Колебания фазовые

Для изгибных колебаний фазовая скорость V зависит от частоты (О = /су так же, как и нормаль волны п. Миндлин [110] исследовал зависимость у от для материалов с различной анизотропией. [c.276]

Для слоистой среды теория эффективных жесткостей подробно изложена в статье Сана с соавторами [66], где определяющие уравнения этой теории используются для установления зависимости фазовой скорости от волнового числа для волн, распространяющихся параллельно и перпендикулярно слоям, и полученные результаты сравниваются с точными. Оказывается, что для низшей антисимметричной моды волн, распространяющихся в направлении слоев, имеют место резкие колебания фазовой скорости, которые очень хорошо описываются приближенной теорией в широком интервале волновых чисел. Предельные значения фазовых скоростей при стремлении волновых чисел к нулю совпадают с найденными по теории эффективных модулей и по точной теории. Волны, распространяющиеся в произвольном направлении, были исследованы в работе Све [67], где полученные результаты также сравниваются с кривыми точной теории. Сан [60] использовал определяющие уравнения теории эффективных жесткостей для изучения поверхностных волн, распространяющихся вдоль свободной поверхности слоистого полупространства. Он показал, что поверхностные волны являются диспергирующими и что дисперсионные кривые, найденные по этой приближенной теории, хорошо согласуются с результатами точной теории. [c.378]

Если неизвестная частота сравнивается с образцовой частотой, передаваемой по воздушной или кабельной линии связи, должна приниматься во внимание погрешность измерения, обусловленная колебаниями фазового угла в линии [23], [24]. [c.427]

В случае нестационарных колебаний фазовый угол = (Я,) определяется из третьего уравнения системы (33) и значения X находятся из трансцендентного уравнения [c.134]

На втором этапе для вскрытия кинематической погрешности магнитная головка МГ-Б (или диск Б) поворачивается на угол 6 (рис. 9.36, б). В результате этого кинематическая погрешность механизма перестает совпадать по фазе с записью этой погрешности на диске Б. При считывании импульсов с дисков А и Б появляются колебания фазового угла между ними. [c.274]

На рис. 8-34,а приведена типичная осциллограмма колебаний перепада давления на индивидуальных дроссельных устройствах, установленных на входе в парообразующие витки, в опытах МО ЦКТИ. Осциллограмма иллюстрирует автоколебательный характер пульсаций и присущий межвитковым колебаниям фазовый сдвиг амплитуды расхода воды на входе в витки, пропорционального указанным выше перепадам давления. [c.259]

В изотермической плазме с равными температурами электронов и ионов могут распространяться лишь электронные ленгмюров-ские колебания. Фазовая скорость т/А таких волн велика по сравнению с тепловой скоростью электронов. Это означает, что оказывается относительно весьма малым число частиц, для которых выполнено условие эффекта Черенкова т = кь и которые, как это следует иа формулы (55.13), лишь и могут взаимодействовать с плазменными колебаниями. Поэтому в случае изотермической плазмы вклад взаимодействия с волнами, описываемый интегралом столкновений (55.13), оказывается сравнительно очень малым [7, 8] (см. также [38]). [c.240]

С точки зрения динамической теории решетки, фазовый переход совершается тогда, когда колебания частиц в кристалле могут стать неустойчивыми по отношению к одной из мод колебаний. Фазовый переход приводит к перестройке структуры, в результате которой все моды колебаний вновь становятся устойчивыми. [c.80]

Из полученных результатов следует, что при отсутствии возмущений вдоль оси у луч осциллирует с частотой ш 1). В окрестности резонансной частоты ш 1о) на это движение накладывается дополнительная модуляция луча по х. Уравнения (67), (68) определяют амплитуду модуляции. Эти же уравнения определяют и область локализации луча в плоскости (ж, у). Вдоль невозмущенного луча, соответствующего действию /о, образуется дополнительный волноводный канал с эффективным размером А/. Лучи, попавшие в этот канал, совершают в нем колебания относительно невозмущенной траектории с частотой 11. Это обусловливает периодическую модуляцию групповой скорости Vg волнового поля, также появляются модуляционные колебания фазовой скорости Ур. [c.815]

В общем случае симметричных колебаний фазовую скорость с требуется определить из полного уравнения (116). Из вида, уравнения (116), в которое входит параметр к = делаем вывод, что фазовая скорость с зависит от частоты со и поэтому имеет место дисперсия. Из обсуждения предельных случаев еле- дует, что для первой формы колебаний Мц фазовая скорость лежит в пределах Ср с Св. [c.693]

При раздельном возбуждении колебаний фазовый угол е может изменяться только лишь в пределах от О до я. [c.228]

После переключения электронно-измерительного устройства на измерение, т. е. при включении фазометра 4, оба диска индуцируют импульсы, которые совпадают по фазе, несмотря на наличие кинематической погрешности в контролируемом механизме. Таким образом, выявить в данном случае кинематическую погрешность не представляется возможным. Если же магнитную головку 5 преобразователя Б развернуть на некоторый угол относительно оси диска, чтобы сместить по фазе кинематическую погрешность механизма и запись этой погрешности на диске 6, то импульсы, считываемые с дисков преобразователей Л и Б, перестанут совпадать по фазе. Колебания фазового угла между импульсами, фиксируемые фазометром электронно-измерительного устройства, в этом случае характеризуют кинематическую погрешность механизма (полученные данные требуют дальнейшей математической обработки). [c.113]

Поскольку при малых колебаниях фазовые траектории представляют собой эллипсы с полуосями (Z —и (р — Рр)м> получаем [c.167]

Огибающая Vj (55.7) может быть вычислена повторным интегрированием. Ввиду произвольной малости при вычислении Vj достаточно учесть лишь те моды колебаний, фазовые кривые которых на плоскости с, q) проходят через точку (со, qj) при qj О или пересекают ось с при qj = 0. Действительно, при qj ф О изменение s в малой окрестности нуля эквивалентно малому изменению значе- [c.325]

Колебания дисков могут происходить в виде круговых волн, когда определенная форма колебаний с п узловыми диаметрами, не изменяя своего вида, движется по диску с большой скоростью в ту или иную сторону. Такие колебания называются фазовыми, а форма колебаний фазовой волной. [c.333]

Незатухающие гармонические колебания систем с одной степенью свободы. Метод векторных диаграмм. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний. Фазовый портрет колебательной системы. Негармонические колебания математического маятника. Свободные колебания в диссипативных системах с вязким трением. Коэффициент и время затухания, логарифмический декремент, добротность. Колебания в системе с сухим трением. Явление застоя. [c.5]

Отметим, что для негармонических колебаний нельзя употреблять термин круговая частота , поскольку, как будет показано ниже, такие колебания являются, как правило, суперпозицией гармонических колебаний с различными частотами. Период же является по-прежнему одной из главных характеристик колебаний. Фазовый портрет не [c.17]

Уравнение колебаний. Фазовая плоскость. Уравнение колебаний рассматриваемой схемы лампового генератора (при обычных упрощающих предположениях см., например, 4 гл. III), как известно (см, (3.15)), записывается в виде [c.529]

Искажения при измерении колебаний, состоящих из многих гармонических составляющих, могут возникнуть, во-первых, за счет изменений отношения амплитуд составляющих колебаний (амплитудное искажение) и, во-вторых, за счет сдвигов их фаз, которые не пропорциональны соответствующим частотам составляющих колебаний (фазовые искажения). Как было указано, амплитудные искажения могут оставаться малыми, если при D 0,6 частоты всех составляющих колебаний меньше собственной частоты ю измерительного прибора. При наличии демпфирования сдвиги фаз для составляющих колебаний, как видно на рис. 146, всегда различны. Для определения искажения используются не сами сдвиги фазы г1), а вызываемые ими сдвиги по времени Дт. Так как if 2я= = Дт (2я/т)), сдвиг по времени будет равен [c.218]

Рассмотрим вопрос о "запаздывании" колебаний. Фазовый угол у определяется (111) и зависит от отношения частот (рис. 45,6). [c.115]

Представлением о Ф. п. широко пользуются в статистической физике и колебаний и волн теории. Для статистич. физики важнейшим является св-во сохранения фазового объёма при течении фазовой жидкости, её несжимаемость, имеющая место для консервативных систем для теории колебаний фазовая трактовка отд. движений, их св-в и зависимости от параметров. Так, состояние равновесия изображается фазовой траекторией, состоящей из одной точки. Периодич. движение изображается замкнутой фазовой траекторией, обегаемой фазовой точкой за время, равное периоду изменения состояния физ. системы. Св-ву устойчивости состояния равновесия или периодич. движения физ. системы соответствует определённая картина поведения фазовых траекторий, близких к изображающим эти движения фазовым траекториям близкие фазовые траектории при i—>- -f-oo от них не удаляются. [c.799]

Наличие фазовых переходов уменьшает собственную частоту колебаний и увеличивает декремент затухания, причем это влияние фазовых переходов становится заметнее с уменьшением размера парового пузырька, поскольку при этом возрастает его удельная поверхность, приходящаяся на единицу массы пара и соответственно растет роль происходящих на этой поверхности фазовых превращений. При ф 40 (р 0,2) кривые для to(a) и Л< )(a) в рассматриваемых диапазонах практически совпадают с предельной квазиравновесной кривой фд = ос. Заметим, что для мелких пузырьков с До 1 мм в этом квазиравновесном приближении получаются большие значения декремента затухания, т. е. роль фазовых переходов в демпфировании колебаний настолько велика, что они практически не пульсируют. Отметим, что наиболее принятое значение коэффициента аккомодации для воды р = = 0.04. [c.303]

В диэлектрических материалах электромагнитные колебания распространяются с фазовой скоростью, зависящей от диэлектрической проницаемости, и, естественно, со скоростью, меньшей чем в вакууме. Распространение электромагнитной энергии в среде сопровождается взаимодействием с атомами вещества. Точнее, происходит определенное воздействие электромагнитной волны на электрические заряды атома, что приводит к изменению либо скорости распространения, либо интенсивности потока. [c.117]

Требования, предъявляемые к материалам для полю сов. Анализ приведенных данных позволяет сформулировать основные требования к материалам полюсов материал полюсов должен иметь однородную кристаллическую структуру и высокую чистоту по содержанию примесей, исключающую возможность резких локальных колебаний фазового и химического составов обработка полюсов должна обеспечить достижение минимальных значений внутренних напряжений при их однородном распределении обработка полюсов должна обеспечить минимальную длину волны регулярных колебаний их намагниченности наиболее высокие требования должны предъявляться к тонкому поверхностному слою полюсов материал полюсов должен быть высокопро- [c.231]

Применение АФЧХ деформаций для исследования динамики и уравновешивания гибких роторов является весьма перспективным, так как дает возможность определить величину и положение неуравновешенности гибкого ротора, определить собственные формы и частоты колебаний, фазовые соотношения, диссипативную функцию по величине резонансного диаметра. Тензодатчики, наклеенные на тело ротора, дают возможность судить о напряженном состоянии ротора в процессе эксплуатации. [c.57]

В противоположность СНаС12 бромистый метилен не показывает резонансного расщепления полосы того же колебания. Фазовый переход жидкость—кристалл и дальнейшее понижение температуры до —160° приводит к смещению максимума в длинноволновую сторону и к существенному падению интегрального поглощения (рис. 3). Наличие второго максимума при 1209 см вызвано проявлением составного тона, обнаруживающегося уже в жидкой фазе. Отсутствие кристаллического расш,епления рассматриваемой полосы в случае СНаВга указывает на параллельную или антипараллельную ориентацию молекул в кристаллической ячейке. [c.282]

Толстой и Усдин 2) установили, что в первой симметричной форме колебаний фазовая скорость с монотонно уменьшается от с = Ср — 2 ]/2/Зс2 при А /г = О до асимптотического значения с = = Сп — 0,9194 С2 при кк = оо. Фазовая скорость V имеет те же самые предельные значения, что и фазовая скорость с, достигая, однако, максимума при кН 2. [c.693]

При работе прибора вращение от электродвигателя 8 через редуктор 9 передается на ведущий шпиндель прибора и через сопрягаемую пару зубчатых колес 1 и 5 — на ведомый шпиндель 3. Если предварительно на диски 2 и будут нанесены илшульсы, отношение чисел которых соответствует передаточному отношению зубчатых колес, то колебание фазового угла между импульсами, получаемое с преобразователей за один оборот колеса, будет характеризовать кинематическую и циклическую погрешности контролируемого зубчатого колеса. В данном случае прибор бу- [c.115]

Колебания фазового угла между импульсами, фиксируемые фазометром, представляют собой разностную кривую погрешности, которая характеризует F ir контролируемого зубчатого колеса. Из других приборов, действие которых основано на абсолютном магнитоэлектрическом методе измерения, следует выделить однопрофильный прибор, изготовленный в НИИТавтопроме. Прибор снабжен анализирующей и регистрирующей аппаратурой, позволяющей осуществлять гармонический анализ составляющих кинематической погреишости циклическая погрешность записывается прибором в виде спектра частот, составляющих кинематическую погрешность. [c.116]

Если число Рейнольдса и волновое число достаточно далеки от нейтральной кривой, необходимы иные принципы построения нелинейной теории. В независимых работах [43, 44] таким принципом служит нелинейность критического слоя. Результаты [43, 44], получившие развитие в [186, 187], относятся к нестационарным колебаниям, фазовая скорость которых порядка скорости основного течения. Эволюция полученных в [43, 44] структур при уменьшении фазовой скорости периодических возмущений исследована в [188]. Математическая модель критического слоя волны Россби и ее связь с теорией [43, 44] обсуждаются в [189, 190]. Нелинейная эволюция волны Толлмина-Шлихтинга с параметрами из окрестности нижней ветви нейтральной кривой изучается в [191] с учетом непараллельности потока жидкости в пограничном слое. Полученные оценки для "быстрой" и "медленной" переменных метода двухмасштабных разложений по продольной координате приводят к амплитудному уравнению. [c.13]

С векторным изображением тесно связано представление колебаний в так называемой фазовой плоскости. Однако изображение в фазовой плоскости более наглядно и особенно хорошо представляет негармонические колебания. Фазовый портрет колебания получается следуюш,им образом скорость движения x= dxlйt V откладывается по оси ординат, а отклонение л — по оси абсцисс фаговой плоскости. Каждому движению в момент времени I соответствует изображающая точка на указанной плоскости с координатами х, у, однозначно определяемая мгновенными значениями отклонения X и скорости д = . Изображающая точка с течением времени перемещается, описывая фазовую траекторию (рис. 11). В этом представлении время играет роль парамет- ектория, т. Т тр ек-ра уравнение фазовой траектории задано тория движения в пло-зависимостью между координатой и скоро- скости х, V. [c.19]

На рис. 5.7.5 проиллюстрировано влияние кинетики фазового перехода на смыкание пузырька Aq = 0,01 мм при р<, = 1 бар. Ре = 1,2 бар. При р = О имеем случай чисто газового пузырька без фазовых переходов, когда он совершает затухающие из-за тепловой и вязкой диссипации колебания, стремясь к равновесному состоянию, определяемому внешним давлением рд. Чем больше р, тем меньше заметна затухающая осциллирующая рябь на фоне угасающего пузырька. При р — оо имеем предельную кривую, соответствующую квазиравповесной схеме. [c.291]

При малых значениях сро (ДЛя рассматриваемого на рис. 5.8.1 случая воды при Ра = бар фо = 200р) кривые зависимости Л(а) приближаются к предельной кривой, соответствующей фо = О, т. е. отсутствию фазовых переходов, а при фо 0,04 (что для коэффициента аккомодации соответствует р< 0,2-10 ) практически совпадают с ней. Кривая фо == О характеризует затухание пульсаций только за счет тепловой диссипации и она приближенно характеризует Л< ) (а) для случая пульсаций воздушного пузырька в воде. Эта кривая имеет характерный максимум, так как колебания крупных газовых пузырьков с Uq 10 мм происходят практически адиабатически, а очень мелких с о 10 мм — изотермически и в обоих предельных случаях тепловая диссипация отсутствует. [c.303]

Собственные колебательные движения, кроме графика колебаний, можно изобразить на фазовой плоскости -плоскости перемеЕШЫх и которые называются фазовыми переменными. Для случая колебаний точки фазовыми переменными являются X и v = x. Построим фазовый портрет гармонических колебаний точки. Имеем [c.432]

Отметим, что периодическим колебаниям на фазовой плоскости соответствуют замкнутые фазовые траектории, и наоборот, Вид фазовых 1раекторий характеризует усюйчивосзь или неустойчивость положения равновесия, достаточную малость колебаний и т. д. [c.433]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...