов и токов работа, совершаемая полями в единицу времени в единичном объеме, равна J В. Существует уравнение непрерывности, описывающее этот баланс энергии. Выведем это уравнение, исходя из уравнений Максвелла. Используя [c.13]

Стефана — Больцмана 151 Заряд магнитный 135 [c.329]

Подсчитаем работу термической системы над несущими ток зарядами. Магнитное поле не может совершать работы, так как оно всегда перпендикулярно к скорости заряда, на который действует. До тех пор пока состояние магнетика не меняется, он никакого поля, кроме магнитного, не создает поэтому не будет и внешней работы. Когда же состояние магнетика меняется, появляется индукционное электрическое поле, которое может совершить работу. Эта работа над несущим ток зарядом ба составляет [c.86]

Магнитный заряд (магнитная масса, количество магнетизма). Магнитный заряд — фиктивная величина, введенная для удобства магнитостатических расчетов. Из формулы, выражающей работу А по однократному обводу магнитного заряда т вокруг тока А = 1т, получим [c.89]

В теории электричества и магнетизма силу, с которой поле действует на единичное тело (единица заряда, единица магнитной массы и т. п.), помещенное в поле, называют напряжением поля произведение напряжения поля на величину помещенного в поле тела (заряд, магнитная масса и т. п.) с тем или другим знаком дает вектор силы, действующей со стороны поля на это тело (заряд, массу). [c.96]

Магнитные явления, как известно, обусловлены движением электрических зарядов магнитных зарядов в природе не существует, п поэтому спонтанная намагниченность не может быть нейтрализована . [c.32]

V.4.80. Работа по однократному обводу магнитного заряда (магнитной массы) т вокруг тока / [c.64]

Ограничимся разбором случая стационарного движения несжимаемой жидкости, имеющей постоянный коэффициент электропроводности и находящейся под действием внешнего стационарного однородного магнитного поля. Будем пренебрегать наличием в жидкости свободных электрических зарядов. Магнитную проницаемость (общепринятое обозначение л, которое уместно сохранить в настоящем параграфе, ие следует смешивать с обозначением динамического коэффициента вязкости приходится для последнего пользоваться выражением произведения pv плотности жидкости р на кинематический коэффициент вязкости v) будем считать одинаковой, для всех жидкостей и твердых границ, приравнивая ее значению цо в пустоте. Отвлечемся, наконец, от действия всех объемных сил, кроме пондеромоторной силы (силы Лоренца) / X где j — плотность электрического тока, возникающего в двил<ушейся со скоростью V электропроводной жидкости с коэффициентом электропроводности сг за счет местного электрического поля с напряжением Е и магнитного поля с магнитной индукцией В, определяемая обобщенным законом Ома [c.484]

Около двадцати лет назад английский физик-теоретик Дирак опубликовал некоторые умозрительные выводы о возможности существования частицы, наделенной вместо электрического заряда зарядом магнитным, другими словами, изолированного магнитного полюса, монополя. Речь идет о частице, пи одним физиком никогда до сих пор пе виденной , но существование которой, по крайней мере теоретически, возможно. Наш интерес к этой частице оживился около двух лет назад, когда пришли первые сведения (неполные, отрывочные и в большой части ошибочные) об открытии тяжелых частиц в космических лучах, а именно, стало известно, что па фотографических пластинках, поднятых на большую высоту, наблюдались частицы с ионизационной способностью гораздо большей, чем у легких частиц и даже таких тяжелых частиц, как протоны и а-частицы. Вначале совместно с Теллером мы полагали, что эти частицы — пе тяжелые ядра, а монополи Дирака. [c.131]

Рис. 112. к интерпретации самокомпенсации диамагнитной реакции в классической системе из свободных зарядов. Магнитное поле направлено перпендикулярно к плоскости чертежа [c.271]

Графически магнитное поле можно изобразить, если ввести представление о линиях магнитной индукции. Линиями магнитной индукции называются воображаемые линии, касательные к которым в каждой точке совпадают с направлением вектора В в этих точках поля. Линии магнитной индукции замкнуты. Замкнутость линий магнитной индукции означает, что в природе отсутствуют свободные магнитные заряды (магнитные массы) (ср. линии напряженности электростатического поля (111.1.3.5°)). [c.253]

Кристаллическая структура и свойства элементов зависят от строения атомов (строения электронных оболочек — заряда ядра, идентичного атомному номеру Z). Количество электронов во внешних оболочках, распределение их по энергетическим уровням и определяют взаимодействие этих электронов. Тенденция к взаимной компенсации магнитных моментов, обеспечивающей прочную связь, характерна как для внутренних, так и для внешних электронов. [c.5]

V — некоторые постоянные, зависящие от напряженности магнитного поля, массы, заряда и скорости электрона. Определить траекторию электрона и закон движения его по траектории. [c.93]

Другая интересная проблема, связанная с накоплением зарядов, возникает при взаимодействии космического корабля с ионосферой. Дэвис и Харрис [1501 рассчитали траектории ионов около имеющего электрический заряд спутника в ионосфере без учета магнитного поля Земли путем решения уравнения Пуассона для спутников, размеры которых представлены в калибрах (10, 25 длин Дебая и т. д.). Торможение спутника, имеющего заряд, было изучено в работах [88, 391]. [c.444]

Собственное магнитное поле, охватывая область высоких концентраций зарядов наподобие футляра, уменьшает диффузионные потери частиц. Благодаря этому возможна высокая концентрация частиц и энергии над микроучастками (ячейками) катода, что приводит к высокой плотности тока, испарению металла и эмиссии электронов. [c.73]

Выделение спиновых систем в качестве обособленных макроскопических объектов оказьшается возможным в силу следующих обстоятельств. В основе всего лежит тот факт, что электрон и многие атомные ядра, помимо того, что они являются носителями элементарных электрических зарядов, являются еще и элементарными магнитными диполями. Это значит, что их можно представлять в виде магнитных стрелок невообразимо малых размеров. [c.89]

Н — вектор напряженности магнитного поля е—заряд электрона [c.316]

Я —вектор напряженности магнитного ноля е — заряд электрона [c.317]

Обобщенными зарядами в этих полях выступают электрические 1И магнитные моменты вещества, пропорциональные объему, а не количествам отдельных составляющих. Поэтому дополнительные вклады во внутреннюю энергию не объединяются со слагаемыми ц-dn, как в случае гравитационных полей. В фундаментальное уравнение эти вклады входят в виде эле- [c.159]

Огромное число спектральных линий имеет сложную структуру, т. е. представляет собой муль-типлеты (две или несколько тесно расположенных спектральных линий, обусловленные наличием у электрона кроме электрического заряда магнитного момента). Магнитное поле воздействует на эти мульти-плеты, в результате чего наблюдается более сложная картина расщепления, так называемый аномальный эффект Зеемана. [c.293]

Согласно этой гипотезе, протон и нейтрон имеют одинаковые ядерные свойства, так что с точки зрения ядерного взаимодействия их можно считать тожд,ественными частицами. Отличие протона от нейтрона (по заряду, магнитному моменту, массе) проявляется только в том случае, когда наряду с ядерными учитывается и электромагнитное взаимодействие. В отсутствие же электромагнитного взаимодействия заряд выполняет только функцию метки на одном из двух одинаковых по ядерным свойствам иуклонов, [c.606]

Обнаружение антинуклонов, подтвердившее принцип зарядового сопряжения, позволяет утверждать, что в природе должны также существовать античастицы по отношению к гиперонам — антигипероны. В соответствии с лринципом зарядового сопряжения антигипероны должны иметь массу, спин и время жизни, одинаковые с соответствующими гиперонами, противоположные значения странности, барионного и электрического зарядов, магнитного момента и проекции изотопического спина и зарядовосопряженные схемы распадов. [c.632]

Напомним, что квантовомеханический вектор изотопического опина Т вводится в формальном вспомогательном пространстве с условными осями I, т], которое называется изотопическим. Тождественность ядерных свойств протона и нейтрона отмечается одинаковым значением для них вектора Т. Различие протона и нейтрона в обычном понимании (по массе, заряду, магнитному моменту) связьгвают с различием проекций вектора Т на ось t. [c.54]

Магн. взаимодействие пространственно разделённых тел осуществляется магнитным полем Н, к-рое, как и электрич. поле Е, представляет собой проявление ЭЛ.-магн. формы движения материи (см. Электромагнитное поле). Между электрич. и магн. полями нет полной симметрии источниками являются электрич. заряды, но магн. зарядов (магнитных монополей) пока не наблюдали, хотя теория (см. Великое объеди-пение) предсказывает их существование. Источник маги, поля Н — движущийся влектрич. заряд, т. е. электрич. ток. В атомных масштабах движение электронов и протонов создаёт орбитальные микротокп, связанные с переносным движение. этих частиц в атомах или атомных ядрах кроме того, наличие у микрочастиц спина обусловливает существование у них спинового магн. момента. Поскольку электроны, протоны и нейтроны, [c.629]

Согласно представлениям классич. электродинамики, магн. поле создаётся движущимися электрич. зарядами. Хотя совр. теорня не отвергает (и даже предсказывает) существование частиц с магн. зарядом [магнитных. чонополей), такие частицы пока экспериментально не наблюдались и в обычном веществе отсутствуют. Поэтому элементарной характеристикой магн. свойств оказывается именно М. м. Система, обладающая М. м. JW (аксиильпый вектор), на больгпи.к расстояниях от системы создаёт магн. иоле [c.686]

В нелинейных средах величины и М/ отличны от нуля и соответствующие слагаемые (2) могут радикально изменить конфигурацию силовых линий В и Н, сделав, в частности, ее компактной. Эти слагаемые имеют противоположные (в смысле про-дольности и поперечности) свойства по отношению к первым членам в выражениях (2). Последнее позволяет имитировать эффекты нелинейности среды, вводя в правую часть уравнения (1 г) источник продольного магнитного поля — плотность заряда магнитного монополя а в правую честь (1 в) (с обратным знаком) — источник поперечного [c.205]

Вебер — (Вб Wb), (вб wb) — единица магнитного потока, потокосцепления и магнитного заряда, магнитной массы в СИ. Впервые наимен. вебер" было присвоено секцией Комитета N 1 МЭК в 1935 г. практ. ед. магн. потока в честь нем, ученого [c.245]

Заряд магнитного монополя также определяется статическим пределом формулы (4.10). Отметим, что дионные решения могут быть получены из и очевидной заменой = Ж, [c.138]

Частица и система частиц должны обладать целым рядом муль-типольных моментов, поочередно электрических и магнитных электрический монополь (электрический заряд), магнитный диполь,. электрический квадруполь и т. д. [c.97]

Из условия rot Н = О в точках, где Н = О, сразу следует невозможность стационарного гидромагнитного динамо в двумерном магнитном поле, исчезающем на бесконечности. Под двумерным магнитным полем в общем случае понимается поле, силовые линии которого лежат на произвольных поверхностях, разбивающих пространство на односвязные области, и, следовательно, в силу условия divH = 0 либо замкнуты, либо заканчиваются на бесконечности. Если магнитное поле исчезает на бесконечности, то все его силовые линии замкнуты и, следовательно, существует по меньшей мере одна точка, в которой Н = О и которая охватывается силовыми линиями. Как мы уже видели, в стационарной задаче нри отсутствии токов, вызванных электростатическим полем зарядов, магнитное поле должно исчезать и в окрестности такой точки. Продолжая аналогичные рассуждения, мы приходим к выводу, что магнитное поле должно отсутствовать во всем пространстве. Таким образом, в двумерном магнитном поле при отсутствии токов, обусловленных электростатическим полем зарядов, стационарное динамо невозможно. Диссипация магнитного [c.32]

Save All Сохранение всех переменных. Используется при построении графиков заряда, магнитного потока, емкости, индуктивности, магнитной индукции и напряженности магнитного поля [c.181]

Магниторезистивный эффект — увеличение сопротивления металлического образца, помещаемого в магнитное поле,— описывается довольно сложной теорией. Магниторезистивный эффект будет наблюдаться в том случае [1], когда поверхность Ферми несферична, и особенно когда она содержит вклады электронов и дырок или электронов из двух зон. Если существуют два типа носителей, имеющие различный заряд, массу или время релаксации, то магнитное поле будет влиять на них по-разному. Соответственно будет изменяться и полная проводимость, представляющая собой векторную сумму двух компонентов. Этот механизм приводит к появлению поперечного магниторезисторного эффекта, который примерно пропорционален квадрату напряженности магнитного поля Я, а в сильных полях приходит к насыщению. Особый случай представляет металл, у которого различные типы носителей имеют одинаковое время релаксации. Тогда изменение сопротивления Ар под действием магнитного поля можно записать в виде [c.250]

Частица массы т, несущая заряд отрицательного электричества е, вступает в однородное магнитное поле напряжения Я со скоростью Vq, псрпендикулярной направлению напряжения поля. Определить траекторию дальнейшего двилщния частицы, зная, что на частицу действует сила F = — (г X Я). [c.212]

Уравнения (6.32), (6.33), (6.39), (6.41), (6.43) и (6.46) учитывают общее движение, силовые поля, теплообмен и распределении по размерам. Логически можно обобщить их и на случаи с массо-обменом, химическими реакциями и т. д. Л1ожно было бы добавить, что в соответствии с обобщенным понятием многофазной среды в смеси газа с твердыми частицами, состоящими из одного вещества, частицы разных размеров, форм и масс, с разными электрическими зарядами, дипольными моментами или магнитными свойствами образуют разные фазы , помимо газовой. Для несферических частиц постоянные времени F ш G можно определить экспериментально. Поскольку учитывается взаимодействие между частицами, а внутренним напряжением в частицах прене-брегается, то эти соотношения применимы для объемных концентраций частиц в псевдоожиженном слое вплоть до 90 %, но неприменимы для плотных слоев (разд. 9.7). При этом нижний предел среднего расстояния между частицами до.чжен составлять от 2 до 3 диаметров частиц при расстоянии между частицами более 10 диаметров Fp и Gp можно не учитывать и Цт Рч Р lira о, = 0. [c.286]

Силы и моменты, действующие на твердую частицу, обусловлены результирующим зарядом, эпектрическим диполем (постоянным или наведенным диполем в зависимости от материала) в электрическом поле, возникающим благодаря заряженным частицам и внешнему полю, и магнитным диполем в магнитном поле. Пренебрегая влиянием магнитных диполей, определим силу действующую на твердую частицу [c.480]

Это уравнение называют логарифмическим. Соответственно, график, построенный в координатах у — g t + onst) или у — — Ig t (при t > onst) имеет вид прямой линии. Логарифмическое уравнение, впервые полученное Тамманном и Кестером [11], отражает поведение многих металлов (Си, Fe, Zn, Ni, Pb, d, Sn, Mn, Al, Ti, Та) на начальных стадиях окисления. Вначале справедливость этого уравнения ставилась под сомнение. Были сделаны попытки вывести уравнения на основе предположений о существовании специфических свойств оксидов, таких как наличие диффузионных барьеров и градиентов ионной концентрации и других. Эти предположения не получили экспериментального подтверждения. С другой стороны, было показано, что логарифмическое уравнение можно вывести из условия, 4TQ скорость окисления контролируется переходом электронов из металла в пленку продуктов реакции, причем эта пленка имеет пространственный электрический заряд во всем своем объеме (7, 12]. Преобладание заряда, обычно отрицательного, в оксидах вблизи поверхности металла, подобно электрическому двойному слою в электролитах, было установлено экспериментально. Таким образом, любой фактор, изменяющий работу выхода электрона (энергию, необходимую для удаления электрона из металла), например ориентация зерен, изменения кристаллической решетки или магнитные превращения (точка Кюри), изменяет скорость окисления, что и наблюдалось в действительности [13—15. Когда толщина пленки превышает толщину пространственно-заряженного слоя, определяющим фактором обычно становится скорость диффузии или миграции сквозь пленку. При этом начинает выполняться параболический закон, и ориентация зерен или точка Кюри перестают оказывать влияние на скорость окисления. Исходя из этого, можно сказать, что в начальной стадии оксидная пленка на металлах [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...