Возраст нейтронов теория

Для расчёта тепловых Я. р. многогрупповой подход оказывается громоздким и затруднительным. Можно использовать более простой диффузионно-возрастной метод, в к-ром рассматриваются всего две группы нейтронов замедляющиеся и тепловые. Распространение замедляющихся нейтронов описывается теорией возраста нейтронов. При этом считается, что энергия нейтронов в процессе упругого замедления изменяется непрерывно (что неприменимо а случае наиб, сильных замедлителей, содержащих водород и дейтерий). Из рассмотрения баланса нейтронов в процессе непрерывного замедления следует [c.682]

Возраст нейтронов т. Дифференциальное уравнение теории замедления в среде без поглощения (уравнение возраста Ферми) имеет вид [c.925]

Наряду с заряженными частицами возникновению у-квантов внутри защиты способствуют также нейтроны. Это происходит при неупругом рассеянии нейтронов в результате (п, у)-реакций и, как правило, при (п, х)-реакциях с испусканием заряженных частиц X. Скорость протекания этих реакций в единице объема защиты определяется произведением ФиЕ, в котором Ф — плотность потока нейтронов, а 2 — макроскопическое се чение соответствующей реакции. Произведение Фц2 называется также плотностью столкновений. Для определения плотности столкновений необходимо найти пространственное распределение нейтронов в защите. При этом целесообразно использовать многогрупповой метод расчета, основы которого изложены в гл. IV. Если задана плотность тока нейтронов различных энергий на поверхности активной зоны и защита является однородной средой, то можно успешно использовать теорию возраста. [c.112]

В среднем (во времени) заряд элементарной частицы распределен по всей частице. Во всяком деликатном опыте, который сам по себе не разрывает частицу, измеримыми являются только средние значения величины, поскольку измерения не могут быть мгновенными. (Здесь опять именно квантовая механика ограничивает нащи возможности описания строения элементарной частицы.) Экспериментальные данные по распределению заряда для протона, нейтрона и электрона доставляют веское доказательство точечного характера заряда электрона, по крайней мере с точностью до 10- см, тогда как протон и нейтрон проявляют себя как более сложные структуры с зарядом, распределенным внутри сферы радиусом около 10 з см. У лептонов магнитный момент (определение которого будет дано в т. И) возрастает обратно пропорционально массе, за исключением v- и v-частиц, у которых нет измеримых собственных магнитных моментов. В принципе можно измерять не только напряженность магнитного поля, но и получать точное распределение образующих это поле токов. Одним из крупнейших достижений релятивистской квантовой теории является успешное предсказание величины напряженности (впоследствии измеренной) собственного магнитного поля электрона—предсказание, сделанное с точностью до 0,001%, т. е. с ошибкой, меньшей погрешности современных измерений. [c.439]

Теория возраста позволяет получить ряд результатов, имеющих большое значение для решения практических задач физики замедления нейтронов. Так, например, решение уравнения возраста для точечного источника дает [c.308]

Теория возраста применима для рассмотрения процесса замедления в достаточно тяжелых замедлителях, например, в графите. Основное условие применимости возрастной теории — непрерывность процесса замедления — не выполняется в водородсодержащих средах, при замедлении в которых нейтрон может потерять всю свою энергию за одно соударение. Поэтому она неприменима для таких сред, и в этих случаях для теоретического описания процесса замедления приходится рассматривать сложное кинетическое уравнение (или другие его приближения). [c.309]

В тяжелых замедлителях, где сброс энергии нейтрона при одном соударении невелик, замедление может рассматриваться как процесс непрерывного спуска нейтрона по энергии. В этом случае энергия нейтрона является функцией времени замедления, благодаря чему замедление можно описать уравнением диффузионного типа (теория возраста). [c.356]

Телескоп из счетчиков 521 Тензорные силы 507 Теория возмущений 524, 528, 532 Теория возраста 308 Тепловые нейтроны 298 Тепловые реакторы 387 Термализация 298 Термоядерная реакция 479 Тета — пинч — эффект 482 Томсона модель атома 15—16 Томсоновское рассеяние у-лучей 244 Ториевая вилка 142 Тормозное излучение 233 Транспортная длина 307 Трансурановые элементы 413 Триплет см. Мультиплет Туннельный переход 126, 396 Турбулентный нагрев 483 [c.719]

В резонансе сечение достигает величин порядка 4пР. На рис. 73 приведена зависимость сечения поглощения нейтронов ураном от энергии. При энергии нейтронов, равной 7 эв, сечение резко возрастает. Это имеет большое значение в теории реакторов. [c.182]

Мы легко можем получить возможность контроля над /, оставив внутри области с цепной реакцией пространство, в которое можно вводить или из которого можно удалять поглотитель тепловых нейтронов. Правда, для сохранения нашей простой теории это введение или удаление должно происходить равномерно по всему объему области. Неспособный делиться поглотитель при помещении его в котел будет существенно уменьшать коэфициент использования тепловых нейтронов, так как при этом в формуле (5.3) будет возрастать знаменатель при постоянном числителе. Наоборот, при удалении поглотителя т]/ будет увеличиваться. Следовательно, таким методом мы можем регулировать Другие методы регулирования цепной реакции в нашей области, не требующие изменения /, будут обсуждены позднее. Они станут ясными, когда мы рассмотрим менее упрощенную теорию котла, в которой учитывается утечка нейтронов в окружающее пространство. [c.112]

За счет упрощения (быть может, слишком грубого) в излагаемой теории было предположено, что экспериментальные результаты можно представить следующим образом. Логарифм эффективного сечения захвата нейтронов линейно возрастает с атомным весом для атомных весов между О и 100, а затем остается постоянным, как это показано пунктирной кривой на рис. 4. Как видно из фигуры, такое упрощающее предположение является весьма грубым (особенно если учесть, что шкала по оси ординат — логарифмическая). [c.51]

Рассмотрим зависимость сечения (п — р)-рассеяния от угла, на который происходит рассеяние. Из рис. 223 видно, что ход сечения с углом в какой-то мере согласуется с результатами расчета, сделанного по теории возмущения . Сечение действительно резко анизотропно в пользу малых углов, однако убывание сечения идет до угла 6 90°, затем сечение снова возрастает и при 6 180° может даже превосходить значение, соответствующее 0 = 0°. Впервые этот результат был получен в 1948 г. Сегре при изучении рассеяния нейтронов с энергией 40 и 90 Мэе. В дальнейших опытах с нейтронами больших энергий вплоть до Т = 600 Мэе, достигнутой на советском синхроциклотроне, этот результат был подтвержден. [c.528]

В действительности дело зачастую обстоит пе так просто и требует большой осторожности потенциал волны при вычислении матричного элемента пе всегда является аналогом волновой функции. Если мы рассмотрим частицу, например протон или, еще лучше, нейтрон, обладающую магнитным моментом, то получим прямое взаимодействие между магнитным полем и магнитным моментом частицы. Чтобы выразить его, надо умножить плотность вероятности того, что нейтрон имеет определенное положение, па его магнитный момент и на магнитное поле волны, которое, как видно из формулы (10), пропорционально а не как это было для волновой функции по формуле (12). В этом — одна из причин значительной неопределенности теории. Если бы мы имели законченную ( правильную ) теорию, то знали бы также, в каких случаях применять формулу типа (12), а в каких случаях — формулу другого типа. Но в настоящее время законченной теории пе существует. Можно сказать лишь, что это обстоятельство связано с некоторыми особыми явлениями, открытыми физиками-тео-ретиками, например тот факт, что электромагнитные взаимодействия мезона при высокой энергии значительно сильнее возрастают с энергией, если мезон имеет большой спин, чем если спин равен О или 1/2. [c.34]

МВт/см (эта величина для Солнца Совр. теория связывает явление ра- пропорциональное магн. полю линей-/ составляет -- 7000 Вт/см ). Нек-рые дио-П. с начальным этапом жизни ное изменение размеров кристаллов из радио-П., как оказалось, излучают нейтронных звёзд. Напр., возраст П. при наложении внеш. поля, также в видимом и рентг. диапазонах в Крабовидной туманности, порождён- фВонсовский С. В., Магнетизм, (напр., RSR 0531+21), а в 70-х гг. ного вспышкой Сверхновой звезды в М., 1971 Б о р о в и к - Р о м а н о в A. ., 20 в. были открыты рентг. П. с перио- Ю54, составляет менее 1000 лет. Воз- [c.597]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...