Рассеянное поле

Метод магнитной дефектоскопии основан на том, что при намагничивании детали, имеющей трещину, вблизи последней нарушается равномерность магнитного поля и возникает местное рассеянное поле утечки. Если затем нанести на поверхность детали какой-либо ферромагнитный порошок, то частицы его втянутся в поле утечки и создадут очертание скрытой или малозаметной трещины. [c.371]

УЗК волнистой поверхностью также определяется ее параметрами. Па этой основе установлена корреляция между параметрами Граничной поверхности (амплитудой h й периодом А) и характеристиками диаграммы направленности рассеянного поля. На рис. 93 показаны зависимости амплитуды отраженного сигнала от параметров граничной поверхности для биметалла, изготовленного взрывом. С увеличением А увеличивается число рассеянных пучков продольных и поперечных волн и уменьшаются углы между ними. С возрастанием h уменьшаются максимумы амплитуд рассеянных пучков и увеличивается относительная ширина диаграммы рассеянных полей. [c.287]

Другой метод контроля основан на определении отношения амплитуд донного сигнала и сигнала, полученного на одном из лепестков диаграммы направленности рассеянного поля, с последующим сравнением измеренных отношений для контролируемого изделия и образца. [c.288]

Применяя метод разделения переменных, можно получить выражения для рассеянного поля в виде суммы собственных функций, которая хорошо сходится лишь для рассеивателей небольших по сравнению с X размеров. Однако, применяя преобразование Ватсона для превращения суммы в контурный интеграл, из этих рядов можно получить асимптотическое разложение. Решение, как правило, получается в виде суммы двух членов, первый из которых представляет собой геометрооптический член, а второй —дифракционный, отвечающий за образование дифракционных полей одного из четырех типов. [c.35]

Рис. 2.7. Зависимость амплитуды рассеянного поля от волновых размеров отражателя

Рис. 2.S. Кривые изменения амплитуды рассеянного поля при точном (Q ) и приближенном коротковолновом расчетах

При больших углах падения точность можно повысить, применив метод краевых волн [13] или геометрическую теорию дифракции, учитываюш,ие влияние на рассеянное поле волн, дифрагированных на краях отражателя. В этом случае погрешность расчета при р , < 80°, т. е. вплоть до скользящего падения, не [c.108]

Формула определяет ослабление обратного сигнала от отражателя с гладкой криволинейной поверхностью и размерами, большими длины волны. Она описывает только зеркальную составляющую рассеянного поля. Если геометрия отражателя полностью определяется не более чем двумя радиусами, то они являются главными радиусами кривизны. Запишем формулы для расчета Q , таких отражателей, следующие из (2.9). [c.109]

Рис. 5.26. Зависимости напряжений сжатия от деформаций для композитов, состоящих из пластмассы и рассеянных полых стеклянных шариков (внизу приведены фотографии разрушенных экспериментальных образцов).

Указанное обстоятельство затрудняет измерение внешних геометрических параметров волокна. Положительным фактором является то, что в рассеянном поле содержится информация как [c.269]

Результирующее распределение рассеянного поля излучения определяется интерференцией всех указанных типов рассеянного волокном излучения. При учете интенсивностей различных компонент поля рассеянного излучения вокруг волокна можно выделить пять характерных зон, показанных на рис. 162. В зоне I распределение интенсивности определяется как дифрагированным излучением, так и интерференцией лучей = О и = 1 в зоне // распределение интенсивностей определяется в основном интерференцией лучей = О и = 1, так как интенсивность дифрагированного излучения и лучей = 3 в этой зоне значительно [c.272]

В разработанном в ЛИТМО лазерном дифракционном измерителе диаметра волокон ДИД-3 предусмотрена возможность преобразования интерференционного распределения в электрический сигнал как в области наибольшей эквидистантности интерференционного распределения в зоне II (значения углов фэ от 50 до 90° дают возможность производить измерения диаметра в широком диапазоне значений показателя преломления материала волокна, оставаясь в области наибольшей эквидистантности), так и в области центрального и бокового максимумов в зоне /. Смена зон анализа достигается за счет изменения угла облучения волокна лазерным пучком. Так же как и в описанном приборе ДИД-2, в приборе ДИД-3 производится автоматический анализ исследуемого участка распределения рассеянного поля излучения и результат измерения может выводиться как в цифровом, так и в аналоговом виде. [c.276]

Суммы, входящие в ф-лы для рассеянных полей, являются комплексными выражениями, к-рые в данной направлении (6, ср) обладают разя, фазами. Это означает, что рассеянный свет эллиптически поляризовав (падающий — линейно), причём эта поляризация в j разных направлениях различна. Первая электрич. парциальная волна поляризована линейно. Линейная поляризация будет в общем случае в направлениях Ф — о и ф = л/2. Этот важный вывод из М. т, многократно проверялся и подтверждался в опытах с коллоидными растворами. [c.132]

Р. в. ва стохастических (случайно распределённых) возмущениях сред или границ раздела. Иногда под Р. в. понимается именно такой тип рассеяния. Если облако дискретных хаотически расположенных рассеивателей достаточно разрежено, при расчёте рассеянных полей можно пользоваться приближением однократного рассеяния, т. е. первым приближением метода возмущений (см. Борновское приближение, Возмущений теория). Это приближение справедливо в условиях, когда ослабление падающей, волны из-за перехода частя её энергии в рассеянное поле незначительно. В этом случае диаграмма направленности рассеяния плоской волны от всего облака рассеивателей совпадает с индикатрисой, рассеяния отд. частицы. При наличии движения рассеивателей частотный спектр рассеяния первоначально монохроматической волны изменяется ср. скорость движения рассеивателей определяет сдвиг максимума спектра, а дисперсия её флуктуаций — уширение спектра рассеянного излучения в соответствии с Доплера эффектом. При рассеянии эл.-магн. волны происходит также изменение поляризации. [c.266]

При индукционном методе для регистрации магнитных полей рассеяния, образующихся около дефектов в намагниченной детали, используют катушку, которую двигают вдоль шва с постоянной скоростью. Магнитным полем детали в катушке наводится электродвижущая сила (ЭДС). В местах рассеяния поля ЭДС изменяется - образуется электрический сигнал, по которому судят о дефекте. Катушка намотана на сердечнике из металла с высокой магнитной проницаемостью - вместе они составляют магнитную индукционную головку. Она проще феррозонда, так как не требует генератора для питания. Метод отличается повышенной надежностью, может работать в сильных магнитных полях, однако требует перемещения магнитной головки с постоянной скоростью вдоль направления магнитного поля, при этом щель рабочего зазора в сердечнике должна быть перпендикулярна к направлению движения. Поэтому его рационально применять в массовом производстве (при большой длине швов). Индукционный метод используется, например, для контроля сварных труб, перемещающихся относительно индукционной головки. Магнитные методы контроля широко применяются для ферромагнитных материалов, преимущественно для обнаружения поверхностных и подповерхностных дефектов в стыковых швах. Достоинства магнитных методов высокая производительность, безвредность, экономичность. Основные недостатки усиление шва существенно снижает чувствительность магнитных методов контроля. Объемные включения выявляются хуже, чем плоские трещиноподобные. [c.356]

Для характеристики рассеянного поля вместо величины А (д) здесь удобно ввести, как и в квантовой теории рассеяния [8], амплитуду рассеяния / (п) в направлении единичного вектора п = г/г. Тогда волновое поле вдали от рассеивателя и границы раздела имеет вид [c.56]

Диспергирующее магнитное поле создается с помощью электромагнита или постоянного магнита, изготовленного из сплава типа магнико или альнико. Магнито-провод по возможности изготавливают Ш-образной формы, так как по сравнению с П-образной формой он имеет несколько более короткую среднюю длину магни-топровода, что позволяет сконструировать магнит с меньшими рассеянными полями. [c.83]

В описываемом приборе рассеянные потоки на входе и. выходе поля ионных пучков в магнитное поле замкнуты с помощью регулируемых магнитных шунтов (рис. 6,8) и экранированы на большой части ионного пути, лежащего вне межполюсного зазора. Крутизна падения напряженности рассеянного поля меняется в зависимости от расстояния между срезами полюсных наконечников и шунтом. Это свойство используется для регулировки величины и формы поля рассеяния. Для более плавной настройки шунтов полюсные наконечники имеют срезы, равные половине межполюсного зазора, отсчитанные от идеальной границы поля, т. е. вдвое [c.155]

ГОЛОГРАФИЯ АКУСТИЧЕСКАЯ — интерференционный метод записи, воспроизведения и ареобразования звуковых полей. Методы Г. а, используются в зеуко-еидении — получении изображений объектов с помощью акустич. вола, для получения амплитудно-фазовой структуры отражённых и рассеянных полей, измерения характеристик направленности акустич. антенн, пространственно-временной обработки акустич. сигналов. [c.512]

ДИФРАКЦИЯ ЗВУКА — отклонение распространения звука от законо) геометрической акустики, обусловленное его волновой природой. Результаты Д. з,— расхождение У 3-пучков при удалении от излучателя или после прохождения через отверстие в экране, загибание звуковых волн в область тони позади препятствий, больших по сравнению с длиной волны л, отсутствие тени позади препятствий, малых по сравнению с к, и т. п. Звуковые поля, создаваемые дифракцией исходной волны на препятствиях, помещённых в среду, на неоднородностях самой среды, а также па неровностях и неоднородностях границ среды, наа. рассеянными полями (см. Рассеяние звука). Для объектов, на к-рых происходит Д. 3., больших по сравнению с X, степень отклонений от геом. картины зависит от значения волнового параметра Р=Укг11), де D — поперечник объекта (папр., поперечник У 3-излучателя или пре- [c.667]

Наиб, усиление испытывает такая волна Е (х, у), локальные максимумы к-рой всюду в пространстве совпадают с максимумами волны (3-, у). В процессе распространения из-за дифракции и интерферепции каждое из полей Е х, у, г) и х, у, я) меняет свою поперечную структуру. Если эти изменения достаточно глубоки, то единств, возможность сохранить во всём объёме согласованность неоднородностей интенсивности при их встречном распространении состоит в том, чтобы рассеянное поле Е). х, у, я)ехр(1А я) было сопряжённым к возбуждающему полю у, я)ехр( — я). В этих условиях интеграл перекрытия (3) для рассеянной волны вида Е [х, у, z) — А х)Е 2 х, у, я), т. е. обращённой к падающей, оказывается в 1,5—2 раза больше, чем для всех остальных необращённых конфигураций рассеянных волнЕ (л , у, я). Из-за огромного общего усиления (е 2 10 ) даже относительно небольшое [c.390]

При рассеянии волн на изменяющейся во времени границе раздела, возмущения к-рой можно представить в виде суперпозиции бегущих плоских волн с волновыми векторами р и частотами П(р), происходит изменение частоты рассеянных волн по сравнению с частотой падающей волны <о. В борновском приближении спектр рассеянного поля в зоне Фраунгофера состоит из двух комбинац. частот [c.269]

Затухание поверхностных волн [ImQ(p) 0 , а также след, порядки в ММВ отражаются в расширении спектра рассеянного поля и появлении др. комбинац. частот. [c.269]

Метод малых наклонов (ММЫ) применяют для расчёта Р. в. на с. п. с неровностями произвольной высоты, но достаточно пологими (у 1). Для низких неровностей ММН приводит к ф-лам ММВ, для высоких — к МКП. Первый член ряда по уо получается из ф-лы (1) борновского приближения для а (определённого для полного рассеянного поля, а не только флуктуа-циовного) заменой [c.269]

При Р, 3, на крупных плавных неровностях (Р 1) поперечное сечение рассенпия а, пропорц. плотности вероятности наклонов неровностей и не зависит от частоты звука индикатриса рассеяния при этом имеет максимум в зеркальном направлении с угл. шириной, пропорциональной среднеквадратичному значению наклонов неровностей. При Р. з. на неровных поверхностях со сложным спектром неоднородностей рассеянное поле в направлениях, близких к направлению зеркального отражения, определяется в основном крупномасш-табны.ми компонентами неровностей, а поле в обратном (локационном) направлении обусловлено гл. обр. мелкомасштабными неровностями. [c.270]

Временная изменчивость рассеивателей ириводит к расширению частотного спектра рассеянного поля, Tипuчны ( примером может служить Р, з. на взволнованной морской поверхности и внутр. волнах в атмосфере и океане. Ряд особенностей имеет Р. з. на дне океана. В мелководных районах Р, з, обусловлено гл, обр, флуктуациями показателя преломления и плотности в толще подводных осадков, В широком диапазоне частот (1—100 кГц] а, для рассеяния в обратном направлении не зависит от частоты звука, его угл. зависимость близка к закону Лом.меля — Зеелигера соз0. В глубоком океане осн. вклад в Р. з. дают неровности донного рельефа. [c.270]

При Р, 3. на периодически неровных пли нериоди-чески неоднородных поверхностях рассеянное поле состоит ИЗ суперпозиции плоских волн (дпфракц. спектров разл. порядка), распространяющихся в дискретных направлениях, определяемы.х условием Брэгга. Если период неровностей (неоднородносте ) меньше половины длины звуковой волны, то амплитуды всех рассеянных волн (помимо зеркально отражённой волны) экспоненциально убывают при удалении от поверхности и рассеянное поле сосредоточено вблизи поверхности (ближнее поле). [c.270]

Информацию о связи поляризаций и фаз падающей рассеянной волн даёт матрица рассеяния. Применяются два типа матриц одни связывают векторные величины-амплитуды падающей и рассеянной вола, другие связывают тензорные величины — Стокса параметри или элементы квантовых матриц плотности падающего в рассеянного полей. Первые матрицы применяются для описания когерентного рассеяния, вторые — при описании Р. с, частично когерентных световых потоков или потоков с меняющейся степенью когерентности. В случае изотропного Р. с. матрицы рассеяния зависят только от угла между кик — угла рассеяния 0. [c.278]

Лазерная техника дала возможность довести спектральное разрешение излучения до 10 см". Это позволило пзучать Р. с. от медленно движущихся частиц с целью установления их распределения по скоростям (доплеровская лазерная анемометрия) и разрешить тонкие особенности спектров рассеяния с помощью спец, разработанных методов оптич. гомодинирования и гетеродинирования (с.м. Детектирование света). Отличие этих методов от траднциоявых состоит в анализе ве частотных спектров рассеянного поля, а спектров его интенсивности. Этот вариант нелинейной спектроскопии Р. с. даёт возможность исследовать высшие корреляторы поля (см. Квантовая оптика), что представляет большой интерес, т, к, статистика рассеянного излучения несёт информацию о строении веществ и процессах, происходящих в них. [c.282]

На степень неоднородности магнитного поля влияют такие факторы, как рассеянное поле на границах полюсных наконечников электромагнитов, неодинаковое сопротивление разных участков магнитопровода и неоднородность магнитных характеристик материала магнитопровода. Первый фактор существен при сравнительно небольшом отношении ширины полюсового наконечника [c.154]

Конструкция магнита и принцип действия механизма регулировки неоднородности поля приведены на рис. 6.6. Дифференциальный винт предназначен для точной установки величины зазора между полюсами. Один поворот винта изменяет зазор на 0,05 мм. На рис. 6.7 приведена зависимость напряженности магнитного поля в межпо-люсном зазоре от радиуса. Экспериментальная и расчетная кривые 1на участке радиуса 145—155 мж практически совпадают, далее, вблизи границ полюсных наконечников, резко сказываются рассеянные поля. [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...