Акустический анемометр

В настоящее время в экспериментальной практике используются разнообразные методы определения турбулентных характеристик потока. Однако все они могут быть разделены на две большие группы. К первой группе относят методы, основанные на введении в поток индикатора (пыль, мелкие частицы), по поведению которого можно сделать вывод о параметрах турбулентности. Это методы, основанные на эффекте Доплера (лазерный, акустический анемометры), методы мгновенной фоторегистрации, разнообразные оптические методы, методы электронных пучков и т. д. Указанные методы имеют небольшую разрешающую способность приборов, для них характерны трудности юстировки оптической системы, большой объем экспериментальной информации, а также определенные трудности расшифровки показаний аппаратуры. В то же время эти методы не искажают структуры потока и находят применение в тех случаях, когда другие методы неприменимы (например, при исследовании структуры вязкого подслоя). [c.257]

Автокорреляция 261 Агрегатный комплекс средства вычислительной техники 335 контроля и регулирования 335 электроизмерительной техники ЗЗб Адекватность 108, 112, 122, 123 Акустический анемометр 257 Амплитудно-фазовая характеристика 139 Амплитудно-частотная характеристика 138, 139 Анализ [c.355]

Для измерения пульсаций составляющих скорости потока в основном используются термоанемометры (тепловые анемометры сопротивления) акустические анемометры и анемометры с тензометрическими датчиками. На рис. 4-21 приведены блок-схемы тепловых анемометров сопротивления, а на рис. 4-22 — развернутая схема термоанемометра для измерения средних и пульсационных скоростей. [c.268]

Для уменьшения влияния изменений температуры окружающей среды на показания анемометра датчик акустического анемометра обычно выполняется по дифференциальной схеме. При этом время распространения звуковой волны от излучателя ко второму приемнику звука равно [c.268]

Существует несколько способов измерения разности времени в акустических анемометрах [c.268]

Блок-схема акустического анемометра. [c.120]

Помимо термоанемометров и акустических анемометров для измерения пульсаций скорости ветра иногда используются [c.439]

Акустический резонанс 242, 343 Анемометрия [c.385]

Акустические анемометры широко используются при микрометеороло-гических исследованиях в приземном слое атмосферы. Основными достоинствами их по сравнению с термоанемометрами являются высокая чувствительность и линейная зависимость показаний от скорости ветра. Акустический анемометр можно считать абсолютным прибором — его калибровка может быть осуществлена расчетным путем. [c.268]

С. Л. Зубковским (1962, 1963) при помощи акустического анемометра, и термоанемомет-рические измерения спектров пульсаций скорости ветра на больших высотах, выполненные Г. Н. Шуром (1962, 1964). Данные о частотных спектрах скорости в приземном слое атмосферы, полученные А. С. Гурвичем и [c.498]

Передающая апертура и приемники с входным диаметром 0,2 мм были разнесены на расстояние примерно 50—80 см. Переносные отражатели устанавливались в поле на расстоянии 100 м. На таких V-образных трассах можно уже не учитывать эффекты, связанные с двухкратным прохождением излучения по одним и тем же неоднородностям показателя преломления (см. гл. 7 и 8, [16]). Высота луча над подстилающей поверхностью составляла 1,5—2 м. Эксперимент сопровождался определением перпендикулярных каждой трассе составляющих скорости ветра и их флуктуационных компонент с помощью акустических анемометров фазового типа и модифицированного анеморумбометра М-49. [c.113]

Временные спектры поля скорости могут быть или определены численно (по записям пульсаций скорости или с помощью применения преобразований Фурье к эмпирическим временным структурным функциям), или же найдены непосредственно с помощью пропускания электрических сигналов, пропорциональных пульсациям скорости, через фильтры спектрального анализатора. Обширная программа таких непосредственных измерений временных спектров поля скорости атмосферной турбулентности была выполнена, в частности, в Институте физики атмосферы АН СССР. В этих измерениях датчиками служили акустические анемометры, описанные в п. 8.3 части 1 полученные с анемометров сигналы пропускались через 30 полосовых фильтров (с шириной полосы по пол-октавы) спектрального анализатора, описанного в работе Бовшеверова, Гурвича, Татарского и Цванга (1969). Программа измерений ьключала измерения в приземном слое воздуха (на высоте 1 и 4 м над степью) спектров пульсаций вертикальной компоненты скорости w (Гурвич (1960а, б 1962)) и горизонтальной компоненты скорости (по направлению среднего ветра) и (Зубков-ский (1962)), многочисленные измерения спектров w на разных высотах (вплоть до 3—4 км) с борта самолета (Зубковский (1963), [c.425]

Примерно такие же значения эксцесса были получены Гурвичем (1966) для производной du ldxi (точнее, для осредненного по отрезку длиной 8—10 см оси Ох значения du lox , где Нд—результат осреднения компоненты Ug вектора скорости по вертикальной базе акустического анемометра длиной 5 см) при измерениях в приземном слое воздуха на высоте 4 м. По его оценкам, в этом случае oj s 15-I-22, причем полученные значения, по-видимому, также являются оценкой снизу истинного эксцесса производной du lox . Еще ббльщие значения были получены (при помощи довольно грубых оценок см. ниже стр. 542) Гурвичем (1967) для эксцесса двух эмпирических распределений вероятностей пульсаций градиента температуры дТ/дх (точнее, разности значений температуры в двух близких точках) в одном случае этот эксцесс имел порядок 15, а в другом приближался к 1400 Последняя цифра, разумеется, пока должна считаться мало надежной, но тем не менее она заставляет думать, что истинная величина эксцесса производных гидродинамических полей при большом Re может оказаться чрезвычайно большой. [c.528]

С помощью акустического анемометра (описанного на стр. 439 части 1), электрического дифференциатора, квадратора (ток на выходе которого равен квадрату тока на входе) и спектрального анализатора Гурвич и Зубковский измерили временной спектр пульсаций е , [c.531]

Акустическое течение (акустический ветер ). По-ви-димому Фарадей (1831) первый обратил внимание на потоки воздуха, образующиеся при колебаниях мембраны. При таких колебаниях было обнаружено (Савар), что тончайший порошок (пудра) не собирается в узловых линиях, как это происходит с более тяжелыми частичками, например песчинками, образующими так называемые хладниевы ) фигуры. Порошок собирается н а д колеблюш,ейся мембраной в виде облачка, которое, спустя небольшой промежуток времени, распределяется над теми местами мембраны, где амплитуда колебаний максимальна. Фарадей объяснил это явление действием потоков воздуха, которые, по его мнению, должны возникать у мест с максимальной амплитудой колебаний мембраны. В вакууме, как оказалось, такого явления не происходит. Далее было обнаружено (Дворжак и независимо от нею Майер), что любой воздушный резонатор под действием достаточно мощного звука испытывает силу, направленную внутрь от его устья. Если соединить четыре легких резонатора и установить их наподобие чашечного анемометра на стальном острие, то под действием мощного звука их можно заставить вращаться. Среднее [c.369]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...