Клаузиуса уравнение

Клапейрона — Клаузиуса уравнение 22, 125 [c.353]

Величина р есть производная от давления по температуре на линии насыщения, определяемая согласно закону Клапейрона — Клаузиуса уравнением [c.295]

Клапейрона уравнение 57 Клапейрона — Клаузиуса уравнение 90 Клаузиуса интеграл 53 Клин ахроматический 320 Коагуляционные установки 281 Коагуляция воды 281 Кобальт 385 [c.714]

При изучении закрытых- систем существование внутренней энергии и и энтропии S обусловливается зависимостями, которые мы называем обобщенными формулами Клаузиуса [уравнения (2.26), (2.27)] и обобщенными формулами Кельвина [уравнения (2.38), (2.39), (4.71) — (4.74) . Аналогично существование сродства А обусловливается фундаментальными зависимостями (4.4), (4.13), (4.14). Эти зависимости принимают различные формы и позволяют нам вывести после дифференцирования какой-либо одной функции (например, свободной.энергии F) другие функ-дии, описывающие систему при наличии любого типа превращений [уравнения (4.42) — (4.45)]. Среди этих функций наибольшее значение для химии имеет сродство. [c.15]

Интеграл уравнения (3-114) носит название интеграла Клаузиуса. Уравнение (3-114) показывает, что для любого обратимого цикла интеграл Клаузиуса равен нулю. [c.79]

Изменение темп-ры фазового перехода (кипения, плавления и др.) при бесконечно малом изменении давления Определяется Клапейрона—Клаузиуса уравнением. Графики, изображающие зависимость одних термодинамич. переменных от других в условиях Ф. р., наз. линиями (поверхностями) равновесия, а их совокупность — диаграммой состояния. Линия Ф. р. может либо пересечься С др. линией равновесия (тройная точка), либо закончиться критической точкой. [c.269]

Кельвина уравнение 46, 60, 163, 174 Клапейрона—Клаузиуса уравнение 52 Кластеры [c.361]

Клапейрона уравнение 2 — 45 Клапейрона—Клаузиуса уравнение 2—62 Клеи 6 — 355 [c.429]

Квазисредние, понятие о 205 Квазистатические процессы 36 Клапейрона—Клаузиуса уравнение 107, 192, 197 [c.237]

Клапейрона-Клаузиуса уравнение 3 [c.361]

Исторически К. ц. сыграл важную роль в развитии термодинамики и теплотехники. С его помощью была доказана эквивалентность формулировок К. Клаузиуса и У. Томсона (Кельвина) второго начала термодинамики , К. ц. был применён для определения абс. термодинамич. шкалы темп-р (см. Температурные шкалы)] часто использовался для вывода разл. тер мо-динамич. соотношений (напр., Клапейрона — Клаузиуса уравнение). ф Ф е р м и Э., Термодинамика, пер. с англ., Хар., 1969 К р и ч е в с к и й И. Р., Понятия и основы термодинамики. М., 1962 Зоммерфельд А., Термодинамика и статистическая физика, пер. с нем., М., 1955. [c.244]

Клапейрона — Клаузиуса уравнение). [c.535]

Уравнение (9-6) — частный вид знаменитого уравнения Клаузиуса — Клапейрона, которое обычно используют для определения скрытой теплоты испарения по величине наклона кривой для давления пара. При условии, что паровая фаза — идеальный газ, [c.265]

Эти формы уравнения Клаузиуса — Клапейрона, полученные в результате интегрирования, показывают, что график зависимости [c.268]

Давление пара чистого гидразина при азеотропной температуре можно определить с помощью соотношения Клаузиуса — Клапейрона по уравнению (9-18) [c.285]

Проверка адекватности погружения стержневого термометра в реперную точку затвердевания металла проводится путем измерения изменений температуры затвердевания в зависимости от глубины. Вертикальный градиент температуры затвердевания, рассчитанный на основе уравнения Клаузиуса — Клапейрона, был найден равным 5,4 27 и 22 мкК-см- для сурьмы, цинка и олова соответственно. В реперной точке затвердевания вертикального устройства, подобного показанному на рис. 4.25, разность температур между верхней и нижней частями слитка в процессе затвердевания максимальна для цинка и достигает 0,3 мК. Поскольку измерение влияния гидростатического давления на точку затвердевания требует постоянного выведения термометра из слитка по мере затвердевания последнего, здесь могут использоваться лишь термометры, погружаемые на глубину большую, чем минимальная глубина погружения для обеспечения заданной точности измерения. Из рис. 5.15 можно заключить, что для измерения гидростатического эффекта на длине 8 см высота слитка должна составлять 20 см. А если учесть еще и требования к тепловому контакту термометра со средой, то высота слитка для цинка должна при этих условиях составлять 23 см. [c.214]

Уравнение (8-6), выведенное Клаузиусом в 1854 г., представляет собой математическое выражение второго закона термодинамики для произвольного обратимого цикла и называется первым интегралом Клаузиуса. [c.118]

Уравнение Клапейрона — Клаузиуса [c.179]

Уравнение Клапейрона — Клаузиуса для двухфазных систем можно вывести на основании второго закона термодинамики, применяя метод круговых процессов. Рассмотрим элементарный круговой процесс единицы массы вещества в ри-диаграмме. Пусть начальное состояние 1 кг вещества при давлении р изображается точкой А с удельным объемом Vi (рис. 11-5). В процессе АВ при постоянной температуре Т подводится теплота фазового превращения г, в результате чего в точке В получается пар с удельным объемом V2- Процесс Л В является изобарным и изотермическим одновременно. От точки В пар расширяется но адиабате ВС, при этом давление падает на dp, а температура на iir и в точке С температура становится равной Т — dT. От точки С нар сжимается при постоянной температуре Т — dT до точки D. Процесс D — изобарный и [c.179]

Уравнения (11-10) и (11-11) называют уравнениями Клапейрона — Клаузиуса. Они устанавливают связь между термическими и калорическими величинами при фазовых превращениях вещества. [c.180]

Однако для воды ввиду ее аномальности объем льда больше, чем объем воды в момент фазового перехода, т. е. Уг— Wi< 0. Это, как указывалось, объясняет аномальный ход кривой затвердевания воды в рТ-диаграмме. Действительно, из уравнения Клапейрона — Клаузиуса [c.181]

Уравнение Клапейрона — Клаузиуса и его вывод. [c.188]

Вдоль линии насыщения справедливо дифференциальное уравнение Клапейрона — Клаузиуса [3, 38] [c.247]

Кирквуда — Бете гппоте.за 269 Клапейрона — Клаузиуса уравнение 247 Коагуляция 209 [c.334]

Устойчивому состоянию системы при заданных Г и Р соответствует минимум Гиббса энергии систе.мы G. Из этою условия вытекают ур-ния равновесия, определяющие границы фаз на Д. с. Ур-ние фазового равновесия однокомпонентного вещества выражается равенством мольных энергий Гиббса этих фаз в дифференц. форме — это Клапейрона—Клаузиуса уравнение. Ур-ния равновесия мкогокомпонент1юй системы сводятся к равенству хим. потенциалов каждого компонента г во всех фазах / [c.610]

В замкнутой системе жидкость — пар при пост, темп-ре Т со временем устанавливается равновесное давление-давление насыщенного иара Рц Т). Этому давлению соответствует равенство потоков испаряющихся и конденсирующихся (возвращ ающнхся обратно в жидкость из иара) молекул. Производная рп/йГ>0 определяется Клапейрона — Клаузиуса уравнением [c.219]

КЛАПЕЙРОНА — КЛАУЗИУСА УРАВНЕНИЕ — выражает связь наклона кривой равновесия двух фаз с теплотой фалового перехода и изменением фазового объёма. Согласно К. — К. у., вдоль кривой фазового равновесия [c.372]

Для М. ф. п. 1-го рода характерны метастабильпые и гистерезисные (по тсмп-ре) явления, а также имеет место магн. аналог Клапейрона—Клаузиуса уравнения [напр., dH dT== иа МФД в переменных (Я, Т), [c.692]

При равновесном течении термодинамич. и газодинамич. параметры определяются с привлечением соотношений термодинамики равновесных процессов. Так, концентрации реагирующих компонент в таких течениях определяются из закона действующих масс, энергия колебат. степеней свободы вычисляется по ф-ле Эйнштейна, парциальные давления конденсирующихся компонент — по Клапейрона — Клаузиуса уравнению, а скорости и темп-ра частиц, присутствующих в газе, принимаются равными скорости и темп-ре газа. [c.328]

П. оказывается неравновесным и может быть как и е-С ресыщенным, так и недосыщенным. Парциальные давления всех его компонент при этом оказываются соответственно большими или меньшими равновесных. Температурная зависимость давления насыщенного П. даётся Клапейрона — Клаузиуса уравнением. Давление П. над искривлёнными поверхностями описывается Кельвина уравнением и подчиняется Лапласа закону (для П. над менисками в капиллярах). [c.528]

ТАЗ положительна. (Известно исключение, относящееся к Не при Т < 0,32 К. Оно связано с явлением преимущественного ориентац. упорядочения ядерных спинов в жидкой фазе.) Тогда, согласно Клапейрона — Клаузиуса уравнению, dP dT = АЗ/Аи, знак dP/dT совпадает со знаком скачка объёма Аи — — [рдст- [c.592]

ПОМЕРАНЧУКА эффект — понижение теип-ры смеси твёрдого и жидкого Не при её адиабатич. сжатии ниже темп-ры T . П. э. предсказан И, Я. Померанчуком в 1050, экспериментально обнаружен Ю. Д. Ануфриевым в 1965, П. э. обусловлен тем, что энтропия системы неупорядоченных ядерных спинов твёрдого Не остаётся постоянной вплоть до темп-ры Нееля (см. Нееля точка., Антиферромаенетик), к-рая для твёрдого Не равна 1 мК, а энтропия жидкого Не убывает до линейному закону, характерному для ферми-жидкости (см. Квантовая жидкость). В результате ниже Т 0,32 К энтроппя жидкого Не становится меньше энтропии твёрдого Не, а теплота плавления Не — отрицательной. Согласно Клапейрона — Клаузиуса уравнению, изменению знака теплоты плавления,соответствует минимум на кривой плавления, и соответственно адиабатич. сжатие находящейся в равновесии смеси жидкого и твердого Не приводит к понижению её темп-ры. П. а. используется для получения сверхнизких темп-р от 10—20 мК до 1—1,5 мК. [c.84]

Термодинамич. зависимость между изменениями Г,,,, , жидкости и Рз ее насыщенного пара дается К.гапейро-на —Клаузиуса уравнением. Простейшие полуэмпирпч. [c.134]

ПЛАВЛЕНИЕ — переход твердого кристаллич. не-Шества в жидкое состояние, происходящий с поглощением теплоты фазовый переход первого рода). При постоянном внешнем давлении р П. происходит при определенной томн-ре Т , паз. температурой плавления. Зависимость от р дается Клапейрона — Клаузиуса уравнением dTjdp — Т АНгдеАг)= v. — [c.13]

ПОМЕРАПЧУКА ЭФФЕКТ — состоит в том, что ири достаточно низких теми-рах теплота плавления твердого Не становится отрицательной, т. о. энтропия жидкого Ие S. делается меньше энтропип твердой фазы iS. j,. В силу Клапейрона — Клаузиуса уравнения это означает, что при томп-ре 7 , при к-рой теплота плавления меняет знак, кривая плавления имеет минимум (рис. 1). П. э. предсказан И. Я. Помераи-чуком в 1950 г. [c.171]

С. д. является геометрич. отображением равновесия фаз, вытекающего из условия равповесия термодинамического — минимума изобарно-изотермного термодинамического потенциала С. Поэтому С. д. может быть построена теоретически, если известна зависимость С от Т, р и XI для каждой фазы. Для 1-компо-неитного вещества ур-ния кривых равновесия двух фаз, полученные из условия минимума С, наз. Клапейрона— Клаузиуса уравнениями. Из условия минимума С вы текает равенство хи.нических потенциалов компонента г во всех фазах, находящихся в равновесии. Из этих равенств могут быть получены аналитич. зависимости составов сосуществующих фаз от Тир. [c.590]

Для поддержания К. к жидIiQGTи необходимо подводить теплоту, к-рая расходуется на парообразование и на работу пара против внеш. давления при увеличений,объёма паровой фазы (см. Испарение). Темп-ра, при к-рой происходит К. жидкости, находящейся под пост, давлением, наз. температурой кипения (Гкип)- Строго говоря, кип соответствует темп-ре насыщ. пара (темп-ре насыщения) над плоской поверхностью кипящей жидкости, т. к. сама жидкость всегда несколько перегрета относительно Гкип-С ростом давления Гкип увеличивается (см. Клапейрона — Клаузиуса уравнение). Предельной темп-рой К, явл. критическая температура в-ва. Темп-ра К. при атм. давлении приводится обычно как одна из осн. физ.-хим. хар-к химически чистого в-ва. [c.286]

Расчёт разл. равновесных К. п. явился исторически первым методом термодинамич. исследований. На его основе был проанализирован рабочий цикл идеальной тепловой машины (цикла Карно), получено матем. выражение второго начала термодинамики, построена термодинамическая температурная шкала, получены мн. важные термодинамич. соотношения Клапейрона — Клаузиуса уравнение и др.). В технике К. п. применяются в кач-ве рабочих циклов двигателей внутр. сгорания, разл. теплосиловых и холодильных установок. КРУТИЛЬНЫЕ ВЕСЫ, чувствительный физ. прибор для измерений малых сил (малых моментов сил), К. в. были изобретены франц. физиком Ш. Кулоном в 1784 и применены им для исследования вз-ствия точечных электрич. зарядов и магн. полюсов (см. Кулона закон). К. в. простейшей конструкции состоят из вертикальной нити, на к-рой подвешен лёгкий уравновешенный рычаг. Измеряемые силы действуют на концы рычага и поворачивают его в горизонтальной плоскости до тех пор, пока не окажутся уравновешенными силами упругости закрученной нити. По углу поворота Ф рычага можно судить о величине крутящего момента действующих сил, т. к. ф пропорц. МуЛ1С1, где I — длина нити, С — модуль сдвига материала нити, I — момент инерции поперечного сечения нити. Шкалу отсчёта К. в. обычно градуируют непосредственно в ед. силы или момента силы. Высокая чувствительность К. в. достигается применением достаточно длинной нити с малым значением момента инерции поперечного сечения. [c.333]

СУБЛИМАЦИЯ (от лат. sublimo — высоко поднимаю, возношу), возгонка, переход в-ва из крист, состояния непосредственно (без плавления) в газообразное происходит с поглощением теплоты фазовый переход I рода). С.— одна из разновидностей парообразования , возможна во всём интервале темп-р и давлений, при к-рых твёрдая и газообразная фазы сосуществуют. Необходимая для С. энергия наз. теплотой сублимации. Зависимость между теплотой С., давлением насыщенных паров над ТВ. телом и темп-рой в условиях равновесного перехода выражается Клапейрона — Клаузиуса уравнением. С. металлич. кристаллов приводит к образованию одноатомных паров ионные кристаллы, испаряясь, часто образуют в газовой фазе полярные молекулы мол. кристаллы образуют пары, состоящие из молекул. Осн. кинетич. характеристикой С. явл. скорость С.— масса в-ва, сублимирующего в ед. времени. Зависимость предельной скорости С. в-ва от темп-ры и св-в газообразной фазы определяет выбор в-в для теплозащиты космич. аппаратов, спускающихся с околоземной орбиты на Землю. С. широко применяется также для очистки твёрдых в-в (возгонка с последующим выращиванием чистых кристаллов в газовой среде). СУБМИЛЛИМЕТРОВАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ, исследования спектров в-в в субмиллиметровом диапазоне длин волн Субмиллиметровые волны ( 100—1000 мкм) занимают промежуточное положение в спектре эл.-магн. волн между длинноволновым И К излучением и СВЧ диапазоном. Они долго оставались последним белым пятном на шкале электромагнитных волн. Их освоению и использованию препятствовала невозможность непосредственного перенесения в этот диапазон методов генерирования, усиления и канализации излу- [c.730]

Гьюген и Мичел [30] впервые применили в газовой термометрии метод, основанный на соотношении между диэлектрической проницаемостью газа и его плотностью. Как показали результаты этой работы, метод, по всей видимости, может использоваться в качестве интерполяционного или даже первичного. Для идеального газа справедливо уравнение Клаузиуса — Моссотти [c.129]

Отклонение реального газа от идеального состояния приходится учитывать двумя способами. Во-первых, это обычное вириальное разложение по плотности и, во-вторых, это вириаль-ное разложение уравнения Клаузиуса—Моссотти. Необходимость в вириальном разложении уравнения Клаузиуса — Моссотти объясняется тем, что на поляризуемость влияют взаимодействия между атомами почти таким же образом, как давление. Вириальное разложение уравнения Клаузиуса — Моссотти имеет вид [c.130]

Клаузиуса — Моссотти уравнение 129, 130 Конвенция метра 38 Кюри закон 124, 125 — константа 124 [c.444]

Уравнение Клапейрона — Клаузиуса применимо ко всяким изменениям агрегатного состояния химически однородных неществ к плавлению и испарению твердых тел, превращению веществ из одного твердого состояния в другое, к образованию и плавлению кристаллов, к определению изменения удельного объема в процессе парообразования, к определению полной теплоты парообразюванля. [c.180]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...