Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Волны-частицы

Применяя соотношение Эйнштейна и гипотезу де Бройля к волнам частиц, получаем  [c.75]

Когда скорость частицы v становится сравнимой с с, прирост скорости (при том же приросте энергии) замедляется и соответственно медленнее должны расти d. Когда v близко к с, ускоритель с электродами в виде полых цилиндров применять не выгодно. В этом случае выгоднее создать электромагнитную волну, распространяющуюся со скоростью, близкой к скорости частицы. Если скорость частиц близка к скорости света, то в линейном ускорителе вдоль системы электродов (которые в этом случае представляют собой расположенные одна за другой диафрагмы) должна распространяться электромагнитная волна, также со скоростью, близкой к скорости света. На гребнях этой волны частицы проносятся вдоль ускорителя, и их энергия непрерывно возрастает.  [c.212]


Область пространства, в которой при распространении волн частицы среды совершают - колебания, называют волновым полем. Множество точек среды, имеющих одинаковую фазу в рассматриваемый момент времени, называют волновой поверхностью. Плоскость, касательную волновой поверхности в данной точке, называют фронтом волны. В волновом поле можно выделить множество волновых поверхностей, проходящих через положения равновесия частиц, колеблющихся в одинаковых фазах.  [c.202]

В квазиклассическом приближении, когда все величины медленно изменяются на расстояниях порядка длины волны частицы (т. е. когда состояние частицы определяется координатой и импульсом, но ее импульс и энергия дискретны, частицы квантово неразличимы и удовлетворяют принципу Паули), можно пользоваться кинетическим уравнением Больцмана. Как мы увидим в следующей главе, учет квантовых свойств частиц в этом случае состоит в использовании для приближенного вычисления члена столкновений равновесной функции распределения Ферми — Дирака или Бозе — Эйнштейна.  [c.135]

Заметим, что в (1.20) частота <л — круговая, т. е. измеряемая в радианах в секунду. Она связана с обычной частотой v колебаний в секунду соотношением ю = 2nv.) Соотношения (1.20), (1.21) универсальны в том смысле, что они сопоставляют волну частице любого вида (и, наоборот, частицу волне любого вида).  [c.16]

Возбуждение и прием поперечных колебаний. В возбужденной акустической волне частицы металла смещаются в плоскостях, перпендикулярных направлениям витков катушки / . в ближней зоне — параллельно поверхности объекта контроля 2  [c.226]

Колебания и волны в природе весьма разнообразны. Вызванные в среде каким-либо источником, колебания создают волну. Частица сплошной среды (газа, жидкости или твердого тела), будучи выведена из положения равновесия упругими силами, действующими на нее со стороны других частиц, стремится возвратиться в первоначальное положение. Соседние, ближайшие к ней частицы также выведены из равновесия и возбуждают более далекие. Таким образом, колебательное движение возбужденных частиц вызывает процесс распространения  [c.19]

II преломлённой волнам — частицы  [c.277]

Верхняя диаграмма II порядка изображает кулоновское столкновение двух частиц, упомянутое ранее, а нижняя диаграмма указывает, что частица вначале поглощает один квант (или взаимодействует с полем), а затем испускает другой квант-волну. Эта диаграмма условно изображает сразу 4 важных процесса рассеяние лазерного луча в плазме (метод диагностики) тормозное излучение электронов при их рассеянии на кулоновских полях ионов поглощение циклотронной волны частицей в магн. поле (циклотронный нагрев П.) циклотронное излучение частиц, закручиваемых магн. полем.  [c.598]


Простейшими и наиб, часто встречающимися на практике ПАВ с вертикальной поляризацией являются Рэлея волны, распространяющиеся вдоль границы твёрдого тела с вакуумом или достаточно разреженной газовой средой. Энергия их локализована в поверхностном слое толщиной от К до 2, где X— длина волны. Частицы в волне движутся по эллипсам, большая полуось и> к-рых перпендикулярна границе, а малая и— параллельна направлению распространения волны (рис., а). Фазовая скорость волн Рэлея С л 0,9е , где  [c.649]

Скорость волны с не является скоростью частиц жидкости, которые при волновом движении на поверхности канала конечной глубины движутся по эллиптическим траекториям, а в жидкости бесконечной глубины — по круговым. При стоячей волне частицы жидкости описывают отрезки прямых линий, наклоненных к горизонтальной плоскости под разными углами.  [c.86]

Продольные волны (L-волны), Частицы колеблются вдоль направления распространения волны (рис., 1.498). Распространяются в веществах в любом агрегатном состоянии.  [c.187]

В плоскости X, t (фиг. 170, а) имеем следующую картину. Ниже фронта x = a t лежит область покоя, на фронте претерпевают разрыв деформация s, напряжение о и скорость частиц V. В фиксированный момент времени f распределение деформаций, скоростей V и смещений и показано на фиг. 170, б до прихода фронта волны частицы стержня находятся в покое, после прохождения— приобретают постоянную скорость —е ао (обратную направлению движения волны). Смещение линейно возрастает с удалением от фронта.  [c.256]

Распространение упругих волн состоит в возбуждении колебаний все более и более удаленных от источника волн частиц среды, при этом распространение волн (при малых возмущениях) не связано с переносом вещества.  [c.133]

На свободной поверхности твердого тела могут распространяться повер.хностные волны или волны Рэлея. По характеру траекторий частиц поверхностная волна как бы состоит из колебаний продольных и сдвиговых волн (частицы совершают движение по эллипсам). Амплитуда колебаний частиц по мере удаления от свободной поверхности убывает по экспоненте, поэтому волна локализована в тонком поверхностном слое толщиной в одну-полторы длины волны.  [c.116]

Предположим, что скорость удара V такова, что и вправо от S пойдет лишь упругая волна. Частицам левее S, которые находятся в стадии разгрузки, будет соответствовать точка Р на диаграмме (рис. 167), а частицам правее 5, где не было пластических деформаций,— точка Q. При этом по закону равенства действия и противодействия а = а , а из условия неразрывности материала стержня г = г/. Деформации же s и sj[ различны, так как точки Р и Q находятся на разных ветвях кривой (рис. 167). Значит, сечение 5 является стационарным фронтом сильного разрыва по деформациям. В отличие от фронтов ударных волн, которые тоже являются фронтами сильного разрыва, движущимися со скоростями а или этот фронт непо-  [c.271]

При распространении звуковой волны частицы среды совершают колебания вдоль направления распространения колебаний. Волны, в которых колебания происходят вдоль напрааления распространения волны, называют псодольныжи волнами.  [c.222]

Де Бройль нашел простое соотношение, связывающее длину волны частицы с ее импульсом. Проследим за ходом его рассуждений на примере кванта света — фотона. Энергия фотона E—hv, но она же может бьпь выражена через импульс р фотона и скорость свега г Е—рс. Отсюда немедленно следовала знаменитая формула де Бройля  [c.166]

В настоящее время волновые свойства микрочастиц (электронов, протонов, нейтронов и др.) подтверждены экспериментально. Можно с уверенностью говорить, что волновая природа вещества является непреложным фактом. Отсюда следует, что описание движения микрочастиц должно принципиально отличаться от описания, приведенного в классической физике. Понятия волна и частица сливаются воедшю, образуя единый образ объектов микрогушра волна частица.  [c.167]

Квазиклассическое приближение — метод нахождения волновых функций и уровней энергии путем разложения их по степеням отношения длин деброй-левских волн частиц к характерным размерам системы.  [c.268]


Для анализа структурной схемы лазерного доплеровского измерителя скорости (ЛДИС) рассмотрим случай отражения назад света лазера с частотой испускаемого излучения vo от движущейся навстречу падающей волне частицы. В этом случае доплеровский сдвиг частоты (ДСЧ) будет иметь максимальное значение и согласно выражению (11.13) запишется следующим образом  [c.229]

С дальнейшим повышением скорости потока растут длина и высота песчаных волн, а также крутизна их низового откоса. Движущиеся в поверхностном слое песчаной волны частицы, достигая ее гребня, скатываются вниз, в подвалье, в зону водоворотов.  [c.92]

Отсутствие мнимой части корня указывает на слабое затуха-ние поверхностной волны оно вызывается только обычным затуханием объемных волн. В результате волна Релея способна распространяться на большое расстояние вдоль поверхности твердого тела. Ее проникновение внутрь тела невелико на глубине длины волны интенсивность звука составляет около 5 % интенсивности на поверхности тела (волна с 51/-поляризацией). При распространении поверхностной волны частицы тела движутся, вращаясь по эллипсам с большой осью, перпендикулярной границе. Вытя-нутость эллипса с глубиной увеличивается.  [c.12]

Объемная скорость. В звуковой волне частицы среды совершают колебания со скоростью, зависящей от амплитуды колебаний, частоты и фазы. Представим себе распространяюшуюся вдоль оси л плоскую продольную волну (именно продольными и являются звуковые волны) (рис. 23). Пусть в некоторой плоскости М частицы  [c.210]

В плазме возможно также нелппс11пое резонансное взаимодействие волна.....частица, когда в резонанс с частицами попадает биение двух воли (oii, (wj, к у. (Ml — isi ) — (ki ki) V. Этот процесс наз. индуцированным рассеянием волн па частицах плазмы. Индуцир. рассеяние особенно су[цоственно, когда число  [c.266]

Перечисленными свойствами обладают только волны достаточно малой амплитуды (много люньшей как длины волны, так и глубины водоёма). Интенсипные нелинейные волны имеют существенно несинусоидальную форму, зависящую от амплитуды. Характер нелинейного процесса зависит от соотношения между длиной волны и глубиной водоёма. Короткие гравитац. волны на глубокой воде приобретают заострённые вершины, к-рые при определ. критич. значении их высоты обрушиваются с образованием капиллярной ряби или пенных барашков . Волны умеренной амплитуды могут иметь стационарную форму, не изменяющуюся при распространении. Согласно теории Герстнера, в нелинейной стационарно волне частицы по-прежнему движутся по окружности, поверхность же имеет форму трохоиды, к-рая при малой амплитуде совпадает с синусоидой, а при нек-рой макс. критич. амплитуде, равной Х/2л, превращается в циклоиду, имеющую на вершинах острия . Волее близкие к данным наблюдении результаты даёт теория Стокса, согласно к роя частицы в стационарной нелинейной волне движутся по незамкнутым траекториям, т. е. дрейфуют в направлении распространения волны, причём при критич. значении амплитуды (несколько меньше.м к/2л) на вершине волны появляется не остриё , а излом с углом 120  [c.332]

Рис, 1. Смещение пробных частйц в поляризованной гравитационной волне для двух независимых иолнризацийг. До начала прохождения волны частицы располагались на окружности. Каждый рисунок показывает последовательные положения частиц через четверть периода волны.  [c.526]

Поверхностные акустические волны в кристаллах. На свободной поверхности кристаллов распространяются поверхностные волны, являющиеся аналогами Рэлея волн в изотропном твёрдом теле. Волны рэлеев-ского типа в кристаллах образуются затухающими и глубь кристалла неоднородными волнами. Частицы среды в такой волне движутся по эллипсам, плоскость к-рых наклонена к поверхности кристалла под углом, зависящим от ориентации среза и направления распространения поверхностной волны в плоскости среза. Упругая анизотропия сказывается на характере распространения поверхностных волн точно так же, как и объём1Шх возникает зависимость фазовой скорости от направления распространения и ориентации среза  [c.509]

ЛАНДАУ ЗАТУХАНИЕ (бесстолкновительное затухание) — состоит в том, что волновое возмущение в плазме затухает по мере распространения, несмотря на отсутствие парных столкновений. Л. з. в равновесной плазме обусловлено резонансным поглощением энергии волны частицами, скорости к-рых в направлении распространения волны близки к её фазоввй скорости ф=ш к (к — волновой вектор, со — частота волны). Вследствие Л. з, амплитуда волны Е (<) убывает по экспоненциальному закону (<)—где — декремент Л. 3. Для ленгмюровских волн определяется ф-лой  [c.572]

МАЛОУГЛОВ0Е рассеяние — упругое рассеяние эл.-магн. излучения или пучка частиц (электронов, нейтронов) на неоднородностях вещества, размеры к-рых существенно превышают длину волны излучения (или дебройлевскую длину волны частиц) направления рассеянных лучей при этом лишь незначительно (на малые углы) отклоняются от направления падающего луча. В зависимости от параметров излучения М. р. может быть обнаружено при рассеянии на неоднородностях разл. масштабов от 10" и и менее (рассеяние электронов на ядрах) до метров и километров (рассеяние радиоволн на неоднородностях. земной поверхности). Распределение интенсивности рассеянного излучения зависит от строения рассеивателя, что используется для изучения структуры ве1цества.  [c.41]

Обычно козф. переноса, обусловленные М. п., зависят не только от парных столкновений частиц, но гл. обр. от взаимодействий волна — частица и могут на много порядков превосходить их классич. значения (см. Переноса процессы) в этих случаях говорят об аномальных диффузии и теплопроводности плазмы. Теория аномального переноса даёт спектры колебаний, возбуждаемых М. п. на нелинейной стадии развития неустойчивости. Если возникающую вследствие М. п. турбулентность можно представить в виде суперпозиции большого числа слабо взаимодействующих. между собой колебаний, то она описывается методом слабой турбулентности с использованием квазилинейного приближения. Часто турбулентность плазмы оказывается сильной, поэтому при расчётах спектральных характеристик флуктуаций используют перенормировочные теории и размерностные оценки. Коэф. аномальной диффузии О ) тпУтт длина волны, а — инк-  [c.138]


Второй тип взаимодействия (волна — частица) можно считать почти линейным. Взаимодействие является наиб, сильным, когда частицы паходятся в резонансе с волнами. В плазме без Л1агн, поля условия резонанса частицы, имеющей скорость с, с волной имеют вид — о)/к. Такое взаимодействие иа примере ленгмю-ровских (эл,-статических) воли ведёт к захвату частиц в потенц. яму волны, следствием чего является Ландау затухание.  [c.316]

При взаимодействии волна — частица — волна биение от двух волн попадает в резонанс с частицами 1 — Шг = ( 1 — кг) или = (и1 — Й2)/(к1 — г). Часто такое взаимодействие наз. нелинейным затуханием Ландау либо индуциров. рассеянием частиц на волнах.  [c.316]

Поскольку уровне (1) основано на лучевых понята-ях, в нём акцентируется лишь корпускулярная сторона дуализма волна — частица. Поэтому ур-ыие (1) служит также основой теории переноса нейтронов, где вместо яркости I фигурирует одночастичная ф-ция распределения нейтронов по скоростям, а ур-ние аналогично линеаризованному кинетическому уравнению Больцмана. При квантовой интерпретации излучения яркость 1 пропорциональна ф-ции распределения фотонов по направлениям и по частотам.  [c.566]


Смотреть страницы где упоминается термин Волны-частицы : [c.91]    [c.193]    [c.13]    [c.309]    [c.343]    [c.188]    [c.483]    [c.553]    [c.107]    [c.256]    [c.280]    [c.287]    [c.330]    [c.14]    [c.316]    [c.185]   
Смотреть главы в:

Физика дифракции  -> Волны-частицы



ПОИСК



Вибрационное движение частиц в плоской стоячей волне

Волна, амплитуда траектории частиц

Дисперсионное соотношение для волн де Бройля . Д.З. Проникновение частицы в область пространства, запрещенную классической механикой

Длина волны частицы

Дуализм волна—частица

Жук А.П. Движение твердой частицы в окрестности плоской границы жидкости в поле средних сил акустической волны

Множество частиц рассеяние звуковых волн

О сложности траекторий частиц волны

Отошедшая ударная волна и сепаратриса отраженных частиц

Прогрессивные волны траектории частиц. Скорость волны числовая таблица. Энергия гармонической волны

Профиль волны скорости частицы. Partlcle

Профиль волны скорости частицы. Partlcle dlngkeitsproflle in Wellen

Профиль волны скорости частицы. Partlcle velocity wave profiles. Teilchengesckwln

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ВОЛН В СРЕДЕ, СОДЕРЖАЩЕЙ РАССЕИВАЮЩИЕ ЧАСТИЦЫ

РАССЕЯНИЕ И РАСПРОСТРАНЕНИЕ ВОЛН В РАЗРЕЖЕННЫХ ОБЛАКАХ ДИСКРЕТНЫХ РАССЕИВАТЕЛЕЙ ПРИБЛИЖЕНИЕ ОДНОКРАТНОГО РАССЕЯНИЯ Рассеяние и поглощение волны отдельной частицей

Распространение волн в облаке больших частиц

Распространение волн в облаке больших частиц пределах прямой видимост

Рассеяние волн в разреженных облаках частиц

Рассеяние импульсных волн в случайном облаке частиц

Резонанс волна—частица

Резонансное взаимодействие волны и частицы

Решение для случая плоской волны, падающей на слой рассеивающих частиц

Скорость движения частиц и скорость распространения волн

Скорость частиц волны

Скорость частицы (при распространении волны)

Стационарные ударные волны в жидкости с нагретыми твердыми частицами. С. И. Зоненко

Сферическая волна в облаке случайно распределенных частиц

Сферически-симметричные вол. 84. Скорость частиц в сферически-симметричной волне

Тимошенко В.И. Нагрев газа и частиц за отошедшей ударной волной перед затупленным телом в сверхзвуковом запыленном потоке газа

Траектории частиц в стоячей волне

Траектория частицы волны

ЧАСТИЦЫ НЕКОТОРЫХ ЧАСТНЫХ ВИДОВ ЧАСТИЦЫ, МАЛЫЕ ПО СРАВНЕНИЮ С ДЛИНОЙ ВОЛНЫ

ЧАСТИЦЫ, ОЧЕНЬ БОЛЬШИЕ ПО СРАВНЕНИЮ С ДЛИНОЙ ВОЛНЫ

Частица прохождение через ударную волну



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте