Спектр особенности

Возможности такой локализации посредством уменьшения т ограниченны, так как при этом спектр занимаемых импульсом частот расширяется за счет высокочастотных составляющих. Однако эта часть спектра особенно быстро затухает в крупнозернистых материалах, поэтому в данном случае целесообразно применять колоколообразные импульсы с высокочастотным заполнением, характеризующиеся наиболее узким спектром при заданной длительности. [c.293]

Наши знания о структуре и свойствах молекул основаны главны.м образом на данных анализа спектров. Особенно большое значение имеют спектры комбинационного рассеяния и инфракрасные. Представление [c.65]

На рис. 1-2 и 1-3 показано, как изменяется спектральная степень черноты в полосах поглощения углекислого газа (Я) и водяного пара (Я) в зависимости от толщины слоя L и давления р при двух температурах 1200 и 2400 К. Как видно из кривых, увеличение толщины слоя L приводит к повышению спектральной степени черноты и уширению полос поглощения СОа и НаО, особенно на крыльях полос, преимущественно в сторону длинноволновой области спектра инфракрасного излучения газов. Влияние давления на спектр полос поглощения СОа и HjO аналогично по характеру влиянию толщины слоя. Как и увеличение толщины слоя газа L, увеличение давления газа р приводит к уширению полос поглощения в сторону длинноволновой области спектра, особенно на крыльях полос. Наиболее сильно изменение давления и толщины слоя газа сказывается на спектральной степени черноты водяного пара (X). [c.20]

При оптимальном законе изменения магнитного поля в процессе развертки масс-спектра запись спектра особенно для небольшого диапазона разности масс в достаточной степени линейна по массам [20, 21]. Приведенная формула (4.14) справедлива именно при выполнении этого условия, в противном случае требуется интерполяция по более широкому участку масс-спектра. [c.124]

В предыдущих параграфах описаны характеристики фоторефрактивных кристаллов, использование которых позволило реализовать большое число различных типов лазеров на динамических решетках. В данном параграфе мы рассмотрим другие нелинейные среды, на которых реализован ряд генераторов. Наибольшее число результатов относится к видимой области спектра, хотя в последнее время большой интерес проявляется к инфракрасной области, в частности 10,6 мкм, где имеются импульсные и непрерывные лазеры на СОг. Описываемые ниже среды находят применение и в этой области спектра, особенно полупроводниковые кристаллы и среды с тепловой нелинейностью. [c.55]

При регистрации спектров, особенно узких линий вращательной структуры, спектральный прибор может существенно искажать спектр. В результате теряется разрешение, уменьшается интенсивность линий, смещается. максимум линии, искажается ее контур и т. д. Степень искажения спектра зависит не только от [c.127]

Присутствие в стеклах большого количества закиси железа резко повышает их поглощающую способность в инфракрасной области спектра. Малое поглощение инфракрасных лучей свойственно кварцевым и халькогенидным стеклам. Избирательное поглощение в видимой части спектра особенно сильно проявляется у цветных стекол, содержащих в своем составе окрашивающие их окислы или компоненты. Такие стекла в результате неодинакового поглощения ими видимых лучей с разными длинами волн обладают различным спектральным пропусканием и в проходящем белом свете оказываются окрашенными в разные цвета (табл. II. 5). [c.179]

Тот вывод, что наблюдаемые в эмульсиях фототоки вызваны самими первичными фотоэлектронами, или по меньшей мере пропорциональны их числу, основывается главным образом на существовании тесной связи между спектральным распределением фототока [7] и фотографической чувствительности в видимой области спектра. Особенно важен наблюдаемый параллелизм между влиянием сенсибилизирующих красителей на эти два явления. Так же как в случае фотографической чувствительности, лишь адсорбированные красители расширяют область фотоэлектрической чувствительности в сторону длинных волн, причем такое расширение наблюдается только в том случае, если они являются оптическими сенсибилизаторами для фотографического эффекта. [c.327]

Фотоэмульсия по сравнению с фотоэлектрическим приемником обладает меньшей чувствительностью, так как квантовый выход фотокатода, как правило, значительно больше квантового выхода фотоэмульсии. Кроме того, большинство фотоэлектрических приемников линейно и поэтому они не требуют сложной предварительной калибровки, которая неизбежна при применении фотоэмульсии. Это обстоятельство заставляет отдавать предпочтение фотоэлектрическим приемникам всегда, когда необходимо измерить яркости небольшого числа участков спектра. Однако в тех случаях, когда нужно зарегистрировать одновременно значительную область спектра, особенно от импульсного источника с тем, чтобы изучить распределение энергии в ней, а также точно измерить длины волн, обычно целесообразнее применять фотоэмульсии. [c.211]

Для изучения органических веществ, в том числе электроизоляционных, в последнее время большое значение приобрела инфракрасная спектроскопия. Изучение спектров поглощения в инфракрасной области дает возможность делать важные заключения о химической природе и строении материалов, о происходящих в них изменениях в процессе старения и пр. Например, с помощью инфракрасной спектроскопии возможно установить природу и количество некоторых ингибиторов, введенных в минеральные масла. Сравнение спектров поглощения (в области длин волн от 3 до 15. мк) минеральных масел позволяет установить присутствие в них алифатических и ароматических соединений. У подвергавшихся старению масел линии поглощения располагаются ниже линий для свежих масел на определенных участках спектра особенно заметные отклонения обнаруживаются в интервалах длин волн 5,7—6,5 и 8—11 мк. [c.311]

В общем случае такое разделение энергии молекул на отдельные составляющие недопустимо, так как все составляющие связаны друг с другом. Однако, оно может быть произведено в целях систематизации спектров, особенно, если учесть, что порядок величины отдельных составляющих энергий разный. В далекой инфракрасной части спектра (30 мкм и более) наблюдаются чисто вра- [c.228]

Строение молекул и спектры. Особенно ценную информацию о строении М. дает исследование молекулярных спектров. М. может вращаться как целое, ее атомы колеблются около положений равновесия, ее электроны могут изменять свое состояние. В отличив от атомов, энергия к-рых может быть изменена только в ре.зультате перехода электронов с одного уровня на другой, изменение энергии М. происходит, кроме того, при переходах между уровнями колебаний атомов около положений равновесия и при переходах между уровнями вращательной энергии М. как целого и ее частей. [c.283]

Статистическая независимость разности фаз более естественна для поперечной составляющей взаимного спектра y(ri, со), а для продольной компоненты определяющим фактором является конвективный перенос турбулентности, а вместе с ней и конвективный перенос статистической связи, приводящей к нарущению экспоненциального вида модуля взаимного спектра, особенно на малых разделениях, что подтверждается экспериментами. На основании сказанного следует ожидать, что (ю) 1ц (со), что подтверждается экспериментом. При больших разделениях >/ (сэ), ув- -0 и Уф- О, в связи с чем [c.146]

Определение. Полученный неупорядоченный набор (л пар чисел называется набором спектральных пар. Совокупность [Л первых чисел лар называется спектром особенности f. [c.117]

Утверждение следующей теоремы позволяет описать спектр особенности без использования теоремы о смешанной структуре Ходжа. [c.117]

Таким образом спектр особенности определяется фильтрацией Ходжа в исчезающих когомологиях и не зависит от весовой фильтрации. [c.118]

В качестве следствия теоремы отметим, что сумма чисел спектра особенности равна ц(п/2—1). [c.118]

Симметрии чисел Ходжа можно сформулировать в терминах спектральных пар набор спектральных пар, как подмножество в R2, центрально симметричен относительно точки (л/2—I, л—1). Соответственно, спектр особенности симметричен относительно точки л/2—1. [c.118]

Теорема ( [339], (42]). Спектр особенности / совпадает с набором чисел / =<Ц+Г, v>—1, вторые числа спектральных лар равны л—1 (см. пример п. 3.7.). [c.118]

Утверждение теоремы описывает, в частности, поведение спектра при стабилизации особенности спектр критической точки ростка получается нз спектра особенности f сдви- [c.119]

Обозначим через зр(Я) объединение спектров особенностей слоя Ух, Яел (для неособого слоя V ., А.еЛ 2, будем считать, что зр(А) пусто). Так, р(0) —это в точности спектр особенности f. [c.120]

Например, если = — 1, то спектр особенности X разделяет спектр X. [c.121]

Сосуществование особенностей 212 Спектр особенности 117 Стенки камеры 126 Степень монома 39 [c.255]

Выходные каскады собраны по схеме катодных повторителей, обладающих весьма низким выходным сопротивлением. Это нужно для того, чтобы при прохождении сигнала с выхода предварительного УЗЧ до входа мощного оконечного усилителя не возникало дополнительных потерь и искажений высокочастотной части спектра, особенно если соединительные линии достаточно длинные. [c.72]

Окислы тантала. Аналогичная ситуация наблюдается и для окислов тантала. Исходя из результатов масс-спектрометрического исследования газовой фазы полагают, что в парах над нагретым TajOj (или над танталом в атмосфере кислорода) присутствуют молекулы и ТаОз, и ТаО. Действительно, спектры ТаО в газовой фазе соответствуют матричным спектрам, особенно для матрицы неона, которая дает очень узкие полосы. Эти исследования показывают, что ТаО имеет основное состояние с одним электроном на 5d-уровне атома тантала. Из ИК-спектра установлена высокая, как и в случае W0, частота валентного колебания ТаО (1020 м ), которая согласуется со значением, определенным из спектра испускания в газовой фазе. [c.148]

Основы М. с. были заложены в 1013 В. К. Аркадьевым, к-ры1[ дал феноменологич. описанне и первую теорию магнитных спектров. Особенно актуальнее значение ЛТ. с. приобрела начиная с 1950 в связи с развитием радиотехники и, в частности, техники СВЧ. Хорошо изучены магнитные спектры ферромагнитных металлов, парамагнетиков и в особенности ферритов. Общая схема магнитиого спектра начальной проницаемости вещества феррита (подобная спектрам металлич. ферромагнетиков) дана на рис., из [c.66]

Форма и обозначения основных колебаний октаэдрической молекулы XYe были даны ранее на фиг. 51. Так как полносимметричным колебаниям обычно соответствуют наиболее интенсивные комбинационные линии, то представляется несомненным, что очень интенсивная комбинационная линия 755 см соответствует vi(aig ). Две слабые комбинационные линии, 644 и 524 см , соответствуют основным частотам ч (eg) и (f g) (из фиг. 51 следует, что > N5, причем является деформационной частотой). Две интенсивные инфракрасные полосы, 965 и 617 см"", соответствуют основным частотам va(/ij и V4 (/щ). Остальные слабые инфракрасные полосы могут быть интерпретированы, как указано в табл. 99, согласно Эйкену и Аренсу [310] (с небольшими изменениями). Существенно отметить, что в полном соответствии с правилами отбора (см. стр. 284) в инфракрасном спектре отсутствуют первые обертоны инфракрасных основных частот 2vs и 2vj. Интерпретация четырех слабых инфракрасных полос, 545, 730, 830 и 1205 см , как разностных полос неудовлетворительна ввиду отсутствия соответствующих суммарных составных полос. Частота неактивного колебания получена из измерений теплоемкости (см. Эйкен и Аренс [310]). Ее величина не особенно достоверна и подтверждается только слабыми составными полосами. Было бы желательным провести дальнейшее исследование инфракрасного спектра, особенно в более длинноволновой и более коротковолновой областях (по сравнению с областью, исследованной Эйкеном и Аренсом), и применить более высокую дисперсию. [c.362]

Степень поглощения пленкообразователями лучистой энергии резко величивается в коротковолновой области спектра, особенно при I с 340 нм. Введением пигментов и специальных химических веществ можно в широких пределах регулировать спек- [c.124]

Полный список примыканий всех унимодальных особенностей найден Брискорном [153]. Все примыкания, кроме одного (Qn- " io), определяются необходимым условием примыкания спектров особенностей [73], см. также п. 2.4.8. [c.33]

Многие характеристики, связанные с особенностью (кратность, модальность, жорданова структура и характеристичет ские числа оператора монодромни, спектр особенности и т. Д.), определяются диаграммой Ньютона. Точнее говоря, для почти всех функций с данной диаграммой эти характеристики совпадают и выражаются через геометрию диаграммы. [c.37]

Числа Ходжа и спектр особенности. Из утверждения-теоремы о смешанной структуре Ходжа п. 4.5 вытекает, что асимптотическая фильтрация Ходжа рр индуцирует разложение каждого факторрасслоения № Wk/Wk l в прямую сумму подрасслоений [c.117]

Полунепрерывность спектра особенности при деформациях описывается следующей теоремой. [c.120]

Теорема. Необходимым условием примыкания Х Х является привлыкание спектров особенностей а <а 1 (см. [140]). [c.120]

В составе солнечного спектра, особенно в его ультрафиолетовой части, есть лучи, которые при прямом действии на человека были бы губительны для его организма. Так называемые космические лучи, имеющие весьма короткую волну, обладают большей проникающей способностью, чем Х-лучи. Согласно Милликену (МИИкап), эти лучи порождаются звездным излучением и способны пронизать толщу воды в 60 ж и более. [c.31]

Симплектическая структура 6 Симплектическая триада 234 Симплектическая форма 6 Симплектоморфизм 8 Система дифференциальных уравнений с частными производными, гиперболическая в точке 278 Складка, особенность 28 След многочлена 11 Сложенный зонтик 154 Спектр особенности 33 Список лагранжевых особенностей 27 Стгъбильная Л" -зквивалентность 29 Стабильная эквивалентность проектирований 169 [c.333]

Излучение всех твердых, жидких и газообразных тел, встречающихся в природе, существенно отличается по характеру распределения спектральной интенсивности излучения по длинам вс,чн от излучения абсолютно черного тела. По абсолютной величине спектральная интенсивность излучения реальных тел Е всегда меньше спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при той же температуре и длине волны X. Многие же тела излучают энергию в небольших интервалах длин волн (рис. 11.6) и имеют прерывистый спектр. Особенно это относится к газам, которые при умеренных температурах излучают в определенных, сравнительно узких интервалах длин волн (по-10 Авдуеввкнй 289 [c.289]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...