Корреляция рассеянного поля пространственная

Корреляция рассеянного поля пространственная 101 Косинус угла рассеяния средний 197 Коэффициент использования апертуры 90 [c.275]

Предположим, что случайная среда движется со скоростью V без изменения своей пространственной структуры, причем скорость V остается почти постоянной в течение времени корреляции рассеянного поля. Тогда флуктуации П[ должны зависеть от г и / следующим образом [c.92]

Пространственная корреляция рассеянного поля [c.101]

В заключение параграфа рассмотрим качественно вопрос о пространственной корреляции рассеянных полей. В гл. 1 было установлено, что в случае статистически однородной турбулентности имеет место формула [c.155]

Пространственный радиус корреляции рассеянного поля при цоперечном разнесении точек наблюдения Аг гА0 = Яг/L, [c.533]

Из (1.3.2) следует, что размеры области, в которой значения фона коррелированы между собой, определяются величиной поля зрения и они оказываются тем меньше, чем больше область Шп. В то же время размеры корреляционной области для комплексных амплитуд поля, рассеянного шероховатым объектом, обратно пропорциональны величине телесного угла Юоб. ограничивающего этот объект. Часто (Ооб<С(Оп. Тогда пространственный радиус корреляции флуктуаций фона существенно меньше радиуса корреляции сигнального поля. Это обстоятельство позволяет считать рассеянный фон д-коррелированным по плоскости наблюдения. Обаэ1начая [c.42]

В разл. агрегатных состояниях характер флуктуаций различный, II в соответствии с этим различается Р. с. в них. В разреженных газах е = 1 4лар, где 1/р — объём, приходящийся на одну молекулу, а а — её поляризуемость. Флуктуации 8 определяются флуктуациями р. Пространственное взаимное положение частиц в газе статистически независимо, поэтому длину корреляции можно считать нулевой. Это означает, что фаза волны, рассеянной отд. частицей, не связана с остальными и интерференц, эффекты несущественны. Поэтому интенсивность рассеянного света равна сумме интенсивностей полей, рассеянных отд. молекулами. Если молекулы оптически анизотропны, то интенсивность рассеяния на каждой зависит от её ориентации относительно вектора поляризации падающего света. Поэтому, как и в случае отд. молекул, картина Р. с. в среде зависит от его поляризации. Рассеяние неполярнзованного падающего излучения описывается коэф. рассеяния [c.281]

Существо методов спекл-интерферометрии состоит в регистрации субъективных спекл-структур с последующим наблюдением в световом поле, рассеиваемом этими спекл-структурами при освещении их восстанавливающей волной, интерференционных полос (так называемых полос корреляции интенсивности), возникающих в результате суперпозиции (и интерференции) двух диффузно рассеянных волн. Обычно для наблюдения таких спекл-интерферограмм необходимо проводить пространственную фильтрацию поля, рассеиваемого двукратно зкспонированной спекло-граммой. [c.113]

Итак, явление КР позволяет, в принципе, изготовлять состояния поля с коррелированными разночастотными модами, причем в отличие от ПР или ГПР характер корреляции можно непрерывно изменять от чисто квантовой до чисто классической. Абсолютная скорость совпадений увеличивается при уменьшении сдвига частоты со (см. (2)), когда в пределе КР переходит в молекулярное рассеяние на флуктуациях ориентации и концентрации молекул. Очень сильное рассеяние происходит в мутных средах, содержащих взвесь макрочастиц, а также в однородных средах при фазовых переходах критическая опалесценция). При этом, однако, рассеяние квазиупруго (а),- 0) и спектральное разделение а- й -компонент невозможно. Для пространственного разделения коррелирующих полей при квазиупругом рассеянии можно использовать двухлучевую накачку и, в частности, стоячую волну. В последнем случае свет, упруго рассеиваемый в противоположные стороны (под произвольным углом к накачке), должен флуктуировать синхронно. Такой экспериментальный метод может дать дополнительную информацию о кратности рассеяния, функции распределения частиц и др. [c.246]

Вторая часть монографии посвящена микроскопическому описанию трещиноватых упругих и пороупругих сред и проблеме рассеяния волн на случайных неоднородностях. Основное её содержание сводится к применению методов квантовой теории поля и диаграммной техники Фейнмана [1] для вычисления усредненного поля деформахщй и его среднеквадратичных флуктуаций в трещиноватых упругих и пороупругих средах. Физическая мощь этих методов обусловлена тем, что они не связаны никакими ограничениями со стороны длин и частот распространяющихся в среде волн, ни с характером распределения случайных и регулярных неоднородностей. Математическая их мощь заключается в том, что они позволяют получить точные уравнения для одночастичной и двухчастичной функций Грина, контролирующих динамику усреднённого поля деформаций и его двухчастичной (парной) функции корреляций, и, в частности, амплитуду и энергию распространяющихся, отраженных, преломленных и рассеянных волн. Ядра этих уравнений (массовые операторы) нелокальны во времени и пространстве, их преобразования Фурье являются комплексными функциями частоты и волнового вектора. Тем самым они учитывают временную и пространственную дисперсию сейсмических и акустических волн и полностью определяют их спектр и затухание в трещиноватых упругих и пороупругих средах. К сожалению, эти ядра не могут быть вычислены точно (что было бы эквивалентно решению проблемы многих тел), и для их приближенного расчёта разработана диаграммная техника, позволяющая просуммировать бесконечную последовательность наиболее важных членов ряда, отвечающих за тот или иной процесс взаимодействия волн со средой. [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...