Взаимодействие основных возмущений

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ОСНОВНЫХ ВОЗМУЩЕНИЙ [c.312]

Когда энергия субгармонического возмущения достигает -1% от щ, начинает развиваться вторичная неустойчивость, которая проявляется в чередующемся (вверх-вниз) поперечном смещении вихревых структур. Затем начинается попарное вращательное движение структур и, наконец, происходит их спаривание (см. рис. 6.10а. т=4,0). Основную роль на этом этапе играет резонансное взаимодействие субгармонического возмущения /г/2 с комбинационным возмущением к-к/ , возникающим на предшествующей стадии в результате слабого нелинейного взаимодействия основной гармоники к и субгармоники /г/2. [c.354]

Рис б 9 Кинематическая схема взаимодействия основного и субгармонического возмущений в следе за пластиной а - синусоидальная мода б варикозная [c.372]

Рис. 6.20. Кинетическая энергия пульсаций при взаимодействии основного (7) и субгармонического (2) возмущений одинаковых мол в следе за пластиной а - антисимметричные моды

Эта задача не содержит скорости основного течения (отсутствует взаимодействие спиральных возмущений с основным потоком). Отличие от задачи [c.60]

Важное отличие этой задачи от амплитудных задач для наклонного слоя ( 7) и вертикального слоя с продольным градиентом ( 8) состоит в том, что теперь присутствуют члены, описывающие взаимодействие спиральных возмущений с основным потоком. Ввиду нечетности профилей ио и То задача (30.8) имеет решения двух типов — четные и нечетные пох. [c.204]

Основные теоретические результаты о взаимодействии турбулентности со скачком уплотнения базируются на работах [14, 15], в которых рассмотрены случаи взаимодействия малых возмущений с прямым и косым скачком. Но этой методике в [16] проведен расчет прохождения плоской энтропийной волны через прямой скачок и показано, что коэффициент усиления энтропийных пульсаций всегда меньше единицы и при М = 2 близок к 0.7, что соответствует результатам настоящей работы. Тем же методом в [17] рассчитаны коэффициенты усиления в скачке плоских акустических волн и показано, что при фиксированном М они зависят от угла падения акустической волны на скачок и возрастают при его увеличении. Результаты настоящей работы неплохо соответствуют этим теоретическим данным, если предположить, что акустические возмущения падают на скачок под углом больше 80°, практически совпадая с направлениями линий Маха. Таким образом, можно сделать вывод о качественном согласовании полученных в работе экспериментальных данных с известными теоретическими результатами. [c.429]

На развертке нормального отражения видно, что основные возмущения за отраженной ударной волной получились в результате взаимодействия с отраженной волной и.стенкой системы волн, параллельных детонационной волне. [c.164]

Это гиперболическое уравнение с характеристическими скоростями Со, определяемыми волновым оператором второго порядка. Однако если т] мало, то в известном смысле хорошее приближение должно обеспечивать волновое уравнение низшего порядка ф( + + оФж = О, а оно предсказывает волны со скоростью Оказывается, что волны обоих типов играют важную роль и существуют важные эффекты взаимодействия между ними. Волны высшего порядка несут первый сигнал со скоростью Со, а основное возмущение передается волнами низшего порядка со скоростью Яо-В нелинейных аналогах уравнения (1.16) это существенно отражается на свойствах ударных волн и их структуре. Все эти вопросы разбираются в гл. 10. [c.15]

Распределение интенсивности в спектральной линии 1 , возникающее в результате возмущения колебаний, может быть найдено путем разложения функции (1) в интегралы Фурье. В указанном общем виде задача не разрешима. Характер взаимодействия частиц зависит от их природы и состояния и должен рассматриваться методами квантовой механики. Для разных частиц, находящихся в разных состояниях, результат получится разный. Очевидно, можно лишь ставить задачу о вычислении контура и ширины данной линии, как можно, например, говорить о расчете функции возбуждения данного энергетического уровня атома. В таком направлении расчеты велись в редких случаях в основном они сводились к рассмотрению определенных приближенных схем, выбор которых иногда определялся не столько физическими предпосылками, сколько возможностью разрешить возникающие математические трудности. Тем не менее был получен ряд результатов, представляющих интерес. [c.497]

В настоящей главе мы дадим обзор некоторых аспектов теории волновых и колебательных движений направленно армированных композитов при малых деформациях и линейном поведении компонентов. Некоторые основные понятия динамики упругого континуума приводятся в приложениях А и Б. Очень важным является исследование распространения механических возмущений для тел, подвергающихся высокоскоростным нагружениям, например ударным или взрывным. В течение небольших промежутков времени после приложения к образцу высокоскоростной нагрузки в нем распространяются нестационарные волны. Взаимодействие этих волн с армирующими элементами может быть достаточно сильным. [c.356]

Опять нужно подчеркнуть, что рассмотренный пример является чисто гипотетическим, но Служит для иллюстрации общего случая. В общем случае точные рещения можно найти только для уравнений, относящихся к независимым полям. Более сложные уравнения для взаимодействующих систем обычно рассматриваются с помощью некоторых методов теории возмущений, при применении которых члены взаимодействия предполагаются малыми. Этот метод приемлем для случая взаимодействия между электромагнитным полем и обычной материей, но в некоторых известных случаях константы связи столь велики, что метод становится неприменимым. Разработка новых методов рещения таких задач составляет одну из основных проблем современной теоретической физики. [c.159]

Взаимодействие капли с плоскостью в пределах пятна контакта генерирует возмущения, распространяющиеся в основной объем жидкости со скоростью звука Дг- При т<тс скорость с которой точки на границе пятна контакта перемещаются по контуру капли S, значительно превышает скорость Сг. Значение Vs определяется условиями взаимодействия между головной частью капли и плоскостью [c.282]

Уширение нейтральными частицами существенно зависит от типа радиац. перехода и сорта возмущающих частиц. Наиб, уширение, обусловленное резонансным диполь-дипольным взаимодействием, наблюдается у резонансных линий атомов в однородном газе, т. е. при возмущении излучающего атома атомами того же сорта. Такое же резонансное уширение имеет место в том случае, когда один из уровней, между к-рыми происходит переход, связан с основным состоянием оптически разрешённым переходом. В этом случае сечение уширения <т (1—5)х X 10 см , сдвиг линии мал по сравнению с шириной. Если возмущающими частицами являются атомы или молекулы постороннего газа, уширение атомных линий определяется ван-дер-ваальсовским взаимодействием К=йСв/Л. Характерные сечения уширения а 10 — 10 см , имеется сдвиг линии, к-рый обычно составляет 30% ширины. [c.262]

Теоретическое рассмотрение взаимодействия между скачком уплотнения и пограничным слоем приводит к хорошо известным результатам. Почти все авторы использовали метод малых возмуш,ений, т. е. падаю-Ш.ИЙ скачок уплотнения рассматривался как малое возмуш,ение известного основного потока и далее поток рассчитывался как развивающийся общий поток. При этом обычно пренебрегают членами, содержащими квадраты коэффициентов возмущений. [c.294]

Механические свойства. Концентрация электронов (число валентных электронов на атом) и тип связи существенно влияют на механические свойства чистых металлов и сплавов [8]. Основная трудность заключается, как правило, в разделении электронного и размерного (т. е. отношения атомных радиусов) факторов. Кроме того, не всегда такой простой параметр, как число валентных электронов, достаточен для установления четкой корреляции со свойствами, хотя бы эмпирической. Трудности связаны также с тем, что необходимо учитывать взаимодействие различных электронных возмущений (от примесей, дефектов и т. д.). Рассматриваемое свойство может зависеть от нескольких электронных возмущений и каждое из них может влиять несколькими способами. Тем не менее сравнение различных механических свойств с электронной структурой приводит к выводу о том, что свойства в значительной мере определяются числом электронов связи наружных оболочек и их распределением. [c.31]

В результате взаимодействия волны с локальным возмущением на фронте ударной волны образуется излом, от которого внутрь возмущенной области отходит новая ударная волна, распространяющаяся за основным фронтом в поперечном направлении. После подхода к [c.164]

Основные научные направления дифференциальные модели турбулентности для описания развитых и переходных течений в пограничном слое, в плоских и круглых струях и взаимодействия с внешней крупномасштабной турбулентностью экспериментальное исследование сложных струйных течений переменной плотности, перехода в пограничном слое при высоком уровне возмущений во внешнем потоке, измерение турбулентности при ее взаимодействии со скачками уплотнения. [c.546]

В отсутствие резонансов вычисление поправок на центробежное искажение и кориолисово взаимодействие методом возмущений приводит к эффективному вращательному гамильтониану или уотсониану [113, 118, 133, 134, 136 ], в котором последовательные члены содержат вторую, четвертую, шестую и т. д. степени компонент оператора углового момента. Эффективный вращательный гамильтоииан коммутирует с операциями молекулярной группы вращений и в отсутствие резонансов между состояниями, вызываемых центробежным искажением или корнолисовым взаимодействием, число К остается приближенным квантовым числом для симметричного волчка, а неприводимые представления группы D2 дают хорошую классификацию уровней асимметричного волчка. Для молекул типа сферического волчка центробежное искажение и кориолисово взаимодействие приводят к важному явлеиию частичного расщепления (2/+ 1)-кратного вырождения по k каждого уровня. Максимальное число расщепленных компонентов равно полному числу неприводимых представлений группы МС, входящих в приводимое представление Frv. Например, вращательный уровень с / = 18 основного колебательного состояния молекулы метана состоит из уровней с различными типами симметрии группы МС (см. табл. 10.14) [c.331]

Общепринятой в настоящее время [Маслоу, 1984] является точка зрения, согласно которой в следе отсутствует субгармонический резонанс, тогда как в слое смешения он является стандартным каналом развития вторичной неустойчивости [Веретенцев, Рудяк, 1987а]. Возможность или невозможность реализации субгармонического резонанса при взаимодействии двух возмущений антисимметричной моды - основного и субгармонического - легко понять из простой кинематической модели, когда след моделируется двумя рядами вихрей с завихренностью разных знаков (дорожка Кармана, см. рис. 6.19а). В результате первичной неустойчивости на частоте ( (или с длиной волны X) исходного основного возмущения образуется дорожка Кармана из вихрей, расположенных в шахматном порядке. Вторичная неустойчивость, следствием которой является спаривание вихрей в каждом из рядов, реализуется на длине волны Тк. Возмущение, развивающееся на этой длине волны. [c.372]

Проведенные расчеты гюдтверждают описанную качественную картину взаимодействия основной гармоники с субгармопикой. Характер взаимодействия вводимых возмущений существенно зависит от сдвига фаз между основной частотой и субгармоникой. В частном случае, когда оба вводимых возмущения антисимметричные ( [= 2)5 зависимость безразмерной, осред-пенной по /у-координате, энергии пульсаций продольной скорости на частотах /1 = и /2 = / /2 [c.373]

При взаимодействии двух возмущений Х] и, ь 2 на нелинейной стадии наряду с комбинационными супергармониками генерируется и субгармоника. Наиболее благоприятным сдвигом фаз основной частоты и субгармоники является действительно Лф = О (см. рис. 6.206), а при Лф>л/4 наблюдается подавление субгармоники. Корреляция энергий возмущений основной частоты [c.373]

И субгармоники свидетельствует об их активном взаимодействии, хотя увеличение энергии субгармоники незначительно даже при благоприятном сдвиге фаз Аф. Связано это с тем, что генерируемая субгармоника имеет фазу, от-Jrичпyю от фазы вводимой субгармоники. В простейшей модели двух связанных осцилляторов сдвиг фаз между вводимой и геперируе.мой субгармоникой равен 7г/2. Поэтому результирующее субгармоническое возмущение имеет неблагоприятный сдвиг фаз для развития вторич1ЮЙ неустойчивости относительно фазы основного возмущения. [c.374]

Допустим теперь, что введено возмущение, состоящее из двух прогрессивных грамонических волн, частоты и волновые числа которых близки к ш и e и являются по отнощению к ним боковыми , так что их аргументы имеют вид, показанный в первой и последней строчках приводимой ниже диаграммы. Здесь X и б считаются много меньшими единицы, а амплитуды в и 62 этих волн считаются много меньщими а. На диаграмме показаны два вида частных произведений, получающихся вследствие нелинейного взаимодействия между возмущением и основным цугом волн точнее, это разностные компоненты, порождаемые боковыми частотами и второй гармоникой. [c.88]

Расчет эффективных сечений, определяющих ширину и сдвиг линий, проведен Л. А. Вайнштейном и И. И. Собельманом для случая квадратичного эффекта Штарка. При этом для каждого данного энергетического уровня атома надо учитывать его взаимодействие с другими уровнями. С целью 5 прощения расчет сделан при условии, что основной вклад в сдвиг фазы у] дает только один из двух уровней атома, при переходе между которыми излучается спектральная линия. Кроме того, предполагается, что можно ограничиться возмущением рассматриваемого уровня только со стороны одного ближайшего уровня, у которого матричный элемент дипольного момента, соответствующего переходу между возмущаемым и возмущающим уровнями, отличен от нуля. Тогда значения oj и о, выражаются через их значения [c.504]

Взаимодействие сложной колебательной системы с иеидеаль-ным источником энергии наиболее существенно проявляется в областях основных резонансов ири v pj s = 1,. .., га. В каждой (p,v)-ii резонансной области (р — индекс собственной формы, >v — номер гармоники возмущения) динамический анализ системы в первом приближении может осуществляться па основе рассмотрения только двух уравнений системы (9.77) [c.167]

При переходе к режимам третьего типа (рис. 17, в) определяющую роль играют низкочастотные циклические изменения второго компонента нагрузки. Более высокочастотный компонент нагрузки имеет сравнительно малый диапазон изменения. К такому типу нагружения в основном относятся процессы взаимодействия двух источников силового возмущения, причем более высокочастотный компонент достаточно близок к моногармони-ческому процессу с постоянной или медленно изменяющейся амплитудой. Нагружение третьего типа характерно для элементов судовых конструкций, подверженных низкочастотной волновой нагрузке и более высокочастотным вибрационным воздействиям судовых двигателей, элементов несущих систем тракторов VH самоходных шасси, воспринимающих реактивные усилия от ходовой части и вибрационные- нагрузки неуравновешенных масс двигателя, и т. п. [c.31]

На рис. 86 приведены энергетические спектры акустических возмущений. Спектральные данные представлены в виде отношения средней энергии колебаний на единицу ширины полосы частот к квадрату скорости основного потока. Спектр минимальной интенсивности дает максимальное значение критического числа Рейнольдса. Возрастающее влияние акустических возмущений совпадает с наличием пиков энергии при последовательно уменьшающихся частотах. Основное влияние на критическое число Рейнольдса оказывают спектры f и G (в отличие от спектра А), в которых отсутствуют дискретные пики. Существенная разница во влиянии спектров В я Е объясняется тем, что переходом управляют какие-то компоненты спектра Е более низкой частоты. Экспериментальные работы по исследованию влияния колебаний на гидродинамику турбулентных потоков в каналах тоже показали, что при наличии наложенных регулярных колебаний скорости взаимодействие турбулентных пульсаций с наложенными регулярными колебаниями возможно в том случае, когда частота наложенных регулярных колебаний скорости совпадает с частотой турбулентных пульсаций, соответствующей малым волновым числам k = 2лп1и). [c.182]

В лаборатории турбомашин МЭИ используются различные стенды влажнога водяного пара, ориентированные на изучение 1) условий подобия и моделирования двухфазных течений в различных каналах и в элементах проточной части турбин АЭС 2) механизмов скачковой и вихревой конденсации пара в соплах каналах и решетках турбин при дозвуковых и сверхзвуковых скоростях 3) влияния периодической нестационарности и турбулентности на процессы образования дискретной фазы, взаимодействия фаз и интегральные характеристики потоков 4) двухфазного пограничного слоя и пленок в безградиентных и градиентных течениях 5) механизма и скорости распространения возмущений в двухфазной среде, а также критических режимов в различных каналах в стационарных и нестационарных потоках 6) основных свойств и характеристик дозвуковых и сверхзвуковых течений в соплах, диффузорах, трубах, отверстиях и щелях 7) влияния тепло- и массообмена на характеристики потоков в различных каналах 8) течений влажного пара в решетках турбин с подробным изучением структуры потока и газодинамических характеристик 9) структуре потока, потерь энергии и эрозионного процесса в турбинных ступенях, работающих на влажном паре 10) рабочего процесса двухфазных струйных аппаратов (эжекторов i и инжекторов). [c.22]

Кроме двух параметров (г, U или t, J) X. м. характеризуется еще одним параметром — электронной концентрацией п (число электронов на один узел решётки). В этой невырожденной модели п меняется в пределах 0< <2, причём поведение системы существенно зависит от величины п. Из (3) видно, что при половинном заполнении зоны (п = ) гамильтониан /—У-модели сводится к гамильтониану Гейзенберга модели с атомным локализованным спином S— jj, так что основное состояние системы должно быть антиферромагнитным с волновым вектором Й = (п, я, п). За счёт взаимодействия электронных состояний с антиферромагн. порядком при п — 1 должна открываться щель на поверхности Ферми, так что в этих условиях система должна быть диэлектриком. При отклонении от половинного заполнения в системе появляется дырочная проводимость, а антиферромагн. порядок ослабляется за счёт движения дырок, так что при нек-рой концентрации дырок антиферромагнетизм исчезает при последующем уменьшении п сильно коррелированная система переходит в режим ферми-жидкости. Т. о., из рассмотрения двух предельных случаев ясно, что при изменении п должен существовать кроссовер от ферми-жидкостного поведения в фазу диэлектрич. состояния и одновременно кроссовер от коллективизированного магнетизма к магнетизму с локализованными маги, моментами. При фиксированном и аналогичный кроссовер должен возникать с ростом U. Эти наиб, интересные явления появляются в области промежуточных значений U W, где возмущений теория не работает, поэтому необходимо использовать при анализе X. м. другие приближённые подходы, не основанные на разложениях по параметрам UjW или WjU. Ниже рассматривается ряд таких подходов [2]. [c.392]

Увеличивающееся рассогласование можно объяснить в значительной степени тем, что с ростом интенсивности скачка уплотнения возрастают погрешности, вносимые взаимодействием скачка уплотнения с пограничным слоем. Действительно, скачок уплотнения приводит к интенсивному взбуханию пограничного слоя, по дозвуковой части которого возмущения распространяются вверх против потока на значительное расстояние. Кроме того, основное допущение теории Прандтля для пограничного слоя др1д 0, позволяющее применять метод дренирования для измерения статического давления, в зоне скачка становится несправедливым. [c.237]

Наличие встречного или попутного газового потока, взаимодействующего с поверхностью жидкости, еще более усложняет картину течения, поскольку в этих условиях характер и интенсивность волнообразования, помимо Re j , зависят также от Re (рис. 3). Согласно данным [55], при вынужденном движении пленки наблюдается шесть разновидностей состояния волновой поверхности. Нместе с тем имеющийся в литературе материал показывает, что в качественном плане вид волновой поверхности, возмущенной газовым потоком, близок к тому, который имеет место при свободном стекании пленки. По-видимому, в этом случае, так же как и при рассмотрении свободного движения [31], можно ограничиться в первом приближении двухслойной моделью волнового течения, выделив два основных типа возмущений [56, 62, 75, 93, 97, 133] мелкомасштабную рябь с длиной волны порядка десяти толщин пленки и длинноволновые возмущения с большой высотой волны. [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...