Валентные нуклоны

Роль .валентных нуклонов. В расчетах характеристик ядра его можно представить в виде остова из полностью заполненных оболочек и учитывать лишь влияние валентных нуклонов, находящихся на внешних незаполненных оболочках. Такая картина строения ядра лежит в основе модели взаимодействующего бозона ( 4.9). Это дает возможность найти угловой момент, четность ядра и (более сложным путем) рассчитать возможные возбужденные энергетические уровни ядра (методом Хартри — Фока). Такого рода вычисления чрезвычайно усложняются при увеличении числа валентных нуклонов, поскольку число возможных конфигураций [c.124]

Возбужденные состояния ядра с одним валентным нуклоном [c.126]

Все изложенное выше в этой главе касалось ядер в основном состоянии, тогда как в гл. 3 мы рассматривали возбужденные состояния ядер, приводящие к проявлению таких их коллективных свойств, как вращения и колебания относительно равновесной сферической формы. Здесь мы собираемся рассмотреть возбужденные состояния ядер, аналогичные возбужденным состояниям атома, в случаях одного валентного нуклона и конечного числа валентных нуклонов в незаполненной ядерной оболочке. [c.126]

Самый простой — случай одного валентного нуклона, находящегося в основном состоянии и переходящего в возбужденное состояние. Он возвращается в основное состояние, испуская фотон с энергией, равной разности соответствующих энергетических уровней. Как и в случае атома, можно построить схему возбужденных уровней ядра с одним валентным нуклоном. В качестве примера на рис. 4.11 приведена такая схема, на которой слева указана энергия возбуждения, а справа — значения J . Полезно сравнить ее с рис. 3.12, где изображены колебательные энергетические уровни ядра ИГ. [c.126]

Рис. 4.11. Схема возбужденных энер. гетических уровней ядра уМ в модели с одним валентным нуклоном.

В модели используется простой механизм взаимодействия между этими бозонами либо переход х-бозона в -бозон, либо переход двух -бозонов в два х-бозона. Число Ыв бозонов, характеризующих ядро, равняется сумме чисел п бозонов сорта х и чисел бозонов сорта й. Это число Ыв равно половине числа валентных нуклонов. Для конкретного ядра это число является константой. [c.128]

Вайнберга угол 69 Валентные нуклоны 124 Вековое равновесие 165 Великое объединение 71 Взаимодействие гравитационное 8 сильное 8, 224 слабое 8, 197 [c.331]

Введение обменных ядерных сил позволяет объяснить одно из характерных свойств ядерного взаимодействия — существование явления насыщения . Известно, что в ряду ядер jH , ]Н , аНе и зНе энергия связи, рассчитанная на один нуклон, быстро растет, достигая для последнего ядра 7 Мэе. Однако для остальных ядер периодической системы средняя энергия связи на один нуклон остается примерно постоянной и равной 6—8 Мэе. Это означает, что в ядре нет взаимодействия между всеми парами нуклонов. Каждый нуклон ядра может взаимодействовать только с ограниченным числом других нуклонов, подобно тому как атом в молекуле может взаимодействовать лишь с ограниченным количеством других атомов (валентность и насыщение химических сил связи). [c.530]

Подавленность выхода кумулятивных частиц (К -мезонов, антипротонов), не содержащих в своём составе валентных кварков нуклонов ядра отношения выходов W не зависят от х (при lE>1) и равны (при равных зг) [c.535]

Особенно яркие проявления эффектов отдачи, имеющие качественный характер, относятся к случаю взаимодействия комплекса с бесструктурной частицей, масса которой т мала по сравнению с массой М валентной частицы комплекса. Этот случай охватывает важные для спектроскопии проблемы мюонного катализа и ядерной физики низких энергий системы типа лептон или пион + атомное ядро , электрон + мюонный мезоатом , мюон + молекула , где роль валентной частицы играют соответственно нуклон, мюон, внутримолекулярный атом или ион. С некоторыми оговорками к этому списку можно добавить систему лептон + адрон , где валентной частицей может считаться кварк. [c.321]

В более сложных состояниях мы имеем дело с несколькими нуклонами в валентной оболочке и, следовательно, с коллективными состояниями ядра. Моделирование свойств ядра в этом случае более сложное и должно учитывать свойства ядерной жидкости. Подобный синтез рассмотренных двух моделей реализуется в обобщенных моделях ядра. [c.127]

Такая упрощенная однонуклонная модель известна под названием модели Шмидта (1937). Согласно этой модели полный механический и магнитные моменты ядра определяются орбиталь-hijIm и спиновым моментами избыточного ( валентного ) нуклона [c.122]

Если валентным нуклоном в ядре является протон (нечетночетные ядра) g l = 1 = -1- 5,585 то, [c.123]

Если валентным нуклоном в ядре является нейтрон (четнонечетные ядра) g = 0 g" = — 3,826, то значение магнитного момента из (111.85) запишется [c.123]

Смешивание конфигураций. Многочастичная модель оболочек. В более совершенных вариантах О. м. я. помимо ср. поля вводится т. я. остаточное взаимодействие между нуклонами, т. е. дополнительное к взаимодействию, формирующему потенциал ср. поля. В результате к основной, одночастичной компоненте волновой ф-ции ядра примешиваются более сложные, многочастичные компоненты (конфигурации). В многочастичной О. м. я. выделяют один или несколько частично заполненных ( валентных ) уровней поверх инертного остова (заполненные оболочки) и пытаются учесть все возможные конфигурации частиц, находящихся на выделенных уровнях. При этом применяются методы теории групп, к-рые в простейших случаях позволяют однозначно найти многочастичвую волновую ф-цию ядра. С ростом номера оболочки и числа валентных нуклонов вычислит, трудности быстро растут. Но даже в тех случаях, когда точный расчёт возможен, из него сложно извлечь физически важную информацию. [c.380]

Неск. близких по энергии подободочек группируются в оболочки, отделённые друг от Друга большими энерге-тич. интервалами. Полный момент / для к нуклонов в оболочке получается путём сложения моментов j отд. нуклонов. В заполненной оболочке моменты всех нуклонов компенсируют друг друга и допустимо только одно значение полного момента /=0. Подобно атомам благородных газов, обладающих заполненными электронными оболочками, ядра, состоящие из заполненных нуклонных оболочек, также характеризуются особой устойчивостью (большой уд. энергией связи). В основном и низколежащих возбуждённых состояниях ядер низшие одночастичные орбиты заполнены и образуют инертный остов ядра, сверх к-рого есть нек-рос число нуклонов в ближайшей незаполненной оболочке. Подобно тому как валентные электроны определяют хим. свойства атомов, спектры низших уровней и их свойства в большинстве ядер определяются валентными нуклонами из незаполненных оболочек. [c.688]

S- и rf-бозоны. Число этих бЬ 1онов равно половине числа валентных нуклонов. В этой модели спектр низших коллек- [c.689]

Эта феноменологическая модель была предложена в 1975 г. физиками Арима и Ячелло. В ней для объяснения свойств ядра привлекаются только валентные нуклоны, т. е. нуклоны, находящиеся во внешней незаполненной оболочке. В первоначальной модели предполагалось, что валентные нейтроны, несмотря на то что они являются фермионами, могут рассматриваться только попарно, как некие эффективные бозоны, существующие в двух состояниях х-бо-зоны с угловым моментом, равным пулю, и -бозоны с угловым моментом, равным 2. [c.128]

В спектрах элементов, обладающих определенным изотопным составом, наблюдают расщепление линий на ряд компонент, каждая из которых характеризует свой иуклид. Возникновение подобной изотопической структуры спектров обусловлено взаимодействием электронов с ядром. Полный гамильтониан взаимодействия атома в системе центра инерции включает в себя движение нуклонов ядра относительно центра инерции (нормальный или боровский эффект массы), зависящее от массы ядра обменное взаимодействие электронов (специфический эффект массы) и взаимодействие валентных электронов с распределенным протонным зарядом ядра (эф- [c.846]

Различные виды фотонного излучения имеют единую электромагнитную природу и отличаются только энергией фотонов, а следовательно, и частотой излучения [см. уравнение (5.21)]. Спектр электромагнитных излучений представлен на рис. 14.1. Фотоны самых высоких энергии составляют гамма-излучение. На противоположном конце энергетического спектра находится радиоволновое излучение. Все виды фотонов возникают в результате ускорения электрических зарядов. В случае гамма-излучения это — заряды частиц, составляющих атомное ядро. Поскольку по атомной шкале энергия связи нуклонов в ядре очень велика, внутриядерные колебания приводят к возникновению фотонов высоких энергий. Электроны, которые находятся на окружающих ядро атома оболочках, также могут порождать фотоны. При переходах электронов во внутренних оболочках, где энергии связи ве- лнки, возникает рентгеновское излучение. Колебания валентных электронов приводят к возникновению фотонов ультрафиолетового (УФ), видимого или инфракрасного (ИК) излучения. Ускорения зарядов в электрических цепях или электрические разряды в атмосфере служат источником фотонов еще более низких энергий — радиоволнового излучения, кото- [c.333]

T. o., доля импульса иуклона, приходящаяся на глюоны, высока (примерно такая же картина /( )w0,5 в я- и К-мезонах). На морские К. в ср. приходится ок. 20% импульса, переносимого валентными К. Следует, однако, иметь в виду, что число морских К. с очень малой долей х от полного импульса нуклона (г<0,1) быстро растёт с уменьшением х ( 1/л ), н в определ. условиях это обстоятельство существенно проявляется. [c.341]

В зависимости от характера кварковой структуры Ф. его можно рассматривать либо как малонуклонную корреляцию, если кварковая структура Ф. целиком определяется кварковой структурой образующих его нуклонов, либо как многокварковое образование, если кварковая структура Ф. не сводится к нуклонной в указанном выше смысле. Существующие эксперим. данные указывают на предпочтительность второй точки зрения. Наиб, важным из них является отношение вьгходов кумулятивных мезонов и К . Это отношение чувствительно к различию в распределении валентных и морских кварков в ядре и в нуклоне (см. Партоны), т. к. в состав входит валентный [c.326]

Детально сверхтекучая модель ядра разработана независимо С. Т. Беляевым и В. Г. Соловьёвым с помощью методов, аналогичных методам теории сверхпроводимости. Одним из проявлений сверхтекучести ядерного вещества может служить наличие энергетич. щели Д между сверхтекучим и нормальным состоянием ядерного вещества. Она определяется энергией разрушения куперовской пары и составляет в тяжёлых ядрах 1 МэВ. Со сверхтекучестью ядерного вещества связано также и отличие моментов инерции ядер от твердотельных значений. Сверхтекучая модель ядра удовлетворительно описывает моменты инерции ядер, изменение параметра деформация ядра Р по мере заполнения валентной оболочки нуклонами. Сверхтекучесть ядерного вещества, приводящая к размытию ферми-поверхности, существенным образом сказывается на эл.-магн. переходах, вероятностях реакций однонуклон-ной (срыв, подхват) и двухнуклонной передачи (см. Прямые ядерные реакции). [c.689]

Теоретики считают, что 1 4 МэВ, /и 7 МэВ, т, 150МэВ. Это— так называемая токовая масса в отличие от блоковой массы / 300 МэВ, Ш5 450 МэВ, которую кварки имеют при рассмотрении их с большого расстояния. В соответствии с нерелятивистской кварковой моделью все адроны построены из конституентных (блоковых) кварков (как из кубиков—блоков). Блоковый кварк состоит из токового ( голого ) кварка, окруженного облаком виртуальных частиц (кварк-антикварковые пары и глюоны). Три основных кварка, из которых состоит нуклон, называют валентными, а виртуальные пары—морскими (кварковое море). [c.330]

Первые экспериментальные указания на существование глюонов носили косвенный характер. Они были получены в процессе исследования глубоконеупругого рассеяния лептонов на адронах. Оказалось, что при больших передачах импульса возникают трудности с балансом импульса. На долю валентных кварков (т. е. трех основных кварков, составляющих нуклон) и кваркового моря из -пар удается отнести только половину импульса нуклона (в соотношении 4 1). Относительно же второй половины было естественно предположить, что ее уносят глюоны (вспомните историю предсказания нейтрино). [c.348]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...