Ударные волны на конусе

Рис. 7.7. Относительный отход ударной волны на конусе

Рис. 11.14. Распределение давления и ударные волны на конусах с ломаной образующей и с притуплениями в виде сферических сегментов (М=оо, у=1,4)

Рис. 12.14. Давление и отход ударной волны на конусе (0 = 10 , а = 5°, /оо=5 км/с, Я=30 км)

Описанный метод использовался, в частности, для измерений профилей давления в цилиндрических вставках, расположенных на оси детонирующего заряда ВВ [37]. В этих условиях детонационная волна, скользящая вдоль образующей цилиндра, возбуждает в нем коническую сходящуюся ударную волну. Отражение конической ударной волны на оси цилиндра имеет нерегулярный характер и сопровождается образованием вогнутого Маховского диска [38]. На некотором расстоянии процесс стабилизируется — в цилиндрической вставке образуется стационарная ударно-волновая конфигурация, имеющая форму, близкую к усеченному конусу, и распространяющуюся со скоростью детонации заряда ВВ. [c.59]

Рис. 8.4. Распределение давления и формы ударных волн на тонких конусах

На рис. 11.19 показаны типичные распределения давления и формы ударных волн для конусов с различными носками, но с одинаковыми т = 1 0. Как видно, закон подобия правильно учитывает влияние формы носка и значительно сближает исходные кривые. [c.286]

На рис. 11.21, 11.22 и 11.23 показаны давления и ударные волны для конусов и клиньев с различной относительной толщиной т. Соответствующие кривые в координатах подобия (11.7.1) образуют узкие пучки, в то время как в исходных координатах они часто просто несоизмеримы. [c.286]

Поведение кривых 1-8 для данного варианта обтекания крыла в режиме сверхзвуковых кромок связано с интерференцией потоков от передней и задней его частей В этом случае течение на наветренной и подветренной передней части крыла известно. Это течение с переменными параметрами в центральной части крыла в конусе Маха и примыкающие к нему наклонные ударные волны или волны разрежения для наветренной или подветренной сторон крыла соответственно. При этом на подветренной стороне крыла границы конуса Маха могут быть слабыми ударными волнами. На самих кромках крыла существует скачок параметров течения при переходе с одной поверхности крыла на другую. Когда поверхность крыла претерпевает излом, указанные выше решения являются начальными условиями для обтекания задней части крыла в плоскости, проходящей через линию излома. В этом случае крыло по линии излома обтекается потоком газа, возмущенным носовой частью, а боковые кромки - невозмущенным набегающим потоком. [c.169]

В силу симметрии задачи и ее автомодельности (отсутствия в ее условиях какой-либо характеристической постоянной длины) очевидно, что распределение всех величин (скорости, давления) в потоке за ударной волной будет функцией только от угла 6 наклона к оси конуса (оси х на рис. 114) радиус-вектора, прове- [c.594]

Эти формулы можно использовать также при расчете теплоотдачи на боковой поверхности конуса. По мере удаления от вершины конуса ширина пограничного слоя увеличивается, поэтому толщина его растет медленнее, чем на плоской поверхности. Этот фактор приводит к увеличению интенсивности теплоотдачи на поверхности конуса по сравнению с пластиной. Его влияние можно учесть введением в правую часть уравнений (10.25) и (10.26) поправки, равной / 3. При расчете теплоотдачи конуса величина скорости газа должна определяться по параметрам потока за ударной волной. [c.385]

Схема течения около затупленного конического тела изображена на рис. 10.25. Перед телом 1 образуется отошедшая ударная волна 2 с переменной интенсивностью в различных точках ее поверхности. Эта интенсивность наибольшая в окрестности точки О полного торможения. Можно считать, что здесь волна представляет собой прямой скачок уплотнения. Переход частиц газа через такой сильный скачок сопровождается значительными потерями полного напора и повышением энтропии. В результате поверхность тела как бы покрывается слоем 3 некоторой толщины, в котором газ обладает высокой энтропией. В этом слое, называемом высокоэнтропийным, скорость газа меньше, чем при прочих равных условиях на поверхности острого конуса, где нет такого интенсивного скачка и газ тормозится слабее (рис. 10.25). [c.492]

В соответствии с картиной обтекания на рис. 6.2.1 можно представить упрощенную схему потока около затупленного тела вращения (рис. 6.2.3), на основе которой осуществляется приближенный расчет параметров этого потока, включая давление на обтекаемой поверхности. В этой расчетной схеме приняты допущения, в соответствии с которыми ударная волна / в струе имеет форму плоского диска, а поверхность раздела представляет собой конус 6, плавно сопряженный со сферической поверхностью 3. [c.396]

Интересно отметить, что при малых числах Маха набегающего потока при обтекании конуса возможен случай, когда звуковая зона возникает на поверхности конуса при сверхзвуковых параметрах на ударной волне в результате поджатия течения к поверхности конуса. [c.62]

На практике, как правило, не встречаются простейшие виды течений, описанные выше. В силу конструктивных особенностей и из-за необходимости теплозащиты затупляют острые кромки и возникает задача расчета обтекания затупленного тела, например клина или конуса (рис. 2.9, д). При сверхзвуковых скоростях обтекания возникает сильная ударная волна AG, в которой поток первоначально тормозится до дозвуковых скоростей в окрестности затупления, а затем ускоряется вдоль тела с переходом через скорость звука (линия D). На достаточно больших расстояниях от затупления угол наклона ударной волны асимптотически приближается к углу наклона ударной волны возникающей при обтекании клина (конуса) с тем же углом м. На поверхности тела на достаточном удалении от затупления значение давления также приближается к давлению на соответствующем клине (конусе). [c.63]

Если в сверхзвуковом диффузоре косые скачки приходят в точности на кромку обечайки (рис. 47, а), то ф = 1. Если полностью закрыть канал, то весь поток пойдет вне диффузора и ф = 0. На практике может оказаться, что на некоторых режимах работы самое узкое сечение — горло диффузора не пропускает всего расхода, который может войти в диффузор, тогда о < ф 1. При этом линии тока крайних струек газа, идущих в диффузор, разворачиваются и проходят вне диффузора. Косые скачки могут проходить или пересекаться перед обечайкой, тогда у обечайки образуется ударная волна (рис. 47, б). Все это приводит к возникновению дополнительного внешнего сопротивления диффузора. Если это сопротивление велико и его необходимо избежать, то применяют регулируемые диффузоры, в которых можно изменять площадь горла, например, изменением положения конуса внутреннего тела относительно обечайки или другими путями. [c.98]

Точная зависимость для конуса заимствована из работы [5]. Как следует из сравнения точных и приближенных зависимостей, приближенная зависимость хорошо согласуется с точной в случае конуса (ошибка менее 1% при полууглах раствора конуса до 40°). В случае клина совпадение результатов менее удовлетворительное (ошибка достигает 4% при полуугле раствора клина, равном 30°). На рис. 7 приведены точные и приближенные зависимости между углом раствора клина (конуса) и углом наклона ударной волны. Приближенные зависимости рассчитаны по формуле [c.34]

На рис. 9 дано сравнение вычисленных по формулам (12) приближенных значений коэффициентов сопротивления клина и конуса при гиперзвуковом обтекании с точными значениями. На рис. 10 произведено аналогичное сравнение приближенных точных зависимостей угла 3 между ударной волной и направлением набегающего потока от полуугла а раствора клина (конуса). Рис. 9 и 10 свидетельствуют об удовлетворительном совпадении результатов, получаемых изложенным выше методом при сохранении в разложениях искомых ве- [c.48]

При больших дозвуковых и сверхзвуковых скоростях конструкция трубки для измерения скоростей, изображенной на рис. 42, становится непригодной. Носику трубки придают форму острой иглы (конуса с малым углом раствора), разбивающей головную ударную волну. Это позволяет улучшить работу статического отверстия, служащего для Рис. 43. [c.143]

Можно заметить некоторую аналогию пограничного слоя на продольно обтекаемой пластине и на конусе ). Предположим, что угол полураствора конуса 00 соответствует при заданном числе Маха Мс в набегающем потоке случаю присоединенной к вершине конуса ударной конической волны. За этой волной движение идеального (невязкого) газа будет потенциальным и коническим , т. е. все параметры газа должны сохранять постоянные значения вдоль любой конической поверхности, соосной с обтекаемым конусом, имеющей общую с ним вершину и расположенной между ним и ударной волной. В частности, давление в этом движении идеального газа должно сохранять постоянное значение на поверхности обтекаемого конуса, а следовательно, по известному свойству пограничного слоя, давление будет постоянным и во всем пограничном слое в вязком газе. Этот факт сближает движение в пограничном слое на конусе со случаем продольно обтекаемой пластины. Можно показать, что между этими двумя движениями существует простое соответствие. [c.669]

Коэффициент отражения от ударной волны при числах Моо 6 и углах поворота вектора скорости до 40° — отрицателен и имеет величину порядка 0,05-0,15 [13]. Для возмущений наличие затупления приводит к немонотонному изменению величин Ра и dPa/dxi вдоль поверхности конуса в области за точкой сопряжения, причем минимумы и максимумы рассматриваемых функций резко выражены. Первый минимум кривой расположен в области пониженного стационарного давления, но значительно раньше, чем минимум Ро- Отклонения величины Ра от значения, соответствующего острому конусу, в области первого минимума и первого максимума могут превышать 50 %. Возмущение давления в фазе с угловой скоростью возрастает даже в области падения стационарного давления, поскольку увеличивается расстояние от центра колебаний, расположенного в носике сферы, до текущего сечения. Однако производная dPa/dxi в области ложки стационарного давления принимает наименьшие значения. Влияние затупления на распределение функций Pq, Ра и Ра вдоль конической поверхности возрастает с увеличением числа М о постепенно. Так при сравнении распределений Pq, Ра и Ра по xi для конусов с 9д — 15° при Моо = 2,5 4 20 видно, что величины Pq, Р и Ра при Моо = 4 занимают промежуточное положение отчетливо проявляется ложка Pq, зависимости Ра (xi) и dPa/dxi носят немонотонный характер, однако минимумы и максимумы при этом числе Моо выражены не резко. [c.80]

При умеренных сверхзвуковых числах Мдо (Mqo = 2- 3) энтропия поперек ударного слоя меняется слабо, и отражением возмущений от ударной волны можно пренебречь, поскольку при этих числах Mqo величина коэффициента отражения /Л/ мала и лишь в узком диапазоне углов поворота достигает значений 0,15. Интенсивное отражение возмущений от ударной волны при числах Моо = 2-ьЗ происходит на незначительном участке головной ударной волны, в то время как при Мс = со величина коэффициента А = 0,1-ь0,14 в широком диапазоне углов поворота потока (0-ь35°) [13]. В соответствии с этим при умеренных сверхзвуковых числах М о ложка стационарного давления практически отсутствует, отклонение Р от среднего значения не превышает 10—15 %, а зависимость Р от х при 2 — линейная (как для острого конуса). [c.81]

Таким образом на поверхности конуса возмущения энтропийной функции и полной энергии не являются постоянными и определяются непосредственно через функции с индексами О и а вне зависимости от их значений на ударной волне. [c.87]

На самом деле от звукового хлопка страдают люди, оставшиеся на земле. Когда твердое тело движется в воздухе, непосредственно впереди этого тела возникает повышенное давление. При скорости тела, меньшей скорости звука, это давление остается малым и только дает начало звуковым волнам, отходящим от тела (рис. 28). Но если скорость тела относительно окружающего воздуха больше скорости звука, звуковые волны не успевают отходить от тела и давление накапливается впереди тела, образуя скачок уплотнения (ударная волна) конической формы. Конус расширяется, и ударная волна в конце концов достигает [c.123]

Ударные волны легко наблюдаются в виде четких линий на мгновенных фотографиях движения снарядов, таких, как снимок, изображенный на фронтисписе. В случае конусов и других остроконечных тел при достаточно больших числах Маха эти волны присоединены к вершине подобно характеристикам решений линейных гиперболических дифференциальных уравнений. В других же случаях они отходят от вершины и оказываются при этом впереди снаряда — там, где по линеаризованной теории не должно быть никакого возмущения. [c.37]

Подобные течения будут рассмотрены в 88. Здесь достаточно отметить, что теоретически вычисленные границы конического режима, давление на коническую головку и угол присоединенной ударной волны (как функции числа Маха и угла при вершине конуса) ненамного отличаются от экспериментальных данных. [c.172]

Вообще говоря, поверхность, отделяющая зону молчания от зоны действия, уже не будет круглым конусом выходящим из источника возмущения в большинстве случаев она будет криволинейной поверхностью, на которой давление, плотность и скорость претерпевают конечные изменения. Внезапное изменение этих основных величин обычно называют скачком, а поверхность, на которой происходит это изменение, называют ударной волной. Этой терминологией указывается, что нарушение непрерывности вызывается распространением волны, именно распространением фронта волны конечной амплитуды со скоростью большей, чем скорость звука. [c.52]

Боровой В. Я., Рыжкова М. В., Теплообмен на пластине и конусе при трехмерном взаимодействии пограничного слоя с ударной волной, образующейся вблизи цилиндрического препятствия. Труды ЦАГИ, вып. 1374 (1972). [c.302]

В той же работе рассчитан ламинарный пограничный слой в сверхзвуковом потоке воздуха на конусе с присоединенным скачком уплотнения и вдувом гелия. Такой расчет оказался возможным потому, что при сверхзвуковом обтекании конуса давление вдоль его поверхности не изменяется до тех пор пока угол раствора конуса меньше критического угла. В этом случае развивается коническая ударная волна, а между числами М1 до скачка и Мо за скачком существует следующее соотношение (рис. 8-13) [c.293]

На рис. 3, б показано полное давление при вдуве (2) и охлаждении стенки (3). Максимумы полного давления соответствуют границе пограничного слоя. На кривой (2) в пределах вязкого слоя видны границы струи. Резкое падение в области невязкого течения вызвано торможением потока в волнах сжатия. В области конического течения между скачком, присоединенным к вершине конуса, и ударной волной, возникающей при обтекании искривленной стенки, почти постоянно. [c.165]

При измерении скорости в сверхзвуковых потоках поверхность насадка тщательно обрабатывается и полируется. Приемные отверстия делаются с особой аккуратностью, так как при сверхзвуков)Ых скоростях заусенцы, рваные кромки и неровности в зоне приемных отверстий возмущают поток и приводят к большим погрешностям измерения статического давления. Необходимо, чтобы угол заострения головки насадка статического давления был меньше предельного угла, при котором возникает отсоединенная волна на конусе. Необходимо также предусмотреть чтобы ударная волна, возникающая перед носиком насадка, дойдя до стенки канала или расположенного рядом препятствия, отражалась не в зону расположения приемных отверстий, а к державке приемника. Измере- [c.199]

Для проверки возможности переноса результатов, полученных для одномерного модельного уравнения (Б.1), на двумерные уравнения гидродинамики был проведен численный экспе-)имент с использованием программы Моретти (см. Моретти и Злейх [1968]) расчета обтекания затупленного тела невязким газом. Рассматривалось обтекание сферически затупленного конуса с полууглом раствора 6° совершенным газом с показателем адиабаты 7 = 1.4 при числе Маха невозмущенного потока, равном 10. Программа осуществляет выделение ударной волны на криволинейной расчетной сетке, перестраивающейся по мере изменения решения во времени. Поскольку ударная волна в процессе расчета все время сохраняется как разрыв, представленные результаты не искажаются послескачковыми всплесками, характерными для методов сквозного счета, или размазывания скачка. Для усиления влияния величины aes была выбрана чрезвычайно грубая сетка она содержала только три узла (две ячейки) между поверхностью тела и ударной волной и только пять узлов вдоль тела. Целью эксперимента являлось доказательство того, что стационарное решение, полученное по схеме Моретти, зависит от выбранной величины At, как это следует нз стационарного анализа величины е. (В этом состоит отличие схемы Моретти от схемы конечных разностей против потока, обсуждавшейся ранее, а также от ряда других конечно-разностных схем.) [c.524]

Как и при аналогичном обтекании плоского угла, должна возникнуть ударная волна (Л. Busemann, 1929) из соображений симметрии очевидно, что эта волна будет представлять собой коническую поверхность, коаксиальную с обтекаемым конусом и имеющую общую с ним вершину (на рис. 114 изображен разрез конуса плоскостью, проходящей через его ось). Однако в отличие от плоского случая ударная волна не осуществляет здесь поворота скорости газа на полный угол необходимый для те- [c.593]

Изменение направления и величины скорости на самой ударной волне определяется ударной полярой, причем и здесь осуществляется решение, отвечающее слабой ветви поляры ). Соответственно, для каждого значения числа Маха натекающего потока Mi=tJi/ i существует определенное предельное значение угла полураствора конуса Хтах, за которым такое обтекание становится невозможным и ударная волна отсоединяется от вершины конуса. Поскольку за ударной волной происходит дополнительный поворот течения, значения тах для обтекания конуса превышают (при одинаковых Mi) значения (тах для плоского СЛу-чая (обтекания клина). Непосредственно за ударной волной движение газа обычно сверхзвуковое, но может быть и дозвуковым (при X, близких к Хта>) - Сверхзвуковое за ударной волной течение по мере приближения к поверхности конуса может стать дозвуковым, и тогда на определенной конической поверхности скорость проходит через звуковое значение. [c.594]

В рассматриваемом приблпжепип конус х = Рл представляет собой поверхность слабого ра-эрыва. В следующем приближении появляется ударная волна, интенсивность которой (относительный скйчок давления) пропорциональна X, а угол полураствора превосходит угол Маха на величину, тоже пропорциональную х - [c.596]

Угловые профили изготовление прокаткой В 21 В 1/08 Углы [измерение с использованием (комбинированных 21/22 механических 5/24 оптических 11/26 электрических или магнитных 7/30) средств текучей среды 13/18) конусов, измерение 3/56] G 01 В Удаление (воздуха из камер пневматических шин В 29 D 30/00 окалины с проволоки В 21 С 43/04 пены при наполнении сосудов В 65 В 3/22 продуктов загрязнения из мест их скопления В 08 В 15/(00-04) твердых отходов В 09 В 1/00-5/00 см. также извлечение) Ударная обработка листового и профильного металла В 21 D 31/06 Ударное прессование металлов В 21 С 23/00 Ударные волны, использование при проведении химических реакций или для модификации кристаллической структуры веществ В 01 J 3/08 Укладка [запасных колес на транспортных средствах В 62 D 43/(00-10) В 65 (изделий (в стопки перед упаковкой В 35/(50-52) в штабели G 57/(00-32)) нитевидных материалов в кассеты Н 54/(76-84) тонких изделий в стопки Н 29/00, 31/00) труб F 16 L 1/00-1/036] Уклоны, измерение G 01 (С 9IOO-9f36-, В 21/22) Уключины и их крепление В 63 Н 16/(06-073) Ультразвук [использование <В 23 (при газовой сварке К 5/20 в процессах электроэрозионной металлообработки Н 7/38 для расточки В 37/00 при сварке К 5/20, 11/12, 20/10) в гальванотехнике С 25 D 5/20 для изменения материалов В 02 С 19/18 G 01 (в измерительных устройствах В 17/00 при испытаниях на герметичность М 3/24))] [c.199]

КОНИЧЕСКОЕ ТЕЧЕНИЕ — класс автомодельных сверхзвуковых установившихся движений идеального газа (см. Автомодельное течение), отличающихся тем, что все параметры газа, характеризующие течение (скорость, плотиость, давление и т. д.), сохраняются постоянными на лучах (прямых линиях), проходящих через одпу точку в пространстве, н могут изменяться лишь нри переходе от одного луча к другому. Простейшее К. т. возникает при обтекании прямого кругового конуса равномерным сверхзвуковым потоком, причём ось конуса либо параллельна направлению потока (осесимметричное К, т.), либо составляет с ним нек-рый угол (пространственное К. т. или обтекание конуса иод углом атаки). При осесимметричном обтекаиии конуса равномерный сверхзвуковой поток тормозится сначала в конич. ударной волне, присоединённой к вершине конуса, а затем в конич. волне сжатия, примыкающей к ударной волне, осуществляется дальнейшее изоэнт-ропийное торможение и дополнит, поворот потока до направления, соответствующего направлению поверхности обтекаемого конуса (рис. 1 к ст. Автомодельное течение). [c.441]

М. всех трёх типов являются препятствием для сверхзвукового и сверхадьвеновского СВ, и перед ними возникает бесстолкноаит. ударная волна. Если небесное тело не имеет ни собств. магн. поля, ни ионосферы, то заряж. частицы СВ беспрепятственно достигают поверхности тела и рекомбинируют на ней. В результате позади тела возникает полость, ограниченная Маха конусом. Так взаимодействуют с СВ Луна и, вероятно, большинство астероидов. [c.15]

На втором этапе каким-либо численным методом интегрируют уравнения движения деформируемой конструкции с начальным прогибом при заданной внешней подвижной нагрузке. Многочисленные результаты решений и экспериментальных исследований несущей способности и динамической устойчивости замкнутых цилиндрических и конических оболочек, а также 1шастин и панелей при действии на них ударных волн с различной ориентацией фронта приведены в работах [16, 37]. В ряде случаев граница устойчивости достаточно хорошо описывается выражением вида (7.7.4). Например, при действии волны давления на коническую оболочку (фронт волны перемещается параллельно оси конуса) одна из асимптот гиперболь соответствует статическому критическому внешнему давлению найденному для цилиндрической оболочки с радиусом, равным среднему радиусу усеченной концческой оболочки, и длиной, равной длине образующей конуса. Другая асимптота [c.516]

Такую неопределенность наглядно можно продемонстрировать на течениях Тейлора — Маккола ( 85), для которых режим конической симметрии типа присоединенной ударной волны ограничен условием достаточной малости угла при вершине конуса (при данном числе Маха). Для общего класса стационарных осесимметричных течений, удовлетворяющих уравнению (25), очень трудно строго определить существование решения в большом , и опубликованные результаты не всегда надежны ). [c.178]

Гиперзвуковой след за тонким телом несколько отличается от следа за туными телами. В случае тонкого тела большие градиенты в потоке, вызванные головной ударной волной, несущественны и вязкий след распространяется в области, где параметры потока близки к параметрам набегающего нотока. Явления перехода различны, кроме того, возможно различны и величины турбулентных пульсаций, которые зависят от степени затупления тела. Область ближнего следа ограничена прямыми линиями, причем его первоначальная ширина несколько больше, чем поперечные размеры тела из-за толстого оторвавшегося вязкого слоя, затем ширина следа постепенно уменьшается вниз по потоку, достигая горла. В ближнем следе оторвавшийся вязкий слой играет важную роль. За горлом ширина следа растет пропорционально длине следа. Как упоминалось в гл. I, елед за тонким телом является холодным в отличие от горячего следа за тупым телом из-за отсутствия интенсивного нагрева, создаваемого возникающими ударными волнами, и более медленного роста следа. Кроме того, след за тонким телом охлаждается гораздо быстрее, чем за тупым телом. Эксперименты с острым конусом и конусом со сферическим затуплением, имеющими угол при вершине 20 , в интервале чисел Маха М от 2,66 до 4,85 показали, что донное давление и угол наклона поверхности следа одинаковы для обоих конусов, если одинаковы местное число Маха и число Рейнольдса, вычисленное по толщине потери импульса пограничного слоя у основания конуса [82]. Из-за высокой температуры в гиперзвуковом следе за тупым телом на течение в следе влияют свойства реального газа или физико-химические процессы, как, например, диссоциация, ионизация и рекомбинация. Время, требуемое для завершения процессов диссоциации и ионизации (и для обратных процессов), в сравнении со временем движения частиц газа существенно при определении регистрируемых эффек- [c.126]

Чаще всего в качестве плосковолнового генератора используются конические взрывные линзы (рис.2.1), принцип действия которых основан на использовании элементов с различной скоростью детонации или ударной волны. Подобные взрывные линзы состоят из наружного конического заряда ВВ с высокой скоростью детонации и вкладыша из ВВ с низкой скоростью детонации (обычно —смесь бариевой селитры с тротилом —баратол) или инертного материала (обычно —свинец или парафин). Высокоскоростная детонация в наружном конусе возбуждает во вкладыше детонационную или ударную волну, наклоненную к образующей конуса под некоторым углом Ф, определяемым соотношением волновых скоростей в наружном и внутреннем элементах sin ф = / кои Угол раствора конуса ф выбирается таким, чтобы на основание вкладыша выходила плоская волна ф = п - 2 ф. [c.44]

На рпс. 8 даны кривые коэффициентов сонротивления Сх вычисленные по формулам (3.1) для клина 1, а также для конуса 2 при гиперзвуковом обтеканпп п точные кривые 3, 4. На рис. 9 произведено сравненпе значений угла 3 между ударной волной и направлением [c.290]

Соответственно и угол [3 между ударной волной и направлением набегающего потока имеет минимум (рис. 12). Эта качественная особенность течения сохраняется и при значениях параметра подобия К порядка единицы, о чем свидетельствуют экспериментальные данные, полученные 23] при обтекании затупленного конуса с нолууглом раскрытия 10° при М = 6.85 (т.е. при К = 1.2). На рис. 11 и 12 нанесены результаты этих экспериментов, а на рис. 13 приведены фотографии обтекания острого и затупленного конусов. [c.306]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...