Циклы тепловые

Обратимые циклы теплового двигателя [c.197]

Один из простейших обратимых циклов теплового двигателя — цикл Карно. Анализ этого цикла имеет историческое значение в развитии термодинамики. Цикл Карно использует идеальный газ [c.197]

Система может обмениваться выполненной работой с окружающей средой в результате обратимых циклов теплового двигателя и в результате изменений давления и объема в цилиндре. Обмен работы между цилиндром и окружающей средой, связанный с изменением давления и объема, можно разделить на две части. Первая часть состоит из обмена механической работы, происходящей между цилиндром и источником работы вторая часть представляет собой обмен работы, выполненной атмосферой при постоянном давлении рд вследствие изменения объема в цилиндре. Общую работу, выполненную системой, можно выразить уравнением [c.202]

В первой части изложены законы термодинамики и их приложение к анализу циклов тепловых двигателей, газотурбинных, паротурбинных и холодильных установок и др. [c.2]

Уравнение состояния во многих разделах технической термодинамики (в теплотехнических расчетах, в определении параметров состояния и физических величин газа, в исследовании циклов тепловых двигателей и т. д.) играет большую роль. [c.23]

Можно ли получить термический к. п. д. цикла теплового двигателя больше, чем термический к. п. д. цикла Карно [c.135]

Основными характеристиками или параметрами любого цикла теплового двигателя являются следующие безразмерные величины [c.260]

Идеальный цикл теплового насоса аналогичен циклу паровой компрессорной холодильной установки (см. рис. 21-9). [c.341]

Дать описание идеального цикла теплового насоса. [c.343]

Исследование идеального цикла тепловой машины. С. Карно позволило установить условия для получения работы за счет тепловой энергии и тем самым сформулировать второе начало термодинамики. Цикл Карно совершается между двумя изотермами и двумя адиабатами (рис. 8.2), причем предполагается полная обратимость процессов. Подсчитывая изменения параметров состояния, значения работы и теплоты при отдельных процессах, можно показать, что в результате проведенного цикла получили работу, равную площади 1,2,3,4,1, очерченной циклом, в свою очередь равную разности взятой Qi (на участке 1—2) и отданной Q2 (на участке 3—4) теплоты (Qi — Q2). Математически это можно выразить уравнением [c.259]

Рабочий цикл тепловой машины. Для охлаждения газа направим на дно цилиндра струю холодной воды. Понижение температуры газа будет происходить при неизменном объеме до тех пор, пока давление газа в цилиндре не достигнет значения Pi при температуре Та. Этому процессу на диаграмме соответствует изохора D. [c.103]

Рабочий цикл тепловой машины и ее КПД. В результате совершения рабочего цикла газ возвращается в начальное состояние, его внутренняя энергия принимает первоначальное значение. Следовательно, за цикл изменение внутренней энергии рабочего тела равно нулю [c.103]

Обнаруженное тепловое сопротивление нетрудно объяснить с точки зрения термодинамики. В рассмотренном примере имеет место расширение газа в конфузоре, затем подогрев его при пониженном давлении и, наконец, сжатие в диффузоре. Но такой цикл противоположен обычному циклу тепловой машины, в котором подвод тепла идет при повышенном давлении. По этой причине рассматриваемый процесс связан с поглощением, а не выделением энергии. [c.193]

Комбинация из цикла двигателя и циклов теплового насоса или холодильной установки представляет собой цикл теплового [c.65]

Цикл теплового насоса [c.183]

Цикл, совершаемый по часовой стрелке, называемый также прямым циклом, представляет собой цикл теплового двигателя в результате прямого цикла производится работа над внешним объектом работы, численно равная разности количеств теплоты, отданной источником теплоты высшей температуры и полученной источником теплоты низшей температуры. Цикл, совершаемый против часовой стрелки, т. е. обратный цикл, характерен для теплового насоса или холодильной машины в р( зультате обратного цикла за счет затраты работы внешним источником работы осуществляется перенос теплоты от низшей температуры к высшей (т. е. от источника теплоты с более низкой температурой к источнику теплоты с более высокой температурой), при этом источник теплоты низшей температуры отдает количество теплоты Q , а источник теплоты высшей температуры получает количество теплоты 1 Ql -= [c.49]

АНАЛИЗ ЦИКЛОВ ТЕПЛОВЫХ ДВИГАТЕЛЕЙ [c.515]

Когда говорят об условиях, в которых практически осуществляется цикл теплового двигателя, то имеют в виду также и природу рабочего тела. Дело в том, что в отличие от цикла Карно термический к. п. д. цикла, отличающегося по своей форме от цикла Карно, зависит не только от температурного интервала, в котором он осуществляется, но также и от свойств [c.525]

Чтобы приблизить теоретический к. п. д. цикла теплового насоса к к. п. д. цикла Карно, можно использовать в качестве рабочего тела влажный пар какого-либо вещества. В этом случае цикл теплового насоса [c.631]

В учебном пособии рассмотрены первый и второй законы термодинамики, процессы изменения состояния газов и паров, термодинамические основы работы компрессоров, циклы тепловых установок. Изложены основы теории и рассмотрены конструкции паровых и газовых турбин, двигателей внутреннего сгорания, а также компрессоров. [c.672]

В 1824 г. была опубликована работа французского инженера Сади Карно, которая затем стала основой теории тепловых машин. В этой работе Карно рассмотрел цикл теплового двигателя, который назван его именем и служит эталоном для оценки совершенства идеальных циклов, так как он имеет макси- [c.47]

ЦИКЛ ТЕПЛОВОГО НАСОСА [c.139]

Обратный цикл, применяемый для отопления, называется циклом теплового насоса (рис. 14.13). В процессе 4—1 к рабочему [c.139]

Рис. 1.8. Относительное расположение обратимых и реальных циклов тепловых машин (О, " ф 0) а — тепловые двигатели 6 — холодильные машины

Замыкание произвольных циклов тепловых машин (Рис. 1.13а) и холодильных машин (Рис. 1.136) в Т-8 координатах определяется условием, что увеличение энтропии рабочего тела в процессе сообщения теплоты Д8 численно равно уменьшению энтропии в процессе отвода теплоты [c.51]

Рис. 1.13. Термодинамические циклы тепловых машин в координатах Т—8 а — тепловой двигатель б — холодильная машина

Термодинамика — наука, изучающая самые разнообразные явления природы, сопровождающиеся передачей или превращениями энергии в различных физических, химических, механических и других процессах. Термодинамика как наука сложилась в середине XIX в., когда в связи с широким развитием и использованием тепловых машин возникла острая необходимость в изучении закономерностей превращения теплоты в работу, создании теории тепловых машин, используемой для проектирования двигателей внутреннего сгорания, паровых турбин, холодильных установок и т. д. Поэтому основное содержание термодинамики прошлого столетия — изучение свойств газов и паров, исследование циклов тепловых машин с точки зрения повышения их к. п. д. В силу этого основным методом термодинамики XIX в. был метод круговых процессов. С этим этапом развития термодинамики связаны прежде всего имена ее основателей С. Карно, Б. Клапейрона, Р. Майера, Д. Джоуля, В. Томсона (Кельвина), Р. Клаузиуса, Г. И. Гесса и др. [c.4]

Круговыми процессами, или циклами, тепловых машин называют непрерывную последовательность термодинамических процессов, в результате которых рабочее тело возвращается в исходное состояние. При этом под понятием прямого термодинамического цикла понимают цикл, в котором к рабочему телу подводится большее количество теплоты при большей температуре и отводится меньшее количество теплоты при более 4—859 49 [c.49]

Работу цикла тепловой машины удобно рассматривать в р — а-диаграмме (рис. 4.1). В цикле теплового двигателя (рис. 4.1, а) от горячего источника с температурой Т1 отбирается теплота Ql. Холодному источнику с температурой [c.50]

Рис. 4.1. Произвольные циклы тепловых машин а —тепловые двигатели б — холодильные машины

В цикле холодильной машины (рис. 4.1,6) осуществляется процесс переноса теплоты Q2 от источника низшей температуры Г2 к источнику высшей температуры Г], причем к источнику Г] передается больше теплоты Ql, чем было отнято от источника температур Гг, на величину, эквивалентную подводимой извне работе. Циклы холодильных машин называют иногда обратными в отличие от циклов тепловых двигателей, которые называют прямыми. [c.51]

Коэффициент полезного действия оценивает степень соверщенства цикла теплового двигателя. Чем больше КПД, тем большая часть подведенной теплоты превращается в работу. [c.22]

Цикл, в результате которого получается положительная работа, назьтается прямым циклом, или циклом теплового двигателя, в нем работа расширения больше работы сжатия. Цикл, в результате которого расходуется работа, называется обратным-, в нем работа сжатия больше работы расширения. По обратным циклам работают холодильные установки. [c.109]

Значение т) является показателем совершенства цикла теплового двигателя. Чем больше т) , тем ббльншя часть подведенной теплоты превращается в полезную работу. Величина термического к. п. д. цикла всегда меньше единицы и могла бы быть равна единице, если бы - оо или q == О, чего осуществить нельзя. [c.110]

Совершеппо различны условия работы образцов с концентраторами типа шпоночных канавок и поперечных отверстий. При Плоском изгибе концентратор, расположенный в плоскости изгиба, постоянно находится в зоне изгиба, поперелМеипо подвергаясь иапряжспиялм растяжения и сжатия и испытывая один раз за цикл тепловой отдых. При круговом изгибе концентратор периодически выходит из зоны изгиба, дважды за цикл (во время пересечения нейтральной оси), испытывая тепловой отдых. [c.280]

Этот процесс совершенствования циклов тепловых машин называют карнотизацией цикла. Повышение средней температуры подвода теплоты и понижение средней температуры отвода теплоты эквивалентно увеличению коэффициента заполнения цикла. [c.89]

То обстоятельство, что как в прямом, гак и в обратном циклах (31 и 0 имеют, всегда противоположные знаки, означает, что оба источника теплоты не могут быть одновременно теплоотдатчиками или теплоприемниками если один из них теплоотдатчпк, то другой — теплоприемник. Поэтому при анализе циклов тепловых ДЕШгателей вместо названия источник теплоты употребляют термины теплоотдатчпк и теплоприемник . [c.49]

Техническая термодинамика — научная база современной энер гетики. 15.2. Анализ циклов тепловых двигателей. 15.3. Оптимизация рабочих циклов и процессов. [c.512]

Основными областями технического применения термодинамики являются анализ циклов тепловых двигателей и теплосиловых установок, в которых полезная внешняя работа производится за счет выделяющейся при сжигании топлива теплоты анализ циклов ядерных энергетических установок, в которых источником теплоты служит реакция деления расщеп-ляюпгихся элементов анализ принципов и методов прямого получения электрической энергии, в которых стадия превращения внутренней энергии тел или, как говорят еще, химической энергии в теплоту не имеет места, и последняя непосредственно преобразуется в полезную внешнюю работу в форме энергии электрического тока анализ процессов тепловых машин (компрессоров и холодильных машин), в которых за счет затраты работы рабочее тело приводится к более высокому давлению или к более высокой температуре анализ процессов совместного или комбинированного производства работы и получения теплоты (или холода) для технологических или бытовых нужд анализ процессов трансформации теплоты от одной температуры к другой. [c.513]

Так как исходным состоянием рабочего тела в циклах тепловых двигателей является состояние равновесия с окружающей средой, то рабочий цикл в ряде случаев удобно рассматривать состоящим из двух этапов, а именно перевода рабочего тела за счет теплоты теплоотдатчика в состояние с наивысшей в данном цикле работоспособностью и последующего перехода рабочего тела в состояние равновесия с окружающей средой с совершением при этом полезной работы и отдачей теплоты теплоприемнику (которым является окружающая среда). На втором этапе работоспособность рабочего тела передается внешнему об ъекту работы в виде полезной работы. [c.516]

Из рис. 20.22 видно, что в тех случаях, когда одновременно необходимо получать и холод, и теплоту, циклы холодильной мащины и теплового насоса можно совместить в один обратный цикл АВСОА 12341 — цикл холодильной машины, аЬсЗа — цикл теплового насоса). Такой совмещенный цикл обладает рядом технико-экономических преимуществ. [c.632]

Циклы тепловых машин, в которых отсутствуют необратимые потери (50 = 0), обычно называются термодинамическими. Несмотря на то, что обратимые циклы тепловых машин практически неосушествимы, введение понятий о них является весьма полезным, так как их близость к реальным циклам позволяет судить о достоинствах того или иного из них и относительно легко сопоставлять различные циклы в силу того, что расчет обратимых циклов не представляет особых сложностей. [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...