Внутриатомное поле

Классификацию различных нелинейных оптических явлений можно дать с единой точки зрения, анализируя отдельные члены выражения (18.1), несмотря даже на то, что в нем отсутствуют члены высших порядков. Поскольку каждый последующий член примерна в раз меньше (Е — напряженность внутриатомного поля) предыдущего, то вероятность обнаружения подобных нелинейных эффектов, обусловленных соответствующими членами разложения высших порядков, мала. Этим была связана невозможность обнаружения многих нелинейных эффектов до появления мощных источников излучения — лазеров. [c.391]

При не слишком сильных (значительно меньших внутриатомного поля) полях, считая кубический член малым, можно решить (18.5а) методом последовательных приближений . [c.395]

До появления лазеров было очень трудно заметить какие-либо отклонения от линейности материального уравнения Р = а Е, так как внешние поля в веществе, создаваемые светом обычных источников, были пренебрежимо малы по сравнению с внутриатомным полем (0,1 — 10 В/см по сравнению с Еат q /a 10 В/см). Мощные лазерные пучки позволяют создать поле в 10 — 10 В/см, что уже сравнимо с внутриатомным полем и может приводить к изменению указанных выше параметров среды. Не будем проводить анализ конкретных причин таких воздействий (эффект Керра, электрострикция и др.), а оценим необходимые изменения в феноменологическом описании явления. Очевидно, что потенциальная энергия вынужденных колебаний электронов уже не может описываться известной формулой U(x) = l/2kx , соответствующей квазиупругой силе F = —kx. При наличии мощного воздействия света на атомную систему мы должны учесть члены более высокого порядка, приводящие к ангармоничности колебаний-. [c.168]

Определение величины магнитного момента только что описанным методом затруднено тем, что константа С из (2.13) не поддается точному теоретическому расчету. Поэтому для определения магнитных моментов сверхтонкое расщепление изучается во внешнем магнитном поле, т. е. по эффекту Зеемана. При слабых внутриатомных полях, т. е. при малых С, таким путем в некоторых случаях удается довести точность измерения магнитных моментов ядер до 0,1%. [c.51]

Согласно сказанному выше внутриатомные поля достаточно малы, так что энергией Е из (2.13) можно пренебречь. Величина J И согласно (1.30) может принимать значения JH, (У — 1) Я,. ... .., —JH, где Н — абсолютная величина поля. В отсутствие высокочастотного поля Н в состоянии термодинамического равновесия большинство ядер оказывается на низшем энергетическом уровне с энергией — lH. Для перехода на первый возбужденный уровень нужна энергия [c.52]

Найдем допустимые значения величин 6 ,ах, min- При слишком больших прицельных параметрах нарушается допущение в) и становятся существенными силы, действующие на электрон со стороны внутриатомных полей. Когда же прицельный параметр возрастет настолько, что время столкновения [c.436]

В мощных лазерных пучках напряжённость злектрич. поля сравнима с внутриатомным полом В/см. [c.652]

Естественный для Н. о. масштаб напряжённости поля — напряжённость внутриатомного поля Е . Можно ожидать, что при Е — Ед нелинейный отклик сравнивается по величине с линейным [c.294]

Максимальная в ряду внутриатомных полей напряжённость поля в атоме водорода Ед е а ж 5 10 В/см достигается в световом пучке с интенсивностью [c.294]

Прогресс в технике усиления сверхкоротких оптических импульсов сделал возможным генерацию сверхсильных световых полей с напряженностями lQi" В/см — на порядок выше внутриатомных полей. Среди других приложений — пикосекундная электроника, генерация сверхкоротких электронных сгустков, рентгеновских и акустических импульсов. [c.239]

К нелинейным относятся оптические эффекты, характер которых зависит от интенсивности излучения [2.35, 2.36]. Эта зависимость возникает только в сильных световых полях (которые нельзя считать пренебрежимо малыми по сравнению с внутриатомными полями), поэтому для наблюдения нелинейных эффектов применяют лазерное излучение. Ряд нелинейных эффектов проявляется при достижении пороговой интенсивности света. Для нерезонансных нелинейных явлений, происходящих вне полос поглощения материала, в качестве порога появления можно указать ориентировочно интервал интенсивностей 10 -Ы01° Вт/см [c.55]

В настоящее время с помощью лазеров получены громадные плотности потока энергии, порядка Вт/м . Это означает [см. (3.3)], что напряженности электрического поля в волне имеют порядок В/м, т. е. достигают значений, характерных для внутриатомных полей. Длительность импульсов X = 10" с и менее. [c.28]

Монохроматичность и высокая направленность позволяют сфокусировать всю энергию лазерного излучения в пятно размером, близким к длине волны излучения. В этом случае поле световой волны достигает значений, близких к внутриатомным полям. При возникновении таких полей открываются совершенно новые возможности как в научном эксперименте, так и в технологических операциях. И хотя коэффициент полезного действия большинства лазеров мал, проигрыш в количестве энергии излучения компенсируется выигрышем в качестве излучения. [c.108]

Как правило, уравнение (2.5.10) в общем виде не имеет решения, даже в простейшем случае двухуровневой системы. Стандартным путем его решения является разложение в ряд теории возмущений по малому параметру д = о/ ат где — некоторое характерное внутриатомное поле. Для не слишком сильных оптических полей (д < 1 см. п. 2.6.5. и 2.8 для противоположного случая) решение (2.5.10) ищется в виде [c.117]

Монохроматичность и высокая направленность позволяют сфокусировать всю энергию лазерного излучения в пятно с размерами, близкими к длине волны излучения. В этом случае электрич. поле световой волны достигает значений, близких к внутриатомным полям. При вз-ствии таких полей с веществом возникают совершенно новые явления (см. Лазерное разделение изотопов. Лазерная плазма и др.). [c.272]

Если свет естественный, то Е = Е, т. е. за промежуток времени, короткий по сравнению с временем наблюдения, но длинный по отношению к продолжительности внутриатомных процессов, квадраты компонент вектора напряженности электрического поля, лежащие в плоскости падения и перпендикулярные к ней, в среднем равны между собой. [c.479]

Слабые поля — поля, по порядку величины значительно меньшие внутриатомных, а сильные поля — поля, близкие к внутриатомным. [c.299]

Для экспериментального измерения внешних квадруполь-ных моментов используются те же методы, что и для измерения магнитных дипольных моментов, т. е. изучение сверхтонкой структуры оптических спектров и радиочастотные резонансные методы. Взаимодействие квадрупольного момента с градиентом внутриатомного электрического поля определенным образом нарушает правило интервалов (2.17), что и дает возможность отделить расщепление уровней, связанное с наличием квадрупольного момента у ядра, от эффектов, обусловленных ядерным магнитным моментом. [c.67]

Фазовая волна, сопровождающая движение тела, при условии, конечно, принятия наших представлений, имеет свойства, которые зависят от природы этого движущегося тела так, например, частота движущегося тела зависит от полной энергии. Поэтому естественно будет предположить, что если силовое поле воздействует на движение тела, то оно будет действовать также и на распространение его фазовой волны Руководствуясь идеей полной идентичности принципа наименьшего действия и принципа Ферма, я был вынужден с самого начала моих исследований в этой области принять, что для заданного значения полной энергии движущегося тела и вследствие этого для частоты его фазовой волны возможные динамические траектории движущегося тела совпадают с возможными лучами фазовой волны. Это привело меня к хорошему результату, который будет изложен в третьей главе, а именно, к интерпретации установленных Бором условий внутриатомной устойчивости. К сожалению, это потребовало довольно произволь- [c.652]

Благодаря этому совершенно новые экспериментальные средства получила в свое распоряжение нелинейная оптика. В поле сфокусированных фемтосекундных импульсов могут быть получены интенсивности 10"—IQi Вт/см и, следовательно, напряженности светового поля достигают здесь 10 В/см. Речь идет, таким образом, о полях, превышаюш,их внутриатомные ( а 10 В/см для атома водорода). В столь сильных полях на первый план выходят новые проблемы нелинейной электронной физики, становятся реальностью прямые эксперименты, имеюш,ие целью наблюдение эффектов, предсказываемых нелинейной квантовой электродинамикой (нелинейное рассеяние света на релятивистских электронах, рассеяние света на свете в вакууме и т. п.). [c.10]

Внутриатомное поле удерживает оптический электрон вокруг ядра. Поэтому естественно при изучении взаимодействия света с веществом принять это поле за характерное и всякие сравнения проводить относительно этого поля. Если условиться так, то поле обычных нелазерных световых источников 10 В/см) можно называть слабым, а лазерных с напряженностью поля порядка внутриатомного и больше — сильным. [c.9]

ПотенциальЕ1ую энергию (47.1) можно рассматривать как возмущение, если внешнее поле достаточно слабо по сравнению с внутриатомными полями. Это хорошо соблюдается, потому что внутриатомные поля очень велики. Например, напряженность кулоновского поля в атоме водорода на первой боровской орбите йд равна [c.255]

Нелинсйпые свойства диэлектриков. Линейная за-виси.чость (1) справе.длива только для электрич. полей, значительно меньших внутриатомных полей [c.698]

ЛОРЕНЦА — МАКСВЕЛЛА УРАВНЕНИЯ - фуи-дам. ур-вия классич. электродинамики, определяющие мнкросконич. эл.-магн. поля, создаваемые отдельными заряж. частицами. Л. —М. у. лежат в основе электронной теории (классич. микроскопич, электродинамики), построенной X. А, Лоренцем в кон. 19 — пач. 20 вв. В этой теории среда рассматривается как совокупность заряж. частиц (электронов и атомных ядер), движущихся в вакууме. Основной постулат теории X. А. Лоренца состоит в предположении, что ур-ния классич. электродинамики (Максвелла ураенения) точно описывают поля в любой точке пространства (в т. ч. межатомные и внутриатомные поля) в любой момент времени t. [c.611]

Квантовые генераторы дают эл.-магн. излучение, уникальное по своим свойствам. Излучение лазера когерентно и может достигать в узком спектральном интервале огромной мощности — до 10Вт/см , причём расходимость светового пучка очень мала. Напряжённость электрич. поля излучения лазера может превышать напряжённость внутриатомного поля. [c.320]

При выполнении условия синхронизма нелинейные эффекты могут накапливаться и, следовательно, становиться большими, даже когда поле возбуждающего излучения много меньше внутриатомных полей. Например, при со, м) 10 GGSE и 1 см уже при полях 10 GGSE, что соответствует плотности мощности 10 -ь10 Вт/см , формула (1.73) с учетом (1.4), [c.31]

При больших амплитудах напряженности пЬля падающей волны, сравнимых с внутриатомными полями, вынужденные колебания атомных осцилляторов могут происходить не только на частоте падающей волиы, но и на кратных частотах, что приводит к появлению гармоник в преломленном и отраженном излучении (см. гл. 10). [c.143]

Уже перечисленного достаточно, чтобы понять роль и место лазеров на неодимовом стекле в квантовой электронике. Сегодня эти лазеры используются и в мощных лазерных системах, где создаваемые напряженности электрического поля световой волны вполне сравнимы с внутриатомными полями, например в экспериментах по термоядерному синтезу, и в ситуациях, где нужны миниатюрные источники когерентного излучения, например при управлении процессами, обработке информации и т. п. Во многих случаях лазеры на неодимовом стекле, благодаря высокому совершенству активной среды, служат наиболее удобной моделью для проведения разнообразных экспериме тов и исследований в области лазерной физики, оптики лазеров, нелинейной оптики. [c.7]

Создание оптических квантовых генераторов позволило рег лизовать электромагнитные поля, напряженность которых сра] нима с внутриатомными полями, и осуществить таким образо взаимодействия световых волн. [c.12]

Отношение вероятности М. ц. с участием т фотонов к вероятности М. п. с участием (т —1) фотонов Wjn- при отсутствии промежуточных резонансов по порядку величины равно EIE ) , где Е — амплитуда напряжённости электрич. поля излучения, — ср. напряжённость внутриатомного электрич. поля ( ат Ю — 10 В/см), При Е < с увеличением числа фотонов, участвующих в элементарном акте, вероятность М. п. резко снижается. Поэтому до появления лазеров кроме однофотонных наблюдались лишь двухфотонные процессы при рассеянии света рассеяние Мандельштама — Бриллюана, комбинационное рассеяние света в т. п. Высокие интенсивности излучения, получаемые с помощью лазеров, позволяют наблюдать М. п. вплоть до т I 10. [c.168]

Недостаточная величина ориентации ядер в этих условиях и трудности их реализации способствовали развитию косвенных методов ориентации ядерных спинов, в частности используют статич. ориентацию ядерных снинов во внутренних полях в веществе (электрич. и магнитных), к-рые в ряде случаев значительно превосходят достижимые внеш. поля. Так, на ядрах атомов нек-рых переходных элементов внутриатомные магн. поля достигают Н = 10 Тл. В молекулах с сильноасимметричными оболочками электрич. поле на ядрах имеет большую неоднородность. Для ориентации ядерных спинов во внутр. полях необходимо обеспечить нужную пространств, ориентацию самих полей. В случае поля-риэации ядер во внутр. магн. полях ориентация этих полей достигается поляризацией (намагничиванием) электронных оболочек атома во внеш. магн. поле (это проще, чем получение ядерной поляризации, т. к. электронные магн. моменты болев чем в 10 раз превосходят ядерные). Для выстраивания ядерных спинов в неоднородных внутр. электрич. полях используются монокристаллич. образцы, в к-рых асимметричные молекулы оказываются выстроенными. Этими методами при 7 10 К удаётся получать высокие степени поляризации ядер лантаноидов и группы Ее, а также высокую аыстроенность ядер атомов некоторых актинидов. [c.470]

СВЕРХТОНКАЯ СТРУКТУРА (сверхтонкое расщепление) уровней энергии — расщепление уровней энергии атома, молекулы или кристалла на неск, подуровней, обусловленное взаимодействием маги, момента ядра с магн. полем, создаваемым гл. обр. электронами, а также взашмодействиеи квадруполь-ного момента ядра с неоднородным внутриатомным элек-трич. полем. Вследствие сверхтонкого расщепления уровней в оптич. спектрах атомов и молекул вместо одной спектральной линии возникает группа очень близких линий — С.с. спектральных линий. [c.458]

В последнем разделе уже упоминалось, что возникновение электро-оптического эффекта обусловлено перераспределением зарядов под действием внешнего электрического поля. Поэтому можно ожидать, что электрооптический эффект будет зависеть от отношения величин внешнего и внутриатомного электрических полей, последнее из которых связывает такие заряженные частицы, как электроны и ионы. В большинстве практических применений электроопти-ческого эффекта внешнее электрическое поле оказывается меньше внутриатомного электрического поля, величина которого обычно составляет 10 В/см. Поэтому следует ожидать, что квадратичный эффект будет существенно меньше линейного, и при наличии линейного эффекта им, как правило, пренебрегают. Однако в кристаллах с центросимметричной точечной группой линейный электрооптический эффект исчезает и преобладающим становится квадратичный электрооптический эффект. Для доказательства последнего утверждения рассмотрим пространственную инверсию кристалла. [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...