Интенсивность некогерентная

Рассмотрим случай интерференции двух таких пучков одинаковой суммарной интенсивности, в состав которых входит доля когерентного света у. Тогда интенсивность каждого светового пучка можно записать в виде Ь — уЬ т — у)Ь- Здесь первое слагаемое в правой части выражает интенсивность когерентного света, входящего в состав этих пучков, второе — интенсивность некогерентного света. Переменную составляющую освещенности интерференционной картины создает только когерентная часть колебаний, и поэтому вместо (13.3) получим [c.68]

Высокая спектральная плотность лазерного излучения характеризуется не только большим количеством энергии, передаваемой посредством пространственно узкого луча, но также очень узкой полосой частот, в пределах которой концентрируется излучение. В спектроскопии, основанной на анализе спектров флуоресценции, интенсивность последней зависит от спектральной плотности поглощенного излучения. В табл. 30 приведены характеристики излучения некоторых типов лазеров и обычных источников света. Маломощный Не—Ме-лазер имеет спектральную плотность излучения почти на четыре порядка выше, чем наиболее интенсивные некогерентные источники света. [c.217]

На фиг. 64 приведен пример измеренной зависимости интенсивности некогерентного и когерентного анти- [c.444]

ИНТЕНСИВНОСТЬ НЕКОГЕРЕНТНОГО РАССЕЯНИЯ [c.804]

Интенсивность некогерентного (комптоновского) рассеяния рентгеновских лучей для легких элементов (Z == 1 14) рассчитывается по соотношению [c.804]

В случае плоской волны (й р /5) из (5.62) получаем, что уменьшение начальной когерентности поля приводит к убыванию флуктуаций интенсивности до нуля. Отсутствие отличающегося от нуля уровня насыщения флуктуаций интенсивности некогерентного источника отмечалось также в работе [И2 [c.126]

Экспериментальное исследование пространственной корреляции интенсивности некогерентного источника проведено в [37]. [c.131]

Рис. 5.24. Коэффициент корреляции интенсивности некогерентного пучка света.

Такое поведение Р (А.1А.2) при рI близко к тому, что мы имеем при рассмотрении относительной дисперсии интенсивности некогерентного источника (см. п. 5.3). И в том, и в другом случае при вычислении корреляционной функции интенсивности асимптотического разложения. Данную ситуацию отражает рис. 5.23, где наглядно продемонстрировано изменение роли главных и поправочных составляющих коэффициента корреляции интенсивности в зависимости от когерентности источника. Физически это связано с тем, что корреляция интенсивностей волн, имеющих различные частоты, определяется не мелкими масштабами порядка радиуса когерентности поля, как в случае монохроматического излучения, а крупными неоднородностями [91]. В частности, при больших расстройках р эти масштабы столь велики, что для них уже становятся несущественными дифракционные эффекты [54]. Действительно, из (5.69) при выполнении условия рп<С/о следует, что функция Р (А.1А.2) вообще не зависит ни от длины волны, ни от расстройки р. А отсутствие зависимости характеристик интенсивности от длины волны, как отмечается в [54], характерно как раз для геометрической оптики, не учитывающей дифракционные эффекты (см. п. 2.1.2). [c.136]

И совпадают с выражениями для пространственной корреляционной функции и относительной дисперсии интенсивности некогерентного источника [27], излучающего в обратном направлении из плоскости отражателя х =х. [c.181]

Важно, что параметры Стокса не содержат фазы а. Поэтому их можно использовать для описания некогерентного пучка ), т. е. для описания суперпозиции многих волн, имеющих одинаковое направление распространения, но случайные фазы и, возможно, различную поляризацию. Тогда, приписав каждой отдельной волне в пучке индекс ( ), получим следующее выражение для интенсивности некогерентного пучка [c.19]

В СВЯЗИ С тем что второй источник света дает некогерентное излучение в широком спектре частот, нелинейную восприимчивость, определенную в гл. 2 для периодических возмущений, нельзя непосредственно использовать для теоретических оценок. Коэффициент нелинейного поглощения можно, конечно, выразить через поперечное сечение поглощения, пропорциональное интенсивности некогерентного луча, приходящейся на единичный интервал частот. [c.229]

Вещество Смещение когерентных комбинационных линий по отношению к линии рубина, см Смещение двух наиболее интенсивных некогерентных стоксовых линий, см [c.233]

Как видно из (4.9), при хаотическом изменении разности фаз происходит простое сложение интенсивностей, т. е. явление интерференции наблюдаться не будет. Подобные колебания называются некогерентными. [c.70]

Тогда для зависимости интенсивности света, дифрагировавшего под углом ф, от расстояния d между отверстиями в экране, на которые падает квазимонохроматическая волна, получим соотношение, примерно соответствующее результату для дифракции на двух круглых отверстиях, освещаемых некогерентным круглым источником, приведенному в книге Борна и Вольфа Основы оптики , откуда мы заимствовали интересные фотографии интерференционных картин (рис. (>,51,а), полученные на приборе подобного рода (дифрактометре). Фотографии А, Б, В [c.312]

В случае некогерентных волн каждому значению ср будет соответствовать своя интерференционная картина, которая с течением времени будет сменяться другой. Если их смена происходит достаточно быстро, то мы не в состоянии наблюдать эти мгновенные интерференционные картины и воспринимаем некоторое среднее состояние, которое соответствует монотонному распределению интенсивности. [c.67]

Первое слагаемое в правой части этого соотношения отвечает когерентному сложению колебаний с интенсивностями у (т) у (т)/2 и разностью фаз ф (т), второе слагаемое — полностью некогерентному сложению колебаний с интенсивностями [1 —у (t)1/i, [1 — у (xjl/.j. Можно считать поэтому, что свет в точке М интерференционной картины как бы состоит из когерентной и некогерентной частей, причем доля когерентного света равна у (т). Обсуждаемое соотношение уже было получено в 13 с помощью элементарных соображений, основанных на представлении о разделении света интерферирующих пучков на когерентную и некогерентную части (ср. (13.5)). Анализ, проведенный в данном параграфе, устанавливает точный смысл такого разделения. [c.96]

Кривая рис. 9. И показывает распределение интенсивностей. Пунктирная кривая соответствовала бы сложению интенсивностей обеих щелей, например, в том случае, если бы обе щели освещались некогерентными между собой световыми пучками. Сплошная кривая дает действительное распределение интенсивностей. Общие свето [c.192]

Точные количественные исследования показали, что степень пространственной когерентности yjj ( . 22) излучения гелий-неонового лазера (X = 632,8 нм) почти равна единице. Например, некогерентная часть потока 1—7,2 оказалась порядка 10 для тех точек поперечного сечения пучка, где интенсивность составляет всего 0,1% от максимальной интенсивности на оси, а для точек на оси —порядка 10 °. Согласно расчетам указанные значения некогерентной части излучения лазера можно объяснить спонтанным испусканием его активной среды. [c.794]

При использовании небольших интенсивностей, характерных для источников некогерентного излучения, интенсивность спонтанного комбинационного рассеяния невелика. Даже для очень интенсивных линий поток рассеянного света составляет 10 — 10 часть возбуждающего света. [c.312]

Зависимость интенсивности в центре изображения щели и его ширины от ширины щели для когерентного и некогерентного освещения иллюстрируется кривыми 1—4 на рис. 6. Различиями в этой зависимости (кривые 3 и 4) объясняется небольшое ухудшение четкости изображения линий на спектрограммах при фокусировке источника света на щель прибора. [c.21]

Поскольку величина фазы б произвольна для различных молекул, то фазовые множители типа е - ) хаотически изменяются от одного центра рассеяния к другому и комбинационное рассеяние света некогерентно. Его интенсивность прямо пропорциональна числу рассеивающих молекул N. Для релеевского рассеяния (о = о ) все фазовые множители = 1 и оно будет [c.110]

Некогерентная оптическая система линейна относительно интенсивности. Поэтому распределение интенсивности в плоскости изображения /из (л, у ) представляется взвешенной непрерьшной суммой некогерентных функций рассеяния Н х, у ) [c.50]

Для некогерентной оптической системы интенсивность входного сигнала / р (j , у) задается распределением яркости в предметной плоскости I (х, у). [c.51]

В практике обычно имеем дело с лучами, которые представляют собой сумму колебаний, не всегда гармонических, обрывающихся, имеющих различную фазу, поляризацию и т. д. В результате суммирования весьма большого количества волн с самыми различными характеристиками приборы регистрируют некоторую среднюю интегральную интенсивность. При суммировании средних интенсивностей двух разных лучей можно сделать вывод, что средняя энергия (интенсивность) результирующего колебания равна сумме средних энергий исходных колебаний. Такие колебания будут некогерентными. При сложении всегда наблюдается простое суммирование их интенсивностей, а интерференция не может иметь места. [c.73]

При малых плотностях тока возбуждается, а затем рекомбинирует только небольшая часть носителей, процесс хаотичен, излучение некогерентно и имеет малую интенсивность, при этом р—Ai-переход является источником некогерентного излучения. [c.61]

В отличие от обычного рассеяния, при котором рассеянный свет имеет ту же частоту, что и первичный, при комбинационном рассеянии частота рассеянного света равна разности или сумме частот первичного света и внутримолекулярных колебаний. В первом случае имеет место стоксовый, а во втором — антистоксовый компонент рассеяния. При малых интенсивностях падающей волны происходит самопроизвольное — спонтанное комбинационное рассеяние, когда тепловые молекулярные колебания хаотичны, т. е. некогерентны. При больших интенсивностях лазерного луча, распространяющегося в нелинейных средах, под действием электромагнитного поля волны происходит когерентное возбуждение молекулярных колебаний частоты Q при этом, если частота первичного рассеиваемого света v, то рассеянный свет имеет частоту v = v — Q. Это так называемое вынужденное комбинационное рассеяние. [c.65]

Когерентность и некогерентность. Будучи электромагнитным излучением, свет характеризуется не только интенсивностью, но и поляризацией и [c.502]

Рассеяние нейтронной волны на одиночном ядре описывается с помощью т. н, амплитуды рассеяния Ь, имеющей смысл амплитуды сферич. волны, испускаемой ядром, если на него падает плоская возбуждающая волна единичной амплитуды. Амплитуда рассеяния зависит от массового числа ядра А, его заряда2, а также от относит, ориентации спинов нейтрона и ядра. Поэтому сумма сферич. волн, рассеянных ансамблем нетождеств. ядер, состоит из слагаемых с разл. амплитудами. В Н. с. важна усреднённая амплитуда (Ь), наз. когерентной амплитудой рассеяния. Усреднение амплитуд проводится по спиновым состояниям, изотопному и химическому составу ансамбля ядер, эквивалентных в структурном отношении. Среднеквадратичная флуктуация (Ь ) — (6) определяет интенсивность некогерентного рассеяния. Интенсивность когерентного рассеяния — дифракции нейтронов зависит от атомной структуры вещества, тогда как интенсивность некогерентного рассеяния к структуре нечувствительна. [c.284]

Отметим еще некоторые обстоятельства. Рассеяние агрегатами цепных молекул часто, кроме более или менее резких рефлексов, характеризуется и непрерывно изменяющейся интенсивностью. Такую же непрерывную интенсивность дает так называемое некогерентное комнтоновское атомное рассеяние. В случае необходимости его нужно отделить от непрерывного рассеяния, обязанного дифракции на молекулах. Это можно сделать, используя приближенное выражение для интенсивности некогерентного рассеяния одним атомом, которое имеет вид [c.20]

Как известно, интенсивность некогерентного рассеяния пропорциональна функции неког(ч, ) нри ЭТОМ передаваемые импульс и энергия равны fiq и Яю (для жидкости 5неког зависит только от д = I q I). При малых д [c.222]

Прежде чем перейти к детальному анализу характеристик волн, полезно дать приближенное описание поведения волны в адаче распространения в пределах прямой видимости. Рассмо трим пример нормального падения плоской волны на полубес конечную среду, содержащую случайные частицы (рис. 6.1). Kai уже говорилось в разд. 4.4, интенсивность когерентной состав ляющей поля 1с есть квадрат амплитуды когерентного поля <и> интенсивность некогерентной составляющей /, представляет со бой средний квадрат амплитуды некогерентного ноля /, а пол ная интенсивность /< есть сумма h и / [c.134]

ЕСТЕСТВЕННЫЙ СВЕТ (неполяризо-ванный свет), оптическое излучение с быстро и беспорядочно изменяющимися направлениями напряжённости эл.-магн. поля, причём все направления колебаний, перпендикулярные к световым лучам, равновероятны. Соотв. при разложении пучка Е. с. на два линейно поляризованных пучка (см. Поляризация света) в любых двух взаимно перпендикулярных направлениях возникают две равные по интенсивности некогерентные (см. Когерентность) компоненты исходного пучка. Будучи некогерентными, вторичные пучки, сведённые вместе, не интерферируют (см. Интерференция света). Мн. источники света (раскалённые тела, светящиеся газы) испускают свет, близкий к Е. с., но всё же обычно в небольшой степени поляризованный. Весьма близок к Е. с. прямой солн. свет. [c.187]

Разность фаз колебаний беспорядочно меняется за время наблюдения. Средняя энергия результирующего колебания равна сумме средних энергий исходных колебаний. Колебания в этом случае называнэтся некогерентными. При их сложении всегда наблюдается суммирование интенсивностей, т. е. интерференция не имеет места. [c.64]

Дело здесь обстоит так же, как и в рассмотренном выше случае интерференции световых пучков равной интенсивности, в состав которых входит доля некогерентного света. В 13 было показано, что видимость ингерференционной картины V равна доле когерентного света 7, входящей в состав интерферирующих световых пучков (см. (13.6)). [c.85]

Пространственная когерентность играет важную роль в образовании изображения в оптических системах (приборах). Вследствие таутохронизма оптических систем (см. 20) световые колебания в изображениях различных точек соответствуют одновременным колебаниям в источнике света, т. е. в изображаемом предмете. Вместе с тем, в результате дифракционных явлений и аберраций в каждую точку плоскости изображения приходят волны, испущенные разными точками предмета. Если предмет самосветящийся, то колебания в разных его точках некогерентны и в изображении можно складывать интенсивности от разных точек предмета, приходящие в данную точку плоскости изображения. Если же предмет несамо-светящийся, то разные его точки, вообще говоря, частично когерентны и складывать интенсивности нельзя. Действительно, неса-мосветящиеся предметы наблюдаются в результате рассеяния волн, падающих на предмет от постороннего источника света. Если им служит точечный источник света, то световые колебания во всех точках освещаемого предмета находятся в строго определенных фазовых соотношениях, т. е. полностью когерентны, и в изображении следует складывать не интенсивности, а амплитуды колебаний, приходящих от разных точек предмета в данную точку плоскости изображений. [c.105]

Таким образом, в главных максимумах амплитуда в N раз, а интенсивность в раз больше, чем дает в соответствующем направлении одна щель. Если бы интерферировали волны, прошедшие через N некогерентно освещенных щелей, то интенсивность возросла бы только в N раз, т. е. была бы в N раз меньше, чем при интерференции когерентных пучков, обусловленных решеткой. Кроме того, в случае решетки отдельные яркие главные максимумы разделены темными областями, а при N некогерентно освещенных щелях мы имели бы Л -кратное наложение сравнительно широкрй дифракционной картины от одной щели (ср. с пунктирной кривой рис. 9.11, где N = 2). Формула (46.1) показывает, что в выражение [c.200]

Следует помнить, что помимо когерентного испускания, обсуждавшегося выше и связанного с вынужденными переходами, атомы среды совершают и спонтанные переходы, в результате которых испускаются волны, некогерентные между собой, равно как и с внешним полем. Таким образом, излучение активной среды всегда представляет собой смесь когерентной и некогерентной частей, соотношение между которыми зависит, в частности, от интенсивности внешнего поля. Последнее вполне ясно, так как атомы, принявшие участие в процессе вынужденного испускания, лишились энергии возбуждения, и, следовательно, не могут излучать спонтанно. Более детальный анализ показывает, что под влиянием вынужденных переходов изменяется не только полная интенсивность цекогерентного спонтанного излучения, но и его спектральный состав. [c.776]

В 162 было выяснено, что в спектре рассеянного света существуют линии, отличающиеся по частоте от падающего излучения на величины, равные частотам со внутримолекулярных колебаний. В случае сравнительно небольших освещенностей, характерных для источников некогерентного излучения, интенсивность комбинационного рассеяния чрезвычайно мала поток света, рассеянного в 1 см , составляет —10" часть возбуждающего потока даже для самых сильных линий (Ат = ыф2яс = 992 см для бензола и 1345 см для нитробензола). Если же возбуждение осуществляется при освещенностях порядка 10 —10 Вт/см , что вполне достижимо с помощью мощных импульсных лазёров, доля рассеянного потока сильно увеличивается и достигает десятков процентов. Такое увеличение интенсивности касается не всех, но только наиболее интенсивных линий комбинационного рассеяния. Помимо линий первого порядка с частотами ю со,-, появляются и линии более высоких порядков (частоты со 2со,-, со dz Зсо,-). Наконец, рассеяние приобретает отчетливо выраженный направленный характер. [c.853]

Хотя интерес к разработке систем эвтектических композитов, способных выдерживать высокие напряжения и высокотемпературную газовую коррозию в газотурбинном двигателе, был очень велик, мало внимания уделялось анализу деформадии и механизма разрушения этих направленных микроструктур. То немногое, что было сделано, по-видимому, удовлетворяет общей картине и согласуется, в основном, с тем, что высокотемпературные механические свойства направленных эвтектических композитов существенно снижаются, если имеются некогерентные границы или участки ненаправленной микроструктуры. Проведя сравнительное исследование сплава Ag— u в равноосной и пластинчатой формах соответственно с некогерентными и полукогерентными границами, Кляйн и Ли [40] нашли, что материал с полукогерентными границами имеет повышенные высокотемпературные свойства. Действительно, интенсивное проскальзывание по некогерентным границам зерен делает равноосный эвтектический сплав сверхпла-стичным. Разрушение эвтектики NiAl—Сг по границам колоний также может свидетельствовать о более низких механических свойствах некогерентных границ [61]. [c.382]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...