Тепловые свойства веществ

СТАЦИОНАРНЫЕ МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ ТЕПЛОВЫХ СВОЙСТВ ВЕЩЕСТВ [c.30]

ОТДЕЛЬНЫХ ТЕПЛОВЫХ СВОЙСТВ ВЕЩЕСТВ [c.92]

Эффективные методы исследования тепловых свойств веществ методом регулярного режима были созданы Г. М. Кондратьевым [3]. [c.129]

Исследование тепловых свойств веществ может базироваться как на теории процесса теплопроводности в начальной стадии (Fo < 0,55) , так и на решениях задач теплопроводности, полученных применительно к основной стадии процесса теплопроводности (Fo> 0,55). [c.61]

Выше были рассмотрены методы исследования тепловых свойств веществ, основанные на основной стадии процесса теплопроводности, в которой отсутствует влияние начального теплового состояния тела и расчетные уравнения вследствие этого имеют относительно простой вид. Наряду с ними существует значительное количество различных методов опытного изучения тепловых свойств твердых тел, в которых используется теория начальной стадии процесса теплопроводности. [c.112]

Тепловое воздействие на диэлектрики изменяет практически все их свойства, поскольку влияет и на диэлектрическую восприимчивость, и на проводимость, и на другие параметры, характеризующие электрические, механические и тепловые свойства вещества. Но, кроме того, при изменении температуры диэлектрика возникает ряд линейных эффектов (см. табл. 1.1), описываемых простыми соотношениями с различными коэффициентами. [c.22]

Единицы величин, характеризующих тепловые свойства вещества [c.162]

I 5.5] ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА ВЕЩЕСТВА 163 [c.163]

ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА ВЕЩЕСТВА 1б5 [c.165]

ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА ВЕЩЕСТВА 167 [c.167]

ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА ВЕЩЕСТВА 169 [c.169]

ТЕПЛОТЕХНИКА ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА ВЕЩЕСТВ [c.73]

ТЕПЛОВЫЕ свойства ВЕЩЕСТВ [c.75]

ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА ВЕЩЕСТВ [c.77]

См. также таблицы, помещенные в разделе Тепловые свойства веществ . [c.91]

Согласно многочисленным данным по тепловым свойствам веществ [10], в большинстве случаев ошибка составляет 3—5% данные, характеризуемые погрешностью 1—2%, квалифицируются как весьма точные. Учитывая это, достигнутые на описанной установке результаты следует рассматривать как вполне удовлетворительные. Кроме того, анализ погрешностей показывает, что полученная в настоящее время точность может быть увеличена в дальнейшем при модернизации установки и совершенствования техники измерений. [c.74]

Калориметрия является одним из разделов технической теплофизики, в котором изучаются методы и средства измерений физических величин, характеризующих тепловые эффекты химических, физических и биологических процессов, а также тепловые свойства веществ. Результаты калориметрических определений используются в научных исследованиях, при проектировании технологической аппаратуры и промышленных сооружений и испытании продукции химической, нефтеперерабатывающей и других отраслей промышленности. Данные калориметрических определений для этих целей должны быть достаточно точными, а во многих случаях иметь предельно достижимую точность. [c.3]

Для определения теплофизических характеристик покрытий g создана серия методов монотонного теплового режима и приборов для определения теплофизических свойств веществ в широком диапазоне температур [96, [c.139]

Надо подчеркнуть, что аддитивность свойств понимается в термодинамике не просто как результат мысленного разделения равновесной системы на подсистемы при сохранении всех свойств вещества на воображаемых границах частей деления и в их объеме. Речь идет о возможности совершения реального физического процесса, при котором система разделяется на удаленные друг от друга подсистемы либо образуется из них, но термодинамические состояния вещества при этом не изменяются. Примером таких процессов являются рассмотренные выше опыты, послужившие основанием для вывода о транзитивности теплового равновесия. [c.28]

Учебное пособие содержит те разделы физики твердого тела, знание которых необходимо для четкого представления об энергетическом спектре электронов в твердом теле, для понимания классификации веществ на металлы, полупроводники и изоляторы. Подробно рассматриваются тепловые свойства твердых тел — гармонические колебания, теплоемкость и теплопроводность кристаллической решетки. Уделяется внимание вопросам химической связи в твердом теле и возможности интерпретации ее с помощью магнитных исследований. [c.2]

Функция зависит только от v и Г, но не зависит от свойств вещества стенок, окружающих полость. Это непосредственно следует из второго начала термодинамики. В самом деле, пусть даны две полости А w В, стенки которых состоят из разных веществ, но приведены в соприкосновение с тепловыми резервуарами одной и той же температуры Т. Предположим, что в этих полостях для одного и того же определенного участка спектра установились [c.354]

Флуктуациями называют локальные отклонения свойств вещества от их среднего значения, случайно возникающие в результате теплового движения (подробнее см. гл. 7). [c.107]

Содержание и общая направленность лабораторных работ настоящего издания практически не изменились это исследование термодинамических свойств веществ, процессов и циклов тепловых двигателей. Постановка многих лабораторных работ, как и ранее, базируется на применении первого и второго законов термодинамики. Однако само проведение лабораторных работ и обработка экспериментальных данных ведутся по-новому. В связи с этим третье издание пособия существенно изменилось по сравнению с предыдущими. [c.3]

Непосредственно измерить кинетическую энергию движения молекул практически невозможно. Поэтому для измерения температуры используют зависимость от нее какого-либо из свойств вещества (например, теплового расширения, э. д. с. между двумя соприкасающимися металлами, электрического сопротивления, интенсивно-ности излучения). [c.13]

Численная величина температуры может быть измерена при помощи различных термодинамических устройств (термометров) принцип устройства их основан на зависимости от температуры какого-либо из свойств вещества, например теплового расширения, давления насыщенного пара, давления вещества в газообразном состоянии при постоянном объеме или, наоборот, объема его при постоянном давлении, электрического сопротивления, контактной э. д. с., теплового излучения и др. Применение термометров основывается на том факте, что два соприкасающихся тела через некоторое время приходят к состоянию теплового равновесия и принимают одинаковую температуру. [c.10]

Представление об энтропии будет играть важную роль в после-дзтощем изложении. Мы увидим, как, используя свойство максимальности энтропии в состоянии термодинамического равновесия, нам удастся, шаг за шагом, понять все тепловые свойства вещества. [c.54]

Сохраняющееся до настоящего времени применение калории (в качестве единицы количества теплоты) и связанных с ней величин следует рассматривать как временное, которое должно уступить применению общих единиц работы. Поскольку, однако, эти единицы еще не полностью выщли из употребления и встречаются в литературе, в частности в таблицах различных тепловых свойств вещества, они также приводятся в приложении V, [c.195]

Если известны тепловые свойства вещества тела, т. е. а и л, если известны внешние условия, т. е. дано а, если измерены ребра параллелепипеда X, Y, Z, то, решая относительно q, , 3 при помощи табл. I приложения уравнения (3.33), в которых hX, hY, hZ известны, мы по (3.34) найдем и /и, т. е. задача о регулярном охлаждении прямоугольного параллелепипеда будет решена. Одчако в очень многих практических приложениях приходится решать обратную задачу, а именно, считать т или р известным из опыта и отыскивать зависимость (1.54), т. е. находить критерий С. [c.71]

Теплоемкость—это количество теплоты, необходимое для изменения температуры еди11ицы какого-либо вещества на I Для характеристики тепловых свойств веществ принимают теплоемкость их единицы (1 кг, I м ), которую соответственно называют удельной массово или объемной теплоемкостью. Единицы из.мерепия удельных теплоемкостей кДж/Мкг-Чл и.1и ккал/ /(кг- "О кДж/(м - С) или ккал/(м - С). [c.4]

Исследования Ф. (фононного газа) можно производить прямыми или косвенными методами. Последние связаны с измерениями тепловых свойств вещества, а также с исследованием рассеяния частиц (нейтронов, фотонов) на тепловых Ф. Прямые методы — это акустич. эксперименты (напр., измерения скорости и поглощения звука) на гиперзвуковых частотах. Свойства Ф. изучают также в экспериментах по распространению тепловых импульсов (импульсов Ф.), проводимых при сверхнизких темп-рах. Исследования тепловых импульсов позволяют определить скорость тепловых Ф., их рассеяние и времена релаксации в кристаллах. Тепловые импульсы создаются путём разогревания плёночных проводников 2 (рис. 2) короткими импульсами тока, СВЧ импульсами или лазерными импульсами. Прошедшие через исследуемый кристалл (напр., А12О3) тепловые Ф. регистрируются сверхпроводящими плёночными болометрами 4. [c.372]

Коэффициент теплопроводности к в законе Фурье (8.1) характеризует способность данного вещества проводить теплоту. Значения коэффициентов теплопроводности приводятся в справочниках по теплофизическим свойствам веществ. Численно коэффициент теплопроводности l==q/grad t равен плотности теплового потока при градиенте температуры 1 К/м. Понять влияние различных параметров, а иногда и оценить значение X можно на основе рассмотрения механизма переноса теплоты в веществе. Согласно молекулярно-кинетической теории коэффициент теплопроводности в газах зависит в основном от скорости движения молекул, которая в свою очередь возрастает с увеличением температуры [c.71]

Это уравнение, справедливое для веществ, теплофизнческие характеристики которых не зависят от температуры, устанавливает связь между временными и пространственными изменениями температуры в теле под действием источника тепла. Поскольку температурное поле тела зависит от его тепловых свойств, то по найденному изменению температуры в одной или в нескольких точках исследуемого тела -можно вычислить коэффициенты тепло- или температуропроводности. Но эти решения дифференциальных уравнений теплопроводности второго порядка сложны, и при разработке методов исследования стремятся использовать закономерности для одномерных тепловых потоков, которые можно реализовать в теплофизическом экоперимеите при определенных начальных и граничных условиях. Под начальными условиями понимается известное распределение температуры в теле в начальный момент времени, а под граничными условиями — закон взаимодействия тела с окружающей средой. Совокупность начального и граничногс, условий называют краевыми условиями [76, 78]. [c.123]

В книге последовательно в систематизированном виде изложены способы получения низких температур и криогенпая техника, электрические, тепловые и магнитные свойства вещества при лизких температурах, методика исследований и их результаты, метод адиабатического размагничивания. Специальные разделы посвящены явлению сверхпроводимости и свойствам жидкого гелия. [c.4]

Измерение теплоемкосТй и энтальпии газов и паров практически невозможно производить в калориметре, описанном выше, поскольку масса исследуемого газа, заполняющего калориметр, получается в таком случае небольшой и при подведении теплоты большая часть ее уходит на тепловые потери и нагревание деталей калориметра, особенно если измерения проводятся при небольшом давлении. Поэтому исследование тепловых свойств газов и паров, а также веществ, находящихся в закритическом состоянии, проводят в так называемых проточных калориметрах. Схема такого калориметра приведена на рис. 6.3. Исследуемое вещество непрерывно и с постоянным расходом т протекает через калориметр (при входе в калориметр изме- газа, [c.123]

Те р м о д и н а м и к а — наука о преобразовании энергии. Ее возникновение в конце лервой четверти прошлого столетия было вызвано необходимостью научного обоснования принципа действия и методов расчета тепловых двигателей. Однако в своем дальнейшем развитии благодаря универсальности и изяшеству своих методов термодинамика перешагнула границы теплоэнергетики и ее методы анализа с большим успехом стали применять во многих других областях знаний, нередко весьма далеких от теплоэнергетики. Можно с уверенностью сказать, что изучение свойств веществ и особенности изменения их состояния — это, в сущности, изучение процессов превращения энергии. От явлений микромира до процессов в галактиках, от простого механического перемещения до сложнейших биологических процессов, всевозможные физические и химичес1 ие превращения, электромагнитные и гравитационные явления, распад и синтез атомных ядер, рождение и гибель звезд — во всем этом оп ределяющую роль играют превращения энергии. Поэтому исследования во всех таких случаях проводят с привлечением термодинамических методов. [c.6]

Коэффициент теплопроводности % в законе Фурье (8.1) характеризует способность данного вещества проводить теплоту. Значения коэффициентов теплопроводности приводятся в справочниках теплофизических свойств веществ. Численно коэффициент теплопроводности А== =ц/gгad t равен плотности теплового потока при градиенте температуры 1 К/м. Понять влияние ра.з-личных параметров, а иногда и оценить значение X можно на основе рассмотрения механизма переноса теплоты в веществе. [c.74]

Для измерения температуры, характеризующей тепловое состояние тел, применяют приборы, основанные на определении тех или иных свойств вещества, изменяющихся с изменением температуры. Такие вещества, используемые в термометрах, называются термометрическими. Основным требованием, предъявляемым к свойствам термометрических веществ, является монотонность их изменения с изменением температуры. Отсчет температур производится от произвольно выбранного теплового состояния, принимаемого за стандартное, которому приписывается нулевое значение температуры. В 1742 г. шведский физик А. Цельсий предложил за нулевую принять температуру плавления льда, точке кипения воды приписать 100°, а интервал между ними разделить на 100 равных частей (100 градусов). Цена одного градуса, таким образом, чисто условная величина. Распространение намеченного деления за пределы выбранных стандартных значений дает всю термодинамическую температурную шкалу. Эта шкала должна иметь на всем своем протяжении равномерные деления, для чего термометрическое свойство вещества должно изменяться прямо пропорционалыю температуре. Однако ни одно из термометрических тел, применимых на практике, не обладает такой особенностью. [c.50]

Магнитные свойства и строение вещества. Как известно электрон обладает спиновым и орбитальным магнитными моментами. Геометрически складываясь моменты электронов создают результирующий магнитный момент атома М. Суммарный магнитный момент в единице объема, именуемый намагниченностью J, когда вещество не было намагничено и внешнее поле отсутствует, равняется нулю. Под воздействием магнитного иоля со средней напряженностью внутри тела, равной Н, намагниченность J = %Н, где х— магнитная восприимчивость. Намагниченность определяет величину магнитной индукции В = В + + %Н. Магнитные свойства вещества характеризует также относительная магнитная проницаемость х = 1 -10 гн м — магнитная постоянная вакуума. В зависимости от величины и знака магнитной восприимчивости вещества могут быть диамагнитные (Х<0), парамагнитные и ферромагнитные (х>>0). Рассмотрим две последние группы веществ. В парамагнитных веществах у атомов имеются магнитные моменты, однако иод влиянием теплового движения эти моменты располагаются статистически беспорядочно вдоль магнитного поля удается ориентировать лишь примерно одну десятитысячную процента всех спинов. В результате магнитная восприимчивость X мало отличается от нуля, а магнитная проницаемость парамагнитных материалов немногим больше единицы. К парамагнитным принадлежат некоторые переходные металлы, а также щелочные и щелочно-земельные металлы. Ферромагнитные материалы обладают весьма большой магнитной восприимчивостью, может достигать значений порядка 10 , после снятия поля сохраняется остаточная намагниченность. Ферромагнитные свойства при нагревании наблюдаются лишь до некоторой температуры 0, отвечающей точке Кюри — переходу нз ферромагнитного в парамагнитное состояние. Значение 0 для железа 769° С, для кобальта 1120° С, для никеля 358 С. При температурах Т G в отсутствие внешнего поля ферромагнетик состоит из микроскопических областей — доменов, самопроиз- [c.226]

Основные закономерности регулярного теплового режима были подробно исследованы Г. М. Кондратьевым [40], который определил основные связи, существующие между темпом охлаждения т, с одной стороны, и физическими свойствами тела, его формой, размерами и условиями охлаждения — с другой. Это позволило разработать методы приближенного расчета нестационарных температурных полей, методы моделирования нестационарных процессов в сложных объектах, дать оценки неравномерности температурных полей в различных условиях и т. д. На основе теории регулярного режима были предложены и получили широкое распространение а практике новые методы определения теплофизических свойств веществ а, X, с, термических сопротивлений R, степени черноты тел е, коэ4х ициентов теплоотдачи а. Преимуществом таких методов является простота техники эксперимента, высокая точность получаемых результатов и малая затрата времени на проведение эксперимента. [c.243]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...