Работа полезная внешняя

Располагаемая (полезная) внешняя работа равна [c.89]

Располагаемая (полезная) внешняя работа I = — vdp = 0. [c.92]

В уравнении (8-27) (/i — 1 представляет собой полезную внешнюю работу в обратимом адиабатном процессе рабочего тела, а Гд (S1 — Sg) — полезную внешнюю работу в обратимом изотермическом процессе источника работы. Следовательно, как указывалось раньше, максимальная полезная работа от рабочего тела при изме- [c.127]

В отличие от изменения количества движения и момента количества движения изменение кинетической энергии материальной системы зависит от работы как внешних, так и внутренних сил. Однако и в этом случае выделение класса внутренних сил оказывается полезным, так как, например, в случае движения абсолютно твердого тела или системы абсолютно твердых тел работа внутренних сил равна нулю, а в случае сплошной среды [c.105]

Термодинамический потенциал — характеристическая функция, убыль которой в равновесном процессе, протекающем при постоянстве значений соответствующих независимых параметров, равна полезной внешней работе. [c.97]

Рис. 1.5. К определению полезной внешней работы

Таким образом, полезная внешняя работа, которая производится, над внешним объектом работы в результате данного процесса, равняется разности работы изменения объема тела и работы проталкивания, т. е. складывается как из работы тела, так и из работы окружаюш,ей среды. [c.21]

В том случае, когда кроме работы расширения или сжатия телом производится работа, не связанная с изменением объема и обозначаемая в дальнейшем через Р(1 ) (без изменения объема совершается, например, работа против электрических и магнитных сил), полезная внешняя работа [c.22]

Полезная внешняя работа тела, равная — V др, изображается пло- [c.22]

Полезная внешняя работа = jV р, произведенная телом в течение [c.23]

Рис. 1.6. Графическое изображение работы расширения Г и полезной внешней работы при равновесном процессе

Из этого следует, что произведенная системой в результате кругового процесса работа в точности равна количеству полученной ею извне теплоты. То же самое справедливо и для полезной внешней работы [c.28]

Изменение энтальпии в процессах, происходящих без совершения полезной внешней работы, в частности при изобарическом процессе, равняется количеству теплоты, полученной системой, т. е. [c.32]

Работа изменения объема Ь и полезная внешняя работа L, производимые теплоизолированной системой, или, что то же самое, работы Е и Е адиабатического процесса согласно выражению (2.8) составляют [c.32]

Полезная внешняя работа политропического процесса для идеального [c.41]

Из этого утверждения следует, что никакими способами невозможно осуществить переход теплоты от менее нагретого тела к более нагретому так, чтобы другие участвующие в процессе тела по окончании процесса возвратились к своему первоначальному состоянию, т. е. без возникновения у окружающих тел каких-то остаточных или компенсационных изменений (например, без затраты работы или осуществления какого-либо другого, эквивалентного по возможности произвести полезную внешнюю работу, процесса). [c.44]

Действительно, допустим, что возможен адиабатический переход системы из данного состояния 1 (рис. 2.10) в любое другое состояние (в том числе в состояние 2 при той же температуре, что и в состоянии I, но при другом значении объема), в которое си.стема может быть обратимо переведена из начального состояния I изотермически при отводе количества теплоты << 0. Тогда, совершив круговой процесс, состоящий из адиабатического перехода 1—2 и обратимого изотермического перехода 2—1, мы получили бы полезную внешнюю работу состоящую согласно уравнению (2.8) из суммы работы адиабатического перехода 1—2, равной 1 —/2, и работы изотермического перехода 2—1, равной — С 1 2 — (/ —/2), т. е. [c.46]

Следовательно, в результате рассматриваемого кругового процесса производилась бы полезная внешняя работа при наличии только одного источника теплоты, что согласно второму началу термодинамики невозможно поэтому невозможен и адиабатический переход системы в любое состояние из данного. [c.46]

Рабочее тело. Для того чтобы непрерывно производить работу, нужно иметь по меньшей мере два тела с разными температурами, т. е. два источника теплоты. Однако наличие разности температур само по себе еще недостаточно для осуществления процесса превращения теплоты в работу так, например, если два тела с разными температурами просто привести в соприкосновение, то теплота перейдет от горячего тела к холодному без совершения какой-либо полезной внешней работы. Чтобы осуществить тепловой двигатель, непрерывно производящий работу, нужно между телами разной температуры совершать некоторый замкнутый процесс или цикл, для чего потребуется еще одно тело. Это вспомогательное тело, совершающее во время работы теплового двигателя многократно повторяющийся круговой процесс (состоящий в случае двух источников теплоты из чередующихся изотермических и адиабатических процессов) называется рабочим телом. [c.46]

Производимые двигателями за один цикл положительные по знаку полезные внешние работы суть Ьк и Lя [c.50]

Осуществим теперь циклов Карно в противоположном направлении, т. е. заставим двигатель Карно работать как тепловой насос. Так как двигатель Карно по предположению обратим, то такое обращение вполне возможно. Произвольный двигатель, работающий в прямом направлении, за это время совершит Ми циклов. В результате действия обоих двигателей будет совершена полезная внешняя работа [c.50]

С другой стороны, общая полезная внешняя работа должна на основании первого начала термодинамики равняться Ql + Q2, т. е. = Q2. [c.50]

За цикл тело произведет полезную внешнюю работу, которая на основании первого начала термодинамики определяется следующим выражением [c.57]

Полезная внешняя работа V производится за счет одного источника теплоты температуры Ту. Согласно второму началу термодинамики работа либо равна нулю, если все процессы обратимы, либо отрицательна, если [c.57]

T. e. полезная внешняя работа численно равна длине вертикального отрезка 1—2 (рис. 2.29, а). [c.79]

П. МАКСИМАЛЬНАЯ ПОЛЕЗНАЯ ВНЕШНЯЯ РАБОТА [c.80]

Потеря полезной внешней работы при необратимом переносе теплоты. [c.80]

Определим полезную внешнюю работу, которую может произвести тело, находящееся во внешней среде, имеющей постоянные давление р и температуру Г. [c.81]

Процесс изменения состояния находящегося в окружающей среде тела может быть как обратимым, так и необратимым. В течение этого процесса тело будет обмениваться теплом с окружающей средой и, кроме того, совершать полезную работу над внешним объектом работы (который предполагается теплоизолированным как от рассматриваемого тела, так и от окружающей среды). Так как температура окружающей среды неизменна, то теплота Q, полученная телом от окружающей среды, равняется —T AS, где as = S2 — Si есть изменение энтропии окружающей среды в результате процесса /—2. [c.81]

В процессе 1—2 тело производит над внешним объектом работы полезную работу L в свою очередь, окружающая среда в результате изменения [c.81]

Выше указывалось, что дифференциалы dU, dl, dF и ofZ, взятые с обратным знаком, представляют собой максимальную полезную внешнюю работу, которая может быть совершена системой в определенных заданных условиях при бесконечно малом процессе. Тогда из уравнения (9-48) следует, что химический потенциал будет численно равен максимальной полезной работе, отдаваемой в этих условиях системой во вне при обратимом уменьшении массы системы на едиЕшцу. Применительно к химическим реакциям химический потенциал представляет собой максимальную полезную работу, которая может быть совершена реагирующим телом над внешним объектом при уменьшении массы тела на единицу массы. [c.151]

Процесс дросселирования тела всегда связан с потерей располагаемой работы. Действительно, при дросселировании газ не производит полезной работы над внешним объектом работы, а кинетическая энергия газа не меняется, поэтому вся работа расширения газа от давления до давления Рг и работа piVi — P2V2, которую производит окружающая среда при проталкивании газа через дроссель, затрачивается на преодоление сил трения и переходит в теплоту трения [c.224]

Второе начало термодинамики. 2.6. Превращение теплоты в работу в теплово.м двигателе. 2.7. Термодинамическая температура. 2.8. Энтропия. 2.9. Абсолютная температура как интегрирующий делитель элементарного количества теплоты. 2.10. Аналитическое выражение второго начала термодинамики. 2.11. Максимальная полезная внешняя работа. 2.12. Третье начало териодина.мики. 2.13. Статистическая природа второго начала термодинамики. [c.6]

Кроме работы изменения объема важное значение имеет также полезная внешняя работа, т. е. та работа, которая может быть произведена над каким-либо внешним объектом при изменении состояния тела, находящегося во внешней среде (при этом внешний объект работы предполагается теплоизолированным от тела). Для того чтобы ввести тело объема V во внешнюю среду, давление которой есть р, надо затратить работу р У, называемую работой проталкивания. Пусть в начальном состоянии давления и объемы тела и окружающей среды равны соответствено р , У ирг, У, а в конечном состоянии р2, Кг И Рг, У 2- Допустим далее, что произошло расширение тела от объема до объема >К1- В результате расширения телом совершена [c.21]

Разность между работой расширения и работой проталкивания ргКг — Р1У1 представляет собой полезную внешнюю работу К, которая произведена телом в результате данного процесса над внушним объектом работы [c.21]

Следовательно, полезная внешняя работа которая может быть произведена над некоторым внешним объектом работы при расширении газа от начального состояния до конечного, равняется работе расширения газа за вычетом доли работы, затраченной на подъем груза Р к — Ргкх, т. е. [c.22]

Полученные результаты означают, что исключена возможность осуществления вечного двигателя первого рода, т. е. такого двигателя, при помощи которого можно было бы получать положизельную полезную внешнюю работу без какого-либо изменения состояния окружающих тел. [c.29]

Дифференциал йЕ" не равняется дифференциалу полезной внешней работы dL (равному в случае обратимого процесса — Vdp), поскольку в дЕ составной частью входит приращение кинетической энергии системы, так как последняя представляет собой возможную полезную внешнюю работу йЕ", естественно, не равняется также и дифференциалу работы изменения объема йЕ (равному в случае обратимого процесса рйУ), который включает в себя как работу против сил внешнего поля, равную приращению потенциальной энергии системы, так и располагаемую полезную внешнюю работу (т. е. величину йЕ" -Ь Дкад). [c.36]

Теорема Карно. Термическим к. п, д. прямого обратимого цикла называется отношение произведенной осуществляющим этот цикл двигателем полезной внешней работы Ь к количеству теплоты Ql отданной теплоотдат-чиком [c.49]

Ввиду важности полученного результата приведем еще одно доказательство его. Допустим, что теплота dQ к совершающему цикл телу подводится от источника теплоты с температурой посредством обратимого двигателя, работаю1дего по циклу Карно между температурами 7 и Т (рис. 2.18). Таких вспомогательных двигателей, в которых теплоотдатчиком является источник теплоты с температурой а теплоприемн/гком — совершающее цикл тело имеется бесконечное множество, причем каждый из них отбирает от источника теплоты количество теплоты iiQl, а отдает телу теплоту в количестве dQ, так что полезная внешняя работа элементарного двигателя [c.57]

Поэтому общая полезная внешняя работа ( ) dQ Т к. производимая за один цикл телом и в пoмoгaтeлы ы vIH двигателями Карно, составит [c.57]

Изменение энтропии двух тел вследствие прямого перехода теплоты от первого, более нагретого тела, ко второму, менее нагретому, может быть определено следующим путем. Примем для упрощения, что оба тела имеют настолько большие теплоемкости, что отдаваемое или, наоборот, получаемое ими количество теплоты Q не вызывает заметного изменения температуры тел, причем температура второго тела Тц меньше температуры первого тела Т на конечную величину. Вообразим следующий обратимый процесс переноса теплоты от температуры Т к температуре Тц. Предположим, что между температурами Ту и Тц действует обратимый двигатель, работающий по прямому циклу Карно. В результате действия этого двигателя от первого тела будет отведено обратимым образом при постоянной температуре Ту количество теплоты (3, а второму телу будет передано обратимо при постоянной температуре Туу количество теплоты (За = QTyylTy , кроме того, будет получена положительная полезная внешняя работа Ь = С[ Ту — Туу)1Ту. Превратим теперь обратимым образом работу L в теплоту Q2 = Ь при температуре Туу и передадим эту теплоту второму телу. [c.62]

ПолезнгГя внешняя работа процесса. Согласно первому началу термодинамики полезная внешняя работа, производимая телом при переходе из состояния 1 в состояние 2 1см. уравнение (2.8)], [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...