Пренебрежимо малые источники

Пренебрежимо малые источники [c.344]

Оба описанных выше метода требуют применения дополнительного источника теплового излучения. В промышленности широкое применение нашел другой, более простой метод [35]. Вместо отдельного дополнительного источника здесь используется сама поверхность совместно с позолоченным полусферическим зеркалом, которое находится в контакте с поверхностью или в непосредственной близости от нее. Для измерений плотности излучения внутри полусферы в качестве детектора используется кремниевый фотоэлемент. Если полусфера является идеальным отражателем (коэффициент отражения золота в инфракрасной области больше 99%), а площадь поверхности полусферы, занятая кремниевым элементом, пренебрежимо мала. [c.391]

В настояш,ей главе, а также в Приложении II использованы только первые три эффективные энергии 1 = 2,25 Мэе, Ег = 1,56 Мэе и з = 0,76 Мэе. Низкоэнергетические интервалы необходимо учитывать лишь при расчете полей излучения источника без защиты или при расчете тепловыделения. Интервал энергий у-квантов больше 2,4 Мэе перестает быть пренебрежимо малым при небольшой выдержке облученного ядерного горючего. Поэтому в общем виде в табл. 13.3 целесообразно добавить еще два интервала энергий <0,030 Мэе и >2,41 Мэе. [c.186]

Участок 8а. Излучение от этого участка (линейный источник = 1,2 м) пренебрежимо мало по сравнению с излучением от сливной камеры ПГ. [c.320]

До появления лазеров было очень трудно заметить какие-либо отклонения от линейности материального уравнения Р = а Е, так как внешние поля в веществе, создаваемые светом обычных источников, были пренебрежимо малы по сравнению с внутриатомным полем (0,1 — 10 В/см по сравнению с Еат q /a 10 В/см). Мощные лазерные пучки позволяют создать поле в 10 — 10 В/см, что уже сравнимо с внутриатомным полем и может приводить к изменению указанных выше параметров среды. Не будем проводить анализ конкретных причин таких воздействий (эффект Керра, электрострикция и др.), а оценим необходимые изменения в феноменологическом описании явления. Очевидно, что потенциальная энергия вынужденных колебаний электронов уже не может описываться известной формулой U(x) = l/2kx , соответствующей квазиупругой силе F = —kx. При наличии мощного воздействия света на атомную систему мы должны учесть члены более высокого порядка, приводящие к ангармоничности колебаний-. [c.168]

При питании датчика от внешних источников тока ЭДС может быть всегда выбрана такой, чтобы контактная ЭДС была по сравнению с ней пренебрежимо малой. Когда датчик генерирует измеряемый ток, контактная ЭДС вносит погрещности, которые необходимо принимать во внимание при обработке результатов эксперимента. [c.321]

Водоаммиачная холодильная машина (рис. 12.3) работает по тому же циклу, что и парокомпрессионная, но в абсорбционной машине процесс сжатия заменен следующими процессами абсорбция пара водой в процессе растворения повыщение давления раствора в цикле получение пара при нагреве раствора. Таким образом, в абсорбционных мащинах нет компрессора, сжимающего пар холодильного агента, и в связи с этим нет затраты значительной работы на процесс сжатия. Повышение давления раствора в абсорбционных машинах осуществляется в насосе, затрачиваемая работа на привод которого пренебрежимо мала по сравнению с работой сжатия пара в компрессионных холодильных машинах. Вместе с тем в абсорбционных машинах расходуется теплота, подводимая к рабочему телу от внешних источников. [c.179]

Процесс в топливном элементе, так же как и в гальваническом элементе, может считаться обратимым, если протекающий в замкнутой цепи электрический ток достаточно мал, т. е. внешнее сопротивление велико (при этом джоулева теплота, пропорциональная квадрату плотности тока / , пренебрежимо мала по сравнению с полезной работой, пропорциональной / другие источники необратимости здесь не рассматриваются). В этом случае полезная внешняя работа (отнесенная к единице [c.570]

Поток направлен вдоль пластины, температура поверхности тела во времени не изменяется. Внутренние источники теплоты в жидкости отсутствуют, теплота трения пренебрежимо мала. [c.179]

Рассмотрим первоначально случай, когда среда является только поглощающей и в ней происходит одномерный перенос энергии излучения внешнего источника собственное излучение пренебрежимо мало по сравнению с излучением этого, источника. Интенсивность излучения внешнего источника по мере прохождения через среду от границы до данной точки будет постепенно уменьшаться за счет поглощения. [c.420]

Если уровень шума одного источника превышает уровни шума других источников на 8—10 дб, то будет превалировать шум более интенсивного источника, так как добавка к суммарному уровню шума будет пренебрежимо малой. Следовательно, уровень менее громкого источника в этом случае можно не принимать во внимание. [c.18]

Реактор NPD-2 работает в том же водном режиме, но его парогенераторы изготовлены из инконеля-600, а не из нержавеющей стали. Учитывая определенные различия в конструкции активных зон, на основании данных по его эксплуатации с некоторым риском можно заключить, что основным источником, определяющим мощность дозы на установках с высоким pH и с поверхностями из инконеля-600, являются быстро достигающие насыщения отложения шлама, а активация коррозионной пленки пренебрежимо мала. Остаются не объясненными переход мощности дозы на новый, более высокий уровень в период с 24 ООО до 34 ООО эфф. ч и то, что введение в контур монеля после выработки 34 ООО эфф. ч не сказалось на уровнях излучения. [c.320]

Наличие границы раздела воздух — земля существенно усложняет задачу расчета поля ЗГИ, ограничивая возможности применения аналитических решений. Однако соотношение (I) будет, очевидно, правильно описывать пространственное распределение источников ЗГИ в течение времени для которого вероятность попадания в другую среду пренебрежимо мала. Это позволяет включить в схеме моделирования распространения излучения методом Монте-Карло вероятностно трактуемые аналитические решения. [c.309]

При питании решающей схемы тепломера напряжением и переменного тока выражение (3-10) остается справедливым в случае возможности пренебрежения реактивными сопротивлениями. Бифилярная намотка сопротивлений и выбор источника питания решающей схемы с низким внутренним сопротивлением обеспечивают пренебрежимо малые значения реактивных сопротивлений отдельных элементов схемы. [c.74]

Термоэлектронные преобразователи привлекают пристальное внимание исследователей в последние годы в связи с развитием техники высокотемпературных ядерных реакторов. Дело в том, что наиболее подходящим горячим источником тепла для ТЭП могут явиться тепловыделяющие элементы ядерных реакторов. Схема термоэлектронного преобразователя, собранного на тепловыделяющем элементе ядерного реактора, изображена на рис. 12-9. На тепловыделяющем элементе 1, содержащем делящееся вещество, размещен катод 2 термоэлектронного преобразователя. Он окружен анодом 3, отделенным от катода промежутком, заполненным парами цезия. Анод охлаждается снаружи теплоносителем, протекающим в кольцевом зазоре 4. Поскольку эмиссия возрастает с температурой очень быстро, то нет необходимости делать разность (Tj—слишком большой если температура анода меньше температуры катода хотя бы на 200 °С, то уже в этом случае ток д пренебрежимо мал. Это позволяет поддерживать температуру анода на достаточно высоком уровне. Тем самым теплоноситель, циркулирующий в кольцевом зазоре 4, отводит тепло достаточно высокого температурного потенциала, которое затем в свою очередь можно преобразовать в работу (например, в цикле турбинной теплосиловой установки). [c.417]

По способу приготовления образца выделяют методы бесконечно тонкого и бесконечно толстого слоёв, метод количеств, перевода радиоакт. метки в опре-дел. хим. формы для получения удобных для измерения жидкостей и газов и др. Метод бесконечно тонкого слоя основан на приготовлении источника с пренебрежимо малым поглощением излучения радионуклида в самом источнике. В случае бесконечно толстого слоя толщина радиоакт. слон в источнике больше макс, пробега испускаемых частиц. [c.223]

Рассмотрим турбулентный перенос тепла и количества движения в неограниченном однородном изотропном потоке, имеющем среднюю скорость V в направлении оси ох. На плоскости XZ заданы источники тепла и количества движения (трения) достаточно малой мощности, для того чтобы можно было пренебречь как зависимостью физических параметров потока от температуры, так и нарушениями однородности потока. Для упрощения задачи принимаем, что турбулентная диффузия частиц жидкости, а также молекулярный перенос тепла и количества движения в направлении оси ох пренебрежимо малы по сравнению с переносом за счет средней скорости. [c.316]

В сл ае Qj/Q MPr l, t LPr yUj показано, что T y,Q=T + 4 -0(exp- , t) , Qj = 0(exp(-- -rj). Влияние тепловых источников становится пренебрежимо малым для l/(MPr [c.121]

С этой точки зрения источники света делятся на две группы осветительные лампы, эксплуатируемые в стационарных условиях и выходящие из строя из-за постепенного износа тела накала или катодов, и специальные Лампы, эксплуатируемые часто в условиях повышенных динамических нагрузок и выходящие из строя из-за случайных причин. Распределение продолжительности горения ламп первой группы обычно близко к нормальному, второй — обычно принимается экспоненциальным, когда влияние отказов из-за износа пренебрежимо мало. [c.454]

На рис. 8.3 представлены результаты численного анализа для спектральной плотности экспоненциально-коррелированного поля. Дисперсия амплитуды монохроматической волны показана сплошными линиями в зависимости от безразмерной координаты koX. Штриховыми линиями отмечены зависимости квадрата модуля математического ожидания амплитуды [ (ц )j . Кривые с одинаковыми номерами соответствуют одному значению параметра а . По мере удаления от источника возбуждения, т. е. с ростом х происходит перераспределение энергии волны между регулярной составляющей и) и флуктуациями, доля которых оценивается величиной о . Для материала с заданными статистическими характеристиками на основании расчета мы можем указать характерное расстояние х , выше которого средняя амплитуда волны пренебрежимо мала по сравнению со средним квадратическим значением. [c.249]

В уравнение (4.5) входит температура Тз соседних армирующих слоев, ее можно считать одинаковой и заданной или определять как решение уравнения теплопроводности (4.1) для армирующего слоя, но без внутренних источников тепла. Теплообразование в металлических армирующих слоях пренебрежимо мало по сравнению с теплообразованием в слоях резины. [c.273]

Для среды, которая содержит распределенные источники энергии с плотностью потока объемного излучения g и в которой энергия переносится только излучением (т. е. кондуктивная и конвективная составляющие пренебрежимо малы), дивергенция V-q должна быть равна g, т. е. уравнение энергии принимает вид 3) [c.275]

Если перенос энергии осуществляется только излучением (т. е. вклад кондуктивного и конвективного теплообмена пренебрежимо мал), уравнение сохранения энергии в одномерном случае для среды, содержащей источники энергии с плотностью потока объемного излучения g(i/), имеет вид [см. (8.186)] [c.321]

Упругий баллон с пренебрежимо малым начальным объемом заполняется из источника сжатого воздуха через дроссельный клапан. Давление и температура воздуха в источнике не меняются при изъятии воздуха для заполнения клапана, причем температура воздуха в источнике равна 15°С. Когда объем баллона достигает 0,03 м , давление воздуха в нем, пропорциональное объему, равно 7 кН/м . Найти температуру, которую при этом имеет воздух в баллоне, если баллон заполняется медленно. Атмосферное давление равно 100 кН/м . Теплообменом между стенками баллона и воздухом пренебречь. [c.199]

Если выбрать такое химическое соединение вещества, которое дает при испарении тяжелые молекулы с небольшой разностью масс измеряемых изотопов, то можно свести ошибку, вызванную эффектом фракционирования, к пренебрежимо малой величине. Однако при работе с термоионным источником все же остается сомнение, нужно ли вводить поправку на фракционирование, так как часто неизвестно, в каком виде испаряется вещество с боковых нитей. [c.64]

Электродвижущая сила топливного элемента. Процесс в гальваническом, а следовательно, и в топливном элементе может считаться обратимым, если только протекающий в замкнутой цепи электрический ток достаточно мал, т. е. внешнее сопротивление велико (так как в этом случае джоулева теплота, пропорциональная квадрату плотности силы тока р, будет пренебрежимо мала по сравнению с полезной работой, пропорциональной / другие источники необратимости пока не рассматриваются). В этом случае полезная внешняя работа (в дальнейшем повсюду полезная внешняя работа относится к единице рабочей площади, например, мембраны) за время т будет равна произведению электродвижущейся силы е на электрический заряд р,,-= /т, протекающий через элемент, т. е. = ер . [c.596]

Если предположить, что в некоторой точке А расположен точечный рентгеновский источник, монохроматическое излучение которого сколлими-ровано в направлении точки В, расположенной по другую сторону контролируемого объекта, так, что поперечные размеры пучка пренебрежимо малы (в масштабе структуры объекта), то интенсивность рентгеновского излучения, измеренная в точке В коллимированным в направлении на источник точечным, спектрально селективным и линейным детектором вследствие ослабления различными участками объекта может быть представлена в виде [c.400]

Необходимо, однако, отметить еще одну трудность, связанную с методом лучеиспускания. Дело в том, что по измеряемой мощности излучения от протяженного источника света (даже в случае его полной однородности) нельзя непосредственно определить мощность излучения, приходящуюся на еднницу его объема, так как в самом источнике, наряду с излучением, происходит и поглощение света самопоглощение, или реабсорбция, см. 75). Необходимо либо использовать в качестве источника настолько тонкий светящиеся слой, чтобы самопоглощение в нем было пренебрежимо мало, либо оценивать величину самопоглощения и вводить необходимую поправку к измеряемым мощностям излучения. [c.398]

Напомним, что система дифференциальных уравнений (4-28), (4-29) и (4-30) получена для стационарного безградиентного омываипя плоской поверхности жидкостью с постоянными физическими свойствами в жидкости отсутствуют внутренние источники теплоты, выделение тепла трения пренебрежимо мало. Заметим, что при принятых здесь условиях поле скоростей не зависит от поля температур. [c.142]

Пример 2. Возьмем N нестационарных неизометрических движений вязких сжимаемых жидкостей, приближающихся по своим физическим свойствам к идеальному газу. Предположим, что источники массы и энергии в жидкостях отсутствуют, а величина теплового эквивалента кинетической энергии движущихся жидкостей пренебрежимо мала по сравнению с их внутренней энергией. Допустим, далее, что работы объемных сил и сил трения можно не учитывать и перенос лучистой энергии, диффузионная теплопроводность, диффузия и термодиффузия не имеют места. [c.129]

Если пруток из модифицированного молибдена, ставший хрупким вследствие образования группировок частиц, подвергнуть дополнительному отжигу при более низкой температуре, когда скорость коагуляции частиц (источник напряжений) будет пренебрежимо мала, а напряжения будут постепенно релак-сироваться за счет вакаисионного механизма, то такой металл снова перейдет в пластичное состояние (табл. 3.8). [c.57]

Здесь и далее а) термическое сопротивление стенки трубы считается пренебрежимо малым б) под температурой понимается температура среды над поверхностью массива. Температура массива на бесконечном удалении от источника теплового потока также равна ta. В практических расчетах подземных грубопроводов за величину ta, на основе опытных данных, принимают естественную температуру грунта на глубине залегания оси трубопровода. [c.97]

По сравнению с оптич. спектроскопией и инфракрасной спектроскопией Р. имеет ряд особенностей. В Р. практически отсутствует аппаратурное уширение спектральных линий, поскольку в качестве источника радиоволн используют когерентные генераторы, а частоту V можно измерить с высокой точностью. Отсутствует и типичное для оптич, диапазона радиационное ушире-вие, т. к. вероятность спонтанного испускания, пропорциональная V, в диапазоне радиоволны пренебрежимо мала. Из-за малой энергии к на единицу мощности приходится большое число квантов, что практически устраняет квантовомеханич. неонредеяёнвость фазы радиочастотного поля, к-рое можно описывать классически. Всё это позволяет получать информацию о веществе из точных измерений формы резонансных линий, к-рая определяется в Р. взаимодействием микрочастиц друг с другом, с тепловыми колебаниями матрицы и др. полями, а также их движением (в частности, Доплера эффектом в газах). Ширина линий в Р. меняется в очень широких пределах от 1 Гц для ЯМР в жидкостях до 101 Гц для ЭПР в концентриров. парамагнетиках, ферромагн. резонанса, параэлектрического резонанса ионов в твёрдых телах. [c.234]

Схема установки ААА включает независимым источник излучения света с частотой v, равной частоте аыа-литич, линии определяемого элемента атомизатор, преобразующий пробу в атомарный пар спектрофотометр. Свет, прошедший сквозь атомный пар, систе.чой линз направляется на входную щель спектрофотометра, интенсивность аналитич. спектральной линии / и на выходе регистрируется фогоэлектрич. методом. Поскольку естественная ширина спектральной линии постоянна, зависит только от времени жизни возбуждённого состояния и обычно пренебрежимо мала, разница контуров линии испускания и поглощения определяется в осн. допплеровским Av и лоренцеяским Av уширения.ии [c.618]

Когда количество тепла, выделяющегося за счет трения, пренебрежимо мало,. можно считать, что теиловой иограничный слой формируется в результате теплообмена, связанного с разностью те.мпе-ратур. Поэтому при составления баланса энергии теплового пограничного слоя необходимо учитывать только тепловые потоки, связанные с палпчие.м градиента температуры. При отсутствии внутренних источников II стоков энергии избыточное относительно температурного уровня Т или Т энтальпия пограничного слоя изменяется только под воздействием оттока или притока тепла через стенку, а при подводе в пограничный слой вещества через пористую стенку-— под влиянием избыточной энтальпии газа, поступающего в пограничный слой. [c.33]

Динамические модели элементов расчетной модели сами зависят от спектрального состава внешнего воздействия. В простейшем случае, когда, например, масса объекта существенно превьпыает массу источника, можно пренебречь перемещением объекта, считая его, таким образом, неподвижным в свою очередь масса виброизоляторов, как правило, пренебрежимо мала по сравнению с массой источника. Тогда при поступательном прямолинейном движении источника на упругом недемпфированном подвесе приходим к простейшей одномерной линейной модели (рис. 6.8.1). [c.422]

Целый ряд математических решений, приведенных в предыдущих разделах, можно использовать в качестве основы для экспериментальных методов измерения температуропроводности. Так, например, если твердое тело нагревается плоской нагревательной спиралью с пренебрежимо малой теплоемкостью или излучением источника с очень высокой температурой, то с некоторым приближением реализуется граничное условие, характеризуемое постоянным тепловым потоком на поверхности. Г оэтому можно соответственно преобразовать соотношение (9.6) и найти величину из двух результатов измерения температуры. Кроме того, можно преобразовать соотношение (7.5) так, чтобы по двум наблюдаемым температурам определить как Л, так и А. [c.82]

Прежде всего выполним анализ течения металла при листовой прокатке в плоскости Xi Х2, когда уширение металла в направлении Хз пренебрежимо мало. В этом случае деформация металла будет плоской. Предположим, что заготовка в виде прямоугольного параллелепипеда с размерами Ло о движется поступательно с постоянной скоростью в сторону вращающихся валков. Если бы зазор hi между рабочими валками был больше высоты ho или равен ей, то заготовка, попадая в область вращающихся валков продолжала бы участвовать в поступательном движении с постоянной скоростью (тензоры дисторции и скорости дисторции равны нулю). Если же на пуга движущейся заготовки встречаются вращающиеся валки с зазором между ними hiзазора между валками металл опять будет участвовать в однородном потоке, но с [c.226]

Рассмотрим среду, в которой отсутствуют внутренние источники или стоки энергии, а перенос энергии происходит исключительно излучением (т.е. кондуктивная и конвективная составляющие пренебрежимо малы) и в которой устанавливается стационарное распределение температуры. В любой точке такой средц энергия поглощаемого излучения Должна быть равна энергии испускаемого излучения. Это условие эквивалентно требованию, чтобы результирующее испускание (или результирующее поглощение) излучения повсюду было равно нулю, и называется радиационным равновесием. Уравнение, характеризую- [c.275]

Рассмотрим плоский слой несерой среды с оптической толщиной То, заключенный между двумя диффузно излучающими и диффузно отражающими непрозрачными параллельными граничными поверхностями (фиг. 9.2). Граничные поверхности т = О и X = То поддерживаются при постоянных температурам Г] и Гг и имеют спектральные степени черноты eiv и 62v соответственно. Перенос энергии осуществляется только излучением (т. е. влияние теплопроводности и конвекции пренебрежимо мало), среда не содержит ни источников, ни стоков энергии рассматривается установившееся состояние. Получим уравнения для скачка температуры на границах и для плотности потока результирующего излучения в среде. [c.349]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...