Изотропный поток

Найдем выражение для производства энтропии при химических реакциях в системе. Поскольку они не связаны с процессами переноса, систему можно считать гомогенной н изотропной. Потоки в этом случае направлены к состоянию равновесия и протекают не в пространственных координатах, а в координатах состава системы (число частиц сорта /). [c.260]

Рассмотрим турбулентный перенос тепла и количества движения в неограниченном однородном изотропном потоке, имеющем среднюю скорость V в направлении оси ох. На плоскости XZ заданы источники тепла и количества движения (трения) достаточно малой мощности, для того чтобы можно было пренебречь как зависимостью физических параметров потока от температуры, так и нарушениями однородности потока. Для упрощения задачи принимаем, что турбулентная диффузия частиц жидкости, а также молекулярный перенос тепла и количества движения в направлении оси ох пренебрежимо малы по сравнению с переносом за счет средней скорости. [c.316]

Рассмотрим эту функцию несколько ближе. Если устремить г к нулю, то функция F, согласно ее определению и свойству изотропности потока, превратится в среднее значение квадрата пульсации в данной точке [c.670]

Структура турбулентного изотропного потока [c.500]

СТРУКТУРА ТУРБУЛЕНТНОГО ИЗОТРОПНОГО ПОТОКА J J [c.501]

СТРУКТУРА ТУРБУЛЕНТНОГО ИЗОТРОПНОГО ПОТОКА ои. [c.503]

Развитие статистической теории турбулентности идёт по двум различным направлениям 1) в направлении использования моментов связи проекций скоростей различных порядков или коэффициентов корреляций и связанных с этими понятиями структурных функций или корреляционных функций, определяющих в известной мере масштабы элементов турбулентности в предположении однородности и изотропности потока, и 2) в направлении использования спектральных функций или спектрального тензора, связанных с пульсациями кинетической энергии и статистическим распределением этой энергии по волновым числам. В частных случаях спектральные функции и корреляционные функции связаны обычным преобразованием Фурье. [c.503]

СТРУКТУРА ТУРБУЛЕНТНОГО ИЗОТРОПНОГО ПОТОКА 509 [c.509]

В случае изотропного потока лучистой энергии [c.362]

Теория, основанная на таких предположениях и применимая только для простейшего случая однородного и изотропного потока, дает такую зависимость интенсивности звука или акустической мощности /, излучаемой турбулентным потоком, от его физических характеристик [c.260]

Избыточная скорость сигнала 186, 211, 232 Избыточное давление 27 Изотропный поток 80 Индуктивность 148 Инерционные волны 529, 580 Инерция жидкости 14 Интенсивность звука 28, 43, 568, 569 [c.593]

Если бы для определения ап+1/2 не использовалось уравнение (5.21) и интеграл от второго члена в уравнении (5.17) аппроксимировался другим способом, то можно было бы показать, что численное решение не приведет к изотропному потоку в центре сферы. В остальном полученные конечно-разностные уравнения могут быть почти такими же точными, как и приведенные выше. Однако обычно желательно вводить как можно меньше допущений при получении конечно-разностных уравнений. В действительности даже для приведенного выше приближения поток в центре сферы не является в точности изотропным [19]. [c.182]

Повторяя этот процесс, можно найти значения Ф для всех пространственных точек и всех направлений входящих нейтронов, т. е. для < 0. Для направлений выходящих нейтронов, т. е. Хп > О, интегрирование проводится от центра наружу в соответствии с установленным ранее принципом, что численные ошибки уменьшаются, если интегрирование ведется в направлении движения нейтронов. Чтобы начать интегрирование, можно использовать условие изотропности потока нейтронов в центре. Таким образом, предполагается, что [c.183]

Вследствие изотропности потока выражение для спектра пульсаций Продольной компоненты скорости [который будем обозначать 5(/С)1 с точностью до постоянной аналогично выражению (2.45). Следовательно, [c.46]

При жестком режиме фильтрации уравнение однородного изотропного потока принимает вид уравнения Лапласа [c.47]

Одно из важнейших положений, на котором основаны многие измерения в развитой турбулентности, — гипотеза Тейлора, о замороженной турбулентности, согласно которой в однофазном потоке турбулентные вихри без искажений переносятся потоком со средней скоростью. Многочисленные экспериментальные исследования, выполненные в развитых естественных турбулентных потоках и в однофазном потоке за турбулентной решеткой, убедительно подтверждают эту гипотезу. Соотношения между корреляционными функциями для некоторых анизотропных потоков при малых расстояниях между точками получаются приблизительно такими же, что и в изотропном потоке. [c.123]

Турбулентность неизотермического потока однородна, изотропна и не затухает. [c.77]

Поскольку в явлениях турбулентного переноса эффекты молекулярной вязкости и теплопроводности обычно пренебрежимо малы в сравнении с явлениями вихревого перемешивания (исключая случаи очень больших градиентов скорости и температуры), пульсации температуры в основном связаны с вихревым перемешиванием элементов жидкости, при котором сохраняются их первоначальные температуры. Если элементы жидкости имеют различные температуры, то необходимо ввести средний температурный градиент в потоке с осредненными свойствами. Можно предполагать поэтому, что статистические свойства пульсации температуры зависят от двух факторов 1) от среднего температурного градиента в поле потока и 2) от характера поля скоростей. Далее на простом примере будет показано, какую роль играют средний температурный градиент для пульсаций температуры и соотношения между соответствующими статистическими свойствами для переноса количества движения и тепла. Такой подход был впервые использован Коренном 1130] при изучении теплообмена в условиях изотропной турбулентности. Рассмотрим изотропный и однородный турбулентный поток с постоянным средним температурным градиентом вдоль оси у, перпендикулярной направлению основного потока — оси х. Необходимые допущения для описания турбулентного поля течения сводятся в данном случае к следующим [c.83]

Скорость потока через статически гомогенный и изотропный плотный слой определяется по формуле [c.431]

В неравновесном пространственно неоднородном газе максвелловское распределение по скоростям с очевидностью нарушается. В самом деле, это распределение изотропно. Оно утверждает, что в газе в любом направлении движется в среднем одно и то же число частиц с одними и теми же средними характеристиками. Но существование диффузионных потоков показывает, что в пространственно неоднородных состояниях в одну сторону либо движется больше частиц, чем в другую, либо они переносят с собой большую энергию, либо больший средний им-I) пульс. [c.192]

Люмен — световой поток, излучаемый точечным изотропным источником силой света в 1 св внутрь телесного угла в 1 ср. [c.15]

Расчет ослабления первичных и вторичных у-квантов в защите реактора чаще всего проводят методом, близким к методу расчета потока быстрых нейтронов, а именно интегрированием функции влияния точечного изотропного источника у-квантов. В групповом виде общая формула для плотности потока у-квантов имеет вид [c.57]

Полагая угловое распределение у Квантов, вылетающих из активной зоны, близким к изотропному, при расчете потока у-квантов в однородной защите можно пользоваться формулами для сферического поверхностного источника с косинусоидальным угловым распределением [40] [c.60]

Рис. 12.13. Распределение плотности потока быстрых нейтронов дискового изотропного источника нейтронов деления вдоль оси второй секции двухсекционных цилиндрических каналов диаметром 5.5 см в воде с углами изгиба между секциями З О и 90°

Заметим, что в формуле (6.19) для плотности потока изотропно излучающего диска без защиты допущена опечатка. Точное соотношение получается из формулы (11.1) путем обычного перехода от мощности экспозиционной дозы к плотности потока. [c.335]

При экспериментальных исследованиях обычно проверяется его интегральная форма, выраженная равенством (1.26). Однако имеет смысл перейти к дифференциальной форме и получить право говорить о векторе плотности потока энергии S = [с/(4л)] [ЕН]. Он указывает направление распространения энергии в каждой точке пространства в данный момент времени. Он ортогонален векторам Е и Н и в изотропной среде совпадает с направлением распространения волны, т. е. с направлением луча. Следовательно, векторы Е, Н и S образуют "правый винт (рис. 1.13). [c.40]

Закон (2) определяет объемную плотность энергии И. р., экспериментально же измеряют потоки эисргии излу ения. Т. к. И. р. изотропно, поток энергии, проходящий за единицу времени через единичную площадку (в. чюбом место объёма, равномерно заполнопного И. р.) в направлетш нормали к ией в телесном угле dQ, равен uv, 7 dй/4л = v. fdQ, где /v, г/ я — ин- [c.111]

Существуют 2 типа измерении с Н. и. 1) Н. и. находится в изотропном потоке нейтронов. В этом случае при слабом поглоще1ши скорость активации равна [c.392]

Средняя вероятность поглищенин нейтронов (а) н изотропном потоке в зависимости от коэффициента по- [c.393]

Поскольку поле равновесного излзгчения изотропно, поток излучения в любой точке тела равен нулю. Это значит, что если мысленно провести в теле плоскую поверхность, то односторонние потоки излучения через поверхность справа налево и слева направо будут в точности равны друг другу по абсолютной величине и противоположны по направлению. Саму величину одностороннего потока, т. е. количество лзгчистой энергии, протекающей, скажем, слева направо в 1 сек через единичную площадку,, получим, подставляя в формулу (2.2) выражение (2.11) для равновесной интенсивности и интегрируя не по всему телесному углу, а только по полусфере. Односторонний спектральный поток равен [c.104]

Для физического осмысливания соотношения взаимности может оказаться полезным следующий эвристический подход. Предположим, что все пространство заполнено однородным и изотропным потоком. Тогда между двумя рассматриваемыми областями нет перетечек нейтронов. Это может иметь место, если источник в каждой области выбран так, что он компенсирует все поглощение, происходящее в данной области, т. е. oJAk в области 1 и ОзМл в области 2. Тогда O2V2P2-1 — перетечка нейтронов из области 2 в область /, а [c.87]

Теплопроводность изотропного графита при облучении при T Mnepaitype выше 600° С на 30—40% ниже, чем теплопроводность без облучения, коэффициент линейного расширения в результате облучения интегральным потоком нейтронов 4-1021 нейтр./см2 при температуре выше 1000°С сначала увеличивается примерно на 20%, а потом уменьшается на 30—75% начального значения. Физико-механические характеристики прессованных сортов графита под влиянием облучения меняются больше, чем изотропных сортов. Изменения происходят в направлениях вдоль и поперек оси прессования или выдавливания, причем эти изменения по осям довольно различи , что практически исключает возможность использования анизотропных сортов графита в виде крупноразмерных блоков в качестве конструкционного материала активной зоны реактора В ГР с призматическими твэлами [6]. Этот факт является весьма важным доказательством преимущества варианта реактора ВГР с шаровыми твэлами, поскольку твэлы при достижении интегрального потока (5—7)-10 нейтр./см и глубине выгорания топлива 10—15 /о выводятся из активной зоны, графитовые же блоки отражателя находятся в зоне существенно меньших температур и потоков нейтронов. [c.29]

Постановка задачи. Физическая модель процесса приведена на рис. 5.1. Канал постоянного поперечного сечения (плоский - шириной 5 или круглый — диаметром 5), по которому движется поток однофазного теплоносителя, заполнен пористым высокотеплопроводным материалом. Подвод теплоты происходит с внешней стороны пористого элемента. Проницаемая матрица имеет совершенные тепловой и механический контакты со стенками, является изотропной с одинаковым по всем направлениям коэффициентом теплопроводности X. Теплопроводность теплоносителя мала по сравнению с X (что определяется самой сутью метода), а его теплофизические свойства постоянны. Поэтому при входе теплоносителя в пористый материал устанавливается плоский однородный профиль скорости, который в дальнейшем сохраняется неизменным, а удельный массовый расход по поперечному сечению канала остается постоянным G = onst. На входе в матрицу температура потока to постоянна и отсутствует тепловое воздействие на набегающий теплоноситель вследствие его пренебрежимо малой теплопроводности. Интенсивность Лу объемного внутрипорового теплообмена велика, но все-таки имеет конечное значение, поэтому начиная с определенного уровня под водимого к стенке канала внешнего теплового потока разность Т - t температур пористого материала и теплоносителя становится заметной и постепенно возрастает. [c.97]

В качестве введения в задачу о взаимодействии многофазной среды с телом oy и Тьен [742] расс.мотрели движение отдельной сферической твердой частицы вблизи стенки, обтекаемой турбулентным потоком жидкости. Теоретический анализ содержал основное уравнение движения, описывающее влияние стенки на двухфазный турбулентный поток, и решение уравнений, включающее лишь наиболее существенные процессы, которые протекают в стацпонарных условиях. Упрощенная физическая модель рассматрпвае.мых явлений представляла собой сферическую твердую частицу в полубесконечном турбулентном потоке жидкости, ограниченном бесконечно протяженной стенкой (фиг. 2.10). Размер частицы предполагался настолько малым в сравнении с раз-меро.м вихря пли микромасштабом турбулентности потока, что вклад различных пульсаций скорости был линеен. Описание характера движенп.ч потока строилось на основе данных по распределению интенсивностей и масштабов турбулентности [105, 418, 468]. Течение, особенно вблизи стенки, является анизотропным и неоднородным. Тем не менее в качестве основного ограничивающего допущения было принято представление о локальной изотропно- [c.58]

Рис. 112.7. Распределение интенсивности у-излучения I или плотности потока "быстрых нейтронов Ф вдоль оси полого прямого цилиндрического канала от дисковых изотропных источников у-иэлучения с энергией =0,412 Мэе (а) и нейтронов (Ро—а—Ве)-источника (б) для указанных геометрии задач (верхние рисунки размеры — в сантиметрах). Данные отнесены к мощности источника у-квантов /о=1 Мэв/(см -сек) или нейтронов Л о=1 нейтрон (см сек) в полупространство в направлении канала. Экспериментальные данные (записаны для ннтенсивностн) —///о — ( .

Для расчета интенсивности потока у-квантоа в помещении ПГ воспользуемся методикой 6.5 с заменой сферического источника с защитой дисковым изотропным источником. Мопишсть излучения такого источника на единицу площади 5л равна [c.312]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...