Тела — Тепловые свойства

Другим примером бозонов являются фотоны (кванты электромагнитного поля) и фононы (кванты упругих колебаний в твердых телах). Их тепловые свойства соверщенно отличны от свойств фермионов. Эти два класса бозонов представляют особый интерес для рассмотрения. [c.124]

При температурах в районе комнатной тепловые свойства твердых тел простого состава, в частности, металлов, неплохо описываются той моделью твердого тела, которую мы изучали в 3.4. Учитывая это и пренебрегая изменением объема при нагревании. [c.94]

Из сказанного следует, что каждую моду колебаний с классической частотой D (к, s) можно возбудить с помощью целого числа квантов Й(о (к, s) энергии. При этом величина л (к, s) в формуле (5.70) имеет простой смысл — это число фононов данного сорта с импульсом р и энергией Й(о(к, s). Во многих задачах, связанных с тепловыми свойствами твердых тел, необходимо знать среднее число фононов <п(к, s)> с энергией Йш(к, s), существующих в данной моде колебаний при температуре Т. Для нахождения <л(к, s)> воспользуемся выражением для средней энергии квантового осциллятора, полученного Планком [c.162]

ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА ТВЕРДЫХ ТЕЛ [c.163]

Учебное пособие содержит те разделы физики твердого тела, знание которых необходимо для четкого представления об энергетическом спектре электронов в твердом теле, для понимания классификации веществ на металлы, полупроводники и изоляторы. Подробно рассматриваются тепловые свойства твердых тел — гармонические колебания, теплоемкость и теплопроводность кристаллической решетки. Уделяется внимание вопросам химической связи в твердом теле и возможности интерпретации ее с помощью магнитных исследований. [c.2]

Первая глава — Механические и тепловые свойства твердых тел — является в некоторой степени химической, поскольку довольно легко прослеживается переход от свойств индивидуальных атомов и молекул к свойствам ассоциаций указанных частиц в виде регулярно-упорядоченных систем — кристаллов. [c.3]

МЕХАНИЧЕСКИЕ И ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА ТВЕРДЫХ ТЕЛ [c.5]

Приборы для измерения температуры тел по тепловому излучению принято называть пирометрами излучения или просто пирометрами. Измерение температуры тел пирометрами (методами пирометрии) основано на использовании законов и свойств теплового излучения. [c.183]

Структура твердых тел, описание кристаллических решеток и другие аналогичные вопросы достаточно подробно излагаются в курсе молекулярной физики. Там же описаны механические и тепловые свойства твердых тел. В этой книге рассмотрены главным образом электронные свойства твердых тел. Но прежде необходимо проанализировать типы связи атомов и молекул в кристалле, которые обеспечивают устойчивое существование кристаллической решетки. [c.332]

Посмотрим теперь, как влияют изменения решетки под действием облучений на макроскопические, механические и тепловые свойства твердого тела. [3 2. изменение монокристалла урана- [c.653]

Методика проведения эксперимента и опытная установка. В общем случае поле температур охлаждаемого или нагреваемого тела определяется начальным тепловым состоянием тела, его физическими свойствами, геометрической формой и размерами, а также условиями теплообмена с окружающей средой. [c.140]

Бинарный цикл Карно. Каждое из рассмотренных до сих пор рабочих тел характеризуется рядом свойств, положительно или отрицательно влияющих на экономичность цикла. Продукты горения топлив как рабочее тело в тепловых двигателях характеризуются тем, что могут иметь высокую начальную температуру, получаемую как результат процесса горения. Высокая начальная температура обеспечивает и высокий термический к. п. д. цикла. В зависимости от условий горения она достигает [c.193]

Результаты и методы теории упругости не всегда достаточны для оценки прочности конструкций и для разрешения многих важных практических вопросов. На практике часто требуется уметь учитывать механические и тепловые свойства твердых тел, связанные с нелинейной упругостью, электродинамическими эффектами и с термодинамической необратимостью процессов деформирования, требуется рассматривать пластичность, ползучесть и релаксацию, усталость и т. д. Для учета и описания подобных явлений необходимо вводить другие теоретические модели сплошных сред. [c.410]

Тепловые приборы электроизмерительные 1 (1-я) —524 Тепловые свойства тел 1 (1-я) — 432 Теплоёмкость 1 (1-я) — 438 — см. также под названием отдельных предметов с подруб-рикой — Теплоёмкость, например, Вода — Теплоёмкость [c.297]

ОБЩИЕ ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА ТЕЛ [c.432]

Закон Гей-Люссака. Для идеального газа в уравнениях г> = (1 -f ai) и р = jOg (1 + at) коэфициент теплового расширения и термический коэфициент давления совпадают и не зависят ни от t ни от р у реальных газов эти коэфициенты близки, но не равны между собою н зависят от р и (см. Общие тепловые свойства тел ). [c.467]

Водяной пар с первых дней развития теплотехники является основным рабочим телом двигателей тепловых станций, производящих электрическую энергию и снабжающих технологическим теплом различные отрасли промышленности. На использовании водяного пара родилась и продолжает свое развитие современная энергетика. Непрерывный прогресс энергетической техники требует наличия достоверных сведений о термодинамических свойствах пара, а также о теплосодержании и удельном объеме при более высоких давлениях и температурах. [c.18]

Твердое топливо — см. Топливо твердое Твердые смазки—см. Смазки твердые Тела — Тепловые свойства 1—39 —— абсолютно черные 153 [c.551]

ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА ТЕЛ Агрегатные состояния и фазовые переходы [c.182]

Это уравнение, справедливое для веществ, теплофизнческие характеристики которых не зависят от температуры, устанавливает связь между временными и пространственными изменениями температуры в теле под действием источника тепла. Поскольку температурное поле тела зависит от его тепловых свойств, то по найденному изменению температуры в одной или в нескольких точках исследуемого тела -можно вычислить коэффициенты тепло- или температуропроводности. Но эти решения дифференциальных уравнений теплопроводности второго порядка сложны, и при разработке методов исследования стремятся использовать закономерности для одномерных тепловых потоков, которые можно реализовать в теплофизическом экоперимеите при определенных начальных и граничных условиях. Под начальными условиями понимается известное распределение температуры в теле в начальный момент времени, а под граничными условиями — закон взаимодействия тела с окружающей средой. Совокупность начального и граничногс, условий называют краевыми условиями [76, 78]. [c.123]

Результаты измерений данным методом позволяют определить тепловые свойства в пределах иа ильной разности температур обоих тел, которая в общем случае может соответствовать всему температурному интервалу измерений. Таким образом, рассматриваемый метод является комплексным, так как позволяет за один опыт получить данные по нескольким тен.-ювым параметрам для обоих стыкующихся образцов, а также их зависимость в широком интервале измепення температуры. [c.152]

Температурные напряжения возникают как следствие температурных деформаций тела. Их величина зависит от температуры и законов ее распределения, от условий вакрепления тела и от свойств материала. В простейшем случае, когда материал деформируется упруго, температурные напряжения пропорциональны модулю упругости Е, коэффициенту линейного расширения а и изменению температуры Hs.t. Силовое и температурное воздействия подчиняются в этом случае принципу суперпозиции. Поэтому при нагреве конструкции и одновременном нагружении ее внешними силами температурные напряжения определяются как часть суммарных напряжений, приходящаяся на долю теплового воздействия. [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...