Закон динамики первый (закон инерции)

Следует отметить, что Николай Егорович отрицательно относился к многочисленным попыткам модифицировать основные законы динамики, данные Ньютоном. Он согласен с Томсоном и Тэтом, что всякая такая попытка оканчивалась полной неудачей , и в своей речи Ньютон — основатель теоретической механики весьма критически излагает модные в те годы трактовки основных законов механического движения в работах Э. Маха. В наши дни мы можем встретить утверждения, что первый закон движения (закон инерции) излишен и полностью содержится во втором законе Ньютона. Жуковский пишет Что касается закона инерции, то его следует ставить отдельно для того, чтобы указать, что причина изменения количества движения не заключается в самой материальной точке . Та же мысль высказывалась неоднократно и на лекциях по механике. Этот закон (первый закон Ньютона) вытекает из того положения, что источник всякого изменения движения находится всегда вне тела и что причина какого-либо движения не должна быть заключена внутри этого тела . [c.130]

Основоположником динамики является великий итальянский ученый Галилей (1564— 1642). Он впервые ввел в механику понятие скорости и ускорения движущейся точки при неравномерном прямолинейном движении и установил законы падения тел в пустоте. Галилей сформулировал первый закон динамики — закон инерции, установил, что движение тела, брошенного под углом к горизонту в пустоте, совершается по параболе. [c.4]

Первая аксиома динамики — закон инерции (А. И. Аркуша, 1.42) — объясняет, что равномерное и прямолинейное движение точки или тела происходит лишь в том случае, если на точку (тело) действует уравновешенная система сил. И наоборот, если нужно, чтобы точка или тело двигались равномерно и прямолинейно, то необходимо создать условия для равновесия всех сил, приложенных к данной точке или к данному телу. [c.284]

Основой динамики абсолютного движения материальной точки является второй закон Ньютона, который формально охватывает и первый закон Ньютона — закон инерции. Действительно, если предполагать, что масса точки не зависит от времени, то из соотношения (П1.5Ь) вытекает, что при равенстве нулю равнодействующей Е сил, приложенных к точке, равно нулю и ускорение т. е. материальная точка движется по инерции равномерно и прямолинейно. [c.441]

В главе XVI при формулировке закона инерции было указано, что при решении большинства задач динамики, относящихся к технической практике, за инерциальную систему отсчета можно принять систему координат, неизменно связанную с Землей. Там же было отмечено, что, принимая такую систему координат за инерциальную систему отсчета, мы при этом в первую очередь пренебрегаем суточным вращением Земли вокруг своей оси. Исследуем теперь, как сказывается это вращение на равновесии и движении относительно Земли тел, находящихся вблизи земной поверхности. [c.508]

Первый закон динамики — закон инерции — был впервые установлен Галилеем (1564—1642), который, основываясь на своих опытах, пришел к выводу о том, что если на тело не действуют никакие другие тела, то оно сохраняет состояние покоя или прямолинейного равномерного движения. [c.27]

Первый закон динамики, называемый аксиомой инерции или первым законом Ньютона, формулируется в применении к материальной точке так изолированная материальная точка либо находится в покое, либо движется прямолинейно и равномерно. [c.123]

Первый закон Ньютона (аксиома инерции). Сила. Следующую аксиому динамики называют п е р в ы м законом Ньютона или аксиомой инерции если на материальную точку не действуют силы, то она сохраняет состояние покоя или равномерного и прямолинейного движения. [c.85]

Если же подвижная система координат движется равномерно и прямолинейно по отношению к абсолютной системе, то она уже становится инерциальной. В такой системе уже не то.лько кориолисовы, но и переносные силы инерции равны нулю. Основное уравнение динамики для этой подвижной системы lai oe же, как для абсолютной системы координат. Значит, абсолютная система координат не имеет каких-либо преимуществ по отношению к любой инерциальной системе — полностью с нею эквивалентна. Все законы механики в ней будут выполняться так же, как и в любой инерциальной системе. Этот вывод п следует из первого закона Ньютона — закона инерции [c.38]

Подведем первые итоги рассмотрения вращательных движений и найдем основной закон динамики этих движений. В 110 было показано, что угловое ускорение прямо пропорционально моменту действующих сил р оо М. В 111 было найдено, что угловое ускорение обратно пропорционально моменту инерции тела Р со 1/J. [c.272]

Первый закон (закон инерции). Этот закон уже рассматривался нами во введении в механику ( 3, стр. 16—18). Отметим только одно обстоятельство, имеющее важнейшее принципиальное значение для классической динамики. [c.262]

Основная задача динамики — раскрыть закономерность связи между силами и движением — была решена в полной мере впервые Ньютоном на основании упомянутого в 12 закона инерции Галилея. Этот закон называется первым законом Ньютона и формулируется так всякое тело пребывает в состоянии покоя или равномерного и прямолинейного движения, пока приложенные силы не вызовут изменения этого состояния. [c.59]

Если все избранные нами системы отсчета совершают прямолинейное и равномерное движение относительно друг друга и, кроме того, известно, что в одной из них справедливы законы динамики, то формулировка первого и второго законов динамики в каждой из этих систем остается одной и той же для всех этих систем отсчета. Все такие системы отсчета называются инерциальными системами-, только в таких системах отсчета имеет место закон инерции Галилея. Это положение и называют принципом относительности Галилея. [c.151]

В этом случае формально справедливы первый и второй законы динамики, поэтому можно произвести динамический анализ движения тела прямо относительно неинерциальной системы отсчета, для этого необходимо к силам взаимодействия, действующим на данное тело, прибавить еще силы инерции. При поступательном движении неинерциальной системы силы инерции одинаковы во всех точках этой системы отсчета и не зависят от скорости движения тела относительно нее. Во вращающейся системе отсчета силы инерции различны в разных точках неинерциальной системы (центробежные силы) и зависят от относительной скорости движения (кориолисовы силы). [c.168]

Первый закон динамики получил название закона инерции всякое тело стремится сохранить состояние покоя или прямолинейного и равномерного движения, пока воздействия со стороны других тел не заставят его изменить это состояние. [c.84]

Первый закон динамики, называемый аксиомой инерции, или первым законом Ньютона, формулируется в применении к материальной точке так [c.141]

Различают три основных режима движения поезда тяга, выбег и торможение. В режиме тяги (контроллер включен) на поезд действуют сила тяги локомотива и силы сопротивления движению в режиме торможения — силы сопротивления движению и тормозные. Кроме того, во всех режимах следует учитывать силу инерции (свойство тел сохранять состояние покоя или равномерного прямолинейного движения — первый закон динамики). [c.4]

Первый закон классической динамики, называемый законом инерции Галилея, обычно формулируют в виде следующего утверждения всякое тело продолжает удерживаться в своем состоянии покоя или равномерного и прямолинейного движения, пока и поскольку оно не понуждается приложенными силами изменять зто состояние, т. е. [c.34]

Кроме того, во всех случаях необходимо учитывать силу инерции (свойство тел сохранять состояние покоя или равномерного прямолинейного движения — первый закон динамики). Все это можно представить равнодействующей Ру, т. е. силой, представляющей разность [c.4]

Полностью решить динамическую задачу, применяя методы статики, можно далеко не всегда. Наиболее э( х )ективно применяется принцип Даламбера при решении первой основной задачи динамики, заключающейся в определении сил, если известен закон движения материальной точки, находящейся под их воздействием. Эта задача с формальной точки зрения напоминает задачи статики, так как именно в статике и рассматривается вопрос об определении некоторых неизвестных сил, приложенных к точке или к абсолютно твердому телу. Поэтому в тех случаях, когда в задачах динамики неизвестными являются силы, включая и силы инерции, такие задачи можно эффективно решать посредством принципа Даламбера. [c.421]

В эпоху Возрождения великий итальянский ученый Леонардо да Винчи (1452—1519) впервые исследовал законы движения падающих тел и тел, движущихся по наклонной плоскости, установил понятие о моменте силы относительно точки, а также исследовал вопросы трения. Крупнейший вклад в развитие механики, в особенности разделов кинематики и динамики, внес итальянский ученый Галилео Галилей (1564—1642). Он первый сформулировал закон инерции, а в 1633—1635 гг. написал Беседы и математические доказательства о двух новых науках . Одной из них было учение о законах движения падающих тел, другой — наука о сопротивлении, оказываемом твердьгми телами силе, стремящейся их сломить. Поэтому Галилей по праву считается основоположником науки о сопротивлении материалов. [c.4]

Первые два за ,она Ньютона закон инерции в закон 1ависнмости силы от ускорения — будут изложены в отделе динамики, во второ,м томе курса. [c.16]

В 1743 г. был опубликован основной труд Даламбера по механике — его знаменитый Трактат о динамике . Первая часть Трактата посвящена построению аналитической статики. Здесь Даламбер фор.мулирует основные принципы механики , которыми он считает принцип инерции , принцип сложения движений и принцип равновесия . Принцип инерции сформулирован отдельно для случая иокоя и для случая равномерного прямолинейного движения. Принцип сложения движений представляет собой закон сложения скоростей по правилу параллелограмм,а. Принцип равновесия сформулирован в виде следующей теоремы Если два тела, обладающие скоростями, обратно пронорциональными их массам, имеют противоположные направления, так что одно тело не может двигаться, не сдвигая с места другое тело, то между этими телами будет иметь мест равновесие . Во второй части трактата, называемой Общий иринциидля нахождения движения многих тел, произвольным образом действующих друг на друга, а также некоторые применения этого принципа , Даламбер предложил общий метод составления дифференциальных уравнешгй движения любых материальных систем, основанный на сведении задачи динамики К статике. Здесь для любой системы материальных точек формулируется правило, названное впоследствии принципом Даламбера , согласно которому приложенные к точкам системы силы мон<но разложить на действующие , т. е. вызывающие ускорение системы, и потерянные , необходимые для равновесия системы. [c.195]

Первый и второй законы динамики Ньютона справедливы в инерциальной системе отсчета. С достаточной для практики точностью такой системой можно считать гелиоцентрическую с началом в центре Солнца и с осями, направленными на неподвижные звезды. Любая система, покоящаяся или движущаяся равномерно и прямолинейно относительно инерциальной, тоже инерци-альна. Так как Земля вращается вокруг своей оси и вокруг Солнца, то главным образом по первой причине система отсчета, связанная с ее поверхностью, не является инерциальной. Однако ошибка при допущении об инерциальности геоцентрической системы в большинстве практических расчетов пренебрежимо мала. [c.218]

Зарождение динамики связано с именем страстного сторонника учения Коперника, великого итальянского ученого Галилео Галилея (1564—1642). Галилей первый доказал, что под действием постоянной силы тело будет двигаться равноускоренно, а не равномерно, как думали со времен Аристотеля, и сформулировал закон инерции. Он экспериментально установил закон падения тел в пустоте, рей1ил задачу о движении тела, брошенного под углом к горизонту, и др. Исследования Галилея по выяснению зависимости между размерами элементов конструкций и нагрузками, которые они могут выдержать, послужили началом развития новой науки—сопротивления материалов. [c.14]

В механике часто учитывают движение ускоренной системы отсчета введением особых сил, так называемых сил инерции. Введение этих сил позволяет сохранить для тел, движущихся относительно неинерцийльных систем отсчета, первый и второй законы динамики в той же самой форме, какую они имели для тел, движущихся относительно инерциальной системы отсчета это в значительной мере упрощает анализ движения в каждом частном случае. [c.153]

Силы и /, фактически действующие на тело т, — это силы, величина и направление которых не зависят от того, рассматриваем ли мы движение относительно неподвижной или вращающейся системы отсчета. Поэтому, так же как и в случае ускоренно и прямолинейно движущейся системы, можно ввести силы инерции, чтобы формулировка первого и второго законов динамики отно- [c.164]

Кроме того, Галилей установил один из основных законов динамики — закон инерции. Исходя из этого закона и из идеи сложения движений, Галилей первый дал верное решение задачи о движении в пустоте тела, брошенного под углом к горизонту (снаряда), и нашел, что траекторией центра тяжести тела в этом движении является парабола. В то время решение этой задачи имело первостепенное значение для ба-члистики. [c.18]

Таким образом, первый закон динамики устанавливает свойство инерции материальной точки. С другой стороны, из этого закона вытекает, что если точка имеет движение, отличное от инерциалъного, т, е. прямолинейного и равномерного, то на нее действует некоторая сила. [c.379]

В предыдущих главах мы опирались на основное уравнение динамики точки (второй закон Ньютона), которое справедливо только в инерциальных системах отсчета. Напомним, что инерциальной называется такая система отсчета, в которой справедлив принцип инерции (первый закон Ньютона). Во многих случаях задачи динамики сводятся к исследованию движения в той или иной неинерциальной системе. В сущности, неинерциальной является и привычная для нас система отсчета, связанная с Землей. Впрочем, только весьма тонкие опыты (например, наблюдения за отклонением падающих тел к востоку, за вращением плоскости качания маятника) могут обнаружить неинерциальность геоцентрической системы отсчета. В большинстве приложений систему координат, жестко связанную с Землей, можно считать инерциальной. [c.151]

Первым фундаментальным законом, на котором строится динамика точки переменной массы, является закон неуничтожи-мости (сохранения) механического движения. Мерой механического движения, когда оно сохраняется как механическое движение, является вектор количества движения. Закон сохранения количества движения в элементарной (скалярной) форме был открыт еще Декартом (1596—1650), который впервые указал на весьма большое значение этого закона для изучения механических движений. При доказательстве закона сохранения количества движения Декарт исходил из простейших явлений абсолютно упругого удара и закона инерции в последующем развитии теоретической механики этот закон часто рассматривался как аксиома и был основой для кинетического построения механики в отличие от динамической (ньютонианской) концепции. Мы формулируем закон сохранения количества движения в следующем виде при любых механических процессах, протекающих в замкнутой механической системе точек (без действия внешних сил), суммарное количество движения остается постоянным. [c.14]

Упражнение 1.13.1 (Нолл). Показать, что аксиомы инерции в приложении к аналитической динамике не изменяют требования (1.5-23) и теоремы Нолла, приведенной в конце 8. Таким образом, в аналитической динамике второй закон Эйлера эквивалентен (в предположении, что первый уже принят) утверждению о том, что силы взаимодействия центральны. Более того, для полной системы точечных масс [c.72]

Архимеда, т. е. до времени Стевина (1548—1620), который в 1586 г. впервые занялся механикой наклонной плоскости, и Галилея (1564 — 1642), который сделал первое важное открытие в области кинематики. Таким образом механические принципы, относящиеся к движению тел, не были известны почти до нового времени. Основной ошибкой в рассуждениях большинства исследователей было их предположение о необходимости непрерывно действующей силы для поддержания движения тела. Они думали, что для тела более свойственно состояние покоя, чем движения, что противоречит закону инерции (первый закон Ньютона). Этот закон был открыт Галилеем совершенно случайно при изучении движения тел, скатывающихся по наклонной плоскости на горизонтальную поверхность. Галилей принял следующее основное положение изменение скорости или ускорение определяется силами, которые действуют на тело. Это положение содержит почти целиком два первые положения Ньютона. Галилей применил свои принципы с полным успехом при открытии законов падающих тел и законов движения снарядов. Благодаря своим открытиям он справедливо считается основателем динамики. Он первый применил маятник для измерения времени. [c.43]

В основании динамики лежат законы, впервые в наиболее пол-м и законченном виде сформулированные Исааком Ньютоном книге Математические начала натуральной философии (1687 г,). В качестве первого закона Ньютон принял принцип инерции, крытый Галилеем, который можно сформулировать следующим разом. изолированная материальная точка находится в состоя-т покоя шли равномернЬго ы прямолинейногс движения. [c.238]

Первый закон динамики (закон инерции Галилея). В пространстве существует система координат 5, относительно которой всякая изолированная материальная точка аходится в покое или в состоянии равномерного прямолинейного движения. [c.39]

Н. Коперника (16 в.) и открытие нем. астрономом И. Кеплером законов движения планет (нач. 17 в.). Основоположником динамики явл. итал. учёный Г. Галилей, к-рый дал первое верное решение задачи о движении тела под действием силы (закон равноускоренного падения) его исследования привели к открытию закона инерции и принципа относительности классич. М. им же положено начало теории колебаний (открытие изохронности малых колебаний маятника) и науке о сопротивлении материалов (исследование прочности балок). Важные для дальнейшего развития М. исследования движения точки по окружности, колебаний физ. маятника и законов упругого удара тел принадлежат голл. учёному X. Гюйгенсу. Создание основ классич. М. завершается трудами И. Ньютона, сформулировавшего осн. законы М. (1687) и открывшего закон всемирного тяготения. В 17 в. были установлены и два исходных положения М. сплошной среды закон вязкого трения в жидкостях и газах (Ньютон) и закон, выражающий зависимость между напряжениями и деформациями в упругом теле (англ. учёный Р. Гук). [c.415]

Задачи силового анализа механизмов. Силовой анализ механизмов основывается на решении первой задачи динамики — по заданному движению определить действующие силы. Поэтому законы движения начальных звеньев при силовом анализе считаются заданными. Внешние силы, приложенные к звеньям механизма, обычно тоже считаются заданными и, следовательно, подлежат определению только реакции в кинематических парах. Но иногда внешние силы, приложенные к начальным звеньям, считают неизвестными. Тогда в силовой анализ входит определение таких значений этих сил, при которых выполняются принятые законы движения начальных звеньев. При решении обеих задач используется кинетоста-тический принцип, согласно которому звено механизма может рассматриваться как находящееся в равновесии, если ко всем внешним силам, действующим на него, добавить силы инерции. Уравнения равновесия в этом случае называют уравнениями кинетостатики, чтобы отличать их от обычных уравнений статики — уравнений равновесия без учета сил инерции. [c.57]

Одной из важных проблем динамики машин является разработка методов отыскания и исследования закона движения машинного агрегата с переменным приведенным моментом инерции. В общем многообразии современных технологических машин, применяемых в различных отраслях промышленности, наиболее распространены такие, у которых во время работы массы звеньев не изменяются. Вместе с тем, механизмы, осуществляюш,ие преобразование движения двигателя в заданное движение рабочего органа, могут иметь как постоянное, так и переменное передаточное отношение. Выше в гл. III— VII рассматривались машинные агрегаты, содержащие механизмы, относящиеся к первой группе, т. е. имеющие постоянные передаточные отношения. [c.300]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...