Точка инверсии

Состояние газа, в котором dT/dp)h = 0, называется точкой инверсии эффекта Джоуля — Томсона, а температура, при которой эффект меняет знак,—т емпературой инверсии. Для водорода она равна [c.51]

Состояние реального газа при адиабатном дросселировании, в котором температурный эффект дросселирования меняет свой знак или в котором дифференциальный эффект Джоуля—Томсона равен нулю, называется точкой инверсии, а температура, соответствующая этой точке, как указывалось, называется температурой инверсии. Если начальная температура реального газа перед дросселем меньше температуры инверсии, то газ при дросселировании будет охлаждаться, если же начальная температура газа будет выше температуры инверсии, то газ будет нагреваться. [c.222]

Для нахождения точки инверсии и условий, при которых имеет место нагревание или охлаждение газа, проанализируем уравнение (14-3). [c.222]

При любом значении давления вещество имеет две точки инверсии одна из них находится в области жидкости, а другая — в области перегретого пара (газа). [c.225]

Точная теория, в которой не предполагается малость поправок ajV и Ь, приводит к выводу о существовании при заданном давлении двух точек инверсии — верхней Tf и нижней Г , которая для большинства газов находится в области жидкого состояния (см. задачу 10.3). При больших перепадах давления интегральный эффект Джоуля — Томсона определяется формулой [c.186]

Если плотность газа Ван-дер-Ваальса мала, то имеем одну точку инверсии. Показать, что в общем случае любых плотностей существуют две точки инверсии и дать график инверсионной кривой газа Ван-дер-Ваальса на диаграмме Т, р. [c.220]

Показать, что в точке инверсии [c.220]

Из этой формулы видно, что при Р<9р р существуют две точки инверсии Т [c.350]

Для большинства газов нижняя точка инверсии находится в области жидкого состояния. На плоскости с осями Т, р кривая инверсии [см. (1)] имеет куполообразную форму (рис. 68). Область положительного эффекта лежит внутри кривой. Качественно все это согласуется с опытом. [c.351]

В точке инверсии (dT/dp)i = О, а начальная температура по уравнению (10.40) равна 2a/bR. [c.141]

Геометрическое место точек инверсии представляет собой непрерывную кривую, называемую инверсионной кривой. Зная уравнение состояния данного вещества, при помощи уравнения (5.36) можно найти уравнение инверсионной кривой в явном виде. [c.176]

Из хода инверсионной кривой видно, что одному и тому же значению давления соответствуют две точки инверсии, или две температуры, в которых температурный эффект дросселирования равен нулю. Первая точка, соответствующая меньшей температуре, называется нижней инверсионной точкой, вторая — верхней инверсионной тонкой. [c.176]

Получение низких температур. Охлаждение газов при адиабатическом дросселировании используется на практике для получения низких температур, в частности для сжижения воздуха и других газов (способ Линде). При этом начальная температура газа должна быть меньше температуры верхней точки инверсии в противном случае температура газа при дросселировании будет не уменьшаться, а возрастать. [c.177]

В отличие от кипения в объеме, где кризис однозначно определяется свойствами жидкости и пара, при кипении в каналах кризис сложным образом зависит от локального паросодержания (относительной энтальпии) потока. Однако л — не единственный параметр, влияющий на кризис. Из самых общих соображений ясно, что на условия эвакуации пара от стенки, а следовательно, на должна влиять скорость потока. Причем влияние это, как показывают эксперименты, неоднозначное при х < с ростом массовой скорости возрастает (что представляется естественным), а при j > происходит инверсия влияния массовой скорости на с ростом p wg значение снижается (что не имеет сегодня достаточно убедительного объяснения). Поскольку механизм отрицательного влияния массовой скорости на критическую тепловую нагрузку не ясен, отсутствует и сколь-нибудь стройная методика расчета положения точки инверсии , т.е. величины Не имеет сегодня объяснения и такой (достаточно удивительный) экспериментальный результат, как отрицательное влияние на недогрева жидкости до в узкой области малых отрицательных л [12, 78]. [c.362]

Кривая инверсии. Каждой точке инверсии, изображенной на рис. 3-11, соответствует пара значений давления и температуры. Если эти точки перенести в плоскость р—Г, получим соответствующий график кривой инверсии в р, Г-координатах. Этот график показан на рис. 3-28. [c.71]

Так как р==0 при дк/др) т—0, то точки инверсии совпадают с точками минимумов изотерм в й, р-диаграмме. Таким образом, кривая инверсии реального газа может быть построена или на основании экспериментальных данных по дроссельному эффекту, или на основании Л, р-диа-граммы, или по уравнению состояния газа, так как согласно (1.46) для кривой инверсии [c.47]

Из уравнений (5-31) видно, что существует не одна, а множество точек инверсии, определяемых одним из следующих ниже уравнений (в зависимости от того, выбраны ли за независимые переменные р и Т или V и Т)-. [c.168]

Геометрическое место точек инверсии представляет собой непрерывную кривую, называемую инверсионной кривой. Зная уравнение [c.168]

Kpi уменьшается. Для пароводяной смеси при р З.О МПа точка инверсии при повышении давления смещается в сторону больших значений х. [c.290]

Температура в процессе Джоуля — Томсона может как повышаться, так и понижаться, в зависимости от характера сил взаимодействия между молекулами газа. Один и тот же газ при разных температурах может вести себя различно. Температура, при которой эффект меняет свой знак, называется точкой инверсии. [c.150]

Более точное исследование процесса дросселирования вандер-ваальсова газа, а также опытные данные с реальными газами показывают, что реальный газ имеет бесконечно большое число точек инверсии, которые образуют на рГ-диаграмме так называемую инверсионную кривую. Уравнение инверсионной кривой, если известно уравнение состояния реального газа, может быть получено в явной форме из приведенного ранее соотношения [c.224]

Если и нал рЦак, ТО коэффициент поглощепия в канале /->-2, определяемый формулой (35.13), положителен. В точке инверсии он равен нулю, а затем при нак> Чиш он становится отрицательным, т. е. выполняется основное условие, необходимое для возникновения усиления. После точки инверсии коэффициент усиления равен [c.276]

Вернемся к графику рис. 3-11. По аналогии с сжимаемостью изотермы i—Jo при темпе1ратурах 7 <7 инв имеют точки минимума, которые называются точками инверсии. Кривая, соединяющая эти точки, носит название кривой инверсии. На рис. 3-11 она показана пунктирной линией. В каждой точке этой кривой выполняется равенство [c.63]

Слева от минимума при постоянной температуре энтальпия уменьшается при возрастании давления, т. е. д1г1др)т<0, справа— увеличивается,. т. е. дН1др)т >0. Точки минимумов, где (дк1др)т=0, носят название точек инверсии (точки изменения знака). Уже при температуре /г=300 °С точке инверсии, соответствует давление [c.44]

Величина дЬ1дТ)р=Ср всегда положительна, поэтому знак р всегда противоположен знаку дк/др)т- Из рассмотрения Л, р-диаграммы (рис. 1.29) следует, что в разных областях параметров знак дН/др)г может быть различен, а значит, и р для данного вещества может иметь и положительное и отрицательное значение. Точки, где происходит изменение знака дроссельного эффекта (р=0), называют точками инверсии, а их совокупность — кривой инверсии. [c.47]

Более подробный анализ процесса дросселирования реального газа показывает, что он имеет не одну, а множество температур инверсии, которые образуют на р — диaгpaммe (рис. 5.10) кривую, называемую инверсионной. Дросселирование, начинающееся с параметрами, которые расположены внутри кривой, сопровождается понижением температуры вещества а < 0). Если же дросселирование начинается с параметрами, расположенными вне кривой, то температура вещества увеличивается <0). При любом значении давления вещество имеет две точки инверсии одна находится в области жидкости, другая — в области газа (перегретого пара). Процессы, начинающиеся на инверсионной кривой, соответствуют случаю инверсии, когда = = инп- [c.93]

Этот эффект приводит не только к уменьшению плотности критического теплового потока, но и к ослаблению положительного влияния скорости на <7кр1. При некотором значении х=хшв (в точке инверсии) производная d(7Kpi/d(pay) меняет свой знак на обратный. Следовательно, при х>хивв с увеличением массовой скорости [c.289]

На рис. 11.5 и 11.6 показано влияние скорости циркуляции на кр1 при кипении воды и органических жидкостей в условиях недо-грева до температуры насыщения и при А/нед=0. Из этих рисунков видно, что при, кипении дифенильной смеси, этилового и изопропилового спиртов при А/нед=0 нзблюдается положительное влияние Wo на <7крь Таким образом, из рис. 11.2 нельзя делать общий вывод о том, что при низких давлениях точка инверсии обязательно должна лежать в области отрицательных значений х. [c.290]

Так же как и в круглых трубах, в области отрицательных значений X наблюдается положительное влияние массовой скорости на д р (рис. 11.18, а), а при х>0 прослеживается тенденция к уменьшению 9кр1 с ростом массовой скорости (рис. 11.18, б), хотя влияние pw на Qkpi в этой области режимных параметров незначительное. Для давления р=6,9 МПа точка инверсии находится около К==0. С повышением давления она смещается в сторону более вы- [c.309]

Третий режим (режим турбулизации обеих фаз системы) заканчивается в точке инверсии, в которой взаимодействие между потоком газа и пленкой воды настолько интенсифицируется, что переносится с поверхности пленки в объем насадки и возникает качественно новый режим эмульгирования (образование газоводяной эмульсии). [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...