Первый метод определения

Из приведенных выше зависимостей следует, что при известных характеристиках сопротивления материала развитию трещины для анализа усталости элементов конструкций необходимо располагать значениями КИН на пути распространения трещины. Поэтому должны быть рассмотрены, во-первых, методы определения траектории развития трещины, а во-вторых, методы определения КИН. [c.193]

Метод предложен давно и в различных вариантах применялся многими авторами. Имеется указание [91], что впервые метод был сформулирован С. Н. Петровым в 1914 г., причем это был первый метод определения / при обработке металлов давлением. Во всех вариантах метода экспериментально определяют усилие осадки. Деление этой величины на площадь контактной поверхности дает среднее нормальное давление /7ср- [c.78]

Решение. 1. Решение ведем по первому методу — определением силы инерции Ри и момента сил инерции Ми- [c.219]

Первый метод определения так называемой абсолютной тонкости отсева заключается в измерении под микроскопом наибольших частиц, не уловленных очистителем. При использовании этого метода должна соблюдаться особенная чистота при исследовании, иначе в поле зрения микроскопа может оказаться случайная крупная частица, которая совершенно исказит действительную тонкость отсева. Для устранения такой случайности можно применять метод определения тонкости отсева по коэффициенту пропускания для ряда размерных групп частиц [c.184]

Первый метод определения величины зерна (при помощи окулярмикрометра) [c.50]

Иногда [И, 15, 24] оценивают тот или иной способ подготовки деталей к холодной сварке, пользуясь таким показателем, как степень деформации при возникновении сцепления. Такую оценку нельзя признать правильной. Во-первых, методы определения начала сцепления, в том числе и метод сдавливания образцов между симметрично наклонными пуансонами [И], отличаются крайней неточностью. Во-вторых, целью холодной сварки является вовсе не начало возникновения сцепления, а получение прочного и надежного неразъемного соединения деталей. Поэтому при наших исследованиях в качестве критерия для оценки влияния того или иного способа подготовки поверхности на качество холодной сварки была принята прочность соединения образцов, сваренных при одних и тех же параметрах технологического процесса, но при различных способах подготовки соприкасающихся поверхностей. Прочность соединения характеризовалась величиной разрушающего усилия при испытании на растяжение (срез> сваренных внахлестку образцов, а также результатами испытания на растяжение и на изгиб образцов, сваренных в стык. [c.13]

Первый метод. Определенное число образцов испытывают на разных уровнях напряжений, берущих предел выносливости, как говорят, в вилку . Для нормального распределения долговечности доля образцов с долговечностью, меньшей чем Ы, в координатах напряжение — вероятность разрушения выражается прямой линией. Средний предел выносливости определяется при этом напряжением, соответствующим доле поломанных образцов, равной 50%. [c.66]

Как нам уже известно, первое сочетание звеньев и пар, т. е. два звена, входящих в три пары, представляет собой группу II класса второе сочетание из четырех звеньев, входящих в шесть пар, представляет собой группу III класса третьего порядка или группу IV класса второго порядка и т. д. Таким образом, статически определимыми являются кинематические цепи, названные выше группами (см. 12). Поэтому наиболее рациональным является рассмотрение методов определения реакций в кинематических парах по тем классам и порядкам групп, которые были нами установлены выше. [c.249]

Приведем порядок и метод определения режима резания при многоинструментной обработке на одношпиндельных токарных полуавтоматах и на многошпиндельных полуавтоматах последовательного действия. К числу первых из названных станков относится, например, токарный многорезцовый полуавтомат модели 1721, к числу вторых — токарный шестишпиндельный полуавтомат завода Красный пролетарий модели 1272. [c.141]

Значения Л4 , полученные для сечения непосредственно за плоской решеткой (Я = - 0), на первый взгляд свидетельствуют о более интенсивном и сущестЕ. енном выравнивании потока по сечению, чем это следует из значений полученных за спрямляющей решеткой (НЮу та 0,5 см. соответствующие точки на рис. 7.10). Учитывая замечания о методе определения скоростей в отверстиях плоской решетки и о подсасывающем действии более ускоренных струек в сечении за спрямляющей (ячейковой) решеткой при больших значениях р плоской решетки, следует, очевидно, принимать некоторые средние значения М,, по кривым рис. 7.10 (сплошные линии). Эти значения приведены в табл. 7.3. [c.170]

Заслуживает также внимания метод определения КИН при известном напряженном состоянии тела без трещины. К поверхностям трещины прикладываются фиктивные усилия, в одном случае раскрывающие трещину, а в другом — сжимающие ее. Распределение этих усилий предполагается таким же, как оно было до появления трещины. Тогда напряженное состояние для тела с трещиной будет определяться суперпозицией поля напряжений от действия внешних сил и сил, сжимающих трещину (первая задача), а также поля напряжений от сил, раскрывающих ее (вторая задача). Так как поле напряжений в теле без трещины эквивалентно полю в случае решения первой задачи и не имеет особенностей, КИН для него равен нулю. Следова- [c.195]

Таким образом, получаем метод определения излучающей способности стекла или некоторой другой полупрозрачной жидкой или твердой среды [47], основанный на измерении отношения Qs(p ->o) к Ь к, Т). Последнее получается от черного тела при той же температуре, что и стекло, тогда как первое получается при устройстве полости черного тела в слое стекла. [c.396]

Описываемый метод определения проекций линии пересечения поверхностей 2-го порядка обеспечивает эффективное выполнение геометрических расчетов при определении боковых срезов, плоских (рис. 1, а) и криволинейных (рис. 1, 5), опорных контуров и вырезов, ограниченных плоскостями (рис. 2, а) и поверхностями 2-го порядка (рис. 2, б), а также стыков технических форм, и в первую очередь оболочек и покрытий, состоящих из поверхностей 2-го порядка (рис. 3). [c.44]

К первой группе принадлежат способы, приводящие к непосредственному исследованию возмущенного движения на основании определения общих ила частных решений уравнений (11.327). Совокупность способов первой группы образует первый метод А. М. Ляпунова. [c.332]

Рассматривая методы А. М. Ляпунова, следует признать, что второй метод имеет большую общность, чем первый. В частности, теоремы I и II, доказанные первым методом, можно доказать, применяя второй метод А. М. Ляпунова. Затруднения, возникающие при применении второго метода, зависят от отсутствия известных правил, которые позволили бы в конкретных задачах строить функции V А. М. Ляпунова. Сам А. М. Ляпунов не рассматривал вопрос об общих методах построения функции V в различных задачах механики. Эти затруднения в настоящее время в значительной степени преодолены ). Начиная примерно с тридцатых годов XX в. появился также ряд исследований о существовании функций А. М. Ляпунова для определенных классов задач. [c.346]

Если начальные условия таковы, что выражение в квадратных скобках отрицательно, то движение тела относительно состояния стационарного движения, соответствующего регулярной прецессии, неустойчиво по теореме III 118. Имеет место лишь условная устойчивость (теорема II 118). Если выражение в квадратных скобках положительно, то теоремы первого метода А. М. Ляпунова не позволяют сказать что-либо определенное об устойчивости движения. Мы не исследуем этот вопрос подробно, ограничившись лишь замечанием, что движение тела относительно состояния стационарного движения, соответствующего регулярной прецессии, устойчиво, когда выражение в квадратных скобках будет положительно. [c.434]

Лабораторные методы определения скорости света, позволяющие производить эти измерения на коротком базисе, дают возможность определять скорость света в различных средах и, следовательно, проверять соотношения теории преломления света. Как уже неоднократно упоминалось, показатель преломления света в теории Ньютона равен п — sin i/sin г = v /v , а в волновой теории п = sin i/sin т = где — скорость света в первой среде, [c.427]

Метод вращающегося зеркала (метод Фуко). Метод определения скорости света, разработанный в 1862 г. Фуко, можно отнести к первым лабораторным методам. С помощью этого метода Фуко осуществил измерения скорости света в средах, для которых показатель преломления п> 1. [c.200]

При решении задач автор рекомендует использовать первый из рассмотренных методов определения отношения 58ц и 5ф. Решая различные задачи механики, желательно научиться хорошо разбираться в кинематике любого механизма и. . . . необходима соответствующая тренировка. [c.148]

У реальных кристаллофосфоров в интервале температур от — 196°С (температура жидкого азота) до 200-т-300°С (до области температурного тушения) обычно обнаруживается несколько максимумов на кривой термического высвечивания, указывающих на существование нескольких систем уровней захвата различной глубины. Для таких фосфоров описанные выше методы определения Е оказываются неприменимыми. Это легко показать на примере фосфора с двумя системами уровней различной глубины. Пусть 1 — число электронов, локализованных на первой системе уровней, а 2 — число электронов на второй системе уровней. Если при этом глубина первой системы уровней меньше второй, то до некоторой температуры свечение фосфора будет в основном определяться убылью электронов с уровней первой системы [c.221]

Во всех рассматриваемых задачах решение распадается на два этапа. На первом выясняют напряженное состояние в сечениях балки, а затем определяют перемещения, причем здесь возможно рассмотрение балок либо с переменным поперечным сечением, но исходной внешней нагрузкой, либо с исходным поперечным сечением, но некоторой приведенной нагрузкой, зависящей от заданной внешней нагрузки и от диаграммы работы материала. На этом этапе расчета могут быть широко использованы хорошо известные методы определения перемещений в балках (метод последовательных приближений, метод начальных параметров, графо-аналитический метод и т. п.). [c.173]

Теория регулярного режима дает простой и достаточно точный метод определения физических характеристик вещества (а, X, с), коэффициентов излучения и коэффициентов теплоотдачи. Так, определение коэффициента температуропроводности а основано на первой теореме Кондратьева, в силу которой при Bi оо (практически при Bi 100) [c.303]

Известны два метода определения параметров подобия. Первый из них основывается на анализе размерностей, второй — на анализе исходных уравнений процесса (второй метод называют также теорией подобия). [c.215]

В первом случае проблем не возникает и поставленная задача имеет решение. Во втором случае прежде всего следует попытаться выйти из создавшегося положения путем увеличения погрешности тех аргументов, у которых оказалось невозможным обеспечить требуемую первоначально точность измерений при одновременном уменьшении погрешностей остальных аргументов. Если этот путь не дает приемлемых результатов, то остается один выход, связанный с поиском другого метода определения величины У. Этот выход является единственно возможным и для случая, когда значения погрешностей всех аргументов настолько малы, что обеспечить требуемую их точность с помощью имеющихся средств измерений не представляется возможным. При выборе другого метода измерений меняется вид функции <р, а следовательно, меняются аргументы и значения их погрешностей, позволяющих обеспечить требуемую точность определения величины У. [c.48]

В настоящее время в экспериментальной практике используются разнообразные методы определения турбулентных характеристик потока. Однако все они могут быть разделены на две большие группы. К первой группе относят методы, основанные на введении в поток индикатора (пыль, мелкие частицы), по поведению которого можно сделать вывод о параметрах турбулентности. Это методы, основанные на эффекте Доплера (лазерный, акустический анемометры), методы мгновенной фоторегистрации, разнообразные оптические методы, методы электронных пучков и т. д. Указанные методы имеют небольшую разрешающую способность приборов, для них характерны трудности юстировки оптической системы, большой объем экспериментальной информации, а также определенные трудности расшифровки показаний аппаратуры. В то же время эти методы не искажают структуры потока и находят применение в тех случаях, когда другие методы неприменимы (например, при исследовании структуры вязкого подслоя). [c.257]

Несомненный интерес представляет косвенный метод определения критической силы при сжатии стойки, имеющей начальную кривизну (работа 2.21 в пособии [27]). Метод связан с теорией продольно-поперечного изгиба, а потому его применение в первую очередь может быть рекомендовано в строительных техникумах, где этот вопрос изучается. [c.199]

Задача определения скорости света принадлежит к числу важнейших проблем оптики и физики вообще. Решение этой задачи имело огромное принципиальное и практическое значение. Установление того, что скорость распространения света конечна, и измерение этой скорости сделали более конкретными и ясными трудности, стоящие перед различными оптическими теориями. Первые методы определения скорости света, опиравшиеся на астрономические наблюдения, способствовали со своей стороны ясному пониманию чисто астрономических вопросов о затмениях отдаленных светил и о годичном параллаксе звезд. Точные лабораторные методы определения скорости света, выработанные впоследствии, используются при геодезической съемке. Теоретическое обоснование и экспериментальное исследование принципа Допплера в оптике сделали возможным решение задачи о лучевых скоростях светил или движущихся светящихся масс (протуберанцы, каналовые лучи) и привели к весьма широким астрономическим обобщениям. Сравнительное измерение скорости света в вакууме и различных средах послужило в свое время в качестве ехрег1теп1ит сгис1з для выбора между волновой и корпускулярной теориями света, а впоследствии привело к понятию групповой скорости, имеющему большое значение и в современной квантовой физике. Сравнение скорости распространения света с константой с максвелловской теории, обозначающей, с одной стороны, отношение между электромагнитными и электростатическими единицами заряда, а с другой — скорость распространения электромагнитного поля, сыграло важнейшую роль при обосновании электромагнитной теории света. Наконец, вопрос о влиянии движения системы на скорость распространения света и вся обширная совокупность связанных с ним экспериментальных и теоретических проблем привели к формулировке эйнштейновского принципа относительности — одного из самых значительных обобщений [c.417]

Одним из первых методов определения рассеивающей способности электролитов был метод Херинга-Блюма [1]. Ячейка Хе-ринга-Блюма представляет собой сосуд прямоугольного сечения, в котором между двумя плоскими катодами помещен дырчатый или сетчатый анод (рис. П-5). Первичное распределение тока в ячейке Херинга-Блюма соответствует отношению расстояний между катодами и анодом [c.69]

При первом методе определение длительности нормируемой операции производят расчетным путем по элементам, используя нормативы, представляющие собой расчетные величины продоллси-тельности выполнения отдельных элементов работы. Норму времени устанавливают в результате анализа последовательности и содержания действий рабочего и машины-орудия при наивыгоднейшем использовании ее эксплуатационных свойств. [c.19]

Существует два метода определения R - Первый (метод Геро- [c.60]

Системы снижения токсичности двигателей применяют в первую очередь для обеспечения санитарных норм на содержание вредных веществ в атмосфере объектов с ограниченным воздухообменом — производственных и складских помещениях, объектах строительства, рудниках, шахтах, карьерах, на городском маршрутном транспорте. Режимы использования двигателей в этих случаях определены сложившейся технологией проведения работ, заданным графиком движения и могут быть представлены в виде моделей эксплуатационных циклов работы двигателя и автомобиля (машины), аналогичных стандартизированным испытательным циклам. Нагрузочные и скоростные режимы работы двигателя в цикле могут быть определены либо непосредственным режимометрированием, либо аналитически, путем проведения тягового расчета автомобиля по заданным параметрам движения. По найденным режимам работы двигателя в поле токсической характеристики определяют часовые выбросы токсичных компонентов, а при необходимости, зная скорость движения автомобиля, и пробеговые выбросы. Непосредственное определение нагрузки двигателя в эксплуатационных условиях представляет собой трудоемкую экспериментальную задачу, поэтому целесообразно использовать аналитический метод определения нагрузки. [c.103]

Следует отметить, что процесс развития разрушения (рост трещины) можно представить как непрерывное зарождение макроразрушения (разрушения в объеме структурного элемента) в высокоградиентных полях напряжений и деформаций, возникающих у растущей трещины. Тогда ответственными за развитие разрушения являются по сути все те же локальные критерии разрушения (см. рис. В.1). Таким образом, если не рассматривать тело с трещиной как специфический объект исследований (чем традиционно занимается механика разрушения), а рассматривать трещину как концентратор напряжений, тО анализ развития разрушения в конструкции принципиально не будет отличаться от анализа разрушения в теле без трещины с использованием локальных критериев разрушения. Единственное отличие расчета зарождения разрушения в теле без трещины от расчета развития трещины в элементе конструкции заключается в методе определения НДС в первом случае НДС определяется непосредственно из решения краевой задачи, ва втором — на основании параметров механики разрушения. Очевидно, что это отличие не является принципиальным и связано с менее трудоемким способом расчета НДС у вершины трещины через параметры механики разрушения. В общем случае НДС у вершины трещины можно определить с помощью решения краевой задачи, например МКЭ. [c.8]

Графоана. штический метод определения ошибок положения механизмов применим также для определения ошибок механизмов с зазорами в низших кинематических парах и механизмов с высшими парами. В первом случае для определшшя ошибки положения необходимо знать, в каком направлении выбирается зазор. Это направление соответствует направлению действия реа1щии в кинематической паре, которое определяется при силовом расчете механизма. Рассмотрим, па-пример, механизм, показанный на рис. 9.4, д. Из-за наличия зазора 3 в центры цилиндрических элементов пары [c.113]

Несмотря на эти неудобства, оказывается, можно, предложить методы экспериментального определения оптических параметров металла. Первый метод был предложен Кундтом в 1888 г. Им были приготовлены тонкие призмочки из металлов с малым преломляющим углом, которые позволили пронести прямое измерение вещест-ьешюй и мнимой частей комплексного показателя преломления. [c.65]

Как видим, методы определения и расчета значений поверхностной энергии, имеющиеся в классической теории поверхностных явлений, весьма неопределенны и сопряжены со значительными трудностями Классический подход к иззщению поверхностей раздела и поверхностных явлений базируется на трактовке поверхностной энергии как меры недостатка энергии сцепления на моиомолекулярной поверхности, тогда как более реальным будет предположить, что существует некоторая переходная зона толщиной Д, в которой осуществляется специфическое фрактальное структурирование вещества материала при переходе из трех измерений в объеме в два измерения на поверхности. При этом по мере уменьщения значений фрактальной размерности структур вещества, заполняющего переходный слой, будет высвобождаться некоторое количество энергии. Интегральное значение энергии, содержащееся по толщине А поверхностного переходного слоя, является тем самым феноменом, носящим название поверхностной энергии. Таким образом объясняются повышенные значения поверхностной энергии, определяемые из эксперимента, по сравнению с вычисляемыми по правилу Стефана. Способностью активно поглощать и тем самым "запасать" энергию обладают именно фрактальные структуры, о чем уже говорилось в первой главе. [c.115]

Я перенес главу, посвященную основным фотометрическим понятиям, во введение, желая использовать правильную терминологию уже при описании явлений интерференции и оставив в отделе лучевой оптики лишь вопросы, связанные с ролью оптических инструментов при преобразовании светового потока. Заново написаны многие страницы, посвященные интерференции, в изложении которой и во втором переработанном издании осталось много неудовлетворительного. Я постарался сгруппировать вопросы кристаллооптики в отделе VIII, хотя и не счел возможным полностью отказаться от изложения некоторых вопросов поляризации при двойном лучепреломлении в отделе VI, ибо основные фактические сведения по поляризации мне были необходимы при изложении вопросов прохождения света через границу двух сред, с которых мне казалось естественным начать ту часть курса, где проблема взаимодействия света и вещества начинает выдвигаться на первый план. Я переработал изложение астрономических методов определения скорости света и добавил некоторые новые сведения о последних лабораторных определениях этой величины. Гораздо больше внимания уделено аберрации света. Рассмотрены рефлекторы и менисковые системы Д. Д. Максутова. Значительным изменениям подверглось изложение вопроса о разрешающей способности микроскопа я постарался отчетливее представить проблему о самосветя-щихся и освещенных объектах. Точно так же значительно подробнее разъяснен вопрос о фазовой микроскопии, приобретший значительную актуальность за последние годы. [c.11]

Метод прерываний (метод Физо). Первый экспериментальный метод определения скорости света земных источников был разработан в 1849 г. Физо. Схема опыта Физо изображена на рис. 30.4, а. Свет, распространяющийся от источника 5, частично отражается от полупрозрачной пластинки Р и направляется к зеркалу М. На пути луча располагается прерыватель света — быстро вращающееся зубчатое колесо К, ось которого 00 па-ра,ялелы1а лучу. Лучи света проходят через промежутки между зубьями, отражаются зеркалом М и направляются обратно через зубчатое колесо и пластинку Р к наблюдателю. [c.199]

В предыдущих главах, посвященных изложению основных теоретических положений динамики стержней, были даны методы вывода уравнений движения пространственнокриволинейных стержней, нагруженных переменными во времени распределенными и сосредоточенными силами. Наряду с мертвыми силами расс.матривались и другие возможные силы, которые могут зависеть от линейных и угловых перемещений и их первых производных по независимым аргументам. Были получены уравнения малых колебаний и изложены численные точные и приближенные методы определения частот и форм колебаний пространственно-криволинейных стержней. [c.164]

Первые попытки определения е. Первая попытка непосредственного определения величины элементарного заряда принадлежит ученику Томсона Д. Таунсенду. В 1897 г. он установил, что некоторые молекулы газа, выделяющиеся при электролизе с электродов, заряжены. Если пузырьки заряженного газа пропускать через воду, то при выходе его в воздух образуется устойчивое видимое облако. Полагая, что в насыщенном водяном паре каждый ион является центром конденсации и что число ионов равно числу капелек, Таунсеач определил электрический заряд в 1 см газа и число капелек воды, т. е. число ионов. Деление полного заряда на число ионов дает средний заряд одного иона. Метод основ111вался на большом числе предположений, что не позволило определить величину элементарного заряда со всей определенностью. [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...