Резонанс волна—частица

Резонанс волна — частица. Для иллюстрации метода рассмотрим гамильтониан (2.2.67) для волны, распространяющейся под углом 45° к магнитному полю [403]. Перейдем в систему отсчета волны (со = 0) и введем безразмерные переменные = 1. = 1, [c.144]

Резонанс волна —частица 98—104, 135, 144— 146, 161, 162, 280 [c.525]

Здесь J — спин промежуточного ядра (резонанса), — спин частицы, 1 —спин ядра-мишени, Л, — длина волны де Бройля, Г , — парциальные ширины ре- [c.314]

Эффективность преобразования энергии электронного пучка в излучение (электронный кпд)т1 ограничивается выходом теряющих энергию частиц из резонанса с усиливаемой волной. При постоянной частоте осцилляций и фазовой скорости волны [c.565]

Оптич. нутации — затухающие осцилляции интенсивности излучения на выходе из исследуемой среды — возникают сразу после включения (выключения) резонансного взаимодействия волны с частицами среды. Для всех частиц, вступивших в резонанс с возбуждающим излучением, возникают синфазные колебания населённостей возбуждённого уровня энергии, что и определяет осцилляции интенсивности излучения. Время затухания оптич. нутаций определяется временем жизни возбуждённого уровня энергии, а период нутаций— обратной величиной частоты Раби iij (в точном резонансе i2r = дипольный момент перехода 1 — 2, Е амплитуда электрич. поля резонансной эл.-магн. во.чны). Спектроскопия оптич, нутаций по- [c.307]

Эксперимент полностью подтверждает это ожидание [972]. На рис. 136 представлены спектры оптического пропускания осадков аэрозольных частиц Ag диаметром 200 А на кварцевой подложке, полученных путем испарения металла в аргоне а) и остаточно.м воздухе (6). Спектры образцов, приготовленных в аргоне, как правило показывали пик РОП, смещающийся к длинным волнам по мере увеличения плотности осадка (см. рис. 136, а, кривая 2). Иногда удавалось получать кривую с плечом, начинающимся при длине волны плазменного резонанса (рис. 136, а, кривая 1). В то же время спектры образцов, приготовленных в остаточном воздухе, отчетливо показывали наличие одновременно плазменного резонанса и резонанса оптической проводимости, причем с увеличением плотности осадка (в порядке увеличения номера кривой на рис. 136, б) Япр практически пе изменяется, а роп смещается по направлению к длинным волнам. С уменьшением размера частиц, что достигалось путем пониже- [c.306]

Здесь Г — частичная нейтронная ширина уровня при резонансе Гг,—частичная ширина по отношению к вылету быстрой частицы Ь (в случае радиационного захвата вместо Г , мы пишем r.j) т—полная ширина уровня, %—длина волны падающего нейтрона — значение % при резонансе J и i — угловые моменты составного и исходного ядер s = 4" — нейтрона. [c.242]

Преобразование к резонансным переменным — не единственный способ описания топологических изменений адиабатического инварианта вблизи резонанса. Имеется определенная свобода выбора инварианта, так как если / — инвариант невозмущенной системы, то и любая функция / (J) тоже инвариант. Выбирая йПси =0 вблизи резонансных значений J, можно учесть изменения в топологии возмущенной системы. Этот метод, разработанный Дуннетом и др. [111 ] (метод ДЛТ), описан в п. 2.4г и иллюстрируется на том же примере резонанса волна—частица. [c.122]

В П. 2.5а описаны основы метода Ли, который затем используется для получения степенных разложений Депри (п. 2.56). В качестве иллюстрации получены поправки второго порядка к гамильтониану маятника. С помощью модификации метода Ли в п. 2.5в рассмотрены ряды для адиабатических инвариантов и их приложение к вычислению инварианта второго порядка изменяющегося во времени гармонического осциллятора, а также средней силы, действующей на заряженную частицу в поле электростатической волны. В заключение кратко описана методика Мак-Намары [290 ] получения адиабатических инвариантов высших порядков. В качестве примера рассмотрен резонанс волна—частица. [c.148]

Вырождение, при котором не выполняется условие (3.2.10), встречается во многих системах, представляющих физический интерес. Возникает естественный вопрос существуют ли инвариантные кривые для таких систем Представляется, что обычно, хотя и не всегда, общая структура теории KAM сохраняется и в этом случае ). Мы уже рассматривали два таких примера задачу Хенона—Хейлеса ( 1.4) и резонанс волна—частица ( 2.4). Еще один пример — эффекты встречи в накопительных кольцах [404] ). Во всех этих задачах не зависящая от фаз часть гамильтониана имеет вид [c.190]

В плазме возможно также нелппс11пое резонансное взаимодействие волна.....частица, когда в резонанс с частицами попадает биение двух воли (oii, (wj, к у. (Ml — isi ) — (ki ki) V. Этот процесс наз. индуцированным рассеянием волн па частицах плазмы. Индуцир. рассеяние особенно су[цоственно, когда число [c.266]

Второй тип взаимодействия (волна — частица) можно считать почти линейным. Взаимодействие является наиб, сильным, когда частицы паходятся в резонансе с волнами. В плазме без Л1агн, поля условия резонанса частицы, имеющей скорость с, с волной имеют вид — о)/к. Такое взаимодействие иа примере ленгмю-ровских (эл,-статических) воли ведёт к захвату частиц в потенц. яму волны, следствием чего является Ландау затухание. [c.316]

При взаимодействии волна — частица — волна биение от двух волн попадает в резонанс с частицами 1 — Шг = ( 1 — кг) или = (и1 — Й2)/(к1 — г). Часто такое взаимодействие наз. нелинейным затуханием Ландау либо индуциров. рассеянием частиц на волнах. [c.316]

Вследствие этого поверхностные плазмоны частиц Ag и Аи носят гибридный характер, причем предполагаемый в области энергий Йсйр9 эВ плазменный резонанс смещается до знергий 4 эВ. В случае Си условие (416) дает длину волны поверхностного плаз-мона X л 4100 А, тогда как межзонный переход происходит при К л 5400 А и полностью подавляет поверхностный резонанс. В табл. 27 сравниваются расчетные и зкспериментальные значения энергии Йсопр и ширины Д пиков поверхностного резонанса для частиц Li, Na, К, Са, Ag, Au [962]. Некоторое расхождение расчетных и экспериментальных данных для Д у частиц Li, Na, К приписывается отклонению их формы от сферической. [c.304]

В 5.4 было показано, что сильное перекрытие резонансов приводит к внутренней диффузии с такой же скоростью, как если бы фазы возмущения были случайными. Это эквивалентно сильной внешней диффузии, вызываемой посторонним по отношению к системе источником шума. Для задачи о взаилюдействии волна — частица, например, это соответствует большому числу сильных нескоррелированных волн, как предполагается в квазилинейной теории. Таким образом, в пределе сильной стохастичности внутренняя и внешняя диффузии похожи друг на друга ). [c.332]

Для описания упругого рассеяния, осредненного по резонансам, используется оптическая модель, в которой ядро трактуется как сплошная среда, способная преломлять и поглощать дебройлевские волны падающих на него частиц. [c.133]

В областях б) и в) дебройлевская длина волны налетающей частицы уже намного меньше геометрических размеров адрона, к Rq. Резонансы еще существуют и в этой области, хотя и в меньшем количестве. Но на ход полного сечения с энергией резонансы уже практически не влияют, поскольку в рассеянии участвует большое число парциальных волн, так что вклад каждой отдельной волны мал даже в ее резонансе. В результате в области б) полные сечения плавно зависят от энергии. Сама зависимость оказывается очень простой каждое сечение 0/ монотонно выходит на асимптотическую константу (см. рис. 7.37). Именно в этой области адроны ведут себя как черные шары (см. п. 1). В период исследований в асимптотической области, когда ускорителей более высоких энергий еще не было, складывалось впечатление, что асимптотическое постоянство полных сечений является окончательным . Однако в 1971 г. был открыт серпуховский эффект отчетливого роста полного сечения К" р, начиная с энергий 5 ГэВ в СЦИ (С. П. Денисов и др.). Экспериментальные исследования при более высоких энергиях привели к выводу, что серпуховский эффект явился первым указанием на существование качественно новой области энергий адрон- [c.375]

КОЛЕБАНИЯ (вынужденные [возникают в какой-либо системе под влиянием внешнего воздействия переменного пружинного маятника (характеризуется переходным режимом и установившимся состоянием вынужденных колебаний резонанс выявляется резким возрастанием вынужденных механических колебаний при приближении угловой частоты гармонических колебаний возмущающей силы к значению резонансной частоты) электрические осуществляют в электрическом колебательном контуре с включением в него источника электрической энергии, ЭДС которого изменяется с течением времени] гармонические относятся к периодическим колебаниям, а изменение состояния их происходит по закону синуса или косинуса затухающие характеризуются уменьшающимися значениями размаха колебаний с течением времени, вызываемых трением, сопротивлением окружающей среды и возбуждением волн когерентные должны быть гармоническими и иметь одинаковую частоту и постоянную разность фаз во времени комбинационные возникают при воздействии на нелинейную колебательную систему двух или большего числа гармонических колебаний с различными частотами кристаллической решетки является одним из основных видов внутреннего движения твердого тела, при котором составляющие его частицы колеблются около положений равновесия крутильные возршкают в упругой системе при периодически меняющейся деформации кручения отдельных ее элементов магнитострикционные возникают в ферромагнетиках при их намагничивании в периодически изменяющемся магнитном поле модулированные имеют частоту, меньшую, чем частота колебаний, а также определенный закон изменения амплитуды, частоты или фазы колебаний неавтономные описываются уравнениями, в которые явно входит время некогерентные характерны для гармонических колебаний, частоты которых различны незатухающие не меняют свою энергию со временем нормальные относятся к гармоническим собственным колебаниям в линейных колебательных системах [c.242]

РЕАКЦИЯ [термоядерная — реакция слияния легких атомных ядер в более тяжелые, происходящие при высоких температурах 10 К фотоядерная- -расщепление атомных ядер гамма-квантами цепная — реакция деления атомных ядер тяжелых элементов под действием нейтронов, в каждом акте которой число нейтронов возрастает, так что может возникнуть самоподдерживающийся процесс деления ядерная — превращение атомных ядер, вызванное их взаимодействием с элементарными частицами, в том числе с гамма-квантами, или друг с другом] РЕВЕРБЕРАЦИЯ — процесс постепенного затухания звука в закрытых помещениях после окончания действия его источника РЕЗОНАНС (есть явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний системы при приближении частоты вынужденной силы к собственной частоте колебаний системы акустический — избирательное поглощение энергии фононоБ определенной частоты в парамагнитных кристаллах, помещенных в постоянное магнитное поле антиферромагнитный — избирательное поглощение энергии электромагнитных волн, проходящих через антиферромагнетик, при определенных значениях частоты и напряженности приложенного к нему магнитного поля гигантский — широкий максимум, которым обладает зависимость сечения ядерных реакций, вызванных налетающей на атомное ядро частицей или гамма-квантом, от энергии возбуждения ядра магнитный — избирательное поглощение энергии проходящих через магнетик электромагнитных волн на определенных частотах, связанное с переориентировкой магнитных моментов частиц вещества параметрический — раскачка колебаний при периодическом изменении параметров тех элементов колебательных систем, в которых сосредоточивается энергия колебаний) [c.271]

ЧАСТОТА (биений циклическая — частота негармонических колебаний, получающихся в результате наложения двух одинаково направленных гармонических колебаний с близкими частотами волны — частота гармоническая (синусоидальная), соответствующая упругой волне колебаний частиц среды вращения — величина, равная отношению числа оборотов, совершенных телом, ко времени вращения линейная— частота гармонических колебаний обращения—частота периодического движения точки по замкнутой траектории несущая — частота модулируемой волны резонансная — частота колебаний, при которой наступает явление резонанса собственная—частота гармонических колебаний системы, не подвергающейся действию внешних сил характеристическая—частота колебаний определенной группы атомов в молекулах, соответствующая определенной химической связи щжлическая — частота гармонических колебаний, умноженная на два пи циклотронная — частота обращения заряженных частиц в постоянном магнитном поле в плоскости, перпендикулярной к вектору напряженности этого поля) ЧИСЛО [Авогадро — число молекул (или атомов) в одном моле вещества (6,022136 10 моль ) волновое — отношение циклической частоты к скорости волны вращательное квантовое определяет энергию ротатора квантовое (главное—целое число, определяющее энергетические уровни водородного атома в стационарном состоянии магнитное— целое число, определяющее проекцию вектора орбитального момента импульса электрона на направление внешнего магнитного поля орбитальное — целое число, определяющее орбитальный момент импульса электрона в атоме спиновое определяет спиновой момент импульса электрона в атоме) координационное — число ближайших к данному атому соседних атомов в кристаллической решетке] [c.296]

Розопапсы играют существ, роль при распространении В. в п. Вблизи них резко возрастают затухание волн и уровень тепловых шумов. Показатель преломления ЭЛ.-магн. волн вблизи этих резонансов велик (Л">1), а фазовая скорость значительно меньше скорости света, так что взаимодействие частиц с волнами происходит наиб, эффективно именно вблизи резонансов. Нагрев плазмы волнами в области нишнегпбрид-ного резонанса широко используется в термоядерных установках типа Токамак. [c.330]

ТО в спектральном контуре поглощения (усиления) этой волны образуется провал на частоте Длительность существования провала определяется временем жизни частиц на возбуждённом уровне. Перестройкой частоты пробного пучка удаётся измерить естеств. форму линий перехода, совпадающую с формой провала в насыщенном спектре поглощения (усиления) и обычно скрытую неоднородным (в газе — доплеровским) уширением. Этим методом можно также определить времена релаксации двухуровневой системы, Т. о., Н. с. позволяет измерять параметры одиночного оптич. резонанса, не поддающиеся измерению методами линейной спектроскопии. Циркулярно поляризованная волна накачки может индуцировать в среде гиротропию для пробной световой волны. [c.306]

Кроме явлений взаимодействия волн и частиц к Н. я. в п. относится также самовоздействле волн нростей-шим типом последнего является процесс рождения кратных гармоник. Так, наир., генерация 2-й гармоники возникает за счёт того, что происходит взаимодействие волны самой с собой, когда частота биения есть 2<д), а волновой вектор 2к. Это биение может либо попасть, либо не попасть в резонанс с собств. колебанием плазмы. Условием резонанса биения с собств. колебанием является 2то/2к = (в(2к)/2к, где ы(2к) — частота [c.316]

Если анизотропия давления плазмы невелика или ф-ции распределении частиц по продольным (по отношению к магн. полю) и поперечным скоростям различаются мало, то изгибные (альвеновские) волны в плазме возбуждаются вследствие взаимодействия группы резонансных частиц с волной и Н, п. является кинетической (см. Взаимодействие частиц с волнами). Развитие неустойчивости в этом случае происходит за счёт перевода части энергии движения частиц вдоль магн. поля в энергию циклотронного движения вследствие циклотронного резонанса частиц с волной с учётом доплеровского сдвига частоты. В этом смысле такие Н. п. наз. циклотронными. [c.346]

Оптические реперы. Используемые в СВЧ-диапазоне методы получения узких спектральных линий оказались не применимыми в оптич. области спектра (доплеровское уширение мало в СВЧ-диапазоне). Для О. с. ч. важны методы, н-рые позволяют получать резонансы в центре спектральной линии. Это даёт возможность непосредственно связать частоту излучения с частотой квантового перехода. Перспективны три метода метод насыщенного поглощения, двухфотонного резонанса и метод разнесённых оптич. полей. Осн. результаты по стабилизации частоты лазеров получены с помощью метода насыщенного поглощения, к-рый основан на нелинейном взаимодействии встречных световых волн с газом. Нелинейно поглощающая ячейка с газом низкого давления может находиться внутри резонатора лазера (активный репер) и вне его (пассивный репер). Из-за эффекта насыщения (выравнивание населённостей уровней частиц газа в сильном поле) в центре доплеровски-уширен-ной линии поглощения возникает провал с однородной шириной, к-рая может быть в 10 —10 раз меньше доплеровской ширины. В случае внутренней поглощающей ячейки уменьшение поглощения в центре линии приводит к появлению узкого пика на контуре зависимости мощности от частоты генерации. Ширина нелинейного резонанса в молекулярном газе низкого давления определяется прежде всего столкновениями и эффектами, обусловленными конечным временем пролёта части- [c.451]

Т. к. П. и. возникают в результате резонансного взаимодействия воли с частицами пучка, сводящегося к неск. элементарным эффектам, а также к фазировке и группировке частиц, то устранить или ослабить неустойчивость можно созданием условий, при к-рых со-ответств. элементарные процессы, фазировка и группировка невозможны. Напр., если на вход системы плазма — пучок задать сигнал с амплитудой, превышающей флуктуационную, или промодулировать пучок на входе системы, то группировка и фазировка создаются только для возбуждения волны заданной частоты, а возбуждение всех остальных волн невозможно. Нарушить условия резонанса, необходимые для развития П. я., можно изменением фазовой скорости волны, напр. из-за [c.184]

В третьей обласги энергии за порогом образования пиона и до 2 ГэВ длина волны у-кванта становится порядка размеров нуклона и взаимодействие происходит в осн. с одним нуклоном. В сечении фотопоглощения на свободном нуклоне четко проявляются 3 пика, отвечающие возбуждению Д (1232 МэВ)-изобары и двух частиц-резонансов—Л (1520 МэВ) и N (1680 МэВ). В том случае, когда у-гвант поглощается нуклоном, находящимся в ядре, пик, связанный с образованием Д-изобары. проявляется столь же чётко, тогда как 2 остальных сильно уширяются. Такое размытие пиков во многом обусловлено движением нуклонов в ядре. В области возбуждения Д-изобары характерно универсальное для всех ялсрсечекие — отношение о/А (в пределах точности измерений) одинаково для всех ядер от Be до U. Это свидетельствует о том, что свойства свободной Д-изобары не сильно изменяются в ядре. [c.371]

Э. с. в. адронного и вакуумного типа. С ростом давления адронное (ядерное, нейтронное) вещество уплотняется и при плотности, несколько превышающей плотность атомного ядра ( 3 10 г/см ), теряет устойчивость относительно образования пионного конденсата—когерентной волны пионов (длина волны порядка 10 см), к-рыс в результате становятся самостоят. компонентой вещества. При ббльших сжатиях в адронном веществе могут появиться также макроскопич. кол-ва мюонов, гиперонов, резонансов, причём все эти частицы будут абсолютно стабильными. Их распаду препятствует Паули принцип уровни энергии для продуктов распада уже заполнены частицами, имеющимися в адронном веществе. При нек-рых [c.506]

ЭЛЕКТРОННЫЙ ПАРАМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС (ЭПР) — резонансное поглощение (излучение) эл.-магн. волн радиочастотного диапазона (10 —10 Гц) парамагнетиками, парамагнетизм к-рых обусловлен электронами. ЭПР—частный случай парамагн. резонанса и более общего явления — магнитного резонанса. Лежит в основе радио-спектроскопич. методов исследования вещества (см. Радиоспектроскопия). Имеет синоним—электронный спиновый резонанс (ЭСР), подчёркивающий важную роль в явлении спинов электронов. Открыт в 1944 Е. К. Завойским (СССР). В качестве парамагн. частиц (в случае конденсированных сред — парамагн. центров), определяющих парамагнетизм, могут выступать электроны, атомы, молекулы, комплексные соединения, дефекты кристалла, если они обладают отличным от нуля магнитным момец>пом. Источником возникновения магн. момента могут служить неспаренный спин или отличный от нуля суммарный сйин (момент кол-ва движения) электронов. [c.578]

Кроме упругого и неупругого рассеяний важный тип Я. р. представляют квазиупругие процессы (р, р ), ( Не, t) и др., когда вылетевшая частица по своим характеристикам (в т. ч. и энергии) мало отличается от падающей. Если настающая и вылетающая частицы обмениваются заря-д<йй, то в квазиупругих реакциях при энергиях 100 МэВ на нуклон наблюдаются т. н. зарядово-обменные резонансы. Исследования этих процессов дают информацию о взаимодействии нуклонов в ядрах и свойствах ядерных мезонных полей (см. Мезоны). При теоретич. описании квазиупругих процессов часто используют понятия оптики. В этом случае рассеяние частицы на ядре, состоящем из мн. нуклонов, трактуют как прохождение падающей волны через среду, оптич. свойства к-рой определяются потенциалом, параметры к-рого подбираются из условия соответствия расчётных и эксперим. данных. Аналоги таких оптич. явлений, как дифракция, также обнару- [c.668]

Многие современные физические методы исследования металлов основаны на изучении взаимодействия объекта с каким-либо видом электромагнитных волн. Помимо классических (оптических, рентгеновских и электронно-микроскопических) методов, используются ядерный магнитный и электронный парамагнитный резонанс [1] методы исследования поверхности (Оже-электронная спектроскопия и дифракция медленных электронов) электронная спектроскопия для химического анализа ионный микрозонд [2] и др. Во всех случаях изучается поглощение. рассеяние падающих или испускание вторичных электромагнитных волн (или пучка электронов, ионов) частицами исследуемой системы. При некоторых энергиях падающего излучения, совпадающих с энергиями соответствующих переходов в системе, интенсивность эффекта возрастает — такие методы являются резонансными. В частности, резонанс укван-тов на атомных ядрах заключается в резком возрастании вероятности поглощения (или рассеяния) у-квантов с энергией, соответствующей возбуждению ядерных переходов. [c.161]

Однако их экспериментальные кривые поглощения света для образцов с изолированными частицами (рис. 135, а) и образцов, у которых частицы сгруппированы (рис. 135, б), практически не различаются, что ставит под сомнение даваемое объяснение. В действительности двухгорбая кривая спектров поглощения нормально падающего света неоднократно наблюдалась у гранулированных пленок Li, Na, К, Rb, Gs, Ag, Си, Au (см. [8]). Характерно, что с увеличением количества осажденного металла пик низкой знергии смещался в сторону длинных волн, а пик высокой энергии — в сторону коротких волн, т. е. именно так, как предписывает теория Мартона и др. [946— 949] для резонанса оптической проводимости (РОП) и плазменного резонанса (ПР) соответственно. При зтом по мере возрастания O электронно-микроскопические снимки не показывали какого-либо изменения однородного пространственного распределения частиц с образованием их группировок [971]. Просто частицы увеличивались в размерах и приобретали неправильную форму. [c.305]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...