Квантовая теория рассеяния

С помощью квантовой механики была построена теория атомов, объясняющая их свойства и вскрывающая физ. смысл периодич. системы элементов Менделеева. Была объяснена хим. связь, в т. ч. понята природа ковалентной хим. связи заложены основы теории твёрдого тела, построена квантовая теория рассеяния, применимая для столкновения частиц в тех случаях, когда законы классич. механики оказываются несостоятельными. [c.316]

Для характеристики рассеянного поля вместо величины А (д) здесь удобно ввести, как и в квантовой теории рассеяния [8], амплитуду рассеяния / (п) в направлении единичного вектора п = г/г. Тогда волновое поле вдали от рассеивателя и границы раздела имеет вид [c.56]

Более глубокая аналогия существует между методом отбора решений уравнения Лиувилля с помощью бесконечно малого источника и методом, который применяется в квантовой теории рассеяния для формулировки граничных условий к уравнению Шредингера [83]. [c.119]

Г. Граничные условия в квантовой теории рассеяния [c.155]

Полное сечение рассеяния (7 Е) следует из (2а) в результате интегрирования по телесному углу. Отметим, что математический аппарат квантовой теории рассеяния приводит к сечению ва(Е) в форме интегралов по фазовому объему рассеянных частиц в терминах интегралов [c.135]

Обычно в квантовой электродинамике используется описание поля с помощью операторов рождения и уничтожения фотонов а , 0]с, независящих от времени (шредингеровское представление). При этом конечным результатом квантовой теории рассеяния, который сравнивается с экспериментом, является вероятность перехода в единицу времени или сечение рассеяния. В 6.1 будет использован этот традиционный для квантовой механики путь, на основании которого в 6.2 и 6.3 будут рассчитаны основные энергетические характеристики ПР. Рассмотрение общих статистических свойств рассеянного поля будет проведено в 6.4 с помощью уравнений Гейзенберга для (t) и эффективно трехфотонного гамильтониана. В результате моменты поля рассеяния будут определены через квадратичную матрицу рассеяния (МР) в духе обобщенного закона Кирхгофа (ОЗК). [c.175]

Монография известного американского ученого Р. Ньютона посвящена систематическому изложению современной классической и квантовой теорий рассеяния, лежащих в основе описания экспериментов, посредством которых мы получаем основную информацию о многих явлениях атомной и молекулярной физики, электромагнетизма, физики элементарных частиц и т. д. Книга содержит все исходные положения, методы, а также основные результаты современной теории. По характеру изложения это учебное пособие, включающее большое количество задач имеется обширная библиография. Изложение ведется на высоком научном и педагогическом уровне. Особенно полно рассмотрены задачи неупругого рассеяния. [c.4]

В качестве введения в начале книги изложена классическая теория рассеяния электромагнитных волн и частиц (гл. 1—5) эти разделы очень полезны, так как позволяют установить естественную связь между классической и квантовой теориями рассеяния. Интересно отметить, что при изложении классических задач автор широко пользуется аналогиями с понятиями и методами, развитыми в квантовой теории. При этом он справедливо отмечает, что использование квантовомеханических представлений для многих современных физиков более привычно, чем чисто классический подход. [c.6]

Эту книгу нужно читать последовательно, с самого начала. Другими словами, всякий, желающий изучить по нашей книге теорию рассеяния, не должен начинать чтение с гл. 6, даже если он интересуется одной лишь квантовой механикой. Этого не следует делать по той причине, что физические идеи, а также конкретные представления и понятия, которые лежат в основе более мощного математического аппарата первых двух глав части П1, вводятся и обсуждаются ранее. Без предварительного ознакомления с этим материалом гл. 6 и 7 могут показаться слишком абстрактными. Конечно, многое из материала первых глав в дальнейшем опять подвергается обсуждению в квантовомеханическом аспекте, однако я хочу настоятельно предостеречь читателя от изучения квантовой теории рассеяния путем прочтения одной [c.9]

Книга не претендует на роль энциклопедии по теории рассеяния многие значительные разделы теории рассеяния в нашем изложении опущены. Наиболее важный из них — большая часть релятивистской квантовой теории рассеяния. Этот раздел не включен в книгу главным образом потому, что методы исследования релятивистского рассеяния в настоящее время совершенно отличаются от методов, принятых в излагаемых здесь теориях. Еще не пришло время для написания книги, посвященной этой проблеме, которая представляла бы собой нечто большее, чем простой литературный обзор (но, разумеется, меньшее, чем оригинальный и революционный научный труд). Поэтому весь этот раздел автор не включил в книгу. Исключение составляют применяемая в некоторых местах релятивистская кинематика, обсуждение лоренц-инвариантности сечений и т. д. [c.10]

Аналогичного типа соотношения в квантовой теории рассеяния обычно называют оптической теоремой ). Это название использовано нами и здесь. [c.31]

К 2, п. 2. Впервые 8-матрица была введена в квантовой теории рассеяния независимо Уилером [900] и Гейзенбергом [372]. [c.59]

Использование функций Грина, соответствующих рассматриваемым граничным условиям, является обычным методом решения задач электродинамики. Однако обычно функции Грина используют при рассмотрении задач отыскания потенциалов или задач дифракции для случая идеально проводящих границ раздела или им подобных. Ниже мы разовьем метод, который обычно применяется в квантовой теории рассеяния, с такими изменениями, чтобы его можно было использовать в случае рассеяния электромагнитных волн. [c.102]

В квантовой теории рассеяния амплитуда рассеяния может иметь полюсы в верхней полуплоскости -плоскости. Почему она не имеет полюсов в случае рассеяния электромагнитных волн [c.119]

В то же время квантовая теория рассеяния значительно сложнее, чем любая из двух теорий, изложенных в предыдущих главах, так как она значительно богаче по числу и разнообразию описываемых явлений природы. С самого начала важно рационализировать изложение, с тем чтобы за деталями конкретных явлений не потерять из виду присущие им всем общие характеристики. Как всегда в физике, это достигается ценой использования более абстрактного математического языка. В данном случае необходимым математическим аппаратом являются теория гильбертова пространства и функциональный анализ. [c.143]

Тесная связь идей и методов квантовой теории рассеяния с идеями и методами, изложенными в первых двух частях настоящей книги, избавляет нас от необходимости предпосылать переходу к абстрактной и общей формулировке задачи рассеяния вводные пояснения и конкретные физические примеры. Читателю придется лишь вспомнить те части первых пяти глав, в которых процесс рассеяния описывается в общем виде. Соответствующее описание можно найти главным образом в гл. 1, 3 (особенно в п. 1 и 5), гл. 2, 2 и 3 и гл. 5, 2. Конкретные детали, например выражения для амплитуды рассеяния, конечно, будут выведены в новом контексте. Однако общие физические идеи остаются весьма близкими. Ниже мы их вкратце суммируем. [c.143]

К 1. Метод Ватсона в квантовой теории рассеяния первым использовал Редже [708] (см., однако, работу Фогта и Ванье [876]). В последние годы метод широко и успешно применялся и ему посвящена обширная литература. Полную библиографию, а также более детальное, чем здесь, изложение можно найти в книге Ньютона [653] см. также [292, 671, 799]. Рассмотрение в рамках теории ii-матрицы дано недавно в работе [733]. [c.385]

Из квантовой теории рассеяния известно, что при малых энергиях рассеяние частицы на потенциале не зависит от формы этого потенциала, а определяется только одним параметром, зависящим от потенциала, — длиной рассеяния а. Полное эффективное сечение рассеяния при малых энергиях равно 4яо . Поэтому, грубо говоря, а представляет собой эффективный диаметр области действия потенциала. Можно также сказать, что при малых энергиях рассеяние на потен- [c.300]

С точки зрения квантовой теории рассеяние света на звуке можно рассматривать как неупругое столкновение фотонов с фононами, при котором происходит либо уничтожение фотона и рождение фонона (рассеяние с понижением частоты, или стоксово рассеяние), либо уничтожение фонона и рождение фотона (рассеяние с повышением частоты, или антистоксово рассеяние). При этом законы сохранения энергии и импульса фотонов и фононов имеют вид [c.343]

Квантовая теория рассеяния света была построена Таммом [148]. Из теории Тамма следует, что для коэффициента рассеяния стоксовой компоненты (со — й) можно получить выражение [c.97]

Квантовая теория рассеяния света и непрямые междузонные переходы. Предположим для определенности, что в непрямом переходе фонон рождается. Тогда альтернативам (12.3.12) и (12.3.13) отвечают соответственно матричные элементы [c.286]

Квантовая теория рассеяния. В квантовой теории упругое рассеяние и неупругие процессы описываются иатричныыи элементами 5-матрицы, или матрицы рассеяния (амплитудами процессов),— комплексными величинами, квадраты модуля к-рых пропорц. сечениям соответствующих процессов. Через матричные элементы 5-матрицы выражаются фпз. величины, непосредственно иэмеряе.иые на опыте сечение, поляризация частиц, симметрия, компоненты тензора корреляции поляризаций и т. д. С др. стороны, эти матричные элементы могут быть вычислены при определ, предположениях о виде взаимодействия. Сравнение результатов опыта с тео-ретпч. предсказаниями позволяет получить информацию о взаимодействии. [c.271]

Квантовая теория рассеяния света. Последоват. описание Р. с. возможно только квантовой теорией взаимодействия света с веществом (в квантовой электродинамике). В этой теории элементарный акт Р. с, трактуется как поглощение веществом падающего фотона с энергией Я<о, импульсом Як и ноляризацией ц, а затем спонтанное испускание рассеянного фотона с энергией йш, импульсом Йк и поляризацией х. Вместе с таким процессом идёт и другой, когда вначале испускается фотов с характеристиками йм, йк и /л (рассеянный), а затем поглощается падающий. Оба процесса наглядно изображаются соответствующими диаграммами Фейнмана (рис. 1), в к-рых квантовые состояния [c.277]

Кроме четырехмерных векторов, тензоров и спиноров, имеется еще широкий класс существенно иных, не сводящихся к перечислешгым выше, но также ковариантных относительно Л. п. величин, обладающих бесконечным числом ко.мпонент. 1 величинам такого рода относятся, нанр., волновые ф-щп1 (векторы состояния) релятивистской киантовой теории (см. Квантовая теори.а полей) и т. н. тензорные моменты, определяющие поляризационные состояния частиц в релятивистской квантовой теории рассеяния. Напр., вектор поляризации / частицы с импульсом р, энергией Ё и массой т при Л. п. к системе координат, движущейся со скоростью г имеет вид [c.18]

Предлагаемая вниманию читателей книга де Альфаро и Редже посвящена главным образом последовательному изложению результатов имевшего место в последние годы быстрого развития формальной нерелятивистской квантовой теории рассеяния. При этом формальной названа та область теории рассеяния, в которой не ищутся количественные решения конкретных физических задач с определенными потенциалами взаимодействия, а лишь устанавливаются основные общие характеристики амплитуд, следующие в основном из их аналитических свойств. К числу таких общих характеристик относятся, в частности, асимптотическое поведение при больших энергиях и больших передаваемых импульсах, пороговое поведение, дисперсионные соотношения и представление Мандельстама, соотношение между связанными состояниями и резонансами сюда можно также добавить обратную задачу восстановления потенциала по фазам рассеяния. [c.5]

Разнообразные области применения, многочисленность приближенных подходов в конкретных задачах были причиной того, что результаты нерелятивистской квантовой теории рассеяния представлялись в различных монографиях и учебных курсах в виде отдельных разделов общего описания определенного круга физических явлений. Примерами могут служить ставшие теперь классическими монографии Мотта и Месси и Блатта и Вайскопфа ), посвященные в основном соответственно атомно-молекулярной и ядерной физике. [c.5]

Однако вплоть до совсем недавнего времени теория рассеяния не занимала подобающего места в программе университетских курсов теоретической физики. Хотя большинство существующих руководств по квантовой механике содержит главы по теории рассеяния, до сих пор существовала только одна книга (да и та многолетней давности), целиком посвященная теории атомных столкновений,— это книга Мотта и Месси Теория атомных столкновений ). Количество журнальных статей по теории рассеяния, наоборот, чрезвычайно велико. Лишь в самое последнее время положение начало изменяться и появились две новые монографии по квантовой теории рассеяния. [c.9]

Задача этого и следующего параграфов - переход от дифференциальньгх уравнений для поля деформаций й (дг) (или для любого другого поля) к интегральным уравнениям технически очень проста. Она решается с помощью выбора соответствующей функции Грина. К сожалению, этот выбор неоднозначен, и для решения этой проблемы в научной литературе привлекаются дополнительные и очень глубокие физические принципы (принцип причинности [27], принцип предельного поглощения [28], условия излучения Зоммерфельда [29] в теории дифракции, правила обхода Ландау [30] в теории бесстолкновительной плазмы, условия временного сглаживания волновой функции Геллманна-Гольдбергера в квантовой теории рассеяния [31], граничные условия Боголюбова [32] в кинетической теории газов). Мы покажем, что без всего этого можно обойтись, поскольку однозначный выбор функции Грина определяется заданным направлением времени, непрерывностью спектра возбуждений бесконечной среды, гладкостью корреляционных функций случайных неоднородностей и условием ослабления корреляций [33]. [c.57]

Квантовая теория рассеяния. В квант, теории упр, рассеяние и неупр. процессы описываются матричными элементами 5-матрицы, или матрицы рассеяния (амплитудами процессов),— комплексными величинами, квадраты модуля к-рых пропорц. се- [c.622]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...